Схемы плоского слоя

Этот случай близок к наплавке валика на пластину. В зависимости от толщины расчет температуры ведут по одной из трех схем. Если пластина тонкая, то предполагают, что источник выделяет теплоту равномерно по толщине листа и расчет проводят, как для линейного источника теплоты в пластине. В толстых плитах отражением теплоты от нижней границы пренебрегают и расчет ведут по схеме точечного источника теплоты на поверхности полубесконечного тела. Наконец, если пластина не удовлетворяет первым двум схемам, то выбирают схему плоского слоя с точечным источником теплоты на поверхности (рис. 6.16, а), принимая, что обе поверхности не пропускают теплоту. [c.185]

Рис. 3.8. Расчетная схема плоского слоя термоизоляции с локальным подводом теплового потока

Рис. 3.10. Расчетная схема плоского слоя термоизоляции при нестационарном нагреве

Фиг. 20— 18. Схема плоского слоя серой поглощающей среды.

Для схемы плоского слоя температуру определяют по формуле [c.23]

При использовании расчетной схемы плоского слоя [c.24]

Плоский слой представляет собой пластину, у которой температура точек тела по толщине неравномерна. Эту схему применяют в тех случаях, когда толщина тела не настолько велика, чтобы можно было пренебречь влиянием ограничивающей плоскости 2 = 6 и считать тело полубесконечным (рис. 5.1, <3). [c.141]

Рис. 8.8. Расчетная схема плоского клиновидного смазочного слоя

Рис, 4.5.6. Эволюция плоских (v = 1) и сферических (v = 3) взрывных волн, при / = О охватывающих область О < х эпюры давления в разные моменты времени t (мс) топкие линии — затухание максимального давления в зависимости от расстояния. Буквенные указатели соответствуют а] — схеме, когда слой газовзвеси при t = О находится пород волной 0,5 < X С 0,7 м, t>2j = 0) (Ь)—слой газовзвеси за волной (0,25 < i < [c.359]

В некоторых случаях, например для плоского слоя среды при условии задания по объему поля полной плотности результирующего излучения т)рез, приведенная система уравнений тензорного приближения распадается на две независимые подсистемы, одна из которых оказывается замкнутой и позволяет получить точное решение относительно нормального компонента тензора Яди , а затем после согласования с граничными условиями получить и все остальные величины поля излучения. Вся неточность метода будет при этом обусловливаться только приближенностью значений коэффициента к и поглощательной способности а, фигурирующих в граничных условиях. Как было показано в [Л. 88, 350], величина X является весьма консервативной функцией температурного поля и очень слабо зависит от различных факторов в рамках рассмотренной плоской схемы, в связи с чем первая и вторая итерации в определении этого коэффициента дали в конечном счете одинаковый результат. [c.175]

Рис. 8-3. Трехзонная схема радиационного теплообмена через плоский слой поглощающей среды.

Рис. 3-7. Схема к решению задачи радиационного теплообмена в плоском слое движущейся среды.
Соотношение между скоростью и температурой, выраженное формулой (1), не включает в себя задачу о смешении плоских параллельных потоков (в частном случае, когда один из потоков неподвижен,—задачу о крае струи). Для последней расчет по схеме асимптотического слоя дает связь относительных профилей температуры и скорости в виде [c.83]

Рис, 1. Схема прибора для измерения теплопроводности методом плоского слоя [c.106]

Рис, 5-13. Схема установки для исследования теплопроводности теплоизоляционных материалов по методу плоского слоя. [c.307]

Рис. 7.27. Схема измерений по методу плоского слоя для определения теплопроводности твердых тел
Заменим систему геликоидальных вихревых пелен рядом полубесконечных параллельных вихревых слоев (рис. 2.14), т. е. заменим осесимметричный след двумерным. Обтекание такого следа можно найти методами теории функций комплексного переменного. Так как использование схемы плоского следа эквивалентно рассмотрению течения только вблизи кромок геликоидальных пелен, при малых скоростях протекания (малых расстояниях между пеленами) получаемое решение должно быть близко к точному. Выберем систему координат, которая вместе со следом движется вниз со скоростью vq. В такой системе вихревые слои неподвижны, а скорос гь невозмущенного [c.94]

