Терм спектральный

Температура электронная 432 Терм спектральный И, 14, 74 Термы дублетные 62, 136 [c.640]

Терм (спектральный) Т — это внутренняя энергия атома или молекулы, выраженная в см [c.13]

Терм спектральный 440 Тесла, единица индукции магнитного поля 551 Течение жидкости ламинарное 98 Ток анодный диода 240 [c.575]

Квантовая механика не только получила постулаты Бора и таким образом повторила результаты теории Бора — Зоммерфельда, но и дала возможность оценить интенсивность спектральных линий. Как уже было замечено, теория Бора—Зоммерфельда разрешает переходы между любым термами атома, в то время как обнаруженные в опытах спектральные линии соответствуют только строго определенным переходам. Для согласования теории с опытом приходилось искусственно вводить правила отбора, согласно которым разрешенными являются только переходы с изменением k на, Ak = и m на Ат = 0, 1. Замечательным результатом квантовой механики оказалось автоматическое получение правил отбора А/ = 1 и Ат = 0, 1, которые вытекают из вида собственных функций. [c.61]

В таких случаях спин ядра 1 может быть найден методом сравнения интенсивностей компонентов сверхтонкого расщепления. Интенсивность спектральной линии пропорциональна числу компонентов (2F -Ь 1), на которые расщепляется терм в магнит-ком поле . [c.68]

Формулы (8.61) и (8.62) представляют собой закон Вина об энергии излучения, приходящейся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Таким образом, видно, что применение термо- и электродинамики к равновесному излучению не решает полностью задачу по определению спектральной плотности излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и 7 к задаче определения функции /(v/r) одной [c.149]

Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еср (е — заряд электрона, Ф — потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю [1]. Если отсчитывать потенциал от уровня, соответствующего покоящемуся электрону в вакууме, то ф— потенциал внутри кристалла, отвечающий уровню Ферми. Согласно современным представлениям в поверхностный потенциальный барьер, при преодолении которого и совершается работа выхода, основной вклад вносят обменные и корреляционные эффекты, а также — в меньшей степени — электрический двойной слой у поверхности тела. Наиболее распространенные методы экспериментального определения работы выхода — эмиссионные по температурной, спектральной или полевой зависимости соответственно термо- фото- или полевой эмиссии, а также по измерению контактной разности потенциалов между исследуемым телом и другим телом (анодом), работа выхода которого известна [I, 2]. В табл. 25.1, 25.3 и 25.4 приведены значения работы выхода простых веществ и некоторых соединений. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода. эВ, при наложении электрического поля напряженностью В/см, равно [c.567]

Изотопический сдвиг в спектральных линиях 6v обусловлен смещением электронных термов атомов и связан с изотопическими сдвигами верхнего (бГ ) и нижнего (67") термов соотношением [c.847]

Исследование спектров более сложных атомов показало, что частоты линий их излучения также представляются в виде разностей спектральных термов, характерных для данного атома, но формулы для термов бывают несколько сложнее, чем формула (13.6) для атома водорода. Наиболее простыми термами, похожими на термы атома водорода, являются термы щелочных металлов [c.79]

Однако не все мыслимые комбинации спектральных термов атома соответствуют фактически существую- [c.79]

Отсюда следует, что из эмпирических закономерностей, которым подчиняется распределение линий в спектрах, можно сделать следующий основной вывод вместо того, чтобы характеризовать спектр какого-нибудь эле мента длинами волн его линий или их волновыми числами v, его можно охарактеризовать с помош.ью меньшего числа других величин—спектральных термов Т. являющихся функциями от целых чисел п. Разности термов согласно формуле (4) дают волновые числа v наблюдаемых линий спектра. [c.14]

Природа спектральных термов [c.14]

С самого начала было ясно, что спектральные термы должны иметь определенный физический смысл, а соотношение (4) 1 (соотношение Рид-берга) — связь с механизмом испускания спектральных линий. Однако истинную природу сериальных термов удалось выяснить лишь Бору через тридцать с лишним лет после Ридберга. Одновременно Бор показал, что соотношение Ридберга выражает собою один из основных законов физики, которому подчиняется процесс лучеиспускания. [c.14]

ПРИРОДА СПЕКТРАЛЬНЫХ ТЕРМОВ [c.15]

Экспериментальное изучение спектров испускания дает в первую очередь следующие сведения длины волн или частоты спектральных линий, их интенсивности и внешний вид (резкость, размытость и т. д.). Сюда можно прибавить целый ряд других факторов, которые экспериментально также можно изучить характер спектра поглощения, влияние на линии внешнего магнитного поля (эффект Зеемана), вероятности переходов и т. д. По этим данным и требуется выделить группы линий, принадлежащих к отдельным сериям, и найти численные значения термов. [c.74]

