Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Условия на поверхности

Пример 14.2. Найти изменение во времени распределения температуры и тепловых потоков от боковых поверхностей кирпичной колонны сечением I X 1 м и высотой 10 м. Условия на поверхностях колонны изображены на рис. 14.6. Теплофизические свойства кирпичной K.ni. iKH Х = 0,8 Вт/(м-К) с = = 900 Дж/(кг-К) р=1700 кг/м . Начальная температура Л = 20°С.  [c.116]

Тогда граничные условия на поверхности дисперсной частицы (пузырька), исходя из (2.1.24). можно представить в виде  [c.120]


Видно, что если Ф О, то при г оо имеем р г) - —оо, а при г — а имеем уравнение для F t) через условия на поверхности дисперсной частицы (пузырька) с учетом определения (3.4.27),  [c.149]

Переформулируем граничные условия на поверхности раздела фаз в терминах функции тока. В предыдущем разделе было показано, что при определенных гидродинамических условиях газовый пузырь можно считать сферическим. Тогда условие непрерывности тангенциальной компоненты скорости (1. 3. 6) будет иметь вид  [c.20]

Сформулируем граничные условия. На поверхности раздела фаз (г/=0) выполняется условие (1. 3. 6), которое преобразуется следующим образом  [c.45]

Другим условием на поверхности раздела фаз является ус.ловие баланса динамического и лапласовского давлений  [c.52]

Поместим теперь в жидкость пузырек А, как это показано на рис. 31. Если бы движение пузырьков происходило независимо, то, в соответствии с [34], скорость движения пузырька А определялась бы величиной Зу1. Однако требование выполнения граничных условий на поверхности обоих пузырьков газа изменяет скорость движения пузырька А  [c.89]

Здесь ср — добавочный потенциал поля скорости, обусловленный взаимодействием пузырьков газа и подчиняющийся следующему условию на поверхности пузырька А  [c.90]

Следует отметить, что функции и удовлетворяют одинаковым граничным условиям (6. 5. 3)—(6. 5. 6). Проверим это утверждение. При подстановке 1 = 0 в выражение (6. 5. 9) получаем, что величины Ср и совпадают, следовательно, выполняется начальное условие (6. 5. 3) для с . Очевидно, что если условие (6. 5. 4) выполняется для с , то оно выполняется и для с . Рассмотрим условие на поверхности пузырька газа (6. 5. 5). Поскольку оно справедливо для с будем иметь  [c.264]

Поскольку граничное условие (6. 6. 14) содержит зависимость от времени, для решения уравнения (6. 6. 11) с краевыми условиями (6. 6. 12)—(6. 6. 15) можно применить метод Дюамеля [89]. В соответствии с этим методом будем искать функцию с,, удовлетворяющую уравнению (6. 6. 11) с краевыми условиями (6. 6. 12), (6. 6. 13), (6. 6. 15) и условием, заменяющим условие на поверхности пузырька газа (6. 6. 14)  [c.268]

Для того чтобы (6. 8. 16) удовлетворяло граничному условию на поверхности пузырька (6. 8. 13) для любых значений 3 и необходимо выполнение следуюш,их равенств  [c.280]

Частное решение уравнения (6. 8. 35) может быть получено прямым интегрированием. Комбинируя частное и однородное решения, можно удовлетворить граничное условие на поверхности газового пузырька (6. 8. 24) или (6. 8. 25) для всех т 0.  [c.283]


Частное решение уравнения (6. 8. 37) нетрудно найти при помощи метода вариации произвольной постоянной. Первое из однородных решений (6. 8. 36), очевидно, удовлетворяет граничному условию (6. 8. 27) на бесконечном удалении от поверхности пузырька. Граничное условие на поверхности пузырька (6. 8. 23) или (6. 8. 24) может быть удовлетворено путем подбора произвольных постоянных для всех членов с т — 0.  [c.283]

Напомним, что в нулевом порядке по обоим параметрам 8 и >. нетривиальное решение уравнения для распределения концентрации целевого компонента существовало лишь при условии т=1=0. Из этого факта следует, что решения уравнений (6. 8. 48)— (6. 8. 50), полученные в нулевом по 8 и в /с-ом по порядке, которые удовлетворяют граничным условиям на поверхности пузырька газа, будут тривиальными  [c.284]

Условия на поверхности раздела фаз (8. 4. 27) после подстановки в них соотношений (8. 4. 28), (8. 4. 29) приводят к двум уравнениям  [c.322]

В условиях слабой поляризации, для которой -< 10 мВ, отношение анодной и катодной площадей (оно необязательно должно быть известно) остается практически постоянным и другие условия на поверхности металла не изменяются.  [c.65]

Влияние ускоряющего поля. Эффект Шоттки. В практических условиях на поверхности электрода-эмиттера всегда существует поле, тормозящее или ускоряющее электроны. Если, например, анодное напряжение Ua положительно, но не очень велико, то вблизи катода накапливается отрицательный пространственный заряд. Его поле тормозит электроны и часть их возвращается обратно на катод.  [c.64]

