Лоренца уширение

Однородно уширенная спектральная линия описывается кривой Лоренца, характеризующей затухающие колебания осциллятора (рис. 2, я) [c.676]

Естественное и столкновительное уширение линии вызвано одной и той же причиной — конечным временем жизни частицы в возбужденном состоянии. Форма линии уширения в обоих случаях определяется особенностью вероятных процессов и поэтому одинакова. Она имеет так называемый лоренцев контур, описываемый фор м-фактором [c.19]

Мнимая часть диэлектрической проницаемости е, обусловленная прямыми разрешенными переходами на определенный дискретный экситонный уровень, дается формулой Лоренца с несимметричным уширением) [c.90]

Другая причина уширения спектральных линий — эффект Доплера. Спектр излучения, испущенного движущимся атомом, в лабораторной системе отсчета сдвинут по Частоте. Излучающие атомы в источнике совершают хаотическое тепловое движение, и полный спектр излучения источника определяется наложением сдвинутых друг относительно друга одинаковых спектральных распределений отдельных атомов. В случае свечения газоразрядной плазмы низкого давления столкновения излучающих атомов происходят редко, и эти спектральные распределения обусловлены радиационным затуханием, т. е. даются сдвинутыми лоренцев-скими контурами (1.92). Наложение этих контуров дает спектральную линию излучения источника с шириной, зависящей от температуры. Эта доплеровская ширина для водорода при комнатной температуре почти в 500 раз больше естественной. [c.58]

Однородное уширение хорошо описывается лоренце-вой (дисперсионной) кривой, т. е. [c.26]

Этот результат следует интерпретировать как переход от уширенного уровня (средняя энергия распределение Лоренца с энергетической полушириной йЛю) к основному уровню с фиксированной энергией а.о- Для любого уровня 1Га, а> получается энергетическая полуширина [c.272]

Если электроны вследствие рассеяния обладают конечным временем релаксации т, то в согласии с принципом неопределенности происходит уширение квантовых уровней (для данного к) и, как впервые было показано Динглом [119], это приводит к уменьшению амплитуды осцилляций. Уширение может быть характеризовано функцией распределения Лоренца, т.е. вероятность того, что значение энергии попадает в интервал от е до е де, пропорциональна [c.91]

Ламберт 11 Левкипп 9 Ле-Шателье 13 Лоренца уширение 421 [c.492]

Формула (8.21) позволяет рассмотреть и промежуточные времена. Она дает возможность выяснить, при каких t происходит переход от коэффициента поглощения с малой полушириной, описываемого формулой (8.23), который имеет место при малых задержках i, к формуле (8.26), справедливой при больших временах. Численный расчет для случая тг/Т2 = 10 дает результаты, представленные на рис. 3.6. В случае Г 3> А 3> 7зт на интервале времен t/Тз == 10 -j- 10 триплетный уровень еще не вступил в игру , и поэтому лоренциан имеет малую полуширину 2/Т2. Из рис. 3.6 следует, что уширение лоренциана происходит при временах, превышающих t/Т2 = = 10 , т. е. когда вступает в игру триплетный уровень. Этому моменту соответствует уменьшение величины двухфотонного коррелятора на рис. 3.4. Именно на временном отрезке, когда происходит уменьшение величины [c.107]

Практическая реализация этого метода измерения температур пламени сопровождается часто значительными трудностями, обусловленными тем, что наблюдаемый контур спектральной линии вызван не только допплеровским ушир ением, но и так называемым лоренцов-ским уширением. Последнее появляется вследствие столкновения молекул газа между собой и зависит от плотности газа и эффективных сечений молекул. При нормальном атмосферном давлении и не слишком высоких температурах лоренцовское уширение оказывается значительно больше допплеровского. Только при давлениях 0,01 атм и ниже можно наблюдать достаточно чистый допплеровский контур. [c.421]

Спектр генерации при отсутствии селектирующих элементов. Даже в отсутствие селектирующих элементов в резонаторе спектр генерируемого излучения обужается по сравнению со спектром полосы люминесценции. Это связано с многопроходовым характером генерации, который приводит к усилению неравенства интенсивностей отдельных мод, определяемым контуром полосы усиления и процессами миграции энергии внутри этого контура. Наиболее просто анализ спектральных особенностей генерации проводится для однородно уширенной линии усиления (или эквивалентной ей неоднородной линии с временем кросс-релаксации, меньшим длительности генерируемого импульса). Для определенности будем считать, что линия усиления имеет лоренцев контур (см. гл. 2) с шириной Avл. [c.227]

Упрощенная теория уширения спектральных линий, вызванного взаимодействием между атомами, была создана Лоренцом. В этой теории рассматривается обрыв синусоидального колебания в момент столкновений частиц друг с другом (поэтому теория называется ударной). [c.29]

Полученная 5-особенность спектральной зависимости а при йсо = 2 обусловлена тем, что законы дисперсии (кц) для двумерных электронов в 1-й и 2-й подзонах описываются идентичными параболами, так что при любых расстояние между ними по шкале энергий одинаково. Учет непараболично-сти законов дисперсии и других эффектов, устраняющих эквидистантность (к()и 2(1 1) при разных к , приведет к уши-рению пика межподзонного поглощения. К этому же приводит и учет релаксационных процессов за счет уширения энергетических уровней. Поэтому при анализе экспериментальных кривых в формуле (3.25) 5-функцию обычно заменяют на лоренцев-ский контур [c.46]

Для описания столкновительного уширения спектральных линий в видимой и ИК-областях спектра наибольшее распространение получили теории Лоренца, Вайскопфа и Андерсона. Согласно теории Лоренца, контур спектральной линии, уширенной столкновениями, описывается формулой [c.17]

Исследования закономерностей расположения спектральных линий различных элементов, а также попытки количественно описать характеристики самих линий (полуширина, форма огибающей, тонкая структура и т. п.) фактически завершили историю традиционной волновой оптики. Электронная теория дисперсии Лоренца стала вершиной достижений кляггической физики в области излучения. Она смогла объяснить естественную ширину спектральной линии, эффекты ударного и донлеровского уширения, позволила подвести количественные критерии под понятия когерентности и монохроматичности, наконец 01И1-сать интерференционные и дифракционные явления на языке затухающих волн и волновых цугов. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...