Уровни влияние магнитного поля

Рассмотрим теперь влияние магнитного поля. При температурах, при которых влиянием сил взаимодействия можно пренебречь, расстояние между уровнями, определяемое магнитным полем, можно считать пропорциональным полю. При этом расстояние между двумя последовательными уровнями равно — где g —множитель Ланде, (хд—магнетон Бора [c.425]

Д. С. Рождественский высказал гипотезу, что спектральные дублеты и триплеты возникают в результате расщепления уровней валентного электрона под влиянием магнитного поля, образованного остальными электронами. Действительно, как выяснилось впоследствии, природа спектральных дублетов и триплетов носит магнитный характер, но предположение Рождественского, что магнитное воздействие на валентный электрон вызвано лишь внутренними электронами, не согласуется с симметрией атомного остова щелочных металлов. [c.58]

Вследствие влияния магнитного поля Земли ее поверхности могут достигать лишь те частицы космического излучения, магнитная жесткость которых S = = A-pl(Z-e) больше некоторой величины, являющейся функцией географических координат и направления движения частицы (А — массовое число ядра Z — его заряд р — импульс частицы е — заряд электрона). Широтный эффект составляет - 10% на уровне моря и резко возрастает при удалении от поверхности Земли. [c.969]

Анализ погрешности эксперимента, проведенный для оценки достоверности полученной зависимости, показал, что основной вклад в погрешность опыта вносят инструментальная ошибка (15—11%) и ошибка отнесения к температуре расплава (2—12%). Кроме того, имеет место еще целый ряд источников ошибок, связанных с высокотемпературными измерениями, таких, как колебания уровня расплава, увеличение поверхности щупа, влияние магнитного поля нагревателя, наличие конвективных потоков в печи, влияние сил поверхностного натяжения расплава, изменение веса колеблющейся системы в результате осаждения паров исследуемого расплава на холодной части щупа. Суммарная величина максимальной ошибки составляет 20—25%. [c.193]

До сих пор, говоря о влиянии магнитного поля на поглощение звука, мы ограничивались классической теорией. Рассмотрим теперь сначала качественно, а потом количественно, что возникает при учете квантования уровней в магнитном поле. Очевидно, оно сказывается лишь при температурах Т [c.223]

Доза ГКИ в межпланетном пространстве значительно больше. Это связано в основном с отсутствием экранирующего влияния геомагнитного поля. При этом потоки ГКИ и соответственно дозы излучения в межпланетном пространстве оказываются зависящими от уровня солнечной активности. В период минимума солнечной активности, когда магнитные поля в пределах солнечной системы минимальны, потоки галактического космического излучения примерно вдвое больше, чем для максимума солнечной активности. Дозы ГКИ в межпланетном пространстве в год достигают 50—100 бэр в зависимости от периода солнечной активности. Эти оценки показывают, что при длительных космических полетах радиационная опасность, обусловленная ГКИ, очень существенна. [c.267]

ВЛИЯНИЕ МАГНИТНОГО И ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЕЙ НА ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ УРОВНИ МАГНИТНЫХ ИОНОВ [c.384]

Бете [41 исследовал влияние электрических полей различной симметрии на энергетические уровни магнитных ионов. [c.386]

Для двухстороннего токоподвода при двухрядном расположении ванн в корпусе (вне зависимости от вида токоподвода) очень важно скомпенсировать влияние соседнего ряда ванн. Наиболее просто эта задача решается путем более высокого расположения катодных и обводных шин по отношению к уровню металла и увеличением силы тока на обводных шинах, расположенных на ближней к соседнему ряду стороне электролизера. Вследствие этого вертикальная составляющая напряженности магнитного поля от собственных токов в анодных, катодных и обводных шинах, а также в гибких анодных пакетах будет распределена асимметрично по отношению к продольной оси электролизера. Схема такой ошиновки приведена на рис. 7.2. Как видно, распределение тока на входном [c.273]

