Энергия, ее различные виды полная

Таким образом, импульс системы точек, ее кинетическая и полная энергия, работа внешних сил не являются инвариантами — их значения в различных инер-циальных системах координат различны. Но уравнения, выражающие законы сохранения импульса и энергии, не изменяют своего вида при этом в каждой системе координат в эти уравнения входят значения импульса, энергии и работы в этой системе координат. Это и значит, что законы сохранения импульса и энергии инвариантны по отношению к преобразованиям Галилея и что во всех инерциальных системах координат действуют одни и те же законы сохранения, [c.235]

Как мы уже отмечали (см. 1.1), в реальных системах всегда происходит рассеяние энергии, ее потери, ее уход из системы и, как следствие этого, уменьшение общего запаса колебательной энергии. Процесс рассеяния — диссипации энергии и уменьшения ее общего запаса присущ всем реальным системам, не содержащим устройств, пополняющих эту убыль энергии. Поэтому мы вправе ожидать, что учет процесса уменьшения исходного запаса колебательной энергии позволит нам получить решения, полнее описывающие реальные движения, чем при рассмотрении консервативных систем. Можно указать на множество характеристик колебательных процессов, которые обусловлены наличием в системе потерь энергии, происходящих по определенному закону и являющихся существенными как для линейных, так и для нелинейных систем. К числу проблем, требующих для своего решения учета диссипации, относятся, например, оценка резонансной амплитуды в линейной системе или в системе с малой нелинейностью, обший вид установившегося движения при наличии вынуждающей силы, закон изменения во времени амплитуды свободных колебаний, устойчивость различных состояний и пр. [c.41]

Основные достоинства шаровых барабанных мельниц — надежность в работе и универсальность, т. е. пригодность для размола топлива различных видов, а также возможность регулирования тонкости его помола. Недостатками являются громоздкость, большой износ металла (шаров) и повышенный расход электроэнергии на размол топлива. На холостой ход шаровых мельниц затрачивается примерно 80—90 % всей расходуемой энергии, поэтому нужно обеспечивать равномерную и полную загрузку мельницы. [c.54]

В ТО время как в уравнениях Лагранжа независимыми переменными являлись обобщенные координаты и обобщенные скорости в уравнениях Гамильтона которые мы теперь выведем двумя различными способами, независимыми переменными являются обобщенные координаты qk и обобщенные импульсы р/., причем последние определяются выражением (36.9а). Далее, в то время как в уравнениях Лагранжа характеристической функцией была свободная энергия Т — У, рассматриваемая как функция qk и qk, в уравнениях Гамильтона роль такой характеристической функции играет полная энергия Т + V, рассматриваемая как функция qk и pk- Назовем ее функцией Гамильтона и обозначим через H q, р), подобно тому, как мы называли свободную энергию функцией Лагранжа и обозначали ее через L q, q). Функции Н и L связаны соотношением (34.16), которое, учитывая определение р/., можно переписать в виде [c.288]

Все элементы гидравлических систем оказывают различное сопротивление движению жидкости. Это приводит к энергетическим потерям, которые в гидравлике наиболее часто оценивают в виде потерь полного напора, т.е. потерь полной удельной энергии жидкости. Такие потери принято называть гидравлическими потерями. [c.27]

При разделении энергии Eq на две части Е ш D нет необходимости определять энергию волны по отношению к состоянию полного термодинамического равновесия. Процесс перехода осуществляется через ряд неравноценных по времени этапов. Элемент среды, вовлеченный в движение взрывной волной, сравнительно быстро приходит в состояние механического равновесия, в котором его движение практически прекращается. Последующий процесс выравнивания температуры, которая оказалась различной в разных точках среды, происходит, однако, настолько медленно, что интенсивность излучаемых при этом волн ничтожно мала. Таким образом, естественно определять энергию волны по отношению к состоянию механического равновесия с неравномерным конечным распределением температуры. Более того, в некоторых случаях целесообразно определить энергию волны по отношению к состоянию определенного вида гидродинамического течения. Например, так отделяется энергия взрывной волны от энергии несжимаемого потока при взрыве в жидкостях. Другой пример такого течения представляет конвективное движение нагретого воздуха в поле тяжести при взрыве в атмосфере. [c.294]

