Множитель Ланде

Рассмотрим теперь влияние магнитного поля. При температурах, при которых влиянием сил взаимодействия можно пренебречь, расстояние между уровнями, определяемое магнитным полем, можно считать пропорциональным полю. При этом расстояние между двумя последовательными уровнями равно — где g —множитель Ланде, (хд—магнетон Бора [c.425]

В каких пределах может изменяться значение множителя Ланде [c.216]

Множитель Ланде. Полный магнитный момент атома можно рассчитать по схеме сложения моментов (рис. 72) [c.219]

Если полный спин атома равен нулю и полный момент атома определяется исключительно орбитальным моментом, то = О, J = L и из (37.39) следует, что ij = 1, как это и должно быть для гиромагнитного отношения орбитального момента. Если полный орбитальный момент атома равен нулю и полный момент атома определяется только спиновым моментом, то L = О, / = S и из (37.39) следует, что д, = == 2, как это и должно быть для гиромагнитного отношения спина. В общем случае множитель Ланде является рациональной дробью. [c.220]

Для вычисления значений орбитального и спинового моментов можно использовать формулу для множителя Ланде [c.228]

Чему равны множители Ланде для атомов с одним валентным электроном, у которых L= О, [c.230]

L(L+ 1)]/[2J(J -f- 1)]-множитель Ланде. С учетом (45.4) уравнение [c.251]

Множители Ланде g для нормальной связи [c.340]

Множитель Ланде g для рассматриваемого случая снова может быть определен соотношением [c.348]

Величины gi(j ) и 2(Л)> сказано, совпадают с множителями Ланде для соответственных дублетных состояний. В табл. 80 приведены значения g для ряда конфигураций. [c.348]

Множители Ланде g для j yj-связи [c.349]

Множители Ланде g для неона [c.351]

Значение множителя Ланде g для того или иного промежуточного типа связи может быть вычислено по приближенным методам квантовой механики. В табл. 83 сопоставлены вычисленные и наблюденные значения g для ряда термов инертных газов [c.351]

Множители Ланде g для инертных газов [c.352]

Имеются таблицы типов зеемановского расщепления линий различной мультиплетности [ ]. Однако их практическое использование в случае анализа сложных спектров затруднительно. Поэтому часто приходится непосредственно по наблюденному типу расщепления линии искать расщепление ее термов. Зная же расщепление термов, т. е. соответствующие им У н можно по табл. 79 для множителей Ланде g найти квантовые числа L, S, У, характеризующие термы. [c.369]

Тип I. Переход J- J—1 gjправил интенсивностей, приведенных в конце 63. следует, что для этого типа расщепления в группе тс-компонент наиболее интенсивны центральные компоненты. Если оба множителя Ланде и g [c.370]

Таким образом, по числу компонент находятся У и У— 1 и по расстояниям между компонентами множители Ланде gj и [c.370]

Тип II. Переход J- J—1 gj > gj . Число тс-компонент снова равно 2J—1, число а-компонент равно 2(27— 1). Из тс-компонент наиболее интенсивны опять центральные компоненты из о-компонент в данном случае наиболее интенсивны самые внешние компоненты. При малом значении разности gj — по сравнению со значениями самих множителей Ланде gj и gj-, получается характерная картина расщепления, схематически изображенная на рис. 200, а и на рис. 200,6 для случая линии Fg Gg с = 1,500 7—1 = 5, gj i 1,367. Снова при увеличении разности gj — gj- компоненты разных групп перекрываются, и расщепление теряет характерный вид. [c.371]

Как легко видеть, для типа II множители Ланде gj и gj i находятся по формулам [c.371]

Совпадающие множители Ланде gj=g = g. Легко видеть, что [c.372]

Один из множителей Ланде g отрицателен тогда о-компоненты могут быть расположены ближе к центру, чем -компоненты. Примером может [c.372]

Значение величины g(F), заменяющей обычный множитель Ланде, получим, приняв во внимание, что момент всего атома складывается из момента электронной оболочки и момента ядра с каждым из векторов j, и связаны соответствующие магнитные моменты jty и век- [c.534]

Таким образом, отдельные подуровни сверхтонкой структуры ведут себя в слабом магнитном поле вполне аналогично уровням обычных мультиплетов с той только разницей, что роль квантового числа J играет квантовое число F, а множитель Ланде g(J) заменяется множителем g(F), определяемым формулой (7). [c.535]

