Дублеты спектральные

Особенно замечательно поглощение, обнаруживаемое при невысоком давлении в парах большинства металлов, представляющих собой собрание атомов, расположенных на значительном расстоянии друг от друга, т. е. практически изолированных. Коэффициент поглощения таких паров везде очень мал (близок к нулю) и лишь для очень узких спектральных областей (шириной в несколько сотых ангстрема) обнаруживает резкие максимумы. Так, для паров натрия коэффициент поглощения может быть изображен в виде кривой, показанной на рис. 28.14. При тщательно контролируемых условиях опыта удавалось наблюдать в спектре поглощения паров Na до 50 таких пар (дублетов), которые расположены тем ближе, чем короче длина волны. [c.564]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Д. С. Рождественский высказал гипотезу, что спектральные дублеты и триплеты возникают в результате расщепления уровней валентного электрона под влиянием магнитного поля, образованного остальными электронами. Действительно, как выяснилось впоследствии, природа спектральных дублетов и триплетов носит магнитный характер, но предположение Рождественского, что магнитное воздействие на валентный электрон вызвано лишь внутренними электронами, не согласуется с симметрией атомного остова щелочных металлов. [c.58]

ШИРИНА СПЕКТРАЛЬНЫХ ДУБЛЕТОВ 139 [c.139]

Ширина спектральных дублетов [c.139]

ШИРИНА СПЕКТРАЛЬНЫХ ДУБЛЕТОВ [c.141]

Сравнение с табл. 33 показывает, что обратная пропорциональность ширины спектральных дублетов кубу эффективных квантовых чисел выполняется гораздо лучше, чем обратная пропорциональность кубу главных квантовых чисел. [c.144]

Таким образом, надо считать, что эмпирический материал подтверждает обратную пропорциональность ширины спектральных дублетов кубу эффективных квантовых чисел. [c.144]

Введенные в пламя атомы натрия вследствие теплового возбуждения испускают желтый D дублет натрия с длинами волн Na д = 0,589-f-0,6 мк, который рассматривается через спектроскоп на фоне абсолютно черного тела или другого эталонного источника излучения. Если яркость черного тела выше яркости пламени, то спектральная линия окрашивающего металла будет наблюдаться в поглощении, если, наоборот, яркость пламени выше яркости абсолютно черного тела, то эта спектральная линия наблюдается в излучении, т. е. выделяется на сплошном фоне в виде яркой линии. Изменяя нагрев абсолютно черного тела, можно подобрать такую температуру, при которой линия окрашивающего металла не будет наблюдаться на фоне излучения абсолютно черного тела ни в излучении, ни в поглощении, [c.282]

Если ориентация возбуждённых атомов устраняется в результате столкновений, то ориентация атомов в оси. состоянии может возникать за счёт различия вероятности возбуждения атомов, по-разному ориентированных относительно луча света. При этом ориентация совпадает со знаком поляризации света, если У У, и противоположна при Уц < У. Это приводит к зависимости знака и величины О. о. атомов от спектрального состава ориентирующего света. Так, атомы щелочных металлов в буферных газах (см. ниже) ориентируются двумя линиями гл. дублета (переходы У, == - [c.440]

Коэффициент поглощения дублета калия остается неизвестным в интервале 100 см вблизи центров линий. При проведении расчетов полагалось, что спектральные потоки в этом интервале соответствуют излучению абсолютно черного тела. Вносимая погрешность мала, поскольку рассматриваемый интервал достаточно узок и, кроме того, условия в канале генератора таковы, что газ оптически плотен в существенно большей спектральной области в окрестности дублета. [c.226]

В спектральной области 8000-9000 имеется несколько наиболее сильных линий, соответствующих переходам между возбужденными состояниями калия. Экспериментальные данные по ушире-нию этих спектральных линий в продуктах сгорания отсутствуют. Их вклад в радиационный поток в случае дисперсионной формы линии незначителен. Не исключено, однако, что характер уширения этих линий такой же, как и у резонансного дублета. В этом случае их вклад в суммарный поток возрастает. Переходы с возбужденных состояний калия не учитываются, поскольку их вклад в суммарный поток, по-видимому, находится в пределах погрешности расчета вклада резонансного дублета. Наличие этих линий можно считать дополнительным основанием для принятой экстраполяции данных [9] в красном крыле до о 9000 Вклады прочих линий калия, по-видимому, [c.227]

Неопределенность в использованных оптических характеристиках Н2О и СО2 [5] — основных излучающих компонент продуктов сгорания, по-видимому, незначительна. Существенный вклад в излучательную способность плазмы вносит резонансный дублет калия. Использованные экспериментальные данные [9] для коэффициента поглощения в далеких крыльях линий получены в ограниченной области спектра и при давлении продуктов сгорания, равном атмосферному. Проверка сделанных предположений для большей спектральной области и большего диапазона давления настоятельно необходима. Кроме того, крайне желательны более точные сведения о спектральных оптических свойствах стенок, полученные в условиях, максимально близких к натурным. [c.235]