Оценки межслойных касательных напряжений могут быть получены с такой же степенью приближения, но нет необходимости их рассматривать. Поэтому соответствующие соотношения здесь не приводятся. Выше обсужден подход для выбора схемы укладки слоев заданной ориентации по толщине композита, обеспечивающей его оптимальную защиту от расслоения. Следует отметить, что данная работа вместе с экспериментами Фойе и Бейкера указывает на то, что в зависимости от конкретного слоистого композита использование плоских образцов для усталостного испытания, а также, возможно, статического нагружения растяжением или сжатием может оказаться недопустимым. Причина состоит в том, что вследствие эффектов на свободных кромках желаемый тип разрушения может не реализоваться. Действительно, кромочные эффекты могут доминировать во всей истории разрушения слоистого композита. [c.28]

Для определения скорости охлаждения первого слоя в стыковых (рис. 18.10, б), нахлесточных (рис. 18.10, в), тавровых (рис. 18.10, г) и крестообразных (рис. 18.10, д) соединениях используют расчетную схему наплавки валика на плоский слой (рис. 18.10, а), при этом вводятся поправочные коэффициенты [c.470]

При принятии схемы точечного источника полагают, что вводимая в изделие мощность сосредоточена в бесконечно малом объеме (точке). Обычно данная схема применяется в сочетании с расчетной схемой массивного тела или плоского слоя. [c.20]

Наиболее обстоятельно проблема решения уравнения переноса излучения с соответствующими граничными условиями к нему анализировалась применительно к задачам астро- и геофизики [Л. 1, 6, 22], а также нейтронной физики Л. 30, 327, 328]. Однако в связи с упомянутыми математическими затруднениями авторам этих исследований пришлось ограничиться одномерными схемами (плоские слои среды) и ввести ряд других допущений. Достаточно полно теоретические основы переноса излучения в одномерных схемах, разработанные на базе уравнения переноса, изложены в работе Хопфа [Л. 326]. [c.111]

Для определения скорости охлаждения первого слоя в стыковых (рис. 7.10, б), нахлесточных (рис. 7.10, а), тавровых (рис. 7.10, г) и крестообразных (рис. 7.10, d) соединениях используют расчетную схему наплавки валика на плоский слой (рис. 7,10, а) с поправочными коэффициентами для определения расчетной погонной энергии ( /и)расч и расчетной толщины плоского слоя брасч, значения которых приведены ниже [c.218]

Рис. 4.1. Принципиальная схема усгановни для онределения теплопроводности методом плоского слоя
В работах Уитни и Лейсса [185, 186] представлено замкнутое решение задачи устойчивости шарнирно опертой прямоугольной пластины с произвольной схемой расположения слоев при сжатии в двух направлениях (как частный случай получен результат для одноосного сжатия). Из этого решения следует, что эффект связанности плоского и изгибного состояний является существенным. Например, при = 40 для двухслойной пластины [c.184]

Замкнутое решение, определяющее частоты собственных колебаний шарнирно опертых ортотропных пластин с произвольной схемой расположения слоев, было получено Уитни и Лейсса [185, 186]. Как и ожидалось, эффект связанности плоского и изгибного состояний вызвал существенное снижение частот собственных колебаний. [c.188]

Рассмотрим процесс теплообмена излучением между плоским слоем поглощающего и рассеивающего газа граничными поверхностями слоя. Решение задачи осуществляется на основе дифферен-циально-разностного приближения для произвольных индикатрис рассеяния среды [Л. 29]. Схема задачи представлена на рис. 4-1,а. Изотермический плоский слой газа имеет постоянную во всех сечениях темпедатуру Гг=сопз1. Газ обладает следующими радиационными характеристиками опектральным показателем преломления спектральными коэффициентами поглощения а и рассеяния и индикатрисой рассеяния у (s s). Вследствие постоянства температуры газа все его спектральные радиационные характеристики, а также спектральная поверхностная плотность равновесного излучения г = (м, Гг) будут также сохранять постоянные значения в пределах слоя, толщина которого равна L. [c.129]

В работе Спэрроу и др. Л. 60] численно решена задача радиационного теплообмена в сферическом слое серой, чисто поглощающей среды с равномерным полем тепловыделений и черными стенками, имеющими одинаковую температуру. В более поздней работе Сэсса и др. Л. 345] предпринята попытка анализа влияния селективности среды на радиационный теплообмен в плоском слое с равномерным полем источников теиловыделения. Б этой работе рассмотрена абстрактная схема селективной среды (при отсутствии рассеяния), облагающая одной полосой поглощения, задаваемой по определенному закону. Осиатой вывод работы заключается в том, что серая модель среды и рассматриваемая специфическая селективная модель дают различный результат. [c.137]

