Постоянная Лоренца

Зависимость тенлонроводности от магнитного ноля сильно анизотропна при измерениях на монокристаллах вне зависимости от того, х акой симметрией обладает данный кристалл. Эта анизотропия отчасти подобна анизотропии электрического сопротивления в магнитном поле [т. е. постоянная Лоренца L U) таг же анизотропна]. [c.279]

Здесь К—постоянная Больцмана е — элементарный заряд L — постоянная Лоренца, равная (2,2- 2,6) 10-8 Вт-град- для чистых металлов при комнатной температуре. [c.141]

Стоящая справа константа зависит лишь от заряда электрона и не содержит никаких характеристик металла. Она называется постоянной Лоренца, а соотношение (3.25)—законом Видемана — Франца. Здесь опять следует подчеркнуть, что это соотношение было выведено из кинетического уравнения для изотропной модели в предположении упругости столкновений. [c.44]

Полная теплоемкость 35 Полное сопротивление 61 Полуметаллы 31 Порог локализации 196 Постоянная Лоренца 44 Почти ферромагнитные металлы 236 Правило Колера 79 [c.519]

В ньютонианской механике каждой материальной точке присуща масса т. В релятивистской механике эту величину называют массой покоя точки. Будучи постоянной скалярной величиной, она инвариантна относительно любых преобразований координат, в частности, преобразований Лоренца. Поэтому вектор [c.290]

Движение заряженных частиц в магнитном поле. В однородном магнитном поле на заряженную частицу, движущуюся со скоростью V перпендикулярно линиям индукции магнитного поля, действует сила F , постоянная по модулю и направленная перпендикулярно вектору скорости и (рис. 187). В вакууме под действием силы Лоренца частица приобретает центростремительное ускорение [c.181]

Слово замедление по отношению к часам означает удлинение интервала времени. Рассмотрим часы, которые неподвижны в системе отсчета S. Результат измерения интервала времени в системе отсчета, в которой часы неподвижны, обозначается буквой т и называется собственным интервалом времени. Предположим, что часы расположены в начале координат системы отсчета S, т. е. в точке, где х = 0. Применяя преобразование Лоренца (14) при постоянном значении х, получаем для интервала времени t, измеренного часами в системе отсчета S, движущейся со скоростью Ух относительно системы S, в которой находятся первые часы (рис. 11.16—11.19) [c.354]

Поскольку масса покоя постоянна, величина М с также постоянна и, следовательно, является инвариантом относительно преобразования Лоренца. Но что за физическую величину выражает произведение М с у Его роль в (12а) ясно показывает, что это — важная физическая величина, так как при вычитании из нее получается число являющееся инвариантом относительно преобразования Лоренца. [c.381]

Если носителями заряда являются дырки, то. как нетрудно заметить, сила Лоренца, действующая на них, отклоняет их в ту же сторону, куда отклоняются электроны. При эюм для постоянной Холла имеем [c.261]

Процессы в холодильнике и рефрижераторе идут при постоянном давлении, если пренебречь гидравлическими сопротивлениями. В компрессоре давление повышается от Pi до р , в детандере падает от до причем процессы сжатия и расширения считают адиабатными. Таким образом, идеализированный цикл холодильной машины состоит из двух изобар и двух адиабат (рис. 16.2 и рис. 16.3). Этот цикл называется циклом Лоренца. [c.179]

Массовые, или объемные, силы пропорциональны массе выделенного объема или при постоянной плотности среды пропорциональны объему, они действуют на все частицы среды этого объема. Массовыми силами являются силы веса, все электромагнитные объемные силы, в том числе силы Лоренца и силы электростатического напряжения, и различные силы инерции (кориолисова сила, центробежная сила и др.). [c.16]

Показать, что гамильтониан симметричного заряженного волчка, находящегося в однородном магнитном поле, совпадает с его кинетической энергией и является постоянной движения. Отсюда следует, что это поле не совершает работы над рассматриваемой системой [это видно также из силы Лоренца (1.56)] в противоположность тому, что имеет место в случае тяжелого волчка, когда сила тяжести сообщает ему дополнительную кинетическую энергию прецессии. Показать, что энергия прецессии магнитного волчка появляется за счет уменьшения скорости его собственного вращения и что при этом возникает нутация. [c.204]

Отсюда следует, что если количество движения Pi остается постоянным, то определяемая формулой (6.41) энергия Т также будет постоянной. В противном случае можно было бы перейти к другой системе, и тогда по формулам преобразования Лоренца мы получили бы новые составляющие pi> выражающиеся через Pi и Т, откуда следует, что количество движения уже не было бы постоянным. Таким образом, законы о сохранении количества движения и кинетической энергии более уже не разделяются в специальной теории относительности они образуют один закон —закон о постоянстве 4-вектора р . [c.228]

Метод Кип-Лоренца (Бауэра) [8] осуществляется путём сверления испытуемого материала при постоянном усилии подачи, определяемом весом груза Р, действующего на шпиндель сверлильного станка. Критерием обрабатываемости является величина углубления сверла в испытуемый металл за п оборотов сверла (обычно п принимается равным 100 оборотам). Величина сопоставляется с величиной углубления L сверла в сравниваемый с испытуемым металл по отношению этих величин судят об относительной об- [c.282]