В инфракрасной области, но обладает равноценной энергией. Этот дублет не используется в фотографии на панхроматических эмульсиях, поскольку они не чувствительны в данной спектральной зоне, но если воспользоваться эмульсией, специально сенсибилизированной для инфракрасной области, то можно без труда получать инфракрасные фотографии при освещении натриевой газосветной лампой. [c.174]

Применяя прецизионную методику вторичных рентгеновских спектров, И. А. Красников установил влияние водорода в металле на свойства спектральных линий спин-дублета Ка,-ссз для различных элементов, выражающееся в уменьшении дисперсии рентгеновского спектра. Это явление он объясняет присутствием протонов в глубоких уровнях электронных оболочек атомов, составляющих решетку металла. [c.76]

Таким образом, из наблюдения за изменением видности интерференционных полос в зависимости от разности хода можно получить информацию о спектральном составе исследуемого света. Первые наблюдения такого рода были выполнены Физо в середине XIX в. В использованном им интерферометре наблюдались кольца Ньютона (см. 5.3) при освещении его желтым светом натриевой лампы. При контакте линзы с пластинкой кольца были резкими. По мере отодвигания линзы от пластинки кольца стягиваются к центру, а видность полос убывает и при прохождении примерно 490-го кольца интерференционная картина пропадает. При дальнейшем увеличении расстояния кольца появляются вновь и приобретают приблизительно первоначальную видность при стягивании примерно 980-го кольца. Физо смог проследить периодическое изменение видности полос в 52 периодах из 980 колец каждый. Отсюда он сделал правильный вывод о том, что желтый свет натрия состоит из двух близких спектральных линий. Результаты этих опытов дают для отношения Х/бХ у желтого дублета натрия значение, равное 980. Средняя длина волны желтой линии Я,=589,3 нм, поэтому 6Я.= 0,6 нм. Позднее более тщательные систематические измерения тонкой структуры спектральных линий были выполнены Майкельсоном. Впоследствии анализ спектров с помощью двухлучевой интерференции был вытеснен методами, основанными на многолучевой интерференции (см. 5.8). [c.221]

Так как величина сдвига й определяется отношением скорости звука к скорости света, для наблюдения компонент Бриллюэна — Мандельштама требуется разрешение 1 10 . В свете, рассеянном жидкостями, эти компоненты впервые экспериментально обнаружил Гросс [88, 89]. Однако, к удивлению экспериментаторов, все спектральные измерения указывали, что, помимо дублета Бриллюэна — Мандельштама, в спектре присутствует третья, несмещенная компонента. Объяснение этого явления было дано в 1934 г. Ландау и Плачеком [103, 102] ). Звуковые волны представляют собой флуктуации давления при постоянной энтропии. В общем случае следует учитывать также флуктуации энтропии при постоянном давлении. [c.122]

До сих пор мы не учитывали удвоение -типа (или -типа) (гл. I, разд. 3,6), т. е. различие в энергии вращательных уровней А1 а А2 с одинаковыми значениями I и К. Как уже говорилось в гл. I, расщепление этого типа в общем случае имеет как электронную, так и колебательную составляющую. При сильном электронно-колебательном взаимодействии отделить их друг от друга невозможно. При слабом взаимодействии, если не возбуждаются вырожденные колебания, расщепление обусловлено в основном электронным движением. Независимо от того, является ли оно по своей природе электронным или колебательным, такое расщепление может быть значительным только для уровней (- -]) [или (+/)] с = 1 в вырожденном электронном состоянии. Как видно из фиг. 36, это расщепление проявляется только в г-подполосе е К = 0. Из-за правил отбора (11,69) и (11,70) расщепление уровней не приводит к расщеплению спектральных линий, а вызывает лишь появление комбинационного дефекта между Р-, В- и ( -ветвями этой подполосы. При атом верхними уровнями для ()-линий являются одни компоненты дублетов, [c.231]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Спектральная линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V (рис. 22.2,6), в магнитном поле при поперечном наблюдении представляется в виде трех линий (триплет) с частотами V—Лv, V и v + Дv (рис. 22.2, в). Первая и третья линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны к направлению магнитного поля (ст-компонепты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (я-ком-понента). При продольном наблюдении эффекта получаются две компоненты (дублет) с частотами V—Av и v- -Дv, причем первая линия поляризована по левому кругу, а вторая — по правому (рис. 22.2, г). Величина смещения Дv пропорциональна напряженности магнитного поля. Интенсивность я- и а-компонент разная. Наиболее интенсивной является я-компопента, интенсивность которой в 2 раза превосходит интенсивность каждой из а-компонент, равных между собой. [c.103]