Впервые диффузионные представления в теории переноса излучения, по-видимому, были применены в 1926 г. В. А. Фоком [Л. 61], который при решении задачи распространения света в плоском слое, составленном из полупрозрачных пластин, предложил упрощенную схему одномерной диффузии фотонов. В 1931 г. С. Росселанд [Л. 22, 346] разработал свой диффузионный метод исследования переноса излучения в фотосферах звезд, основывающийся на векторном интегрировании спектрального уравнения переноса и получивший впоследствии на-142 [c.142]

Рис. 14-1. Схема к решению задачи ра-диационно-кондуктивного теплообмена в плоском слое поглощающей и теплопроводной среды при отсутствии внутренних источников тепла в среде.

Рис. 14-3. Схема задачи радиационно-кондуктив-ного теплообмена в плоском слое среды с источниками тепловыделения (симметричная задача).
Таким образом, задача упрощенной схемы процесса сводится к отысканию зависимости Nu( ) для вазиизотермяческого режима. Для этой цели иснользуется выражение суммарного коэффициента теплоотдачи а, полученного яа основании (14-14), для теплопередачи через плоский слой поглощающей среды. Поскольку толщина пограничного слоя намного меньще диаметра канала, то результаты для плоского слоя вполне могут быть использованы для цилиндрической задачи. Выражение для суммарного критерия Нуссельта при квазиизотермическом режиме на осно вании (14-14) имеет вид [c.428]

Рис. 15-20. Схема прохож-цения параллельного луча потока излучения через плоский слой Д5 запыленного газа.
На рис. 5-27 дан график, построенный В. Н. Андриановым также в координатах (j=f(Bu). Кривые получены расчетом температурных полей и теплообменных характеристик для плоского канала высотою И, в котором со средней скоростью w движется серая среда, имеющая в начальном сечении температуру Ti. Нижняя стейка, имеющая температуру Гст, считается лучевосприни мающей поверхностью, степень черноты которой Ai равна единице (все падающие лучи поглощаются). Верхняя стенка, наоборот, полностью отражает все падающие а нее лучи ( 2=0), Плоский слой среды, движущейся по плоскому каналу, обладает коэффициентом поглощения к. Расчет производился применительно к реальным величинам критериев, встречающихся в металлургических печах (Во= = 2,2 LjH=Z,% T t/ i = 0,70). Распределе-иие скоростей во входном сечении, характеризующее собой гидродинамические особенности потока, было задано схемами /, II и III (рис. 5-27). [c.103]

В этой же работе сделаны Оценки сравнительной эффективности схем моделирования для задачи о вероятности прохождения частицы через плоский слой вещества толщиной Ь. Частицы в слое распространяются только вперед вдоль оси х, нормальной к слою при каждом столкновении с атомами вещества частица поглощается с вероятностью р или рассеивается. Частицы считаются потерянными при их поглощении или пылете из слоя. Вероятность столкновения частицы с iTOMOM w(x) в интервале dx определяется выражением [c.69]

Выполненные исследования относятся в основном к схеме плоской задачи и плавно изменяющегося (по длине) течения в каждом из слоев. Устойчивость плотностных течений в пространственных условиях изучалась лишь в отдельных экспериментах (Г. В. Востржел и Н. А. Черткова, 1965 В. М. Лятхер, 1963). В практических расчетах бывает важно уметь оценить условия образования (или сохранения) плотностного течения в местах резкого изменения течения, например у донных (или поверхностных) водозаборов, когда нужно забрать воду только из тяжелых (или только из легких) слоев. Имеется много иностранных работ, содержащих сведения о границах устойчивой стратификации для тех или иных частных схем сооружений,— их обзор можно найти у И. И. Леви (1958, 1959, [c.784]

Смотреть страницы где упоминается термин Схемы плоского слоя : [c.436] [c.154] [c.48] [c.381] [c.318] [c.19] [c.318] [c.140] [c.25] [c.20]

Сварка Резка Контроль Справочник Том1 (2004) -- [ c.16 ]

ПОИСК

Слой плоский

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...