Формула Ланде

Здесь п = п, т. е. имеет смысл эффективного квантового числа рассматриваемого уровня. Эта формула называется формулой Ланде. [c.143]

По формуле Ланде (6) дублетная [c.144]

Значения вычислены в предположении, что отступления от формулы Ланде вызваны гиромагнитной аномалией для электрона. [c.576]

Вывод формулы Ланде имеется, например, в гл. VI книги Борна [4]. [c.520]

Приведенное выше рассмотрение относилось к атомам, имеющим основное состояние, вырожденное с кратностью 21 1, а вырождение снималось магнитным полем. При этом мы пренебрегали влиянием всех более высоких уровней энергии системы. Эти предположения, по-видимому, выполняются для ионов многих редкоземельных элементов (см. табл. 15.1). Приведенные в этой таблице вычисленные значения р (эффективного числа магнетонов Бора) получены для значений g, определяемых формулой Ланде (15.16), и для основного состояния, предсказываемого теорией спектральных термов Хунда. [c.523]

Ланде фактор 124 Леннарда-Джонса потенциал 79, 82 Лоренц—Лоренца формула 133 [c.444]

При выводе формулы для потенциала сил отталкивания Борном и Ланде была выбрана статическая модель атома, в которой электроны в 8-электронной оболочке размещены по вершинам куба. Ясно, что при взаимодействии таких атомов потенциал сил отталкивания должен зависеть от их взаимной ориентации, однако этого никогда не наблюдается в эксперименте. [c.62]

Формула (2.29) для энергии сцепления ионного кристалла, полученная в теории Борна—Ланде, не является чисто теоретической, так как величины п, необходимые для расчетов, определяются экспериментально. При этом расхождение расчетных данных с экспериментальными, как правило, не превышает 3%. [c.74]

Для вычисления значений орбитального и спинового моментов можно использовать формулу для множителя Ланде [c.228]

Как легко видеть, для типа II множители Ланде gj и gj i находятся по формулам [c.371]

Таким образом, отдельные подуровни сверхтонкой структуры ведут себя в слабом магнитном поле вполне аналогично уровням обычных мультиплетов с той только разницей, что роль квантового числа J играет квантовое число F, а множитель Ланде g(J) заменяется множителем g(F), определяемым формулой (7). [c.535]

Ланде фактор 33 Ланжевена формула 320 Леннард-Джонса потенциал ЗТ [c.362]

Коэффициент g, фигурирующий в приведенной выше формуле, называют фактором Ланде, определяемым по 166 [c.166]

Задача 3-10. Выведите формулу (3-2-17), определяющую фактор Ланде. [c.167]

Множитель Ланде определяется по формуле [c.350]

В табл. 31.3 значение р, найденное по коэффициенту при i/T ъ измеренной восприимчивости, сравнивается со значением, вычисленным по формуле (31.50) с учетом выражения (31.38) для g-фактора Ланде. [c.272]

Ландау квантование уровней 321 Ланде g-фактор 168 Ланжевена — Дебая формула 288, 309 [c.445]

Необходимо сделать некоторые замечания о значениях J и g. В случае свободных магнитных нонов (парамагнитный газ) J можно определить, исходя из правил стабильности Хунда, а значение g получается из формулы Ланде [c.463]

Особый интерес представляет вопрос об обращенном порядке термов. Согласно формуле (3), а также и формуле Ланде (6), глубже лежит уровень, для которого у = / — 1/2. Как было сказано, такой порядок уровней наблюдается в большинстве случаев и носит название нормального. Обращенный порядок уровней наблюдается только в тех случаях, когда абсолютная ширина дублета мала. На рис. 77 приведены значения Av/Z для наиболее глубоких Юу и 2ру-термов изоэлектронного ряда Nal, MgII, AIIII,. .. По [c.144]

Ланде для множителя g J), определяющего магнитный момент электронной оболочки атома, характеризуемого полным механическим моментом ( 64). Отступления от формулы Ланде могут быть вызваны Н либо тем, что не в точности выпол-Рис. 331. Расщепление в магнитном поле няется рессель-саундеровская связь [c.576]

Поскольку относительные значения множителя Ланде g J) измеряются более точно, чем абсолютные, целесообразно сравнивать отношения g j) для двух разных термов. Так, например, при выполнимости формулы Ланде должны иметь место соотношения S ( Pi/J — 2 g (2p,yJ — 3. Очень точные измерения, проведенные Кушом и Фоли [134,135] радиочастотным методом, дали для Na, Ga и In результаты, представленные в табл. 120. [c.576]

Формулы (10) и (11) позволяют составить удобные схемы для определения типа расщепления линий по значениям множителя Ланде g. Прежде всего, так как величина нормального расщепления в данном магнитном поле для всех линий одна и та же, то расщепление линий можно характеризовать лишь значениями рунговских дробей, равных величине — Mj g , или, другими словами, измерять расщепление линий в единицах Avq. [c.337]

Приближение радиационной теплопроводности является частным случаем диффузионного приближения, когда в каждой точке среды имеет место локальное радиационное равновесие. Впервые это приближение было предложено Росселандом [Л. 22, 346] и сформулировано им в виде уравнения (5-4). Это приближение получило большое распространение в астрофизических задачах для исследования переноса излучения в недрах звезд, где оптическая толщина весьма велика и состояние среды и излучения оказываются близкими к локальному радиационному равновесию. В астрофизической и иностранной литературе по теплофизике понятия диффузионного приближения и приближения радиационной теплопроводности довольно часто отождествляют между собой. Россе-ланд в своей работе, впервые сформулировав общее уравнение диффузионного приближения, рассматривал его для частного случая состояния среды и излучения, близкого к термодинамическому равновесию, которое получило название приближения радиационной теплопроводности, Именно для этого приближения им рекомендованы окончательные расчетные формулы (5-2) и (5-4) и дана закономерность осреднения коэффициента поглощения по всем частотам (5-3), [c.161]

Ландау — Зенера формула 479 Ланде -факторы 125 Лигандов ноля теория 321, 420 Лиганды 321, 387, 420 Линейно-изогнутые переходы 193—222 [c.740]

Общий анализ двухзеркальных систем при любых значениях аир впервые был выполнен Д. Д. Максутовым в начале 20-х годов, но опубликован лишь в 1932 г. [131]. Сходные исследования независимо, но позше, были выполнены Е. Линфутом 1132] и Дж. Ланди-Десси совместно с М. Путем [133]. Коэффициенты аберраций третьего порядка в произвольной двухзеркальной системе можно выразить следующими формулами [c.223]

Модули к и / связаны между собой преобразованием Ландена (11.5.13). Из формулы (15.6.3) вытекает соотношение [c.304]

Обычная эллиптическая амплитудная функция ат(г ) определяется формулой (15.4.15) с заменой д на 7 . Такие преобразования от эллиптических функций с параметром Якоби д к эллиптическим функциям с параметром д известны как преобразования Ландена они обсуждаются в разд. 15.6. [c.459]

Из выражения (15.1.5) следует, что с точностью до постоянного множителя функция т ы) представляет собой эллиптическую //-функцию, в которой q заменено на (у , а ы/1 — на и/ 21). Из формулы (15.6.2) следует, что функция т и) связана с Н и) с помощью преобразования Ландена. Справедливо равенство [c.469]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...