В 1922 г. немецкле физики О Штерн и В. Герлах осуществили опьгг по отклонению пучка атомов а неоднородном магнитном поле (рис. 52). С точки зрения классических представлений атомарный пучок должен был создать на экране сплошное размытое пятно, однако эксперименты показывали, что пучки атомов водорода. натрня и т. д. делятся на диа. Это удалось объяснить только наличием спина. Переходы между дпумя возможными спиновыми сосгоя1шям11 порождают спектральные дублеты, что и приводи к расщеплению атомарных пучков в неоднородном магнитном поле на два. [c.170]

Линии главной серии щелочных элементов представляют собой дублеты (рис. 19, а). Их ширина убывает от головной линии к более высоким членам серии. Линии резкой (второй побочной) серии также являются двойными. Их структура обусловлена расщеплением нижнего терма (верхние термы 5 являются простыми). Более сложную картину расщепления обнаруживают линии диффузной (первой побочной) серии, для которой как нижний, так и верхние термы испытывают расщепление. Согласно правилу отбора (2.24) линии диффузной серии содержат три компоненты мультиплетной структуры, как это показано на рис. 19, б. Вследствие того что расщепление терма значительно меньше, чем терма Р, компонента а оказывается близкой к более сильной компоненте Ь и спектральным прибором часто не разрешается. [c.58]

Ландэ дал несколько иную формулу для ширины спектральных дублетов, чем формула (3) При выводе своей формулы он исходил из модельных представлений о проникающих орбитах. Проникающие орбиты, как было указано, состоят из двух петель, каждая из которых представляет почти замкнутый эллипс. Принимая эти петли за вполне замкнутые эллипсы, имеем, что один из них, лежащий вне атомного остова, характеризуется главным квантовым числом и соответствует кулонову полю от точечного заряда другой — лежащий внутри атомного остова, характеризуется другим главным квантовым числом и соответствует полю от заряда Эти [c.142]

Я Боуэном. Однако этот экспериментальный факт казался совершенно непонятным с точки зрения первоначальной теории Бора и Зоммерфельда. Лишь обш,ая спектральная систематика, базирующаяся на гипотезе об электронном спине, выяснила общность физических причин, обусловливающих возникновение оптических и рентгеновых дублетов, и тем самым устранила всякого рода затруднения. [c.320]

Суш,ественно отметить, что и полумодельное представление, и теория Шредингера приводят к нормальному зеемановскому расщеплению спектральных линий в магнитном поле при пренебрежении спиновым моментом электрона. Первоначальные наблюдения Зеемана, казалось, подтвердили выводы Лоренца для желтых линий натрия, представляющих собой компоненты дублета ц 25,дд которых, как теперь [c.333]

Рис. 2. Растепление спектральных линий при простом аффекте Зеемана вверху — бп,з полн в середине — при поперечном наблюдении в магнитном поле — триплет с частотами V,—AV, V(i, V( -f-Av, линии. т7инейво поляризованы (направление указано стрелками) внизу—продольное наблюдение в магн. поле—дублет с частотами v —Av и Vo-r А V, t с " 2 линии поляризованы ШПфУГУ в плось-ости, I

Характеристические рентгеновские спектры состоят из спектральных серий К, Ь, М, N, О), все линии каждой яз к-рых объединены общим начальным уровнем ионизации уровня энергии, с к-рых происходит квантовый переход при заполнении образовавшейся вакансии для линвй одной серии различны. Вероятность излучат, переходов разл. мультипольности, а следовательно, и интенсивность соответствующих спектральных линий определяются различными отбора правилами. Переходы для наиб, ярких линий К- и Ь-сернй, а также обозначения этих линий приведены на рис. 1, Линии одной серии элементов образуют одинаковые группы дублетов, что позволило дать им одинаковые для всех ат. номеров Z обозначения греческими пли латинскими буквами. Зависимость спектрального положения одноимённых линий от Z определяется Мозли законом. [c.361]

Наблюдаемая сравнительно слабая (недисперсионная) частотная зависимость коэффициента поглощения в крыльях не описывается известными теориями уширения линий [9]. Можно привести лишь некоторые качественные соображения, объясняющие медленное изменение коэффициента поглощения в далеких крыльях. Эти соображения основываются на результатах спектральных исследований излучения смесей щелочных металлов и инертных газов [12-14]. Вблизи середины линий интенсивность излучения была высокой и достаточно быстро спадала по мере удаления от середины. Однако на больших расстояниях от середины линии имеются спектральные области с практически постоянной интенсивностью. Величина частотного интервала, в котором интенсивность постоянна, зависит от вида взаимодействующих частиц и достигает в красном крыле 4000 см . Авторы рассматриваемых работ пришли к заключению, что такой вид спектров испускания обязан возникновению квазисвязанных состояний, образованных возбужденными атомами щелочных металлов и атомами уширяющего газа. В экспериментах [12, 15] обнаружено, что интенсивность излучения в крыльях пропорциональна концентрации уширяющего газа. По-видимому, аналогичные процессы формируют далекие крылья дублета калия в продуктах сгорания. В отличие от [12-14] картина усложняется наличием разных типов молекул уширяющего газа и более высокими температурами. [c.226]