Величины спектральных термов Т могут быть представлены в виде [c.310]

По установившейся в настоящее время номенклатуре сверхтонкой структурой спектральных линий называют такую весьма узкую структуру, которая не может быть объяснена векторной схемой, изложенной в предыдущих главах Многообразие термов, предсказываемое на основании схемы [c.521]

Отсюда видно, что расстояния между рядом подуровней, характеризуемых значениями квантовых чисел F, / +1, F- -2,. ... относятся между собой как (F-1-1) (/ + 2) . .. Так как величина спектральных термов, выраженных в волновых числах, пропорциональна энергии, то те же соотношения сохраняются для интервалов между подуровнями, выраженными в волновых числах [c.523]

Мультиплет спектральный 57, 67, 84, 174, 184, 188, 313 Мультиплет а центр тяжести 190 Мультиплетность термов 66, 182, 188 [c.638]

Задача сортировки магнитных сталей по маркам материала возникает также часто, как задача сортировки по маркам алюминиевых сплавов. Основным средством сортировки сталей по маркам является спектральный анализ. Иногда для этой цели применяют метод, основанный на измерении термо-э. д. с. [Л. 22]. [c.119]

ТЕРМЫ СПЕКТРАЛЬНЫЕ — уровни энергии атома, иона или молекулы, характеризующиеся определ. значениями полного орбитального момента L и полного спина S электронов. Термы обозначаются символом L, где 25-1-1 — мультиплетность терма, а состояния с /. = 0, 1, 2, 3, 4, 5,. .. обозначаются S, Р, D, F, G, Н,. .. соответственно. Различают Т. с. синглетные ( 5, Р, ),спин равен 0), дублетные ( S, Р, D,. .. спин равен /г), триплетныс S, Р,. .. спин равен 1) и т.д. [c.107]

Для X. с. справедлив общий для атомных спектров принцип—комбинационный, принцип Ридберга — Ритца, согласно к-рому волновые числа v=l/A. спектральной линии атома определ. хи) . элемента можно представить как разности к,-л. термов спектральных этого атома [c.403]

ТЕРМЫ СПЕКТРАЛЬНЫЕ — значения уровней энергии атома или молекулы, выраженные в волновых числах (f.w i). Обозначения Т. с. совпадают с обозна-неинями соответствующих уровней энергии (см. Ато.м, TJI. 1J3 Атомные спектры Молекулярные спектры). Об определении численных значений Т. с. см. Спект- оскопия атомная. [c.182]

Применение спектрометров с высокой разрешающей способностью показало, что наряду с описанной выше грубой структ -рой спектральных линий наблюдается расщепление спектральных линий на близкие линии, которое нельзя объяснить переходами между известными термами (в том числе с учетом зоммерфель-довских поправок). Это расщепление получило название тонкой [c.58]

AAi = 0,021 А и ДЯг = 0,023 А. В обоих случаях сверхтонкая структура спектральных линий вызвана расщеплением терма 22Si ,, так как расщепление термов 2 Рч, и 22P /j очень Мало. [c.68]

Линии главной серии щелочных элементов представляют собой дублеты (рис. 19, а). Их ширина убывает от головной линии к более высоким членам серии. Линии резкой (второй побочной) серии также являются двойными. Их структура обусловлена расщеплением нижнего терма (верхние термы 5 являются простыми). Более сложную картину расщепления обнаруживают линии диффузной (первой побочной) серии, для которой как нижний, так и верхние термы испытывают расщепление. Согласно правилу отбора (2.24) линии диффузной серии содержат три компоненты мультиплетной структуры, как это показано на рис. 19, б. Вследствие того что расщепление терма значительно меньше, чем терма Р, компонента а оказывается близкой к более сильной компоненте Ь и спектральным прибором часто не разрешается. [c.58]

В соответствии с принципом неопределенности энергетические уровни (термы) имеют конечную ширину. Это приводит к наличию некоторого разбега по энергиям у квантов одной и той же спектральной линии. Для самой линии характерна конечная ширина, соизмеримая с междублетным расстоянием. Значения ширины ярких линий на половине высоты приведены в табл. [c.964]

Комбинационный принцип Ритца утверждает, что все пинии в спектре излучения атома могут быть представлены как комбинации спектральных термов атома. Однако не все мыслимые комбинации спектральных термов атома соответствуют фактически существующим линиям в спектре. Некоторые комбинации являются запрещенными. [c.79]

