Схемы бесконечной пластины

Если нахлестка соизмерима с шириной шва, например составляет 2...3 ширины, то необходимо учитывать, что торцы А пластины (см. рисунок) не пропускают теплоты. В этом случае расчет ведется по схеме бесконечного стержня с начальным распределением температур по двум зонам (рис. 7.27,6). Торцы А как бы смыкаются в точке О, [c.246]

Испытания в дозвуковой свободной струе по схеме на рис. 11-10, а ограничены обычно точкой торможения, причем размер модели d может почти в 1,5 раза превышать диаметр среза сопла D. Это объясняется особенностями распределения давления при натекании дозвуковой струи на бесконечную пластину (см. 11-3). [c.325]

Бесконечная пластина толщиной Н, содержащая внутренний дефект цилиндрической формы (двумерная задача). Расчетная схема представлена на рис. 2.6. Цилиндрическая полость с радиусом R (неэлектропроводный дефект) расположена на расстоянии h от поверхности D электропроводной пластины. Потенциал U определяется на плоскости АВ, на расстоянии х от вер- [c.103]

ЧТО равносильно принятию расчетной схемы тонкой пластины, имеющей бесконечное число степеней свободы в одном направлении и одну степень свободы в другом направлении. В этом положении заложено большое преимущество метода Канторовича-Власова перед другими методами, где не рассматривается модель пластины с бесконечным числом степеней свободы хотя бы в одном направлении. [c.391]

Бесконечная пластина представляет собой тело, ограниченное двумя параллельными плоскостями 2 = 0 и 2=6. При использовании этой схемы всегда предполагают, что температура по толщине листа равномерна, а теплота может распространяться только в плоскости с координатными осями X и у (рис, 16.1, в). [c.378]

Начало движения имеющейся трещины. При растяжении бесконечной пластины с трещиной длиной I трещина начинает распространяться после того, как напряжение а достигло определенного (критического) уровня, при котором соблюдается равенство приращений работы, поглощаемой на разрушение металла, и энергии упругих деформаций пластины, освобождающейся при подрастании трещины. Впервые указанное энергетическое условие для идеализированной схемы разрушения рассмотрел Гриффитс. Тело предполагается идеально хрупким, т. е. энергия расходуется только на образование новой поверхности (поверхностного натяжения). Если в сплошной [c.121]

В сварочной технике все чаще применяются мощные источники теплоты, осуществляющие сварку с весьма большими скоростями. В предельном случае, когда дни стремятся к бесконечности, в то время как отношение q/v сохраняет некоторое конечное значение, распространение теплоты в массивном теле и пластине приобретает особенности, позволяющие значительно упростить расчетные схемы. [c.179]

Пусть требуется найти комплексный потенциал потока, обтекающего со скоростью в бесконечности о = ол + oy плоскую пластину шириной 2а (рис. 128, а). Размер пластины и потока по нормали к плоскости чертежа принимаем равными единице. В соответствии с общей схемой метода конформных отображений во вспомогательной плоскости рассмотрим течение, комплексный потенциал которого известен и область которого можно конформно отобразить на область г. Таким течением является поток, обтекающий круглый цилиндр радиуса а (рис. 128, б). Действительно, функция вида [c.255]

Поскольку обтекание пластины циркуляционное, то согласно теореме Жуковского на пей возникает поперечная сила, равная р I о I Г. Величина циркуляции Г здесь не определена и в нашей теоретической схеме может быть выбрана произвольно. Однако очевидно, что только одно значение циркуляции может дать истинную величину силы Жуковского, совпадающую с опытной. С, А. Чаплыгиным и Н. Е. Жуковским сформулирован упоминавшийся выше постулат, позволяющий устранить неопределенность величины циркуляции, а значит и подъемной силы. Ими было обраш,ено внимание на то, что при обтекании тел с заостренно задней кромкой (в частности, при обтекании пластины), согласно теоретическому решению, в точке заострения скорость обращается в бесконечность, тогда как при реальном обтекании это физически невозможно. Устранить это несоответствие теоретической схемы опыту можно, выбрав определенное значение циркуляции. [c.258]

