Полная удельная энергия

Таким образом, полная удельная энергия i-й фазы и смеси определяется тремя составляющими внутренняя энергия, 6 [c.83]

Сумма членов уравнения вида (6) численно равна полной удельной энергии е единицы веса жидкости с разделением ее на кинетическую [c.74]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости. В вязкой жидкости появляется удельная потеря энергии при перемещении единицы веса (или единицы массы) жидкости из сечения / в сечение И элементарной струйки (рис. 14). Поэтому полная удельная энергия во втором сечении 2< е,, так как ei—e — ha. [c.74]

Пусть V dv — удельная энергия волн в интервале частот v, v + dv (Wv — спектральная плотность излучения). Тогда полная удельная энергия излучения [c.207]

Приращение мощности, получаемое потоками, проходящими через гидравлические и пневматические машины, определяется по перепаду полных удельных энергий входящего е и выходящего потоков из машины — е,ц соответственно = [c.57]

Удельная энергия е, потребляемая пневмодвигателем, представляет приращение полных удельных энергий воздуха (газа) во входном и выходном патрубках пневмодвигателя (сечениях I—I и 11—11, рис. 15.3) [c.253]

Величину р/рм, равную, как известно из 3 гл. 5, работе сил давления, называют иногда удельной энергией давления и рассматривают как составную часть полной удельной энергии жидкости. [c.148]

Выберем в сечении патока произвольной формы плоскость сравнения /—/, проходящую через самую нижнюю его точку (рис. 7.8). На основании уравнения Бернулли полная удельная энергия этого сечения равна [c.76]

Линии 3n=fi(h), 3K=f i(h) и 3 = fz(h) выражают изменение потенциальной, кинетической и полной удельных энергий сечения потока в зависимости от его глубины. Верхняя ветвь графика 3 = fz h) свидетельствует об увеличении энергии за счет возрастания ее потенциальной части (увеличивается глубина потока), а нижняя — об увеличении Э за счет ее кинетической части. Из графика также следует, что некоторой глубине потока Лк соответствует минимальное значение удельной энергии сечения Этш- Глубина заполнения русла, при которой энергия сечения минимальна, называется критической. Если глубина потока больше кк, то движение жидкости с п о к о й-н о е, а если меньше — бурное. [c.76]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Тогда полная удельная энергия частицы жидкости [c.279]

Энергетический смысл уравнения Бернулли для элементарной струйки при установившемся движении идеальной жидкости заключается в том, что полная удельная энергия вдоль струйки остается неизменной. [c.279]

Для подбора насоса для данной установки необходимо знать потребный напор насоса, который может быть определен по разности удельных энергий па свободных поверхностях жидкости в напорном (сечение а—а на рнс. 23.1) и приемном (сечение —О) резервуарах. Полная удельная энергия жидкости в этих сечениях (если пренебречь малыми значениями удельной кинетической энергии в резервуарах) составит [c.308]

Уравнения (3.12) и (3.13) представляют собой уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Сумма трех слагаемых, входящих в это уравнение, называется полной удельной энергией жидкости в данном сечении струйки и обозначается э. Различают удельную энергию положения gz, удельную энергию давления р/р и кинетическую удельную энергию v /2. [c.71]

В соответствии с этим уравнение Бернулли можно сформулировать следующим образом для элементарной струйки идеальной жидкости полная удельная энергия, т. е. сумма удельной энергии положения, удельной энергии давления и кинетической удельной энергии, есть величина постоянная во всех сечениях струйки. [c.71]

Если вместо идеальной жидкости рассматривать жидкость реальную (в которой при движении возникают касательные напряжения), то уравнение Бернулли должно будет существенным образом измениться. Действительно, если при движении идеальной жидкости ее полная удельная энергия или напор Н сохраняет постоянное значение по длине струйки, то при движении реальной жидкости эта энергия будет убывать по направлению движения. Причиной этого являются неизбежные затраты энергии на преодоление сопротивлений движению, обусловленные внутренним трением в вязкой жидкости. Поэтому для струйки реальной жидкости полная удельная энергия в сечении I—1 [c.75]

Подобно тому, как три члена левой части этого уравнения и три первых члена правой его части представляют собой соответственно полные удельные энергии жидкости в сечениях 1—1 и 2—2, так же и величина является мерой энергии, потерянной [c.75]

Итак, сумма трех членов уравнения Бернулли есть сумма трех удельных энергий удельной кинетической энергии, удельной потенциальной энергии давления и удельной потенциальной энергии положения. Для идеальной жидкости сумма трех удельных энергий (полная удельная энергия) по длине элементарной струнки постоянна. [c.117]

В струйке идеальной жидкости, в которой вязкость и, следовательно, сопротивления движению отсутствуют, полная удельная энергия по длине струйки постоянна [c.118]

