Внутренние источники теплоты

Температура на оси проволоки определяется из условий теплопроводности при наличии внутренних источников теплоты [c.27]

Объемная производительность внутренних источников теплоты Qi 10 870 [c.29]

В пластине толщиной s = 5 мм действуют равномерно распределенные внутренние источники теплоты ( = 2,7-10 Bt/m , Коэффициент теплопроводности материала пластины Х = 25 Вт/(м-°С). Коэффициенты теплоотдачи от поверхностей пластины к обтекающей их жидкости 1 = 3000 Вт/(м2-°С) и аз=1500 Вт/(м -°С), а температуры жидкости соответственно равны , i = 130° и i,K2=140° . [c.31]

Пластина с равномерно распределенными внутренними источниками теплоты <7 , Вт/м , обтекается с двух сторон жидкостью. Толщина пластины s, м, коэффициент теплопроводности ее материала X, Вт/(м-°С). Температура жидкости со стороны одной из поверхностей равна <жь °С, и коэффициент теплоотдачи от этой поверхности к жидкости равен ai, Вт/(м -°С). [c.32]

Различают кипение жидкости на твердой поверхности теплообмена и кипение в объеме жидкости. Объемное кипение может происходить при перегреве жидкости относительно температуры насыщения при данном давлении. Кроме того, его можно получить при быстром снижении давления и при наличии в жидкости внутренних источников теплоты. [c.450]

Дифференциальное уравнение энергии определяет распределение температуры в теле. Оно выводится на основании закона сохранения энергии и закона Фурье. Получим уравнение для движуш,ейся среды с равномерно распределенными внутренними источниками теплоты. Предполагается, что теплоноситель представляет собой изотропное однородное тело с теплопроводностью X, теплоемкостью [c.256]

Выделим неподвижный элементарный параллелепипед с гранями dx, dt/ и dz и обозначим входящие в него за время da количества теплоты через dQx, dQ y, dQz, а выходящие через dQx, dQ"y, dQl (рис. 2.1), составляющие скорости движения среды w , Wy, Wf и мощность внутренних источников теплоты вт/м . [c.256]

Дифференциальное уравнение энергии (2.15) для стационарной одномерной задачи о теплопроводности плоской стенки без внутренних источников теплоты приводится к виду [c.273]

Теплопроводность тел с внутренними источниками теплоты [c.284]

Рассмотрим температурное поле в телах простейшей формы при объемном тепловыделении для случаев, когда внутренние источники теплоты равномерно распределены по всему объему. Задачи такого вида приходится решать при расчете тепловыделяющих элементов атомных реакторов, при нагреве тел токами высокой частоты и в других случаях. [c.284]

Пусть неограниченная плоская стенка толщиной 26 имеет объемное тепловыделение с мощностью внутренних источников теплоты [c.284]

Плотность теплового потока на наружных поверхностях стенки определяется мощностью внутренних источников теплоты [c.285]

Составим баланс теплоты для первой узловой точки. Для стенки без внутренних источников теплоты подведенная к рассматриваемому элементу теплота определяет изменение его энтальпии [c.305]

При стационарном процессе теплоотдачи в жидкости без внутренних источников теплоты с теплофизическими свойствами, независящими от температуры, распределение температуры около поверхности теплообмена определяется дифференциальным уравнением энергии (2.15), которое можно привести к виду [c.316]

При двумерной постановке задачи и стационарных условиях теплообмена без внутренних источников теплоты дифференциальное уравнение энергии (2.15) можно представить так [c.321]

Тепловой баланс рассматриваемого элемента при стационарных условиях теплообмена и отсутствии в жидкости внутренних источников теплоты запишется так [c.323]

Для среды с внутренними источниками теплоты дифференциальное уравнение энергии (2.18) можно записать в форме [c.368]

Мощность внутренних источников теплоты при теплообмене в химически реагирующем газе определяется тепловыми эффектами реакции. Поэтому действие внутренних источников теплоты 1 южно учесть заменой энтальпии на полную энтальпию и уравнению (9.28) придать вид [c.368]

Уравнение Эйлера. Рассмотрим теплоизолированное течение жидкости, не обладающей вязкостью и теплопроводностью. При таком течении в потоке отсутствуют силы трения и нет обмена теплотой между отдельными частями движущейся жидкости и между жидкостью и ограничивающими поток твердыми стенками (при этом считается, что внутренних источников теплоты в потоке нет). Кроме того, для упрощения предполагается, что на текущую жидкость не действуют массовые силы, в частности сила тяжести. [c.287]

Если в жидкости, кроме того, имеются внутренние источники теплоты, то в правую часть уравнения (11.4) войдет величина рист Р р (где Рист—-мощность внутреннего источника теплоты, т. е. теплота, выделяемая источником в единице объема жидкости за единицу времени). . [c.364]

Если в теле имеются внутренние источники теплоты, то уравнение теплопроводности примет вид [c.438]

При стационарном режиме и при отсутствии внутренних источников теплоты уравнение теплопроводности в полярных координа,тах имеет вид [c.283]

Уравнение (14.1) характеризует распределение температуры в сплошном анизотропном теле с переменными теплофизическими свойствами с произвольным (заданным) распределением внутренних источников теплоты. [c.200]