Частота /а соответствует полуволновой пластине, т. е. Л = = 0,5Я = 0,5с//а- Если на такой пластине Zn как реактивное сопротивление равно бесконечности, частоту называют анти-резонансной. В этом случае реактивная проводимость в параллельной схеме включения (см. рис. 1.38, в) равна нулю, поэтому антирезонанс — это резонанс параллельного колебательного контура. [c.65]

Все реальные деформируемые тела представляют собой системы с бесконечным числом степеней свободы — масса и жесткость распределены непрерывно по объему тела. В ряде случаев допустимо принимать упрощенную расчетную схему распределенные массы заменять конечным числом сосредоточенных масс, упругие свойства системы — жесткости — сохранять непрерывными, в стержнях вдоль их оси, в пластинах и оболочках — соответственно в срединной плоскости или поверхности, т. е. такими же, как это принято в технической теории стержней, пластин и оболочек при решении статической проблемы. [c.60]

А Е. Дальнейшая судьба этого последнего потока видна из схемы. Поглощаемая первой пластиной энергия за счет ею же самой посылаемой энергии равна бесконечной сумме [c.202]

Теоретически более оправданной схемой течения в данном случае следует считать схему с замкнутой (конечной) застойной зоной. Такая схема впервые была рассмотрена С. А. Чаплыгиным в окрестности передней критической точки при обтекании пластины [95]. По схеме С. А. Чаплыгина скорость на границах струй существенно меньше, чем скорость набегающего потока (в бесконечности), и поэтому как модель обтекания выходных кромок решетки эта схема непосредственно не применима. В нашем случае получение однолистного течения возможно только по схеме, изображенной на рис. 49, г. Согласно этой схеме границы струй со скоростью 17д > У начинаются в точках и / 2 и кончаются (соединяются) в точке 2, имея в этой точке [c.127]

Это уравнение определяет основную процедуру вариационного метода Канторовича-Власова, являющегося развитием более общего метода Фурье разделения переменных применительно к уравнениям теории упругости. Для сведения дифференциального уравнения в частных производных к обыкновенному дифференциальному уравнению необходимо использовать разложение (7.2) и выполнить операции в (7.5), т.е. умножить обе части исходного дифференциального уравнения на выбранную функцию ХДх) и проинтегрировать в пределах характерного размера пластины (для прямоугольной пластины это ее ширина). Точное решение получается, когда ряд (7.2) не усекается, а из (7.5) следует бесконечная система линейных дифференциальных уравнений и расчетная схема имеет бесконечное число степеней свободы в двух направлениях. При этом весьма удобно использовать ортогональную систему функций X x). В этом случае будут равны нулю многие побочные коэффициенты системы линейных дифференциальных уравнений (7.5) и она существенно упростится, а при шарнирном опирании вообще распадается на отдельные уравнения. В расчетной практике весьма редко используют два и более членов ряда (7.2), ограничиваясь только первым приближением. Связано это с высокой точностью получаемых результатов, вследствие, как представляется, незначительного расхождения между приближенной схемой и реальным объектом. Формально это выражается в надлежащем выборе функции Х х). Чем точнее она описывает какой-либо параметр в направлении оси ОХ, тем меньше погрешность результата. [c.392]

Рассмотрим процесс образования растягивающих напряжений в типичных схемах постановки эксперимента удар свободно летящей пластины (ударника) по неподвижной пластине (мишени) и падение плоской нормальной детонационной волны на преграду из исследуемого материала. Поперечные размеры объектов будем считать бесконечными. [c.137]

Рассмотрим теперь бесконечную изотропную тонкую пластину, изготовленную из идеального упругопластического материала с одной прямолинейной трещиной длиной 21 [57]. Берега трещины свободны от внешних усилий. К пластине приклепаны поперечные ребра жесткости в точках Z = L i o- Выбор системы координат и обозначения поясняются на рис. 2.7. На бесконечности действует однородное растягивающее напряжение Оу = оо. Действие приклепанных подкрепляющих ребер на схеме заменено четырьмя сосредоточенными силами, приложенными в местах расположения заклепок (рис. 2.7). Материал пластины будем считать удовлетворяющим условию пластичности Треска—Сен-Венана, согласно которому [c.98]

