Историческое введение

Метод усреднения принадлежит к асимптотическим методам исследований в теории нелинейных колебаний. Как уже было упомянуто, теперь эта теория достигла значительного совершенства. Изложенные выше приемы решения задач следует рассматривать как историческое введение к существующим методам, включающим стандартные формы уравнений колебательного движения слабо нелинейных систем, т. е. систем с малыми значениями е, рассмотренными выше, В настоящее время существует обширная литература, относящаяся к этой области механики. Отсылаем читателей к этим работам ). [c.294]

КРАТКОЕ ИСТОРИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ 1. Основные законы оптики [c.13]

ГЛ. I. КРАТКОЕ ИСТОРИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ [c.15]

В. Э. Классен ) и я) размещались вокруг стола, и Виктор Львович, вооружившись мягким карандашом для писания на листках бумаги нужных выкладок, начинал изложение. Характерным было то, что Виктор Львович уделял математическим выводам сравнительно мало места. Часто, написав уравнения, сразу давал их решение, предполагая, что нужные выкладки слушатель сам сможет без затруднений выполнить дома. Время уходило на формулировку вопроса, на обсуждение вводимых допущений и часто на историческое введение. А когда решение было получено, обсуждалось его значение и область применения. При таком способе изложения можно было в сравнительно небольшое число лекций изложить довольно полный курс механики и показать сущность предмета, не затемняя ее промежуточными выкладками. На нас, слушателей, курс произвел большое впечатление и, без сомнения, оказал сильное влияние на нашу последующую педагогическую деятельность. [c.686]

Историческое введение. Вопрос о существовании и единственности потенциальных течений около тела произвольной формы со свободными границами заданного типа привлекал внимание многих выдающихся математиков. Были достигнуты большие успехи, особенно в случае симметричных течений, зависящих от одного параметра. В настоящей главе приведены наиболее важные методы и результаты. Однако следует предупредить читателя, что доказательства имеют специальный характер и для их понимания требуется хорошая математическая подготовка. [c.194]

В первой статье, после небольшого исторического введения, кратко рассматриваются методы измерения сопротивления термометра, причем наибольшее внимание уделяется методу моста и ошибкам, возникающим при измерении температуры. [c.10]

Раздел IV— Термопары —включает восемь статей. В первой из них, после исторического введения, кратко рассматриваются вопросы, связанные с применением термопар для измерения температуры, требования к термоэлектродным материалам, воспроизводимость шкалы и др. [c.11]

Историческое введение. Еще со времен появления фарадеевой концепции силовых лннпй обсуждался такой вопрос что происходит с силовыми линиями, когда тела приведены в движение Перемещается ли электрическое поле, создаваемое материальными телами, жестким образом при перемещении этих тел Г. Герц, первый демонстратор электромагнитных волн, отвечал на этот вопрос утвердительно. Однако эксперименты Физо с движущейся водой показали, что скорость распространения света в воде равна не с - - i а лишь с + (1— ln )v, где п — коэффициент преломления воды. Лоренц объяснил коэффициент увлечения 1—Ми-на основе гипотезы о неподвижном эфире , не увлекаемом движущимися сквозь него электрическими зарядами. С другой стороны, из гипотезы о неподвижном эфире следовало, что на Земле (движущейся относительно неподвижного эфира вследствие своего вращения вокруг Солнца с периодом в год) должны были бы наблюдаться определенные оптические эффекты порядка где v — линейная скорость вращения Земли вокруг Солнца, а с — скорость света. Экспериментальное доказательство отсутствия этих эффектов поставило теоретическую физику в тупик, выход из которого был указан в 1905 г. в статье Эйнштейна Об электродинамике движущихся тел . [c.331]

