Цикл Лоренца

Процессы в холодильнике и рефрижераторе идут при постоянном давлении, если пренебречь гидравлическими сопротивлениями. В компрессоре давление повышается от Pi до р , в детандере падает от до причем процессы сжатия и расширения считают адиабатными. Таким образом, идеализированный цикл холодильной машины состоит из двух изобар и двух адиабат (рис. 16.2 и рис. 16.3). Этот цикл называется циклом Лоренца. [c.179]

Из рис. 16.4 видно, что в обратном цикле Карно отбирается теплоты больше, чем в цикле Лоренца, [c.181]

Рис. 2-3. Обратный цикл Лоренца.

Весьма часто цикл Лоренца следует выбирать в качестве образца при анализе холодильных установок, в частности, в тех случаях, когда назначение обратного цикла состоит в охлаждении тела до заданной температуры. [c.27]

Рассмотрим некоторые характеристики обратного цикла Лоренца, изображенного на рис. 2-3. [c.27]

При а=1 теплоемкости процессов подвода и отвода тепла равны, тогда холодильный коэффициент цикла Лоренца определится через температуры [c.28]

Последнее выражение совпадает с формулой для холодильного коэффициента воздушной холодильной машины. Это и понятно, так как цикл этой машины является частным случаем цикла Лоренца при а=1. [c.28]

Большой интерес представляет анализ характеристик цикла Лоренца при Т2 — Т1,, что отвечает также равенству То = Т. [c.28]

При То= Т холодильный коэффициент цикла Лоренца будет равен [c.28]

Следовательно, при охлаждении тел в процессах с постоянной теплоемкостью энергетическая эффективность цикла Лоренца не менее чем вдвое превосходит эффективность цикла Карно. Это обстоятельство хорошо иллюстрирует график, представленный на рис. 2-5, при построении которого использовано выражение (2-10). [c.29]

Например, при охлажде-ни от температуры среды 7 с=Т2 = 300°К до температуры 280° К (т 0,93) расход энергии в цикле Лоренца в 2,04 раза меньше, чем [c.29]

Вывод, полученный нами, с точки зрения выбора термодинамического образца для системы, включающей изоляцию и холодильные машины, может показаться несколько неожиданным. Оказывается, что в данном случае термодинамическим образцом должен быть выбран не один цикл Карно или Лоренца. В пределе (при бесконечном числе теплоотводов) таким образцом должен служить и цикл Карно, производящий часть холода при наиболее низкой температуре (температура в камере охлаждения), и цикл Лоренца, поддерживающий в изоляции весь интервал температур от Тх до Tq. [c.37]

Чем ниже температура, поддерживаемая в камере, тем меньшая доля холода должна быть выработана машиной, осуществляющей цикл Карно, и большая доля — машиной, реализующей цикл Лоренца. [c.37]

Таким образом, наш предыдущий вывод о том, что в качестве образцовых циклов для системы изоляции с теплоотводами при поддержании в охлаждаемом пространстве постоянно низкой температуры должен быть выбран как цикл Лоренца, так и цикл Карно, может быть корректирован. [c.38]

Любое отступление от обратимого цикла А-В-С-О-А, который называют циклом Лоренца, будет источником потерь, связанных с внешней необратимостью оно приведет к росту энтропии системы и, следовательно, вызовет потерю работы. [c.51]

Большой интерес представляет анализ характеристик цикла Лоренца при 7 2=7 4, что отвечает также равенству Хо—Х. Такой цикл является эталоном для многих типов холодильных установок, предназначенных для охлаждения тел от температуры среды до заданной температуры Г1. [c.53]

Сопоставим теперь расходы энергии, которые нужно затрачивать для охлаждения тела с помощью обратимого цикла Лоренца и с помощью цикла Карно, в котором от охлаждаемого тела тепло отводится при температуре Ти равной наинизшей температуре цикла Лоренца. При этом будем считать, что передача тепла [c.53]

Рис. 3-4. Сопоставление треугольного цикла Лоренца с циклом Карно.

