Оболочка геликоидальная

Напряжения (см. рис. 6.12, 6.13) следует понимать как физические компоненты — составляющие разложения тензора напряжений а по единичным векторам основного косоугольного базиса местной криволинейной системы координат а = и, a =v, а =2, в которой описана геликоидальная оболочка. [c.196]

Геликоидальная оболочка. Рассмотрим бесконечно протяженную тонкую геликоидальную оболочку, срединная поверхность которой задается уравнением [c.580]

Вид зависимости р (а) можно подобрать так, чтобы упрощались те или иные соотношения (преобразования). Наиболее простой вид разрешающая система уравнений статики геликоидальной оболочки принимает при использовании изотермических координат А = В). Интегрируя уравнение (см. форм. (15.263)) [c.580]

Учитывая сказанное и имея в виду, прежде всего, удобство получения квадратурного решения рассматриваемой задачи, уравнение геликоидальной оболочки будем принимать в виде (15.267), (15.268). [c.581]

Таким образом, полная система граничных условий (15.284) — (15.288) распадается на две подсистемы (15.284), (15.288) и (15.285), (15.287) , первая из которых соответствует уравнениям (15.276), а вторая — уравнениям (15.277). Иными словами, квази-симметричная деформация рассматриваемой геликоидальной оболочки определяется совокупностью решений двух самостоятельных краевых задач. [c.584]

Замечание 15.7. Для оценки точности полученного выше квадратурного решения параметры НДС в геликоидальной оболочке, рассчитанные по формулам (15.279) — (15.283), сравнивались с численным решением уравнений (15.273), (15.274) при граничных условиях [c.586]

На рис. 15.16 приведены графики параметров НДС (в зависимости от р) в пластине (пунктирные линии) и в геликоидальной оболочке, рассчитанные по квадратурным формулам (штрихпунктирные линии) и путем численного интегрирования разрешающих уравнений (сплошные линии). Кроме принятых выше используются обозначения [c.586]

Соломон Л. Одномерная задача для геликоидальной оболочки//ПММ.— [c.649]

КВАЗИСИММЕТРИЧНАЯ ДЕФОРМАЦИЯ ГЕЛИКОИДАЛЬНОЙ ОБОЛОЧКИ С ПОДКРЕПЛЕННЫМ КРАЕМ [c.579]

Замечание 15.6. Недостатком изотермических координат (15.267), (15.268) является невозможность осуществления предельного перехода к крайним конфигурациям геликоидальной оболочки — кольцевой пластине и прямоугольной полосе. Такой переход выполним, если урав 1ение срединной поверхности геликоидальной оболочки использовать в виде [c.580]

Приближенное интегрирование уравнений квазисимметричной деформации геликоидальной оболочки. Напряженно-деформиро-ванное состояние, реализующееся в бесконечно протяженной геликоидальной оболочке при независящих от винтовой координаты р граничных условиях и поверхностной нагрузке, будем называть квазисимметричным НДС [210]. Опуская в соотношениях (14.1) — (14.3) слагаемые, имеющие производные по р и учитывая формулы (15.269), уравнения (14.7) и (14.11) можно записать в виде [c.581]

Осесимметричная деформации кольцевой пластины. Рассмотрим предельный случай геликоидальной оболочки при а - 0. Очевидно, что бесконечно протяженная геликоидальная оболочка переходит при этом в кольцевую пластину (рис. 15.15). При проектировании шнековых прессов напряженное состояние в лопасти шнека оценивают, принимая в качестве расчетной схемы крльцевую пластину, жестко заделанную по внутреннему краю и свободную на внешнем крае. Так как использованные выше изотермические координаты не допускают предельный переход к пластине, приведем решение осесимметричной вадачи для нее отдельно. [c.584]

Калориметр состоял из медного блока массой 15,8 кг. Нагреватель для градуировки был изготовлен из константано-вой проволоки. Температуру блока измеряли с помощью двух платиновых термометров сопротивления, один из которых располагали на поверхности блока, а второй — на медном геликоидальном каркасе. Его вставляли в блок. Сопротивление поверхностного термометра составляло 240 Ом, внутреннего— 50 Ом. Блок термостатировали водяной оболочкой, температура которой оставалась постоянной в пределах О,0О1 К. Погрешность электрической градуировки калориметра не превышала 0,1%, погрешность измерения температуры пирометром 0,5%. Общая погрешность для области 1600—2300 К достигала 0,9%. Опытные данные, полученные в МЭИ, отклоняются на 0,5% от данных Свердловского филиала ВНИИМ [9] при температурах 1400—1700 К и совпадают с результатами работ [62, 103, 109] при 1100—1200 К. [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...