Рассмотрим нагретую вертикальную пластину, имеющую всюду одинаковую температуру и находящуюся в поглощающей, излучающей, изотропно рассеивающей, несжимаемой, серой,. бесконечно протяженной среде, температура которой Too-На фиг. 13.9 изображена схема течения и система координат для случая > Too (т. е. нагретой пластины). Уравнения неразрывности, движения и энергии для двумерной стационарной задачи о ламинарной свободной конвекции при наличии излучения имеют вид [c.563]

Рассмотрим установившееся течение поглощающей и излучающей жидкости между двумя параллельными бесконечными плоскими пластинами, возникающее при движении верхней пластины с постоянной скоростью м нижняя пластина при этом остается неподвижной. На фиг. 14.1 показана схема течения и система координат. Температуры нижней и верхней пластин постоянны и равны Т и Гг соответственно. Расстояние между пластинами равно L. Если предпола тть, что жидкость несжимаема и свойства ее постоянны, динамическая и тепловая задачи разделяются. Скорость в продольном направлении и у) удовлетворяет уравнению движения [c.582]

Рассмотрим полностью развитое ламинарное течение поглощающей и излучающей, серой, несжимаемой жидкости с постоянными свойствами между двумя бесконечными параллельными пластинами, расстояние между которыми равно L. На фиг. 14.2 показана схема течения и система координат. Распределение скорости в полностью развитом ламинарном течении ме- [c.584]

Фиг. 10. Схема течения в области присоединения полубесконечной двумерной сверхзвуковой струи к поверхности бесконечной плоской пластины.

Микроинтерферометры по своей оптической схеме представляют сочетание интерферометра Майкельсона с микроскопом. В схеме микроинтерферометра МИИ-4 (рис. 3.32) от лампы 1 через конденсор 2 апертурную диафрагму 3, полевую диафрагму 4 и объектив 5 пучок лучей падает на пластину 8 с полупрозрачным слоем и разделяется на два пучка когерентных лучей примерно одинаковой интенсивности. Нить лампы 1 проецируется конденсором 2 в плоскость апертурной диафрагмы 3. Объектив 5 и пластина 8 проецируют изображение апертурной диафрагмы в плоскости зрачков входа одинаковых микрообъективов 6 и 10, а изображение полевой диафрагмы — в бесконечность. Даваемые объективами 6 VI 10 вторичные изображения полевой диафрагмы проецируются на испытываемую поверхность 7 и зеркало 11. Компенсационная пластина 9 уравнивает длины хода в стекле двух пучков лучей. Отразившись от испытуемой поверхности и зеркала, пучки [c.119]

Если для простоты рассуждений считать, что все пластины абсолютно плоские и бесконечно тонкие, находящиеся в среде с показателем преломления п = 1, и на них от источника излучения падает параллельный пучок лучей, то построение идеальной схемы интер- [c.196]

Плоский слой. Этой схеме соответствует лист средней толщины, но развитый по длине и ширине. Такую схему принимают тогда, когда толщина листа не настолько велика, чтобы отнести ее к полу-бесконечному телу, и не настолько мала, чтобы можно было принять схему пластины (фиг. 25, д). Для плоского слоя схему ввода тепла обычно принимают в виде точечного источника. [c.46]

Правильно рассчитанные пластины АТ- и 5Г-срезов имеют отношение емкостей порядка 250 и (550, как показано на фиг. 132. Из уравнения (5.4) следует, что в этом случае кривая реактивного сопротивления будет иметь вид, показанный на фиг. 111, причем интервал между резонансной и антирезонансной частотами будет равен для Л Г-среза 0,2% и для 57 -среза 0,07%. Можно показать, что условием управления частотой во всех схемах ламповых генераторов является работа пластины на резонансной частоте или в положительной области кривой реактивного сопротивления. Поэтому применение кристаллического резонатора ограничивает область возможного изменения частоты генератора. Изменение частоты может быть еще более уменьшено, если параллельно или последовательно с кварцем включить дополнительную емкость, которая увеличит отношение емкостей. Однако увеличение емкости нельзя продолжать до бесконечности предел этому кладет добротность Q кристалла. Чтобы реактивное сопротивление было положительным, должно выполняться неравенство [c.467]