Движение материи лежит в основе всех явлений природы. Это относится также и к физическим явлениям (механическое движение, тепловое движение, электромагнитные, атомные и ядер-ные процессы и движение микрочастиц), сущность которых заключается в изменениях и взаимных превращениях друг в друга различных форм физического движения. Общая мера материального движения при его превращении из одного вида в другой называется энергией. Какие бы процессы в мире ни происходили, какие бы превращения форм движения ни совершались, всегда общее количество энергии остается неизменным. Энгельс впервые дал этому закону полное название закона сохранения и превращения энергии. Закон сохранения и превращения энергии играет важнейшую роль во всем естествознании. Закон сохранения и превращения энергии имеет две стороны количественную и качественную. Количественная сторона закона состоит в утверждении, что энергия системы является однозначной функцией ее состояния и при любых процессах в изолированной системе сохраняется качественная сторона закона состоит в возможности превращения различных форм движения друг в друга, отражает их взаимную связь. [c.19]

Вернемся снова к задаче о просветлении границы между двумя различными средами. Эта задача была решена в 48 при помощи сосредоточенных препятствий (массового и упругого препятствия). Теперь решим эту же задачу, используя слой конечной толщины. Подберем такой материал и такую толщину слоя, чтобы, помещая этот слой между двумя средами с заданными волновыми сопротивлениями, получить полный переход звуковой энергии из первой среды во вторую, т. е. чтобы коэффициент отражения обращался в нуль. Для этого импеданс искомого просветляющего слоя, нагруженного на волновое сопротивление второй среды, должен равняться волновому сопротивлению первой среды. Полагая в (49.1) 2 = р с, запишем это условие в виде [c.162]

Закон сохранения энергии ничего не говорит об особенностях тепла, поэтому полное превращение термической энергии в тепло ему не противоречит. Именно это натолкнуло многих изобретателей на мысль сконструировать машину, способную производить работу на основе возможно более полного превращения термической энергии. Например, на корабле такая машина могла бы работать следующим образом она отбирала бы от воды термическую энергию в виде тепла, несколько охлаждая при этом воду. При помощи судового двигателя эта энергия превращалась бы в механическую работу, при этом тепло, выделяемое в результате трения различных частей двигателя снова бы передавалось воде, слегка ее нагревая. Круговой процесс повторялся бы на протяжении всего движения судна, обеспечивая это движение. [c.60]

Термин энергетический баланс означает полное количественное соответствие (равенство) между приходом и расходом топлива и энергии в энергетическом хозяйстве для данного момента времени. Энергетический баланс (ЭБ) состоит из двух частей расходной и приходной. Приходная часть содержит количественный состав энергии, поступающей с различными энергоносителями. Расходная часть определяет количественный состав расхода энергии всех видов во всех ее применениях потери при преобразовании одного вида энергии в другой и при ее транспортировке энергию, накапливаемую (аккумулируемую) в специальных устройствах. [c.255]

К потоку могут быть приложены различные внешние силы, имеющие некоторые перемещения такие силы будут совершать работу и изменять величину удельной энергии самого потока. Например, поток воды может приводить в действие гидравлическую турбину, причем полная удельная энергия потока за счет работы лопастей турбины будет уменьшаться стенки металлического напорного трубопровода могут вибрировать, причем эта вибрация будет поглощать энергию жидкости и т. п. Мы далее не будем касаться таких случаев. Далее будем иметь в виду потерю энергии потоком, находящимся в неподвижном русле, обусловленную работой только сил трения (внешних и внутренних), возникающих в реальной жидкости при ее движении (см. 4-2 конец п. 1°). Именно эту потерю энергии (потерю напора) мы учитывали выше при рассмотрении уравнения Бернулли. [c.105]

Простые соображения убедят нас в справедливости этого вывода. Тенденция к превращению различных видов эергии в теплоту, невозможность полного обратного превращения тепла в полезную работу, установление теплового равновесия между нагретыми телами — все это в совокупности приводит к представлению о том, что в некотором отдаленном будущем все виды энергии обратятся в теплоту, которая равномерно распределится между объектами. Наступит состояние тепловой смерти , когда, несмотря на обилие энергии, нельзя заставить ее работать . Изучение тепловых явлений привело к выводам, со-впадаюшдм с религиозными представлениями о конце света . Физические исследования сомкнулись с философией, вопрос [c.80]

