Изображение вторичное

Преимущества рассматриваемого способа — его простота и отсутствие промежуточной оптики, вносящей рассеяние и аберрации. Недостаток этого способа связан с тем, что соотношение интенсивностей опорного и объектного пучков при регистрации изображения вторичной голограммой задается соотношением интенсивностей пучков, выходящих из первичной голограммы в направлениях нулевого и первого порядка дифракций. [c.118]

Условию (3.4.26) должна удовлетворять функция v = = sin фД, чтобы в направлении ф возник дополнительный максимум. Интенсивность этих максимумов весьма мала, так как можно показать, что при выполнении (3.4.26) значение /ф будет пропорционально /ф ( os o + sin о) . В силу очень высокого значения № (большое число, например 10 °) интенсивность /ф будет незначительной. Этим и объясняется условное изображение вторичных максимумов и лежащих между ними минимумов в виде мелкой гребенки на рис. 3.4.6. В целом будем наблюдать ряд главных максимумов, которые соответствуют интерференционным порядкам т. [c.142]

На аксонометрическом изображении вторичная проекция а точки А представляет собой проекцию основания перпендикуляра, опущенного из точки А на плоскости х о у (можно построить [c.21]

Изображение источника света Ь (рис. 4) проектируется конденсором на апертурную диафрагму Ь , которая действует как вторичный источник. После отражения от зеркала / изображение при помощи линз 3 и 1 в свою очередь проектируется на промежуточную фокальную плоскость объектива. Кроме того, объектив и линза И создают в плоскости объекта изображение полевой диафрагмы Вс. Таким образом, это устройство обеспечивает получение в плоскости объекта изображения вторичного источника света, которое почти не имеет аберраций. [c.9]

Рассмотрим случай родственного соответствия первичного и вторичного изображений плоских полей (рис.36). [c.39]

В аксонометрической проекции алгоритмы (3) и (4) (см. п. 7.5.2. и 7,6.2.) работают одинаково при наличии двух изображений первичной и вторичной проекции объекта. На рис. 104 показано решение предыдущей задачи способом рёбер. [c.96]

Секущая плоскость р задана проекциями (Ь П 1° ) её следов и точки схода К = N1 (N1 - не обозначено). Для удобства работы возьмём в плоскости некоторую прямую КМ(К -> К), М = М1 ). Отметим вторичную проекцию ух горизонтально проецирующего посредника, проходящего через ребро ЬЬ. На изображении у] = Ьх Ь1". Отметим точки 1] = Г= Ь ПУ1 и 2, = у1 ПН К1 -> 2, где Ы] = №. Прямая р П у = (1 - 2) - (Г - 2 ),и ребро Ьи(Ь Ь" -> Ь1 Ь1 ) принадлежат плоскости у, следовательно,А = (Г - 2 ) П ЬЪ" А1 есть проекции точки пересечения ребра ЬЬ с плоскостью р. [c.97]

Перспективное изображение прямой обратимо. если оно дополнено вторичной проекцией. [c.162]

Закончив построение вторичной проекции, следует перейти к изображению самого предмета. [c.167]

Переход от ортогональных проекций (черт. 360) к перспективному изображению (черт. 361) имеет здесь одну особенность, заключающуюся в том, что вторичная проекция предмета создана не на предметной плоскости, которая в данном примере совпадает с плоскостью горизонта, а на некоторой вспомогательной горизонтальной плоскости, смещенной книзу от плоскости горизонта на произвольное расстояние Н. [c.168]

Для определения размеров дефектов производятся следующие операции. Сначала просвечивают источником излучения перпендикулярно поверхности сваренной детали (рис. 5.8, а). Устанавливают на детали положение дефекта, наносят реперные метки. Производят вторичное просвечивание под углом (рис. 5.8, б). Полученные снимки накладывают друг на друга, совмещая метки, и измеряют расстояние между обоими изображениями дефекта. Глубину его залегания определяют по формуле [c.118]

Точка А (объект) спроецирована сначала на плоскость хОу. Полученную проекцию А проецируют затем, на плоскость Ли. В конечном результате на аксонометрическом чертеже получаются два изображения точки А Аи и А а (вторичная), которые вполне определяют ее положение относительно системы координат Охуг. [c.123]

Изображение цикла с вторичным перегревом в диаграмме Тз дано на рис. 91. Линия 5—6—7—1 изображает процесс получения перегретого пара, 1—3—процесс адиабатного расширения пара в первом цилиндре, 4—2 — процесс адиабатного расширения пара во втором цилиндре, 3—4 — процесс вторичного перегрева пара. [c.236]

Полученное точечное изображение призмы дополним аксонометрическими проекциями ее ребер. При этом если на приведенном чертеже не наносить вторичные проекции вершин призмы, то чертеж не теряет своей наглядности. [c.149]

Постройте изображение треугольной пластины, заданной вершинами А(60,70,80), В(30,10,100), С( 15,50,25), в стандартной прямоугольной точной и приведённой изометрии и диметрии. Первичные проекции обведите толстыми линиями, а вторичные - тонкими. Сравните полученные картины. [c.66]