Если в сечении i—/ полная удельная энергия реальной струйки равна 8 9i (рис. 80), то в сечении II—II полная удель- [c.118]

Обозначим потерю полной удельной энергии по длине струйки между сечениями I—I и II—II через h . Эту потерю можно определить как разность полных удельных энергий в сечениях / / и //—// [c.119]

Так как смысл членов, входящих в сумму полной удельной энергии, был подробно пояснен выше, остановимся сейчас только на рассмотрении дополнительного члена hy,. Размерность потери энергии hy, устанавливается из зависимости (160). Действительно, потеря энергии является разностью энергий в сечениях / — /и // — II, т. е. разностью двух линейных величин. Поэтому она также должна иметь размерность длины, как и все члены уравнения Бернулли. [c.119]

Правая часть зависимости (248) при учете, что = О, представляет собой разность полных удельных энергий между сечениями А—А и В — В. Тогда [c.158]

С — коэффициент сопротивления, учитывающий потери энергии на водосливе между сечениями О — О и С — С. Обозначив полный напор на водосливе (полную удельную энергию) Яо = Я + [c.212]

Величина полной удельной энергии потока при входе в насос, равная [c.261]

Запас полной удельной энергии потока может быть выражен через скорость звука а [c.121]

Из (2.23) следует, что полная удельная энергия потока идеальной жидкости остается постоянной в любом его сечении. [c.32]

Это уравнение является уравнением баланса удельных энергий потока реальной жидкости. Из него следует, что изменение полной удельной энергии потока жидкости, состоящей из энергии кинетической, потенциальной (положения) и энергии давления,-которое происходит при перемещении 1 кг массы жидкости из одного сечения канала в другое, равно удельной энергии, затраченной на преодоление сопротивлений между этими двумя сечениями. [c.35]

Чем большее количество сопротивлений преодолевает поток жидкости на своем пути, тем более интенсивно идет процесс уменьшения запаса полной удельной энергии потока. [c.35]

Уменьшение среднего значения полной удельной энергии жидкости вдоль потока, отнесенное к единице его длины, иазивается гидравлическим уклоном. Изменение удельной потенциальной энергии жидкости, отнесенное к единице длины, называется пьезо-метрическим уклоном. Очевидно, что в трубе постоянного диаметра с ноняменным распределением скоростей указанные уклоны одинаковы. [c.48]

Легко видеть, что с энергетической точки зрения уравнение Бернулли показывает, что сумма потенциальной энергии (положения и давления) и кинетической энергии есть величина постоянная, т. е. одинаковая по пути данной элементарной струйки невязкой жидкости. Полная удельная энергия остается неиз- [c.76]

Следовательно, при значительных перепадах ио длине струйки давления и температуры полная удельная энергия оиределитея суммой кинетической, потенциальной и тепловой удельной энергии. [c.53]

Величину р/(р ), равную, как известно из п. 5.3, работе снл давления, называют иногда удельной Э1)ергией давления и рассматривают как составнук часть полной удельной энергии жидкости. [c.136]

То2- Неизменность температуры торможения при переходе через скачок объясняется тем, что часть механической энергии, преобразующаяся в тепловую (потери), не рассеивается благодаря теплоизолированности процесса, и полная удельная энергия, определяемая величиной остается неизменной. Очевидно также, что величины [c.451]

Линия, проходяи ая по уровням жидкости в трубках Пито, называется напорной линией или линией полной удельной энергии. Для движуще1]ся идеальной жидкости напорная лпния параллельна осп сравпения. [c.281]

Выражение (22.15) является уравнением баланса удельных энергий реального потока жидкости с учетом потерь. Все члены этого уравнения имеют тот же геометрический и энергетический смысл, что и уравнение Бернулли для элементарной струйкп идеальной жидкости. Из уравнения (22.15) следует, что удельная энергия ,гр, затраченная на преодоление сил трения на участке /—2, равна изменению полной удельной энергии потока (потенциальной и кинетической) на том же участке. [c.282]

Давление и напор. Давление н иапор, развиваемые насосом, зависят от типа и параметров работы насоса. При работе иа систему насос сообщает перемещаемой жидкости энергию. Приращение удельной энергии жидкой среды, т. е. энергии, отнесенной к единице массы жидкости, может быть 0пределе[10 как разнина полных удельных энергий после насоса (сечение II — // иа рис. 23,2) и 2f,g + Pii/P + -H ii/2 и перед ним (сечение I—/) в = + Рв/Р + wl/2 [c.306]

Таким образом, полная удельная энергия i-й фазы и смеси определяются тремя составляющими внутренняя энергия, кинетическая энергия макродвижения и кинетическая энергия нуль-сационного движения (последняя в 1 не рассматривалась) [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...