Влага в топливе вызывает излишние расходы средств На транспортирование топлива н погрузочно-разгрузочные операции ухудшает загораемость и замедляет процесс горения топлив увеличивает объем продуктов горения, понижает температуру горения Т01плива и увеличивает расход энергии на тягу (что снижает к. п. д. котлоагрегата) ухудшает сыпучесть твердого топлива или приводит к полной ее потере, особенно при низкой температуре (смерзание) способствует выветриванию и самовозгоранию твердого топлива при его хранении. Данные о среднем содержании влаги в различных видах топлива СССР приведены в табл. 8-20. [c.323]

Заметим теперь, что с макроскопической точки зрения полная знвргия рассматриваемой системы складывается из трех различных видов энергии потенциальной энергии, которая есть не что иное, как просто второй член в правой части выражения (12.4.14) макроскопической кинетической энергии, равной /г ри , и остальной энергии, обусловленной тепловым движением последнюю величину следует отождествить с термодинамической плотностью внутренней энергии р (х f) е (х t). Тогда плотность внутренней энергии определяется следующим образом [c.68]

Согласно квантовой механике всякое возбужденное состояние жидкости можно описать с помощью так называемых элементарных возбуждений . Основное состояние жидкости обладает импульсом, равным нулю. Если лш теперь переведем систему в возбужденное состояние с некоторым импульсом р, то для этого потребуется некоторая энергия. Эта энергия не произвольна. Минимальная энергия е (р), которая необходима, чтобы сообщить системе импульс 9, называется энергией элементарного возбуждения. Состояние жидкости, имеющее импульсу и энергию е(2 ), можно рассматривать как состояние, в котором в жидкости существует одно возбуждение — квазичастица с импульсом р и энергией е р). Все остальные возбужденные состояния, достаточно близкие к основному, можно рассматривать как совокупность нескольких таких возбуждений с различными импульсами. Функция е р) — спектр элементарных возбуждений — дает, таким образом, полное энергетическое описание возбужденных состояний ). Вид функции е р) для жидкого Не можно выяснить теоретически лишь в пределе р 0. В этом пределе колебания жидкости сводятся к обычному звуку, частота которого й связана с волновым вектором к соотношением Й = ки- , где щ — скорость звука, обычным образом выражаемая через сжимаемость жидкости (для Не = 240 м1сек). В квантовой механике этой формуле соответствует закон дисперсии элементарных возбуждений [c.653]

С другой стороны, адсорбционное понижение прочности как сопротивление твердых тел различным видам деформирования имеет общее термодинамическое обоснование, будучи тесно связано с понижением поверхностной энергии (работы образования) новых поверхностей вследствие адсорбции. Из термодинамического уравнения адсорбции Гиббса, устанавливающего прямую связь между величиной адсорбции и вызываемым ею понижением поверхностного натяжения, непосредственно следует, что сравнительно малые примеси действуют существенно односторонне, т. е. могут только значительно понизить поверхностное натяжение (в результате положительной адсорбции, являясь поверхпостно-актив-ными) и не могут его сильно повысить, так как отрицательная адсорбция всегда мала нри небольших концентрациях. В полном соответствии с этим II. А. уже в первых работах установил принципиальную односторонность влияния малых примесей к окружающей среде на прочность деформируемых в ней твердых тел. Эти примеси могут оказывать сильное действие только когда они поверхпостно-активны, т. е. положительно адсорбируются на вновь образующихся поверхностях твердого тела. Йри этом их действие всегда сводится к понижению прочности. Сама же жидкая среда, с которой граничит деформируемое твердое тело, вызывает понижение его прочности, соответствующее понижению поверхност-пой энергии по сравнению с его значением на границе с вакуумом. [c.22]