Когда Г. А. Лоренц начинал свою творческую деятельность, электромагнитная теория Максвелла уже добилась признания. Но основы этой теории были исключительно сложными, и это не позволяло выявлять ее основные черты с достаточной ясностью. Правда, понятие поля отвергало представления о дальнодействии, но электрическое и магнитное поля мыслились еще не как исходные сущности, а как состояния континуальной весомой материи. Вследствие этого электрическое поле казалось раздвоенным на поле вектора электрической напряженности и поле вектора диэлектрического смещения. В простейшем случае оба эти поля были связаны диэлектрической постоянной, но в принципе они считались независимыми и изучались как независимые реальности. Аналогично обстояло дело и с магнитным полем. В соответствии с этой основной концепцией пустое пространство рассматривалось как частный случай весомой материи, в котором отношение между напряженностью и смещением проявляется особенно просто. Из такого представления вытекало, в частности, что электрические и магнитные поля нужно было считать зависимыми от состояния движения материи, являющейся носителем этих полей. [c.10]

Следовательно, при охлаждении тел в процессах с постоянной теплоемкостью энергетическая эффективность цикла Лоренца не менее чем вдвое превосходит эффективность цикла Карно. Это обстоятельство хорошо иллюстрирует график, представленный на рис. 2-5, при построении которого использовано выражение (2-10). [c.29]

Таким образом, наш предыдущий вывод о том, что в качестве образцовых циклов для системы изоляции с теплоотводами при поддержании в охлаждаемом пространстве постоянно низкой температуры должен быть выбран как цикл Лоренца, так и цикл Карно, может быть корректирован. [c.38]

Эти выражения определяют и -[. В формулы (2) и (3) входят величины, необходимые для вычисления обоих коэффициентов вязкости . Согласно гипотезам Говарда [6], относящимся к выводу основного уравнения (1), теория справедлива только для тех сред и диапазонов скоростей, для которых величины а и -у существенно постоянны. Говард рассматривает как обычный гидродинамический коэффициент вязкости. В настоящее время не существует экспериментальных данных, позволяющих оценить значение у. Говард полагал, что для электронного газа, где согласно закону Лоренца существует взаимодействие между отдельными частицами, величина 7 должна быть весьма существенной. [c.93]

Из (1.22) видим, что произведенная идеализация задачи о- ламинарном режиме течения у преграды, как и следовало ожидать, привела к постоянному критерию Нщ, не зависящему от Re. Этот вывод не является неожиданным и находится в полном соответствии с известными работами Лоренца, Нуссельта и других. [c.277]

Постояниая Лоренца Ь Ы) при водородных температурах, где L(0) - оказывается функцией величины магнитного поля Я при увеличении поля она увеличивается. При температурах жидкого гелия под-]юбное и.чучение зависимости L H) enie не проведено. В этой области следует ожидать, что L H) = L 0) = L . [c.279]

При R 0,7 эта формула не дает больших ошибок. Она позволяет, например, определить температуру излучаюш,их атомов по экспериментально измеренному в долях порядка значению 7o(ai, ад) (если известно значение постоянной Лоренца L, т. е. / э = / е- ) по формуле [c.65]

В настоящее время имеется ряд возможностей подсчета фононной теплопроводности чистых металлов, что позволяет более или менее надежно оценить порядок ее величины. Для определения фононной теплопроводности нами были использованы методы Дагдейла [2], Аксельма [3], Лейбфрида п Шлемана [4], метод определения фононной теплопроводности как разности между общей теплопроводностью и электронной ее частью, подсчитанной по закону Видемана — Франца — Лоренца (с использованием теоретического значения постоянной Лоренца /, = 2,45- 10 в 1град-. [c.376]

Глава 11 (Преобразование Лоренца для длины и времени). Эта глава особенно важна. Преподавать ее оказалось неожиданно легко. Следует уделить время решению ряда задач. Кратко напомните сказанное в гл. 3 (и гл. 4) о преобразованиях координат. Постоянно подчеркивайте инвариантность величины с. Разберите опыт Айвса и Стилуэлла. [c.16]

Эта формула была получена одновременно (1880 г.) Г. А. Ло-рентцом на основе электромагнитных представлений о свете и Л. Лоренцом, который развивал теорию света, в известной степени являющуюся предшественницей теории Максвелла. Выражение (156.19) и поныне известно под названием формулы Лоренц—Ло-рентца. Принимая во внимание, что для данного вещества и данной длины волны величины е, т, Wq, постоянны, можно придать формуле Лоренц—Лорентца следующий вид [c.558]

Отметим еще, что для свободной частицы (F = 0) вектор энергии-импульса Q не зависит от времени t в данной инер-цпальной системе с переходом к другой системе составляющие )того вектора меняются согласно формулам Лоренца (43), оставаясь, однако, постоянными в новой системе квадрат век-гора Q при этом сохраняет свое значение —во всех инер-циальных системах. [c.468]