Рис. 11.12. Расчетные схемы бесконечной пластины на упругом основании (С = = 2кг/см ) для определения параметров напряженно-деформированного состояния цементобетонного покрытия толщиной 48 см а) десятиколесная опора нагрузка на опору 190 642 кг, давление в шинах — 1,1 МПа (DSWL = 50013 кг) б) одноколесная опора нагрузка на опору 50 013 кг, давление в шине — 1,25 МПа

Осесимметричная деформации кольцевой пластины. Рассмотрим предельный случай геликоидальной оболочки при а - 0. Очевидно, что бесконечно протяженная геликоидальная оболочка переходит при этом в кольцевую пластину (рис. 15.15). При проектировании шнековых прессов напряженное состояние в лопасти шнека оценивают, принимая в качестве расчетной схемы крльцевую пластину, жестко заделанную по внутреннему краю и свободную на внешнем крае. Так как использованные выше изотермические координаты не допускают предельный переход к пластине, приведем решение осесимметричной вадачи для нее отдельно. [c.584]

Рис. 17.7. Схема движения непрерывно действующего источника мощностью д, перемещающегося со скоростью V я 70чечный на поверхности по.тубесконечного тела б — линейный в бесконечной пластине в — плоский в бесконечном стержне

Так же как при точечном источнике, на полубесконечном теле и при линейном источнике на пластине в ряде случаев применяются расчеты предельного состояния по схеме быстродвижущегося источника. В этом случае из бесконечной пластины (подобно рис. IV. 17) выделяются пластины толщиной йх, расположенные перпендикулярно направлению перемещения источника тепла. Считая такие пластины непропускающими тепло по своим граням, можно [c.175]

Для определения теоретической подачи роторно-пластинчатого насоса одиночного действия предположим, что насос имеет бесконечное число бесконечно тонких пластин. На рис. 220 показана расчетная схема такого насоса. Из Л О1О2С следует, что [c.346]

В качестве расчетной схемы использовался саидвичевый спай (рис. 1, а), напряженное состояние которого эквивалентно напряженному состоянию пластины, лишенной возможности изгиба (см. [4]). Напряжения в бесконечном сэндвичевом спае равны (см., например, [3]) [c.25]

В этом разделе будет проанализирована роль излучения при не полностью термически развитом течении пробки поглощающего, излучающего и изотропно рассеивающего газа между двумя бесконечными параллельными пластинами, отстоящими друг от друга на расстоянии 2L. Для точного решения радиационной части задачи будет использован метод разложения по собственным функциям. Пробка однородного газа, имеющего температуру Го, входит в нагреваемую часть канала, начинающуюся при X = 0. При X > О стенки поддерживаются при некоторой постоянной температуре Т . На фиг. 14.4. показана схема течения и система координат. Пластины считаются непрозрачными, серыми, диффузно излучающими и зеркально отражающими. Кроме того, примем, что степени черноты обеих пластин одинакавы и выполняется закон Кирхгофа. Такая задача была решена в работе [18]. Ниже удут даны постановка задачи, обсуждение метода решения и некоторые результаты. [c.590]

ИПТ) так же, как и рассмотренные ранее интерферометры, являются модификацией четырехзеркальной системы. В этом случае полюс интерферометра удаляется в бесконечность, а эллипс вырождается в окружность. На рис. 3.5.10, а представлена принципиальная схема интерферометра последовательного типа. Три полупрозрачные пластины Л, В, С расположены в одну линию последовательно друг за другом две из них А и С—-по касательной, а третья В — в центре окружности. [c.154]