Не демпфирующую способность материала при циклическом деформировании оказывает влияние наложение деформирования другой частоты, причем это влияние существенно зависит от соотношения частот и амплитуд напряжений основных и сопутствующих колебаний и угла сдвига фаз. Наложение внешнего магнитного поля сказывается на уровне демпфирующей способности материалов, обладающих магнитомеханическим гистерезисом. Это, в основном, ферромагнитные стали мартенситного и мартенситно-ферритного классов. Достаточно сильное внешнее магнитное поле вызывает уменьшение, причем довольно существенное, уровня демпфирующих свойств материалов. [c.328]

При термодина.мическом равновесии между системой атомов и окружением уровни с более низкой энергией заселены больше, что создает возможность поглощения энергии под влиянием переменного магнитного поля резонансной частоты. Полученная извне энергия электромагнитного поля настолько быстро передается, что при используемых в ЭПР частотах отношение заселенностей нижнего (/11) и [c.180]

Намотав покрытую хлопчатобумажной нитью медную проволоку диаметром несколько больше 1 мм вокруг двух стеклянных трубок 80 см длиной так, что получился двойной слой проволоки в 900 витков, Вертгейм получил магнитное поле. Его задачей было изучение влияния напряженности магнитного поля на константы упругости. Разумеется, такой эффект мог быть заметен только в железе и стали. Независимо от того, воздействовал северный или южный полюс магнитного поля, в мягком железе и стали можно было наблюдать небольшое падение значения модуля упругости. После снятия магнитного поля Вертгейм обнаружил, что значение модуля упругости не вернулось полностью к своему первоначальному уровню даже по [c.317]

Процесс усталостного разрушения определяется уровнем приложенных переменных напряжений, а также разными условиями, интенсифицирующими действие механических напряжений. К таким факторам относится и влияние коррозионной среды. Под окружающей средой в самом широком смысле понимают наличие влаги и химических веществ в газообразном, жидком и твердом состоянии в контакте с испытываемым материалом, тепловые, электрические и магнитные поля, коррозию, трение, износ и другие факторы, оказывающие влияние на протекание процесса усталости. [c.224]

Влияние продольного магнитного поля на характеристики турбулентного течения в трубе. Наиболее полные экспериментальные данные о влиянии продольного магнитного поля на характеристики турбулентного течения жидкого металла в круглой трубе получены в [2, 3]. В этих работах была выбрана достаточно большая длина начального участка 1/(1 180 -г 220), поэтому и при больших числах Ке течение было близко к развитому. Вследствие этого для определения функции го в настоящей работе проводилось сравнение результатов расчетов с опытными данными [2,3]. Эксперименты в 2,3] проводились при большом уровне возмущений, поэтому в расчетах принималось го = 0.1. [c.569]

Использование электрических методов измерения уровня жидкостей позволяет исключить из конструкции прибора подвижные детали, находящиеся внутри емкости. В основу таких конструкций положено влияние тех или иных физических свойств измеряемой жидкости на параметры электрических и магнитных цепей или на параметры потока излучения. Уровень электропроводной жидкости можно измерять путем измерения сопротивления между электродами соответствующей формы, контактирующими с жидкостью, или индуктивными методами. В последнем случае обмотку, питаемую переменным током, располагают снаружи трубки, сообщающейся с сосудом. Уровень жидкости в трубке следует за изменением уровня в сосуде. Переменный уровень в трубке находится в магнитном поле катушки. Вихревые токи, наводимые в жидкости, изменяют индуктивность и активное сопротивление катушки, что и служит сигналом [c.233]

Погрешности установки, зависящие от неправильной или небрежной установки или расположения измерительной аппаратуры и других приспособлений, являющихся частью единого комплекса, несогласованностью их характеристик, влиянием различных внешних физических полей, нестабильностью источников питания и т. п. Такого рода погрешности могут быть вызваны, например, установкой измерительных приборов не по отвесу или уровню, расположением, при котором они оказывают влияние друг на друга образованием петель из проводников, создающих магнитное поле, вредно действующее на показания приборов наблюдениями в условиях меняющейся температуры действием ветра или солнечных лучей. [c.398]

