Парамагнитная релаксация

Парамагнетизм 381, 384, 396, 415, 432, 437, 461, 550, 586, 588, 621 Парамагнитная релаксация 338, 400, 402, 406, 479, 482,. 486, 491, 505, 560 Парамагнитное поглощение 383, 400 [c.930]

Более 40 лет назад в результате изучения парамагнитной релаксации в кристаллах было установлено, что во многих случаях совокупность спиновых моментов можно выделить в отдельную, не обладающую пространственными степенями свободы термодинамическую систему, характеризующуюся температурой, отличной от темпера уры образца. Особенностью этой спиновой системы является ограниченность спектра, что приводит к возможности нахождения ее как в равновесных состояниях с положительной, так и в равновесных состояниях с отрицательной термодинамической температурой (см. гл. 7). [c.173]

Вероятность перехода под влиянием радиочастотного поля с к.-л. уровня на вышележащий равна вероятности обратного перехода. Если совокупность парамагнитных частиц находится в состоянии теплового равновесия, так что нижние уровни заселены сильнее верхних, то вещество в целом поглощает энергию радиочастотного излучения. Происходящее при этом нарушение равновесного расиределения парамагнитных частиц но магнитным энергетич. уровням восстанавливается благодаря процессам парамагнитной релаксации, превращающим поглощенную энергию в тепло. [c.500]

Используя условия задачи 87, определить обобщенную магнитную восприимчивость явления парамагнитной релаксации при действии на систему переменного магнитного поля B t). [c.107]

Указание. Применить к линейному закону Онзагера для парамагнитной релаксации фурье-преобразование. Так, если /(i) = M(i) [c.107]

Любое явление, в котором происходит рассеяние электронов, может быть использовано для проверки существования спаренных состояний электронов. Примерами таких явлений могут служить затухание фононов и парамагнитная релаксация. [c.326]

Экспериментальное исследование таких явлений, как поглощение звука, теплопроводность, парамагнитная релаксация, показало, что теория может описать их достаточно хорошо. [c.327]

СОМ и Пауэллом [132] свидетельствуют о том, что при 160° К в кристалле имеет место полиморфное превращение в недавних экспериментах Б лини (неопубликованная работа) есть указания на то, что ниже этой температуры симметрия является более низкой, чем кубическая. Исследования еще не закончены, но вполне возможно, что правильная интерпретация данных по парамагнитному резонансу приведет к более высокому значению параметра расщепления. Отличие от значения, полученного из экспериментов по размагничиванию и релаксации, которое, возможно, еще останется, должно быть отнесено за счет небольшого эффекта обменного взаимодействия (по-видимому, анизотропного обменного взаимодействия), поскольку в противном случае должно появиться заметное Н (см. и. 32), что не было обнаружено экснериментально. [c.473]

Процессы спин-спиновой релаксации включают два основных типа диполь-дипольное магнитное и обменное электростатическое взаимодействия. Диполь-дипольное магнитное взаимодействие возникает из-за того, что каждый парамагнитный ион находится в магнитном поле, представляющем собой сумму внешнего стационарного поля и полей, наведенных соседними ионами. Вследствие хаотической ориентации ионов это суммарное поле отличается по величине от внешнего и резонанс наблюдается в некотором интервале полей (частот) около среднего значения. Ши- [c.180]

Еще одно значение параметра расщепления было сообщено Тейнис-сеиом [146], определившим его по измерениям парамагнитной релаксации при температурах жидкого азота. Он получил =0,296° К эта величина выше нашего значения, однако, как и в случае хромо-калиевых квасцов, вполне возможно, что значение несколько меняется с изменением температуры. [c.481]

Высокотемпературная часть кривой теплоемкости может быть получена из экспериментов Бензи и Кука по парамагнитной релаксации. Они нашли, что rV-ff = 3,9-10 , тогда как магнитное дипольпое взаимодействие [см. (39.1)] может дать только 0,3-10 . Исследования с разбавленным образцом показали, что свсфхтоикое расщепление (обусловлеппое изотопами и Ti , которые содержатся в титане в количестве 13%) [c.486]

Если ввести поправки, определяемые формуло (42.1), то оказывается, что теплоемкость при температурах выше 0,2° К подчиняется закону l/T . Де-Клерк нашел T /R = G,8-10 , по Гарретту же T /R - 6,0-10 . Эксперименты Бийла [171], посвященные изучению парамагнитной релаксации в области температур жидкого гелия, дали = 5,4.10 Бензи и Кук [c.491]

В ЯМР понятие спиновой температуры было введено X. Казимиром и Ф. дю-Пре при термодинамическом описании экспериментов К. Гор-тера по парамагнитной релаксации. В твёрдых телах ядерные спины связаны друг с другом дипольными магнитными взаимодействиями гораздо сильнее, чем с решёткой. Понятие спиновой температуры предполагает, что спины находятся в состоянии внутреннего равновесия, достигнутого за время поперечной релаксации Г2, существенно более короткого, чем время спин-решёточной релаксации Т, и что это состояние равновесия может быть описано внутренней температурой отличной от температуры решётки Г. Существенный вклад в развитие представления о спиновой температуре внёс Дж. Ван-Флек, обративший внимание на то важное обстоятельство, что разложение статистической суммы Z по степеням обратной температуры 1/Т позволяет найти Z без вычислений собственных значений энергии и собственных функций гамильтониана. Первым, кто активно использовал это обстоятельство, был, безусловно, И. Валлер. Итак, зная статистическую сумму состояний ] с энергией каждого из них при температуре резервуара Т [c.168]