Вторичная проекция—изображение трехмерной пространственной модели в аксонометрических [c.35]

Волновые представления в той первоначальной форме, в которой их развивал Гюйгенс ( Трактат о свете , 1690), не могли дать удовлетворительного ответа на поставленный. вопрос. В основу учения о распространении света Гюйгенсом положен принцип, носящий его имя. Согласно представлениям Гюйгенса, свет, по аналогии со звуком, представляет собой волны, распространяющиеся в особой среде — эфире, занимающем все пространство, в частности заполняющем собой промежутки между частицами любого вещества, которые как бы погружены в океан эфира. С этой точки зрения естественно было считать, что колебательное движение частиц эфира передается не только той частице, которая лежит на пути светового луча, т. е. на прямой, соединяющей источник света L (рис. 8.1) с рассматриваемой точкой Л, но всем частицам, примыкающим к А, т. е. световая волна распространяется из А во все стороны, как если бы точка А служила источником света. Поверхность, огибающая эти вторичные волны, и представляет собой поверхность волнового фронта. Для случая, изображенного на рис. 8.1, эта огибающая (жирная дуга) представится частью шаровой поверхности с центром в L, ограниченной конусом, веду- [c.150]

Член ( 2 (р) в (60.7) пропорционален полю Е (р), созданному в плоскости голограммы волнами от исследуемого объекта. Ясно поэтому, что поле, формируемое соответствующими вторичными источниками Гюйгенса — Френеля, идентично тому полю, которое создается самим объектом в отсутствие голограммы. Таким образом, эта часть поля отвечает мнимому изображению объекта. Можно сказать поэтому, что наблюдение мнимого изображения эквивалентно рассматриванию самого предмета через отверстие, совпадающее с рабочей частью голограммы. В свете сказанного способность голограммы восстанавливать изображение с помощью небольшой части своей поверхности получает почти тривиальное объяснение указанная способность эквивалентна тому, что при непосредственном рассматривании какой-либо точки предмета используется только та часть ее излучения, которая ограничена действующим конусом лучей, попадающих в глаз. [c.247]

Копированную голограмму получают двумя этапами сначала снимают голограмму-оригинал, а затем восстановленное лазерным светом изображение вторично голографируют. Схемы копирования приведены на рис. 14, 16 и 17. Процесс копирования позволяет тиражировать голограммы даже в том случае, когда нет возможности повторно работать непосредственно с объектом, например при съемке ценных музейных экспонатов. Кроме того, во время копирования можно добиться некоторого улучшения качества голограммы, а также изменить положение результирующего восстановленного изображения относительно самой голограммы получить частично или полностью выступающее из голограммы пред-экранное изображение. [c.98]

В случае падения восстанавливающей волны из полупространства, противоположного тому, в котором расположен референтный источник, Zq = —гд, а для знаков получим sign Zq = —sign z = = —sign z . Как и в предыдущих случаях, при этом изменится характер отдельных изображений. Вторичное изображение станет мнимым, а основное будет либо мнимым, либо действительным в зависимости от расстояния между центрами объектной и референтной волн. [c.81]

На рисунках 9.22, 9.23 приведены наиболее характерные изображения вторичных скачков, полученные В. Ф. Ивановым при расчетах обтеканий сегментально-конических тел [13]. На рис. 9.23 четко видно, что область влияния затупления и трансзвукового излома простирается далеко вниз по потоку, захватывая большой участок ударной волны. Это явление, конечно, имеет простое объяснение, но, будучи получено впервые, весьма впечатляет. [c.290]

На ряс. 19, а изображен вторичный виток, изготовленный из тонких медных или алюмкияевых листов. Эти витки мало пркменяются [c.23]

Точки А I и UI называют аксонометрическими проекциями т очек А и а при этом точку АI называют аксонометрической проекцией точки А, а точку а - вторичной проекцией точки А (или основанием точки А ). Указанными построениями можно получить наглядное изображение люб010 геометрического образа. [c.302]

Аксонометрическую координатную ломаную любой точки можно построить, если известны аксонометрическая проекция юч-ки, ее основание (вторичная проекция) и аксонометрические проекции натуральных осей. Из этого следует, что аксонометрический чертеж при заданных аксонометрических масштабах является обратимым, если можно построить основание (вторичную проекцию) любой из точек изображенною на чертеже геометрического образа. Основания точек использую в процессе посгроенпя аксонометрии, 1Ю на готовом аксономе ри-ческом чертеже объекта их сохраняюг только в исключительных случаях. [c.303]

Как было показано выше (п. 1.6), изображения геометрических фигур на чертеже Монжа и аксонометрическом чертеже принципиешьно ничем не отличаются. Сказанное полностью относится и к изображениям кривых линий. В общем случае пространственная кривая на аксонометрическом чертеже задается двумя проекциями аксонометрической и вторичной. Для построения ее проекций необходимо построить проекции множества ее точек по их известным координатам, измеренным с чертежа Монжа или вычисленным из уравнения данной кривой. На рис. 2.36 в качестве примера показано построение аксонометрического изображения кривой т. Она построена по точкам 1, 2,. .., координаты которых взяты с чертежа Монжа. [c.48]