Поведение термопластичных полимеров при кратковременном нагружении в температурном интервале их эксплуатации наиболее полно описывают кривые в координатах нагрузка — деформация (кривые о — е), полученные при различных видах деформирования и различной скоростью приложения нагрузки. Эти кривые характеризуют поведение полимера вплоть до разрушения. По кривым ст — е, снятым в строго определенных (стандартных) условиях, находят сопоставимые между собой стандартные показатели механических свойств — кратковременный модуль зохругости, предел пропорциональности, предел текучести, разрушающее напряжение, деформацию при разрушении и энергию, затрачиваемую на разрушения. [c.29]

Пусть, например, зависимость 1/ (х) для некоторой системы имеет вид, представленный на рисунке 13.2. Различные значения полной энергии на том же рисунке можно представить прямыми, параллельными оси абсцисс. Непосредстсенио из рисунка 13.2 видно, что движение рассматриваемой системы возможно только при Е > Ух = /(+00), так как при этом имеется, по крайней мере, одна классически разрешенная область. [c.87]

Пусть в отсутствие внегпнего потенциала У электроны описываются полным набором блоховских волновых функций Ф к = к) в состояниях с энергией Е (в схеме расгппреппых зон можно не писать номер зоны, поскольку номера различных зон можно задавать различными векторами обратной регпеткп). Из теории возмущений для потенциала, периодически зависящего от времени волновая функция под действием возмущения принимает вид [c.33]

Построим график (рис. 27.1) Ue и проведем прямые Е = onst для различных значений полной механической энергии. Ue при г->-0 стремится к бесконечности, а при г оо отрицателен и стремится к нулю. Следовательно, график пересечет один раз ось г и будет иметь вид, изображенный на чертеже. [c.232]

Согласно первому началу термодинамики, различные виды энергии могут переходить друг в друга в определеннь1х количественных соотношениях. Так,например, если превращение будет полным, т.е. без возникновения других видов энергии, из 1 кгм механической работы возникает 2,34 кал тепла. Однако закон сохранения энергии ничего не говорит о том, любой ли вид энергии может превращаться в другой и в каком на- [c.59]

При любых электронных переходах происходит изменение свойств электронной оболочки, что должно найти отражение в такой важной энергетической характеристике молекулы, как кривая потенциальной энергии. Иными словами, в разных электронных состояниях вид кривых Еа г) молекулы должен быть в общем случае различным. При этом возникают разные возможности в возбужденном состоянии может иметь место увеличение или (чаще) уменьшение энергии диссоциации, уменьшение или (чаще) увеличение равновесного расстояния, наконец, возбужденное состояние вообще может оказаться неустойчивым. Каждому электронному состоянию отвечает своя потенциальная кривая Еп г) и, следовательно, своя собственная колебательная частота Vкoл, которая меняется при переходе из невозбужденного электронного состояния в возбужденное благодаря изменению коэффициента упругой связи к. Поскольку меняется расстояние между ядрами Ге, меняется и момент инерции / молекулы, что влечет за собой изменение и вращательных уровней. Каждой потенциальной кривой, каждому электронному уровню отвечает своя совокупность колебательных и вращательных уровней (см. рис. 33.1). Полная энергия молекулы в данном состоянии [c.243]

Объединение взаимодействий. Диалектичность процесса познания еще раз в полной мере проявилась в том, что идеи объединения взаимодействий возникли при анализе... различий их свойств. Эти идеи не лежат на поверхности, и тем не менее о них в неявном виде уже говорилось на страницах книги. Поясним это. Константы различных взаимодействий отличаются друг от друга весьма значительно — на 40 порядков Но, и это самое главное, их значения зависят от энергии взаимодействия ( бехущие константы ), и зависят по-разному. На малых расстояниях сильносвязанные в нуклона кварки ведут себя как почти свободные (асимптотическая свобода), следовательно, константа сильного взаимодействия а, уменьшается с ростом энергии взаимодействия. С ростом энергии зондирующих электронов возрастает заряд электрона (см. рис. 18). Следовательно, константа электромагнитного взаимодействия должна возраста ь. С ростом энергии взаимодействия или, что то же самое, с ростом массы взаимодействующих частиц резко возрастает гравитационное взаимодействие, следовательно, возрастает и константа взаимодействия ttg. Ниже будет показано, что и слабое взаимодействие xjf также возрастает с ростом Е. [c.213]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