Вероятность перехода под влиянием радиочастотного поля с к.-л. уровня на вышележащий равна вероятности обратного перехода. Если совокупность парамагнитных частиц находится в состоянии теплового равновесия, так что нижние уровни заселены сильнее верхних, то вещество в целом поглощает энергию радиочастотного излучения. Происходящее при этом нарушение равновесного расиределения парамагнитных частиц но магнитным энергетич. уровням восстанавливается благодаря процессам парамагнитной релаксации, превращающим поглощенную энергию в тепло. [c.500]

Влияние магнитного и электрического полей на энергетические уровни [c.123]

Приведенное выше рассмотрение относилось к атомам, имеющим основное состояние, вырожденное с кратностью 21 1, а вырождение снималось магнитным полем. При этом мы пренебрегали влиянием всех более высоких уровней энергии системы. Эти предположения, по-видимому, выполняются для ионов многих редкоземельных элементов (см. табл. 15.1). Приведенные в этой таблице вычисленные значения р (эффективного числа магнетонов Бора) получены для значений g, определяемых формулой Ланде (15.16), и для основного состояния, предсказываемого теорией спектральных термов Хунда. [c.523]

В выражение (9.25) может быть также включен член, описывающий влияние однородного магнитного поля произвольной ориентации для того, чтобы рассмотреть уровни Ландау в двумерном электронном газе, которые наблюдались Фаулером и др. [96]. [c.140]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Поэтому передовая технология производства алюминия базируется в настоящее время на электролизерах с ОА на силу тока 280—300 кА, для которых определяющими параметрами являются оптимальная конструкция ошиновки, минимизирующая вредное влияние магнитных полей на процесс электролиза стабилизация тока серии и МПР поддержание заданного значения концентрации глинозема в электролите. Применение стойких материалов в катодном узле электролизера и точное соблюдение регламента обслуживания автоматизированных электролизеров обеспечивают выход по току на уровне 94—95 % и расход электроэнергии на уровне 13,2—13,5 тыс. кВт ч/т алюминия [1б, 17]. В настоящее время ведущими специалистами в области автоматизации электролиза алюминия [16—18] рассматриваются вопросы модернизации действующих на отечественных заводах систем и совершенствования блок-схем будущих систем АСУТП. [c.363]

Кроме указанных эффектов, где проявляются в отражении изменения Свойств вещества в йбъеме, существуют также поверхностные явления. Возникают поверхностные магнитные уровни [204—207], меняется ход скин-эффекта, поверхностное сопротивление имеет осциллирующую зависимость от магнитного поля вследствие особых стационарных состояний электронов проводимости — электроны описывают дуги, опирающиеся да поверхность [205, 208]. Можно сказать, что у поверхности имеют место особые циклотронные и спиновые волны, а в связи с этим — квантовые осцилляции поверхностного импеданса [209—211]. Влияние магнитного поля на отражение металлов рассматривалось также теоретически [212] некоторые экспериментальные данные приве- [c.242]

Очевидно, что указанные выше условия не могут быть удовлетворены вплоть до нулевого значения поля. ГЗозникают отклонения, обусловленные взаимодействиями в кристалле их влияние на функцию распределения будет обсуж ено более подробно ниже, где показано, что для температур, при которых кТ велико по сравнению с расстояниями между уровнями, влияние этих взаимодействий на магнитный момент мало, но теплоемкость при постоянном магнитном моменте уже не равна нулю, а удовлетворяет соотношению [c.462]

ЭМП сопровождается наложением возмущающих воздействий со стороны управляющего аксиального магнитного поля на дугу. Под влиянием этих воздействий дуга приходит во вращение с перемещением активного пятна по изделию. При сварке алюминиевых сплавов это позволяет, осуществляя ЭМП в полупериоды, соответствующие обратной полярности горения дуги, интенсифицировать процесс катодной очистки поверхности ванны от окисной пленки, что снижает вероятность окисных включений в литом металле и уменьшает пористость швов. Наряду с другими положительными эффектами, присущими кристаллизации в условиях ЭМП, это обеспечивает повышение механических свойств сварных соединений до уровня основного металла при снижении количества участков швов с недопустимыми дефектами в 2,5 раза. При сварке, например, сплава АМгб максимальному повышению основных показателей качества металла шва в результате ЭМП соответствуют индукции управляющего магнитного поля 0,018— [c.30]