Теорию колебаний решеток, с историческим введением и исследованием электрических схем, математически эквивалентных механическим структурам, см. Бриллюэн Л., Парод и М., Распространение волн в периодических структурах, ИЛ, Москва, 1959. В добавление к историй вопроса, данной Бриллюэ-ном, можно заметить, что Гамильтон глубоко разработал этот вопрос в статье, названной Динамика света , но опубликовал только короткий доклад об этой работе см. Hamilton W. R., Mathemati al Papers, т. 2, стр. 413—607. Гамильтон получил формулу (54.3) операционными методами, функции Бесселя появлялись при этом как интегралы (цит. соч., стр. 451, 576). [c.163]

Краткое описание обобш,енного метода Хевисайда дано в историческом введении в книге Карслоу и Егера [1]. [c.292]

Заключительный раздел замечательной работы Вертгейма посвящен связи между кручением и намагничиванием железа, вопросу, представлявшему в XIX веке большой интерес. В своем историческом введении, предпосланном, как и в других его работах, той части статьи, в которой излагались результаты его собственных исследований, Вертгейм ссылается на наблюдения Баден Пауэлла в 1829 г., относящиеся к потере намагниченности при ударе, на Гей-Люссака, сообщившего, что закручивание не влияет на остаточный магнетизм, а разгрузка влияет, и на Беккереля, который предположил, что нагружение внешним крутящим моментом в любом направлении индуцирует электрический ток одного и того же знака, в то время как разгрузка из закрученности в любом направлении вызывает ток противоположного знака. Затем Вертгейм излагает дискуссию, возбужденную Маттеуччи по поводу наблюдений Вертгейма в 1844 и 1852 гг. Маттеуччи утверждал, что кручение не влияет на направление индуцированного электрического тока. Вертгейм показал, что кручение намагниченной железной проволоки в любом направлении вызывает потерю намагниченности, которая восстанавливается при разгрузке. Если образец был закручен в одном направлении до появления остаточных деформаций, то последующее нагружение в этом же направлении вызывало намагничивание, а разгрузка — размагничивание. Насколько Вертгейм был озабочен этими трудными опытами, видно из того, что он изготовил аналогичную установку из дерева, чтобы быть уверенным в [c.134]

Деформация твердых тел при высоком давлении была единственным аспектом, которым интересовалась физика высокого давления, развивавшаяся в конце XIX и начале XX веков. В историческом введении к своей монографии Физика высокого давления Бриджмен (Bridgman [1931, II) подчеркнул вклад многих экспериментаторов перед началом его собственной работы в 1906 г. Среди них с особым акцентом описаны работы Там-манна (Tammann [1902, 1]). Как заметил Бриджмен, Тамманн не разработал новых экспериментальных методов и достиг давления лишь в 3000 атм, что значительно ограничило его исследование. В настояш,ем контексте основной интерес представляет критика Там-манном предшествующих исследований текучести, включая выполненные Треска и его последователями. Тамманн подчеркивал, что в предшествующих экспериментах в процессе течения в отверстии не поддерживалось высокое давление. В мемуаре 1902 г. о течении льда он описал аппарат, с помощью которого удалось не только поддерживать давление в продолжение течения, но и измерять скорость течения как функцию давления и температуры. [c.77]

В историческом введении к разделу Статика трактата Аналитическая механика (1788) Ж. Л. Лагранж (1736—1813) выделяет три главные линии развития статики от античности до XVIII в. принцип рычага, принцип сложения и разложения сил и принцип виртуальных скоростей. Кроме того, упоминается и еще один принцип статики, который представляется Лагранжу естественным основанием для принципа виртуальных скоростей , как бы простейшим и самоочевидным случаем последнего. Речь идет о принципе блоков или полиспастов. После краткого, но достаточно глубокого исторического анализа сравнительной ценности и достоинств каждого направления статики, связанного с тем ли иным принципом, Лагранж отдает предпочтение принципу вир туальных скоростей [4, т. 1, с. 43] И вообще, мне кажется, можно сказать наперед, что все общие принципы, которые еще могли бы быть открыты в учении о равновесии, представляли бы собой не что иное, как тот же принцип виртуальных скоростей, рассматриваемый с иной точки зрения... . [c.100]