Тепловая установка, потребляюш,ая топливо или другой вид энергии, должна иметь технический паспорт, составленный на основе тщательно проведенных измерений различных показателей ее работы во время специальных теплотехнических испытаний и во время длительной эксплуатации. К паспорту должны быть приложены рабочие чертежи, размеры в которых уточнены по фактическому выполнению. Особенное значение имеют размеры рабочего пространства, его ограждений, длины и сечения дымоходов, позволяюш,ие рассчитывать тепловые балансы и аэродинамические сопротивления. Перед проведением теплотехнических испытаний производится полный осмотр установки, устраняются все недостатки, производится анализ записей в эксплуатационных журналах и показаний контрольно-измерительных приборов. Составляются программа исследований, а также схема расстановки дополнительных контрольно-измерительных приборов повышенной точности. Тепловые характеристики, положенные в основу рекомендуемых наивыгоднейших режимов, должны быть составлены только на основании экспериментальных данных, так как определение их посредством теоретических расчетов обычно недостаточно ввиду сложности явлений, протекающих в реальных условиях. [c.20]

Выбор расчетных схем при сопоставлении вариантов топливо- и энергоснабжения и определении эффективности отдельных предприятий топлив1но-энергетического хозяйства должен в полной мере соответствовать принципу рассмотрения и анализа явления во всех его взаимосвязях. В соответствии с этим принципом при сопоставлении эффективности использования 1различных видов топливно-энер-гетических установок и магистральных линий энергетического транспорта экономическая эффективность варианта может быть полностью определена только на основе оценки изменения всех технических и экономических характеристик топливно-энергетического баланса, г. е., строго говоря, требует разработки для каждого рассматриваемого варианта характеризующего его топливно-энергетического баланса и последующего сопоставления показателей этих балансов. Соблюдение этого положения особенно важно при сопоставлени,и схем, в которых вариантно используется топливо или энергия различных качественных характеристик. [c.36]

К настоящему времени работа ЛСЭ была продемонстрирована во всем мире на нескольких устройствах (более 10), причем длины волн генерации лежали в диапазоне от миллиметровых волн вплоть до зеленой области спектра. На различных этапах разработки сейчас находится значительно большее число таких лазеров. Все они требуют крупных установок, поскольку для их работы необходимо использовать достаточно большие ускорители электронных пучков. Исторически самый первый ЛСЭ был запущен на длине волны К =3,4 мкм с помощью линейного сверхпроводящего ускорителя Станфордского университета в США [39]. Поскольку входной электронный пучок имел вид импульсов длительностью 3,2 пс, разделенных промежутками т = 84,7 НС, длина резонатора L была выбрана таким образом, чтобы величина т была равна времени полного прохода резонатора (т. е. L = %l2 = 2,l м), так что лазер работал в режиме синхронизации мод с синхронной накачкой. Один из наиболее важных вопросов для ЛСЭ связан с его эффективностью. Поскольку частота генерируемого им излучения зависит от энергии электронов [см. выражение (6.58)], максимальная энергия, которую можно отобрать от электрона, равна такому изменению энергии электрона, при котором соответствующая рабочая частота смещается за пределы контура усиления. Следовательно, максимальный КПД т)макс, определяемый как отношение максимальной энергии, отдаваемой лазерному пучку, к начальной энергии электронов, примерно равен именно отношению Avo/vo, т. е. т]макс = /2Nw Отсюда следует, что КПД такого устройства весьма мал (10 —10 ). В настоящее время активно ведутся работы с целью повышения КПД по двум направлениям. [c.432]

Возрастание плотности дефектов и связанной с их существованием избыточной энергии лимитируется предельным значением, выше которого энергетически выгодным оказывается сброс накопленных напряжений за счет полной или частичной фрагментации поверхностного слоя. В настоящее время получили развитие теории изнашивания твердых тел, в которых с различной степенью эмпиризма выводятся структурные критерии стабильности поверхностей при контактном взаимодействии. Физически ясная идея заложена в работах Е. Рабиновича [196]. В качестве критерия образования частицы изнашивания или переноса им предлагается равенство накопленной упругой энергии и энергии, необходимой для образования новых поверхностей при фрагментации. Выражения для определения наиболее вероятного размера частиц изнашивания и переноса имеют вид [c.7]