Отношения множителей Ланде, измеренные радиочастотным методом [c.577]

И. Е. Тамм, С. Альтшулер и ряд других авторов [146-148] вывели следующее выражение множителя Ланде (/) для ядра, имеющего один непарный нуклон (протон или нейтрон) [c.583]

Формулы (10) и (11) позволяют составить удобные схемы для определения типа расщепления линий по значениям множителя Ланде g. Прежде всего, так как величина нормального расщепления в данном магнитном поле для всех линий одна и та же, то расщепление линий можно характеризовать лишь значениями рунговских дробей, равных величине — Mj g , или, другими словами, измерять расщепление линий в единицах Avq. [c.337]

Аналогичный и для теории эффекта Зеемана более важный закон постоянства сумм имеет место для множителей Ланде g, а именно сумма величин g по всем 7 при данных М и L не зависит отсилы поля [c.362]

Ранее (например, в 16) мы указывали, что сериальная принадлежность спектральных линий в значитзльной мере выясняется на основании типа их магнитного расщепления. Действительно, множитель Ланде g о ipe-деляется совокупностью квантовых чисел L, S, J число подуровней, на которое расщепляется в магнитном поле каждый данный уровень, зависит от квантового числа J, Таким образом, тип магнитного расщепления линии однозначно определяется совокупностью квантовых чисел Z,j, 5j, У, и L, S2, J2, характеризующих ее начальный и конечный урэвни. Обратно, по типу маг-нитно расщепления линии можно, вообще юворя, найти значения кванто-8о1х чисел Л,, У и 2, 52, Уг а следовательно, выяснить природу соответствующих им термов. [c.369]

Будем считать, что все компоненты, на которые расщепилась в магнитном поле данная линия, разрешены. Кроме того, ограничимся пока случаями слабых полей, когда расщепление симметрично (по положению компонент и по их интенсивности) относительно первоначального положения нера щеп-ленной линии. Тогда необх.одимо из экспериментальных данных определить число компонент, состояние их поляризации и расстояния между компонентами, выраженные в виде дробной части (обычно в виде десятичной дроби) от нормального зеемановского расщепления. Кроме того, важно отметить, хотя бы качественно, распределение интенсивностей в группах тс- и о-ком-понент. По этим данным можно найти значения квантовых чисел У и множители Ланде g для обоих термов, соответствующих изучаемой линии. [c.369]

Множитель Ланде одного терма является небольшим кратным от множителя Ланде другого терма тогда часть компонент может совпадать между собой. В качестве примера возьмем линию, возникающую при комбинировании термов Шз и I3. Для терма множитель Ланде g = а для терма I3 он равен 74- J = J = Z, то линия должна была бы расщепляться на шесть ir-компонент и двенадцать о-компонент. На самом деле ее тип рас- [c.372]

Успех опытов Штерна вызван тем, что, во-первых, магнитный момент электронной оболочки молекулы водорода в нормальном состоянии равен нулю, а, во-вторых, тем, что момент, связанный с вращением молекулы, доступен непосредственному измерению по отклонению пучка молекул параводорода. Вообще же говоря, магнитный момент ядра много меньше магнитного момента электронной оболочки [Ху и проявляется лишь в небольших поправочных членах, определяющих магнитное ращепление уровней ( 92). Магнитный момент ядра можно наиболее непосредственно обнаружить на расщеплении терма, для которого У=0 (например, терма Sq). Полный магнитный момент атома в состоянии с 7=0 совпадает с магнитным моментом ядра и, следовательно, по величине магнитного расщепления уровня с J=0 можно непосредственно найти множитель Ланде g I). Однако наблюдение обычного эффекта Зеемана на таких уровнях требует применения очень сильных магнитных полей до сих пор оно остается экспериментально не исследованным. [c.568]

Поскольку относительные значения множителя Ланде g J) измеряются более точно, чем абсолютные, целесообразно сравнивать отношения g j) для двух разных термов. Так, например, при выполнимости формулы Ланде должны иметь место соотношения S ( Pi/J — 2 g (2p,yJ — 3. Очень точные измерения, проведенные Кушом и Фоли [134,135] радиочастотным методом, дали для Na, Ga и In результаты, представленные в табл. 120. [c.576]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...