Один из путей осуществления этого требования — наложение продольного магнитного поля на активный элемент газового лазера с внутренними зеркалами. Вследствие эффекта Зеемана на выходе лазера будут наблюдаться две компоненты излучения, сдвинутые по частоте и имеющие противоположные круговые поляризации. Такие двухчастотные лазеры использованы в интерференционных измерителях линейных перемещений типа 5525В фирмы Хьюлет—Паккард . В них информация о контролируемом перемещении содержится в разности частот (или фаз) переменных сигналов, вырабатываемых двумя фотоприемниками, вследствие чего изменение уровней этих сигналов не оказывает значительного влияния на работу прибора. Недостатком двухчастотного лазера является сложность его конструктивного выполнения и обеспечения длительного срока работы. Поэтому рассматриваются возможные пути преобразования излучения одночастотного лазера в две пространственно-разнесенные частотные составляющие [c.247]

ВЕРОЯТНОСТЬ термодинамическая характеризуется чис-ло 1 способов, которыми может быть реализовано данное состояние системы ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ [—воздействие тел или частиц друг на друга, приводящее к изменению их движения ближнего порядка — взаимодействие между соседними частицами, составляющими вещество гравитационное — взаимодействие между любыми телами, выражающееся в их взаимном притяжении с силой, зависящей от масс тел и расстояния между ними дальнего порядка — взаимодействие между далекими частицами, составляющими вещество звеньями полимерной молекулы при случайном сближении их в процессе теплового движения) обменное — специфическое взаимное влияние одинаковых частиц, входящих в состав квантовой системы, связанное со свойствами симметрии волновой функции системы относительно перестановки координат частиц, а также приводящих к согласованному движению частиц и изменению энергии системы пондемоторное токов — механическое взаимодействие электрических токов посредством создаваемых ими магнитных полей снин-орбитальное — взаимодействие частиц, входящих в состав квантовой системы, зависящее от велггчины и взаимной ориентации их орбитального и спинового моментов импульса, а также приводящих к тонкой структуре уровней энергии системы сннн-решеточ-ное — взаимодействие орбитального магнитного момента атома с кристаллическим полем спин-спиновое — взаимодействие частиц, входящих в состав квантовой системы, обусловленное наличием у частиц собственных магнитных моментов, а также приводящих к сверхтонкой структуре уровней энергии системы электромагнитное — взаимодействие частиц, обладающих электрическим зарядом или магнитным моментом, осуществляемое посредством электромагнитного поля] [c.226]

Влияние внешних полей. Структура края фуидам. Поглощения изменяется под влиянием электрик, и магн. полей. Электрич. попе наклоняет зоны и делает возможным туннельный переход при йш < Sg (си. Келдыша — Франца эффект). Магн. иоле вызывает квантование энергии электронов и дырок, т. е. возникновение эквидистантных Ландау уровней, расстояние между к-рыми равно кеШт, где т — эфф. масса электрона или дырки. Плотность состояний носителей заряда вблизи уровней Ландау возрастает, вследствие чего появляются осцилляции коэф. поглощения как ф-цни частоты света. Максимум поглощения соответствует переходам между уровнями Ландау. Изучение осцилляций позволяет расшифровать спектр электронов и дырок (см. Квантовые осцилляции в магнитном поле). [c.42]

Определение группы молекулярной симметрии (МС) легче понять, рассмотрев сначала вопрос что мы делаем с группой симметрии Группа симметрии нужна для классификации энергетп-ческих уровней молекулы с помощью неприводимых представлений группы для того, чтобы идентифицировать все уровни нулевого порядка, которые могут и не могут взаимодействовать при учете а) влияния первоначально игнорируемых членов в пол Юм гамильтониане или б) влияния внешнего возмущения, такого, как электрическое или магнитное поле или электромагнитное излучение. А для этого достаточно использовать только такие тины [c.226]

Влияние дискретности электронных состояний на магнитную восприимчивость малых частиц парамагнитных металлов с учетом четного или нечетного числа электронов в них обсуждалось в работах [105,106,125]. В малых магнитных полях fj H А (/i — магнитная проницаемость, А — расстояние между соседними электронными уровнями) электронный спиновый парамагнетизм металлических частиц с четным числом электронов при достаточно низкой температуре квТ/А 1 уменьгпается почти до нуля, но не исчезает полностью благодаря имеющемуся слабому спин-орбитальному взаимодействию. У частиц с нечетным [c.106]