Парамагнитная релаксация. Восстановление тепл ового равновесия в парамагнетиках во многих случаях представляет собой двухстуненный процесс сначала равновесие устанавливается внутри спин-си-с т е м ы — системы магн. моментов всех парамагнитных частиц, а затем происходит обмен энергией мегкду спин-системой и колебаниями кристаллической решетки в кристаллах или броуновским движением частиц в жидкостях. Скорость релаксации внутри снип-системы характеризуется временем сппн-спиновой релаксации Tj, ско- [c.500]

СОЛЯХ редкоземельных элементов при гелиевых температурах был выполнен в работе Скотта и Джеффриса [6] они, в частности, рассмотрели аргументы, свидетельствующие в пользу каждого из перечисленных выше трех процессов, и дали полезный список литературы по парамагнитной релаксации. В качестве примера на рис. 17.5 приведен один из результатов работы [6]. [c.600]

Провести анализ парамагнитной релаксации изотропного парамагнетика в постоянном магнитном поле, используя выражение производства энтропии в поляризующейся среде (1.14а). Считать, что влияние вязких эффектов, тепло- и массоперепоса несущественно. [c.106]

Из вышеизложенного ясно, что точное знание схемы энергетических уровней парамагнитных солей имеет первостепенное значение. Приблизительные данные могут быть получены из исследований иарамагнитпой релаксации [15—17] и из самих экспериментов по размагничиванию. Микроволновая техника [18—20] дает возможность измерять расстояния между энергетическими уровнями для разбавленных солеи в магнитных полях. Однако экстраполяция этих результатов к полю, равному нулю, может быть связана с некоторыми трудностями кроме того, схема ypoBneii разбавленной соли несколько отличается от схемы уровней концентрированной соли. [c.428]

В области существования гистерезисных явлений у" отлично от нуля, что может быть частично связано с самими гистерезпсными эффектами. Тот факт, что у" не является величиной, не зависящей от частоты, как это должно было бы быть в случае чисто гистерезисных потерь, доказывает существенную роль релаксации. Однако вне области гистерезисных явлений релаксационные эффекты быстро уменьшаются. Это следует как из малости величины у", так и из отсутствия двойных отклонений при баллистических измерениях (см. п. 24). В области температур, близких к максимуму восприимчивости, теплоемкость всех парамагнитных солей обнаруживает быстрый рост. [c.517]

Вклады в магн. круговую анизотропию от двух последних членов характеризуются, как правило, одинаковой спектральной зависимостью, и для их разделения используется различие динамич. свойств парамагнитный член характеризуется конечной скоростью установления равновесного значения, к-рая совпадает со скоростью продольной релаксации намагниченности системы ванфлековский член практически безынер-циопеп (в масштабе времён, существенно превышающих обратную частоту магн. резонанса). [c.702]

Ниже критич. темп-ры Т , (наир., Кюри точка для ферромагнетика или Нееля точки для антиферромагнетика) динамика намагниченности носит преимущественно не диффузионный, а волновой характер (см. Спиновые волны). Однако в условиях сильного затухания и малого времени жизни магпонов (Т близко к Т ) волновая динамика намагниченности сменяется диффузионной, что проявляется, в частности, в виде т. н. центрального (квазиупругого) пика в сечении критнч, магн, рассеяния нейтронов. Выше критич. темп-ры С. д. становится основным механизмом пространственного выравнивания неоднородной намагниченности. Особенности С. д. в парамагнитной области (Т > Г ) магнитоупорядоченных веществ по сравнению со С. д. в обычных парамагнетиках проявляется в критическом замедлении (аномальное возрастание вблизи времён магнитной релаксации). Аналогичными свойствами обладают н др. кинетич. и резонансные характеристики (напр., затухание ультразвука в магнетиках, ширина линии ЭПР и др.). [c.632]

С.-ф. в. обусловливает релаксационные процессы, приводящие к установлению теплового равновесия между системой спинов и решёткой,— т. н. спнн-решё-точвую релаксацию (см, Релаксация магнитная). Оно также оказывает влияние на положение и ширину спиновых уровней, приводя к сдвигу фактора спектроско-пич. расщепления и изменению констант тонкого И сверхтонкого спиновых расщеплений. С.-ф. в. ответственно за поглощение энергии акустич. колебаний при акустическом парамагнитном резонансе (АПР). [c.647]

Следует выделить случай, когда зеемановское расщепление энергетических уровней намного больше энергии спин-спинового взаимодействия. Возникает перекрестная релаксация (кроссрелаксация), заключающаяся в обмене зеемановской энергией между двумя или более парамагнитными частицами. Время кроссрелаксации Гг связано с Г[ и Гг следующим образом Т аТ гСЛ . [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...