Следовательно, при охлаждении тел в процессах с постоянной теплоемкостью эффективность цикла Лоренца [c.54]

Го—Г2=300 к до температуры 280 К (г 0,93) расход энергии в цикле Лоренца в 2 раза меньше, чем в цикле Карно, а при охлаждении до 100 К применение цикла Лоренца уменьшает расход энергии в 3 раза по сравнению с циклом Карно. При охлаждении до водородных температур этот расход энергии сократится примерно в 10, а до гелиевых температур — более чем в 20 раз. [c.55]

При анализе цикла Лоренца было принято, что теплоемкости постоянны. В действительности далеко не всегда рабочее тело в процессах охлаждения и нагревания характеризуется постоянной теплоемкостью. В этих случаях эталонный цикл удобно разделять на несколько циклов, в каждом из которых теплоемкость можно считать не зависящей от температуры. [c.55]

Даже в области весьма низких температур система с одним теплоотводом обладает высокой степенью термодинамического совершенства, равной примерно 0,9. Это создает благоприятные условия для сравнительно простого практического применения внутренних теплоотводов. Это означает, что предыдущий вывод о том, что в качестве образцовых циклов для системы изоляции с теплоотводами при поддержании в охлаждаемом пространстве постоянно низкой температуры должен быть выбран как цикл Лоренца, так и цикл Карно, может быть скорректирован. [c.61]

Остановимся далее на поведении системы уравнений Лоренца при больших значениях параметра г. Известно, что при достаточно больших значениях г (г 313) решение уравнений Лоренца всегда является периодическим. Форму и размеры предельного цикла при этих значениях г удается приближенно рассчитать аналитически [52, 53, 308, 375, 391, 648 . Для этого удобно произвести замену переменных, использованную в [375, 648, 649]. [c.291]

В отличие от обычной системы Лоренца (4.1), в системах (4.16) и (4.17) переход к хаосу может происходить через рождение и последующее разрушение тора. Так, для системы (4.17) при 6 = 0,5 0 = 1 г=2Ш, где Z) — действительный бифуркационный параметр, схема бифуркаций выглядит следующим образом [533]. При 0устойчивое решение х = у = z = 0. В области D> I это решение становится неустойчивым, но имеется устойчивый предельный цикл, который существует до Д = 2,07. При этом значении D пара [c.295]

Уравнения (2-5) и (2-6) справедливы для любых обратимых циклов Лоренца, независимо от свойств рабочих веществ. Единственное ограничение состоит в постоянстве теплоем1кости (процеосов 12 и 34. [c.27]

Такой треугольный цикл Лоренца изображен й Т, -диаграмме на рис. 2-4 контуром 1231, а цикл Карно, ГТЯЮ1ЦИЙ ТУ же холодопроизводительность, — контуром 14531. [c.29]

Легко убедиться в том, что работа, затрачиваемая в треугольном цикле Лоренца Пр1И той же холодогаро-изводительности, меньше, чем в цикле Карно. Отношение затрат работы в этих циклах определится обратным отношением их холодильных коэффициентов [c.29]

Такой треугольный цикл Лоренца изображен в Т, 5-диаграмме на рис. 3-4 контуром 1-2-3-1, а цикл Карно, дающий ту иже холодопроизводительно с т ь, — контуром 1-4-5-3-1. [c.54]

Нелокальные бифуркации многомерных систем исследованы, в основном, математиками школы А. А. Андронова. О бифуркациях гомоклинических траекторий негиперболического седла см. работы Л. П. Шильникова [109], [ПО], [113]. О бифуркациях гомоклинических траекторий негиперболического цикла см. [28], [31], [33], [180], гиперболического седла — [111], [112], [114], [147]. О бифуркациях контуров (на Западе называемых циклами) см. [30], [58], [62], [66], 1.139], [176]—[178], [180], [183]. Нелокальным бифуркациям в типичных двупараметрических семействах посвящены работы [49], [50], [65] — [67], [80], [81]. О цепочке бифуркаций, приводящих от точечного аттрактора к аттрактору Лоренца, см. [29], [101], [173]. О различных понятиях аттрактора см. [100], [101], [158], [173], [174], [181], [198]. [c.209]

Для динамич. систем с размерностью фазового пространства, большей двух, устойчивые и неустойчивые многообразия седловых состояний равновесия и (или) седловых предельных циклов наз. многомерными С. или сепаратрисными многообразиями. Многомерные С. могут разделять фазовое пространство на области притяжения разл. аттракторов. Связанные с сепаратрисны-1Ш многообразиями бифуркации могут приводить к возникновению странны.х аттракторов, напр., аттрактор Лоренца рождается в момент, когда неустойчивые С. седла пересекаются устойчивыми сепаратрисными шогообразиями седловых предельных циклов. [c.487]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...