Аналитическое решение уравнения (7.35) затруднено из-за сложного характера распределения функции (т, р, /), которая зависит от геометрии индукционной системы, частоты тока, электрофизических свойств материала загрузки. Поэтому задача оптимального управления для линейного цилиндра конечной длины решалась также численным методом с помощью цифровой модели. Если рассматривать нагрев цилиндра конечной длины в однородном магнитном поле, то зависит только от параметра т = = л/2 2/й, где б — глубина проникновения тока, т. е. от выраженности поверхностного эффекта. Проведенные расчеты показали, что на предельную достижимую точность нагрева (гр = Этах— 0ш1п) слабо влияет длина зоны равномерного распределения источников теплоты в средней части цилиндра. А это означает, что для цилиндров с длиной, превышающей диаметр, величина г 5 не зависит от длины цилиндра. Таким образом удается построить зависимость г от параметра в широком диапазоне изменения критерия В (рис. 7.6). Изменение мощности нагрева (Ро) оказывает слабое воздействие на г)з, особенно при небольшом уровне тепловых потерь (В1). При небольших резко снижается достижимая равномерность нагрева. Это объясняется тем, что распределение внутренних источников теплоты по длине становится почти равномерным и дополнительные тепловые потери с торцов заготовки не удается скомпенсировать за счет краевого эффекта цилиндра. Детальный анализ показал, что на величину яр характер распределения источников теплоты по радиусу оказывает пренебрежимо малое влияние по сравнению с распределением источников по длине. Поэтому графики рис. 7.6 могут быть перестроены относительно параметров ,1 (см. главу 5) или Кр [107], характеризующих неравномерность распределения источников теплоты по длине заготовки и однозначно связанных с параметрами т<г, при нагреве цилиндра в однородном поле. Значения коэффициентов, характеризующих такое распределение источников теплоты, которое обеспечивает высокое [c.246]

Статистические веса, влияние спина и статистика. Статастическиа вес вращательного уровня полностью симметричного электронного состояния ( 2 ) линейной молекулы точечной группы Соо , (отсутствует центр симметрии, например, в случае молекулы НСМ) задается числом возможных ориентаций вектора J в магнитном поле, т. е. величиною 2У- -1. [c.28]

Читателя, который помнит, какие большие поправки к электронной плотности состояний дает учет электрон-фононного взаимодействия (см. гл. 26.— Ред.) при вычислеиии электронной теплоемкости, может удивить, что при расчете восприимчивости Паули столь большие поправки не возникают. Между этими двумя случаями имеется существенное различие. При вычислении теплоемкости находят не зависящую от температуры поправку к электронной плотности уровней, а затем подставляют эту фиксированную плотность уровней в формулы [подобные (2.79)], описывающие изменение энергии в зависимости от температуры. Когда же меняется магнитное поле, изменяется непосредственно плотность уровней. Мы уже отмечали, например, что (без учета фононных поправок) при наличии поля плотность уровней, отвечающая различным значениям спина, сдвигается по энергии вверх или вниз. Фононная поправка к плотности уровней существенна вблизи уровня Ферми (в области, ширина которой Йсод велика по сравнению со сдвигом ЙсОд, обусловленным полем). Однако магнитное поле, изменяющее плотность уровней (без фононных поправок), не влияет на положение уровня Ферми. Поэтому нельзя просто подставить плотность уровней с фононными поправками в (31.68), как это можно было сделать в (2.79), поскольку зависимость скорректированной плотности уровней от поля в корне отличается от соответствующей зависимости для нескорректированной плотности уровней. Внимательное рассмотрение показывает, что, поскольку фононная поправка связана непосредственно с уровнем Ферми, она оказывает очень малое влияние на зависимость намагниченности от поля, приводя к относительному изменению восприимчивости на величину порядка (т1М) (в отличие от теплоемкости, соответствующая поправка к которой совпадает по порядку величины с ней самой). [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...