Для более полного ознакомления с историей оптики см. [1—6]. Подробный исторический обзор оптических исслсдоняпий вплоть до настоящего времени см. в книге Уиттекера [7]. Первый тон этой книги послужил основным источником при написании настоящего исторического введения. [c.15]

Впервые постоянная с была определена Р. Кольраушем и В. Вебером в 1856 г. из отношения значений емкости конденсатора, измеренных в электростатических и электромаппяпых единицах. Оказалось, что оиа совпадает со скоростью света в вакууме. Используя этот резулы ат, Максвелл развил свою электромагнитную теорию света, предсказывающую существование электромагнитных волн. Правильность его предсказания была подтверждена знаменитыми экспериментами Г. Герца (см. Историческое введение ). [c.33]

Интерференнионные явления, исторически послужившие доказательством волповой теории света (см. Историческое введение ), и в наши дни имеют важные практические применения, например в спектроскопии и метрологии. В настоящей главе мы коснемся главным образом идеализированного случая интерференции световых пучков от строго монохроматических источников. Зле- [c.242]

При выводе((13) мы не воспользовались электромагнитной теорией и, в частности, тем, что колебания поперечны. Как уже упоминалось в Историческом введении , Френель и Aparo показали, что два световых пучка, поляризованных под прямым углом друг к другу, не интерферируют и, следовательно, световые колебания должны быть поперечными. Это заключение легко вывести из (13), Предположим, что две волны распространяются в направлении г, и электрический вектор первой волны лежит в плоскости хг, а второй — в плоскости уг. Тогда 2= О, 1= О, и из (13) находим для интерференционного члена [c.244]

Первое упоминание о дифракционных явлениях появилось в работе Леонардо да Винчи (1452—1519 гг.). Однако впервые они были описаны детально только в книге Гримальди, опубликованной в 1665 г. спустя два года после его смерти. Корпускулярная теория, которую считали в то время правильно описывающей распространение света, не могла объяснить дифракцию. Гюйгенс, впервые обосновавший волновую теорию, очевидно, не знал об открытии Гримальди, иначе он несомненно сослался бы на него для подтверждения своей точки зрения. О возможности объяснить явления дифракции в рамках волновой теории нигде не упоминается вплоть до 1818 г., когда появился прекрасный мемуар Френеля (см. Историческое введение ), где было показано, что явление дифракции можно объяснить с помощью построения Гюйгенса (см. п. 3.3.3) и применения принципа интерференции. Позднее Кирхгсф (1882 г.) придал исследованиям Френеля строго математическое обоснование, и с этого времени началось широкое изучение дифракции ). [c.341]

Возьмем пластинку двухосного кристалла, например арагонита, вырезанную так, что две ее параллельные грани перпендикулярны к оптической оси волновых нормалей. Если па такую пластинку нормально к одной из параллельных граней падает узкий нучок монохроматического света, то внутри пластинки энергия будет распространяться в полом конусе, конусе внутренней конической рефракции. При выходе с противоположной стороны световой пучок образует полый цилиндр (рис. 14.13). На экране, параллельном грани нашей кристаллической пластинки, следует ожидать появ.ления яркого круглого кольца. Это замечательное явление было предсказано Вильямом Р. Гамильтоном в 1832 г., а через год его наблюдал Ллойд, исследовавший ио предложению Гамильтона арагонит. Успех эксперимента послужил одним из наиболее четких подтверждений волновой теории свста, развитой Френелем, и в очень сильной степени способствовал ее всеобщему признанию (см. Историческое введение , стр. 17). - [c.634]

Смотреть страницы где упоминается термин Историческое введение : [c.4] [c.14] [c.332] [c.209] [c.57] [c.195] [c.82] [c.15] [c.17] [c.18] [c.19] [c.21] [c.22] [c.11] [c.94] [c.95] [c.93] [c.315] [c.315] [c.317] [c.319]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...