Выражение (21.18) называется удельной рефракцией. Согласно формуле Лоренц — Лоренца удельная рефракция г не зависит от плотности вещества. Действительно, для многих веществ удельная рефракция остается практически постоянной даже при переходе вещества из парообразного состояния в жидкое, т. е. при изменении плотности в щироком интервале. Например, при переходе воды из парообразного состояния в жидкое (изменение плотности в 1200 раз) рефракция остается постоянной с точностью до 2—3 % При уменьщении давления исследуемого газа его показатель преломления п стремится к единице (т. е. п - -2 2>) и выражение (21.17) переходить (21.12). [c.94]

Распространение принципа относительности на электромагнитные явления — на все физические явления — означало, что необходимо было найти такие преобразования зравнений Максвелла, чтобы при переходе от одной инерциальной системы к другой их вид не менялся и скорость света оставалась постоянной. Эйнштейн строго показывает, что этим требованиям удовлетворяют преобразования Лоренца (83). При этом из формальных математических выводов они приобретают ясный физический смысл преобразований координат и времени при переходе от одной инерциальной системы к другой. Отметим разницу в пути, которым шли к соотношениям (83j Лоренц и Эйнштейн. Лоренц нашел их... как гипотезу о сокращении размеров тел в процессе их движения. Эйнштейн показал, что в постулате относительности речь идет не только о гипотезе сокращения тел, но и о новой трактовке времени [67]. Время, бывшее незыблемым, абсолютным, меняет свое течение в различных системах отсчета. В движущихся системах течение времени замедляется [c.134]

В начале XX в. принципы классической механики подвергались критике, в результате чего появилась релятивистская и квантовая механика. Не входя в подробности, можно указать, что принципы теории относительности, развитые Дж. К. Максвеллом (1831—1879), X. А. Лоренцем (1853—1928), А. Пуанкаре (1854— 1912) и А. Эйнштейном (1879—1955), коренным образом меняют наши обычные представления о пространстве и времени. Теория относительности методом научного анализа еще раз подтвердила справедливость марксистско-ленинского положения о единстве движущейся материи со временем и пространством. В релятивистской механике время не является универсальным понятием, а имеет л1естное значение. Связь наблюдателей, находящихся в различных движущихся системах, осуществляется при помощи световых сигналов, причем постулируется, что ito-рость света — универсальная постоянная для всех систем. Релятивистская механика не отменяет классическую механику, а лишь указывает па ее ограниченность и на несправедливость ее законов там, где скорость движения тела соизмерима со ско-росгью света. [c.143]

Измерения равновесий обменных реакций с сосуществуюи ими металлическими фазами. Если коэффициенты активности металлической фазы равны единице или постоянны, коэффициенты активности солевой фазы могут быть вычислены с помощью (VI1-28) и (VI1-29). Более общие уравнения могут быть получены для случая когда коэффициенты активности металлической фазы являются известными функциями состава. Кроме того Лоренц сделал расчет обменного равновесия, введя специальные функции для коэффи- [c.138]

Для объяснения концентрационной зависимости коэффициентов активности в металлических и солевых фазах, было применено уравнение Ван-дер-Ваальса (см. гл. II, п. 4). Необходимые уравнения были выведены и обсуждены Ван-Лааром и Лорен-цом [380]. Были также рассмотрены системы с добавками других веществ [382, 378]. Концентрационные функции коэффициентов активности как металлической, так и солевой фазы содержат неизвестную постоянную Да. Необходимо определить эти константы, так же как и постоянную для закона действующих масс. Для их определения должны быть известны три пары молярных долей сосуществующих фаз Хд и Если эти константы известны, иногда может быть получено удовлетворительное аналитическое выражение для серии измерений в широкой области концентраций. Однако исследования Лоренца и его сотрудников часто подвергались критике. Кербер и Эльсен [164, 168, 176] оспаривали его экспериментальную методику. Вагнер и Энгельгардт [394] показали, что некоторые величины, приводимые Лоренцом и сотрудниками, находятся в полном противоречии с теплотами смешения, определенными Каваками [157, 158]. [c.150]

При анализе цикла Лоренца было принято, что теплоемкости постоянны. В действительности не всегда рабочему телу в процессах охлаждения и нагревания можно приписывать постоянную теплоемкость. В этих случаях эталонный цикл удобно разделять на иеоколько циклов, в которых теплоемкость можно считать не зависящей от температуры. [c.30]

Р. и. специальной (частной) теории относительно-сти, к-рая является глобальной (в том смысле, что относит, скорость двух систем отсчёта и коэффициенты преобразований Лоренца постоянны во всём пространстве-времени), была обобщена в общей теории относительности Эйнштейна, где имеет место только л о-кальная Р. и.— преобразования Лоренца относятся к дифференциалам координат, а их параметры зависят от точки. Понятие Р. и. было также обобщено (с сохранением осе. свойств) на многомерные теории физ. взаимодействий, в т. ч. гравитац. взаимодействии, (см. Калуця — Клейна теория, Су/герструны). [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...