Сила свечения С.с. обладает максимумом, пределы которого зависят от интенсивности, активности падающей радиации и продолжительности ее воздействия. Различные С. с. неодинаково реагируют на различные лучи одни хорошо возбуждаются от действия дневного света, другие от искусственного особенно яркое свечение у большинства составов вызывают ультрафиолетовые лучи. Нек-рые составы чувствительны кроме того к катодным, Х-лучам или радиоактивным излучениям. Свойства С. с. при данном основании зависят от типа и количества добавок, а также от метода приготовления, что учитывается при подборе рецептуры для определенного назначения. Продолжительность инсоляции различных С. с. при данном источнике света различна у некоторых возбуждение достутает максимума почти мгновенно, другие требуют нескольких ск. Если состав нанесен на поверхность, то продолжительность инсоляции зависит также от толщины и шероховатости поверхности слоя С. с. Период свечения у различных составов весьма разнообразен. С.с., перенесенный внезапно в темноту, сначала светится очень ярко, затем сила свечения резко падает, а потом постепенно уменьшается до полного загасания оно наступает у некоторых составов через значительный промежуток времени, измеряемый десятками часов. Нормально у хороших С. с. достаточно яркое свечение при Г15° продолл ается 1—2 ч. После угасания С. с., выставленный на свет, опять заряжается на тот же период времени. Все С. с., свечение к-рых продолжается ограниченное время, т. е. требующие периодич. зарядки, называются С. с. временного действия. Если же состав может возбуждаться от радиоактивных излучений и в него введено радиоактивное вещество в виде механич. примеси, то благодаря постоянному воздействию лучей состав светится беспрерывно, не требуя предварительной зарядки. Время свечения такого состава измеряется годами оно зависит только от периода жизни радиоактивного вещества и от разрушения основания под действием постоянной радиации. Такие С. с. называются радиоактивными, или постоянного действия. Инфракрасные лучи или подогревание оказывают влияние на свечение С. с., изменяя интенсивность (поглощенная световая энергия начинает излучаться быстрее), и поэтому С. с. светит более короткое время, но яр е когда свечение С. с. почти незаметно для глаз, при подогревании оно вспыхивает вновь за счет выделения остатка световой энергии вторичное подогревание уже не дает свечения и требуется новая зарядка. В других случаях длинноволновые лучи тушат фосфоресценцию без ускорения высвечивания. [c.176]

Выше уже указывалось, что в тексте не дано точного определения содержания понятия объединенный атом или объединенная молекула , что приводит к серьезным трудностям, в особенности прп рассмотрении уровней анергии объединенного атома (или объединенной молекулы ) и уровней энергии рассматриваемой молекулы или системы разделенных атомов. Здесь возникают трудности следующего рода. Энергия некоторого электронного состояния молекулы складывается из средних значений следующих видов энергии кинетической энергии электронов, энергий ядерно-ядорного, электронно-ядерного и электронно-электронного взаимодействий. Очевидно, что интересной физической проблемой является сопоставление реальных уровней энергии различных электронных состояний молекулы (и при разных ядерных конфигурациях), включая все перечисленные выше ее составляющие, с уровнями энергии объединенного атома (или объединенной молекулы ), с одной стороны, и системы разделенных атомов, с другой. При переходе от реальной рассматриваемой молекулы к объединенному атому (или объединенной молекуле ) ядра сближаются и ядсрно-ядорная энергия при расстояниях между ядрами порядка —10"1з А проходит через максимум, который можно считать бесконечно большим по сравнению со значениями других составных частей энергии электронного состояния молекулы. Далее при полном слиянии ядер ядерно-ядерная энергия может резко изменяться, принимая значение, существенно отличное как от ее значения для равновесной конфигурации молекулы, та1 и от оо значения для бесконечно удаленных разделенных атомов (равного нулю). [c.317]

Эти вычисления отражения и преломления в различных условиях можно было бы продолжить и дальше, однако они более интересны для оптики, нежели для акустики. Важно иметь в виду, что ни при каком числе отражений и преломлений, будут ли они частичными или полными, энергия не может уничтожаться, и то количество ее, которое теряется в одном направле1ши, всегда вновь появляется в другом. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...