Ниже мы изложим теорию черепковской генерации ИК излучения, базируясь на последовательной нелинейно-оптической трактовке явления, впервые данной в [31]. Надо сказать, что в самое последнее время наблюдается возрождение интереса к этой задаче. Очевидно, что для получения ИК излучения вместо оптического дублета можно посДать на среду один достаточно короткий световой импульс. Тогда биения различных его спектральных компонент — оптическое выпрямление светового импульса в среде с квадратичной нелинейной поляризацией — приводят к генерации короткого импульса ИК излучения. [c.131]

Каждой точке интерферешшонной литаи соответствует определенная точка отражающего контура на поверхности кристалла, так что псевдокосселева пиния дает представление о локальном строении кристалла вдоль отражающего контура. Структура рекристаллизованного аустенита характеризуется низким уровнем искажений кристаллической решетки. О совершенстве решетки свидетельствует хорошее разрешение спектрального дублета (см. рис. 2.18, а). [c.63]

Нельзя объяснить возникновение мультиплетов и за счет колебаний молекул растворителя, возникающих под действием испущенного или падающего фотона, так как величина расщепления мультиплетов количественно не соответствует классической формуле (1.26), определяющей частоты нормальных колебаний. Так, например, учитывая различие масс гексана, гептана и октана, следует ожидать изменения частот их колебаний всего на 10%. Для дублетов коронена изменение спектрального интервала между компонентами при переходе от гексана (86 см 1) к октану (38 см ) составляет около 50%. [c.127]

Оптические воздействия обусловливают механический эффект — световое давление тепловой эффект, выражающийся в изменении температуры среды в результате интегрального или селективного поглощения световой энергии оптические эффекты — интерференцию, изменения поляризации, спектральных и пространственных характеристик светового излучения (фотолюминесценцию, дифракцию, рэлеевское и комбинационное рассеяния), дисперсию электромагнитных волн, нелинейные оптические эффекты, эффект Мандельштамма—Бриллюена (возникновение дублета при рассеянии монохроматического света). Возможно, получат аналитическое применение такие электрические эффекты, как внутренний фотоэффект [7 = = /(Ф)], внешний фотоэлектрический эффект (зависимость ЭДС от Ф), фотодиффузионный эс ект Дембера [ЭДС = / (Д , Др, Ф) ], изменение диэлектрической проницаемости под действием света и др. [c.31]

Эта формула для изменения частоты, полученная Л. И. Мандельштамом, определяет две спектральные линии (так называемый дублет Мандельштама — Брнллюэна). Эти спектральные линии находятся слева и справа от несмещенной центральной спектральной линии ), отличаясь по частоте от нее на А частота несмещенной линии равна частоте падающего света. Все три линии носят название триплета — они образуют так называемую тонкую структуру линий рэлеевского рассеяния ). То, что рэлеевская линия рассеяния должна расщепляться, образуя дублет при рассеянии света на дебаевских волнах, было предсказано Л. И. Мандельштамом. Эффект расщепления был затем обнаружен в опытах Г. С. Ландсберга и Л. И. Мандельштама и в опытах ленинградского физика Е. Ф. Гросса, которые были проведены с кристаллами кварца. Далее Е. Ф. Гроссом была также обнаружена тонкая структура линий рэлеевского рассеяния и в жидкостях. В действительности тонкая структура линий Рэлея оказывается более сложной. Сами линии триплета несколько размыты благодаря наличию затухания дебаевских волн кроме того, имеется световой фон, заполняющий промежутки между линиями, возникающий в ряде случаев благодаря рассеянию, вызываемому [c.302]

По излучению в видимой области спектра температура измерялась методом обращения спектральных линий. Способ регистрации момента обращения — визуальный. В качестве спектрального прибора использовался спектрограф ИСП-51. Локальная окраска пламени производилась сухой солью Na l (как правило, наблюдалось обращение дублета натрия другие элементы — калий, литий — применялись редко). Источником сравнения служила ленточная вольфрамовая лампа СИ-10-300, яркостная температура которой измер ялась прецизионным пирометром ОП-48. При определении температуры учитывалось наличие линзы между источником сравнения и пламенем и то обстоятельство, что эффективная длина волны пирометра отличается от длины волны, на которой ведутся измерения. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...