Построение гранной поверхности сводится к построению точек (вершин) и прямых (рёбер). На рис.173, а даны изображения трёхгранной правильной пирамиды. Можно аксонометрические оси выбрать так, чтобы ось г совпала с высотой пирамиды (рис.173, б), ось х прошла через вершину В. Тогда вторичная проекция 8] вершины 5 совпадает с началом координат. По оси х [c.171]

Если одна П5ань поверхности совпадает с координатной плоскостью (в примере основание А В С лежит в плоскости х О у ), то вторичные проекции вершин принято не обозначать. В примере не обозначены вторичные проекции В = В, С] = С, А1 = А. Так же не показывают и вторичные проекции рёбер [А1 51 ], [В1 5 ] и Т.Д., т.к. при необходимости они легко строятся и используются в решении позиционных или метрических задач. Таким приё.мом мы будем в дальнейшем широко пользоваться. На рис. 173, в эта же пирамида построена в прямоугольной диметрии. Здесь ребро [А С ] построили прямо на оси /, а по оси х отложили высоту основания и [В З/] = 0,5[В15)], чтобы построить вершину 5 на отрезке [З/З ] = [ВгЗа]. В данном случае такое изображение более наглядно. [c.172]

Итак, процесс вычерчивания аксономегри-меского изображения предмета рекомендуется пачина I ь со вторичной проекции, т. е. с построения аксонометрии плоской фиг уры, являющейся видом данного предмета сверху или спереди. Поэтому прежде всего рассмотрим примеры построения аксонометрии фигур, расположенных в плоскостях проекций. [c.150]

Отметим лишь, что две линии невидимо о контура А, Я и . D, соответствуют сквозно>1 , прямоугольному отверстию. Следуеощий 3i iii работы — со )даиие аксонометрическою изображения призмы - начинается с того, что 4epi. з точки , 2 , 6 , /4 , В , С , D вторичной проекции проводят вертикальные прямые, на которых затем откладывают отрезки, равные [c.153]

Аксонометрическое изображение узла на чер1. 321 несколько смещено книзу. Оно оторвано от вторичной проекции с гой jniniii. целью, чтобы сохранить на чертеже послс.чо-вательные этапы построения. [c.153]

Достроить аксонометрическое изображение плоского четырехугольника А B D, j H AIB ID — ею вторичная проекция, а сгоро-1 а B W xOy (черт. 327). [c.156]

В связи с этггм получили п )именепие растровые электрон и ы е микроскопы, в которых изображение создается благодаря вторичной эмиссии электронов, излучаемых поверхностью, на которую падает HenpepbiBH(j перемещающийся по этой поверхности поток первичных электронов. [c.13]

Моноскоп ( Лжетрубка ) — специальная передающая телевизионная трубка, в которой на мишени нанесено изображение с помощью графита, обладающего меньшим коэффициентом вторичной эмиссии, чем мишень при развертке считывается сигнал изображения [9]. [c.149]

Секущая плоскость 3 задана проекциями (Ь° П t" ) её следов и точки схода N = N] (N - не обозначено). Для удобства работы возьмём в плоскости некоторую прямую RM(R R , М = М/). Отметим вторичную проекцию у/ горизонтально проецирующего посредника, проходящего через ребро LL. На изображении у / = Li Li". Отметим точки 11 = Г= и 2/= y/flNi Ri - 2, [c.125]

На рис. 9.5 показаны положения главных максимумов от краев источника, которые располагаются по обе стороны главного максимума от центральной С точки на-щего источника на угловых расстояниях а. Промежуточные точки источника дают максимумы, располагающиеся между Л и Б. Если щель широкая, так что ф = = Х/Ь значительно меньще а, то изображение источника геометрически почти подобно источнику и лишь по краям окаймлено слабыми дифракционными полосами (вторичные максимумы). По мере уменьшения ширины щели ф увеличивается, приближаясь к а. Изображение источника становится более расплывчатым, и дифракционное уширение составляет все большую и большую часть геометрической ширины изображения. При очень узкой щели, т. е. при ф, значительно большем а, дифракционное уширение становится значительно больше, чем геометрическая ширина изображения, так что наблюдаемая картина мало отличается от картины, даваемой точечным источником. [c.180]

Хотя рефлекторы свободны от хроматической аберрации, однако при сферической форме зеркал весьма значительной помехой является сферическая аберрация. Поэтому в хороших рефлекторах приходится пользоваться асферическими зеркалами, например, в виде параболоида вращения, которые технически значительно сложнее изготовлять. Обычно применяют сложные системы из двух неплоских асферических зеркал (главного и вторичного), подобные изображенной на рис. 14.18 (система Кассегрена). Дальнейшее усовершенствование подобных рефлекторов может быть получено за счет взаимной компенсации аберраций, вносимых каждым из зеркал. [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...