В спектрах щелочных металлов отдельные серии внешне походят на серию Бальмера (см например, рис. 3). Как видно из рис. 4. для тех же серий лития зависимости v от WSIv tf изображаются линиями, близкими к прямым, аналогично рис. 2 для бальмеровской серии водорода. Основываясь на этом, Ридберг попытался придать спектральным термам различных элементов вид, аналогичный тому, который они имеют для водорода, а именно он по- [c.11]

Существенно отметить, что частоты спектральных линий выражаются через разности термов с гораздо большей точностью, чем точность, с которой удается представить последующий ряд термов формулами (5а) или (56). Это видно из следующего примера. Для лития значение терма 2Р, вычисленное из пределов побочных серий, равно 2Р = 28581,4 см . Отсюда по длинам волн линий 2Р—3D и 3D — 4F вычисляются значения термов 3D и 4F [c.13]

Для нахождения численного значения всех термов, относящихся к данной серии, достаточно знать численное значение одного терма, например Tjoj тогда по формуле (1) численные значения всех остальных термов находятся путем вычитания из Т.,,. экспериментальных значений частот спектральных линий [c.75]

В 13 мы указывали на правило отбора для квантового числа L, по которому два терма с одинаковыми L не могут комбинировать между собой. С точки зрения этого правила переходы между двумя D-термами невозможны. Однако, как мы увидим ниже, в атомах и ионах с большим числом валентных электронов, где спектральные линии возникают при изменении состояний двух (или большего числа) электронов, такие переходы возможны. Чтобы отличить эти термы друг от друга, один из них отмечается значком °, который ставится сверху справа от символа терма. Полный анализ спектра железа показывает, что нижний квинтетный терм Dy соответствует электронной конфигурации 3d 4s , которая является нормальной для атома железа. Верхний терм соответствует конфигурации 3d4p. Приписав самому [c.82]

Одновременное возбуждение двух электронов ведет к появлению, наряду с обычными, еще добавочных состояний атома и соответствующих им спектральных термов. Пока природа этих термов не была выяснена их называли аномальными или, иногда, штрихованными. В настоящее время за ними установилось название смещенных термов. В качестве примера возьмем магний и сходные с ним ионы, возможные состояния для которых приведены в схеме 10. Аналогичные схемы могут быть составлены и для других атомов и ионов с двумя валентными электронами, с той разницей, что главтле квантовые числа будут иметь в этих случаях иные значения. [c.174]

При комбинировании двух термов данной мультиплетности возникает определенная группа линий, которую называют спектральным мулыпипле-том. Число линий в такой группе, как правило, будет больше, чем мульти- [c.184]

Следует, однако, отметить, что смысл оптических и рентгеновых спектральных термов различен. В оптической спектроскопии, например, символом ns Sv, обозначаются определенное состояние атома и соответствующая ему энергия, причем последняя для нормального состояния имеет наименьшее алгебраическое значение или самый глубокий уровень. Значение энергии, [c.316]

Ранее (например, в 16) мы указывали, что сериальная принадлежность спектральных линий в значитзльной мере выясняется на основании типа их магнитного расщепления. Действительно, множитель Ланде g о ipe-деляется совокупностью квантовых чисел L, S, J число подуровней, на которое расщепляется в магнитном поле каждый данный уровень, зависит от квантового числа J, Таким образом, тип магнитного расщепления линии однозначно определяется совокупностью квантовых чисел Z,j, 5j, У, и L, S2, J2, характеризующих ее начальный и конечный урэвни. Обратно, по типу маг-нитно расщепления линии можно, вообще юворя, найти значения кванто-8о1х чисел Л,, У и 2, 52, Уг а следовательно, выяснить природу соответствующих им термов. [c.369]

Впоследствии был разработан метод, получивший название нулевого основанный на том, что при переходе от слабого к сильному полю отдельные подуровни могут пересекаться и поэтому регистрируемая приемником интенсивность пучка дает при возрастании поля максимумы. Таким образом, по отклонению атомных пучков в неоднородном магнитном поле оказалось возможным определить значение ядерных моментов / и величину расщепления нормального терма — последнюю в некоторых случаях с точностью, превышающей спектроскопическую. Это обусловлено тем, что флуктуации тепловых скоростей в меньшей степени влияют на резкость атомных пучков, чем на резкость спектральных линий, так как с увеличением температуры возрастает скорость частиц v и, следовательно, уменьшается время их пролета в поле i ]. [c.567]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...