Оптические длины путей интерферирующих лучей будут близки, так как используется симметричная обратнокруговая схема. Предварительно оптическая схема юстируется таким образом, чтобы два пучка лучей, которые образуются за счет полупрозрачной пластины Мо, собирались в фокусе сферического зеркала на поверхности зеркала Ма. Это начальное положение интерферометра означает, что выходящие два конуса пучка точно налагаются друг на друга, результатом чего будет бесконечно широкая полоса нулевого порядка. Расположение интерференционных пластин в интерферометре сдвига, предложенном Хари-хараном и Сена, показано на рис. 14.3. [c.106]

Первое обобш ение струйной задачи Жуковского — Чаплыгина дал в 1934 г. Н. И. Ахиезер, построивший обтекание решетки пластин (по схеме С. А. Чаплыгина — А. Л. Лаврентьева) со сходом струй с выходной кромки Р и некоторой точки за входной кромкой на последней при этом скорость становится бесконечной, как и при сплошном обтекании. Затем было изучено обтекание конечной системы пластин по toй же схеме (В. М. Абрамов, 1936), решетки со сходом струй в двух точках пластины (И. М. Беленький и И. Е. Зеленский, 1938), решетки из ломаных профилей состоящих из отрезков двух прямых (Н. В. Ламбин, 1944). Во всех перечисленных примерах решение легко получается по методу годографа скорости, область которого имеет настолько простую форму, что комплексный потенциал в ней строится непосредственно или путем конформного отображения из канонической области. Метод годографа скорости оказался довольно эффективным средством решения обратных задач, причем не толь- [c.120]

При сходстве, общих схем пластинчатый и ленточный конвейеры конструктивно отличаются. Пластинчатый конвейер (рис. 118) представляет собой бесконечное движущееся полотно, состоящее из двух параллельных тяговых цепей 5 (применяют также конвейеры с одной цепью), к которым прикреплены поперечные пластины 3 для тарноштучных грузов или лотки 2, несущие сыпучий груз и образующие [c.96]

На рис. П1.25 показана оптическая схема микроинтерферометра МИИ-4, являющегося основной моделью отечественных двухлучевых микроинтерферометров. Нить лампы накаливания 1 конденсором 2 с междулинзовым светофильтром проецируется в плоскость апертурной диафрагмы 3. Объектив 5 с помощью полупрозрачной пластины 8 переносит изображение диафрагмы 3 в плоскость входных зрачков двух одинаковых микрсобъективов 7 и 10, а изображение полевой диафрагмы 4 — в бесконечность. [c.149]

Рациональнее технологическая схема с проходными станами для наружного и внутреннего швов. При совмещении операций сборки и сварки кромок трубы первым следует выполнять внутренний шов. На рис. 177 изображена схема стана для поточной сборки и сварки внутренних швов труб. Трубная заготовка поступает на приемный рольганг стана, поворачивается стыком вниз и подается на приводные валки. При этом направляющий нож, на котором размещена внутренняя тележка, раздвигает кромки и размещается между ними. По мере движения через сварочную клеть стана заготовка обжимается радиальными ролико выми обой.мами, и кромки, подлежащие сварке, ллотно сводятся. Внизу к кромкам прижимается гусеничная уплотнительная подкладка в виде бесконечной ленты из медных пластин. Внутри трубы располагается тележка с опорными роликами, удерживаемая кронштейном [c.78]

Рис. 1. Условная схема развития течения ок. плоской длинной бесконечно тонкой пластины, обтекаемой еверхзвуко-иым потопом иод углом атаки А область свободномолекулярного течения с однократными соударениями В — и]юме-жуточпап область с многократными соударениями С — область течения со скольжением и — континуум. 1 — ударная волпа, 2 — граница пограничного слоя 3 — макроскопич. движепие потока молекул. (Масштабы зон и областей но соб-.пюдены).

На рис. 8-1 схематически показано количество энергии Е , испускаемой первой пластиной с единицы поверхности и в единицу времени. Все это количество энергии достигает второй пластины и там поглощается в количестве Е . Обратно отражается энергия (1 — Л2) Е . Дальнейшая судьба этого последнего потока энергии видна из схемы. Поглощаемая первой пластиной энергия за счет ею же салюй посылаемой энергии равна бесконечной сумме [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...