При наличии в твердом теле внутренних источников теплоты уравнение (2.9) примет вид [c.11]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ В ТЕЛЕ С ВНУТРЕННИМИ ИСТОЧНИКАМИ ТЕПЛОТЫ [c.51]

Уравнение теплопроводности в изотропном материале при наличии внутренних источников теплоты запишется в виде [c.51]

Теплопроводность бесконечной стенки с внутренним источником теплоты. Пусть плоская стенка (рнс. 4.7), неограниченная в плоскости yz, омывается с обеих сторон жидко- [c.51]

Это означает, что, когда в системе протекает необратимый процесс, в ней и без внешнего энергообмена как бы действуют внутренние источники теплоты d , которые порождают энтропию. Природа этих источников—химические реакции и фазовые превращения. Пока они идут, происходит изменение параметров состояния. А по мере приближения к состоянию равновесия эти источники иссякают и перестают увеличивать энтропию, которая и этому моменту принимает максимальное значение. [c.161]

Тела с внутренними источниками теплоты [c.210]

Определить объемную производительность внутренних источников теплоты q , Вт/м , плотность теплового потока на поверхности стержня q, Вт/м тепловой поток на единицу длины стержня qi, Вт/м. и температуры на поверхности и на оси стержня, если коэффициент теплоотдачи от поверхности стержня к кипящей воде а = = 44 400 Вт/(м2- С). Удельное электрическое сопротивление нихрома р—1,17 Om-mmVm. Коэффициент теплопроводности нихрома Я = = 17,5 Вт/(м. С). [c.28]

Пластина с равномерно распределенными внутренними источниками теплоты симметрично охлаждается с обеих иоверхно- [c.29]

Определить значение Ai и координату ха максимальной температуры в пластине с равномерно распределенными внутренними источниками теплоты ,,=8-10 Вт/м . Толщина пластины s = = 10 мм, коуффицнсит тенлопроиодаости материала пластииы к — = 20 Вт/(м-°С). Температуры на поверхностях пластины равны соответственно f i = 80° и <с2 = 86°С. [c.31]

Пластина с равномерно распредсленними внутренними источниками теплоты, равными qr. Вт/м , обтекается с обеих сторон жидкостью. Коэффициенты теплоотдачи от поверхностей пластины к жидкости и температуры жидкости равны соответственно l и а , Вт/(м -°С), L i и tjKb С. Толщина пластины S, м, коэффициент теплопроводности ее материала X, Вт/(м-°С). [c.33]

Дпфс )еренциальное уравнение теплопроводности в цилиндрических координатах с внутренним источником теплоты будет иметь вид [c.355]

Если внутреннего испарения нет (е = 0), то влага перемещается в виде жидкости и внутренние источники теплоты, связанные с ис-пареюк м и конденсацией, отсутствуют. Если критерий внутреннего испарения равен единице (е == 1), то изменение влагосодержания в теле пронсходит только из-за испарения жидкости и конденсации пара перенос кидкости отсутствует. Следовательно, критерий внутреннего испарения может изменяться от О до 1. Он является функцией влажности и температуры, ио в определенном интервале температуры и влажности его можно считать постоянным. [c.507]

При отсутствии внутренних источников теплоты и Я, = onst дифференциальное уравнение энергии (2.15) приводится для этой задачи к виду [c.287]

Дифференциальное уравнение энергии (2.15) в твердом телё без внутренних источников теплоты имеет вид [c.292]

Запишем для тела, имеющего объем V, поверхность соприкосновения с окружающей средой F и равномерное температурное поле, тепловой баланс за время dx. Избыточная температура, определяемая формулой (4.3), будет одинаковой для всех точек тела, причем при dx > О и tf = onst всегда dQ < 0. При отсутствии внутренних источников теплоты изменение энтальпии равно рассеянной поверхностью теплоте [c.301]

Распределение концентраций и температур в системе определяется дифференциальными уравнениями массообмена и энергии. Для стационарных условий при ламинарном течении и отсутствии внутренних источников теплоты и вещества, при D = onst и X = = onst эти уравнения (2.30 и 2.15) легко привести к виду [c.424]

Под количеством теплоты ii 2 в уравнении (9.17) подразумевается как теплота, полученная текущей жидкостью от внешней среды путем теплооб- мена с ней, так и теплота, выделяемая в потоке внутренними источниками теплоты, например, вследствие сгорания части жидкости, т. е. — общее или суммарное количество теплоты, полученной текущей жидкостью на пути 1—2. Теплота трения Цтр в величину д, 2 не входит. Действительно, в основном уравнении (2.8) q представляет собой количество теплоты, полученной телом от других тел (источников теплоты), а / — полезную внещнюю работу, отданную внешнему объекту ни теплота трения q,np, ни работа против сил трения 1 ,р в значение q или I не входят. [c.293]

Дифференциальное уравнение теплопроводности. Для всестороннего изучения передачи теплоты в пространстве теплопроводностью и установления зависимости между временными п пространственными изменениями те.мпературы тела для трехмерного нестационарного те.миературного поля при отсутствии внутренних источников теплоты было выведено дифференциальное уравнение теплопроводности [c.68]

К телам простейщей геометрической формы относятся плоские, цилиндрические и сферические стенки. При установивщемся режиме передачи теплоты температура точек тел с течением времени не меняется, т. е. остается постоянной, и дв/дт = 0 внутренние источники теплоты отсутствуют 7и = 0 материал тел ха- [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...