Магнетоны, эффективное число

Определив из опыта С, при известных значениях хо, Ав и Л/ можно вычислить эффективное число магнетонов Бора ( эфф)., приходящихся на один атом парамагнетика [c.327]

Таблица 10.1. Эффективное число магнетонов Бора для ионов группы железа

Здесь р — эффективное число магнетонов Бора, определяемое выражением [c.523]

Приведенное выше рассмотрение относилось к атомам, имеющим основное состояние, вырожденное с кратностью 21 1, а вырождение снималось магнитным полем. При этом мы пренебрегали влиянием всех более высоких уровней энергии системы. Эти предположения, по-видимому, выполняются для ионов многих редкоземельных элементов (см. табл. 15.1). Приведенные в этой таблице вычисленные значения р (эффективного числа магнетонов Бора) получены для значений g, определяемых формулой Ланде (15.16), и для основного состояния, предсказываемого теорией спектральных термов Хунда. [c.523]

Эффективное число магнетонов Бора р для трехвалентных ионов группы лантаноидов [c.524]

ТОЛЬКО положение уровня Ферми определяет эффективнее число магнетонов, то р должно было бы зависеть только от компонент сплава. В частности, ферромагнитные свойства должны пропадать в момент, когда d-зоны оказываются целиком заполненными. Эти предсказания хорошо подтверждаются результатами, представленными на рис. 55. (По этим вопросам ср. со статьей Фриделя в [55].) [c.177]

Р эффективное число магнетонов [c.405]

Эффективное число магнетонов Бора П 272— 274 Эффекты Джозефсона П 3(15—367 [c.457]

Вычисленное я измеренное эффективное число магнетонов р для ионов группы железа (Зй-ионов) [c.274]

Значения эффективного числа магнетонов Бора для редкоземельных ионов т. 2, стр. 273 [c.391]

Значения эффективного числа магнетонов Бора для ионов группы железа т. 2,стр. 274 [c.391]

Эффективное число магнетонов Бора II 272— [c.417]

В табл. 10.1, заимствованной из книги Ч. Киттеля, экспериментальные значения эффективного числа магнетонов Бора для ионов переходных элементов группы железа (изучались соответствующие соли) сравниваются с вычисленными по формуле (10.28). Видно, что для солей переходных элементов экспериментальные значения магнитного момента лучше согласуются с теоретическими, предсказываемыми формулойр = 21- 5(SI), а не формулой (10.28). Это свидетельствует о том, что орбитальный момент в этом случае как бы совсем отсутствует. В такой ситуации говорят, что орбитальные моменты заморожены . [c.328]

Ионы группы железа. В табл. 15.2 приведены эксперимегг-тальные значения эффективного числа магнетонов Бора для солей переходных элементов группы железа. Эти значения плохо согласуются со значениями, предсказываемыми формулой [c.526]

Намагниченность насыщения при абсолютном нуле. В табл. 16.2 приведены типичные значения намагниченности насыщения Мв, эффективное число магнетонов Бора Пв и ферромагнитные температуры Кюри Tf . Эффективное число магнетонов Бора для ферромагнетика определяется из соотношения (0) = = nвNliв, где N — число формульных единиц элемента (или [c.551]

Наиболее известным и весьма типичным примером такого вещества является магнетит Рез04, илн, точнее, РеО-РегОз. Из табл. 15.2 видно, что трехвалентный ион Ре + находится в состоянии со спином 5 = 5/2 и равным нулю орбитальным моментом. Каждый такой ион должен давать вклад в намагниченность насыщения, равный 5 .1в. Двухвалентный ион Ре + имеет спин, равный 2, и его вклад должен составлять А кв, если не учитывать некоторый возможный вклад за счет орбитального момсчп-а. Таким образом, эффективное число магнетонов Бора на формуль- [c.564]

В применении к никелю это означает следующее. Вследствие перекрытия s- и d-зон из десяти валентных электронов атома никеля в среднем 9,46 электрона находится в d-зонах и 0,54 — в s-зоне. Обменное взаимодействие имеет место практически только у d-электронов. Обменное смещение обеих d-зон оказывается настолько большим, что одна из зон целиком заполняется, а другая содержит 0,54 дырки на атом. Намагничение насыщения тогда М = 0,54 N i . Если бы намагничивание осуществлялось р-лока-лизованными электронами, то намагничение M = pN]i . Комбинация зонной модели с обменным взаимодействием приводит к нецелым эффективным числам магнетонов р. Дальнейшее подтверждение этой модели видно из экспериментальных результатов, изображенных на рис. 55. Если принять, как было предположено выше, что плотность состояний, изображенная на рис. 54, справедлива для всех переходных металлов (и их сплавов ), т. е. что [c.176]

Рис. 55. Эффективное число магнетонов р у бинарных сплавов переходных металлов в зависимости от среднего числа валентных электронов (кривая Слэтера—Полинга). (По Грэнглу и Хэлламу (Ргое. Roy. So . А-272, 119, 1963).)

Эттингсхаузена эффект 229 Эффективное число магнетонов 176 Эффективной массы тензор 80 [c.416]

Расщепление между триплетным и синглетным состояниями II290—294 Редкоземельные ионы, эффективное число магнетонов Бора II273 Редкоземельные металлы, зонная структура 1308—310 [c.437]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...