Как уже указывалось, точное вычисление вектора А требует полного решения уравнения Аф = О с учетом конкретных граничных условий на поверхности тела. Общий характер зависимости А от скорости U тела мон<но, однако, установить уже непосредственно из факта линейности уравнения для ф и линейности (как по ф, так и по и) граничных условий к этому уравнению. Из этой линейности следует, что А должно быть линейной  [c.50]

Постоянную Ро можно устранить переопределением потенциала ф (прибавлением к нему независящей от координат величины pot/p). Тогда условие на поверхности жидкости примет вид  [c.56]

Граничные условия на поверхности жидкости  [c.136]

Кроме только точки у = О, в которой всегда должно быть tip == О согласно граничным условиям на поверхности тела  [c.232]

В связи с этим в граничном условии на поверхности жидкости добавляется тангенциальная сила, о которой уже шла речь в конце 61 (условие (61,14)). В данном случае градиент а выражается через градиент поверхностной концентрации, так что действующая на поверхность тангенциальная сила равна  [c.347]

Когда звуковая волна падает на границу раздела между двумя различными средами, она отражается и преломляется. Движение в первой среде является тогда наложением двух волн (падающей и отраженной), а во второй среде имеется одна (преломленная) волна. Связь между всеми тремя волнами определяется граничными условиями на поверхности раздела.  [c.362]

Уравнения (84,1—4) представляют собой полную систему граничных условий на поверхности разрыва. Из них можно сразу сделать вывод о возможности существования двух типов поверхностей разрыва.  [c.451]

Граничное условие на поверхности конуса (т. е. при — tg л х) гласит  [c.596]

Все сказанное относится, разумеется, к монокристаллам. Поликристаллические же тела с достаточно малыми размерами входящих в их состав кристаллитов можно рассматривать как изотропные тела (поскольку мы интересуемся деформациями в участках, больших по сравнению с размерами кристаллитов). Как и всякое изотропное тело, поликристалл характеризуется всего двумя модулями упругости. Можно было бы на первый взгляд подумать, что эти модули можно получить из модулей упругости отдельных кристаллитов посредством простого усреднения. В действительности, однако, это не так. Если рассматривать деформацию поликристалла как результат деформации входящих в него кристаллитов, то следовало бы в принципе решить уравнения равновесия для всех этих кристаллитов с учетом соответствующих граничных условий на поверхностях их раздела. Отсюда видно, что связь между упругими свойствами кристалла,  [c.56]


Для определения граничных условий на поверхности стержня замечаем, что благодаря малой толщине стержня действующие на его боковую поверхность внешние силы малы по сравнению  [c.88]

Если же Я, > а, то характер поглощения меняется. В такой волне можно считать, что каждый кристаллит подвергается воздействию однородно распределенного давления. Но ввиду анизотропии кристаллитов и граничных условий на поверхностях их соприкосновения возникающая при этом деформация неоднородна. Она будет испытывать существенные изменения (изменение порядка величины ее самой) на протяжении размеров кристаллита, а не на протяжении длины волны, как это было бы в однородном теле. Для поглощения звука существенны скорости изменения деформации и возникающие градиенты температуры. Из них первые будут иметь по-прежнему обычный порядок величины. Градиенты же температуры в пределах каждого кристаллита аномально велики. Поэтому поглощение звука, обусловленное теплопроводностью, будет велико по сравнению с поглощением, связанным с вязкостью, и достаточно вычислить только первое.  [c.182]

Порядок разрешающего уравнения (8.7) зависит от числа членов ряда N. Количество членов ряда зависит от толщины оболочки ра и условий на поверхности. В работе [135] даны формулы для оценки остаточных членов ряда. При интегрировании уравнения (8.7) появляются (2М+2) произвольных постоянных, определяемых  [c.311]

При применении метода начальных функций возникают трудности в удовлетворении сложных граничных условий на поверхностях, где ось 2 не является нормалью.  [c.352]

Эти уравнения получены Коши. Они связывают проекции на оси координат полных напряжений с напряжениями, действующими по трем взаимно перпендикулярным площадкам. Если элемент выделен на поверхности тела и Рлг — интенсивность внешней нагрузки, то уравнения (1.3) называются условиями на поверхности.  [c.9]

Поверхности разрыва. При течении гетерогенной смеси могут возникать зоны (ударные волны, пристенные слои, контактные поверхности), в которых параметры среды изменяются существенно на расстояниях порядка размеров самих включений или меньших (нулевых с точкп зрения сплошной среды). В этих зонах представления сплошной гетерогенной среды и следующие из них дифференциальные уравнения (1.2.5) или (1.3.25) не имеют смысла. Поэтому, как это обычно делается, необходимо ввести в рассмотрение поверхность разрыва параметров течения, по обе стороны от которой выполняются уравнения непрерывного движения. Получим основные условия на поверхности разрыва исходя из интегральных уравнений 1, которые применим к малому цилиндрическому объему, покоящемуся относптельно Sj,, с основаниями, параллельными 5 , и расположенными по разные стороны от нее. Пропуская обычные в таких ситуациях выкладки [23] и предполагая, что процессы фазовых превращений в этих тонких слоях (поверхностях) не успевают произойти, из (1.1.4), (1.1.9), (1.1.19) для случая двухфазной смеси т = 2) получим  [c.42]

Микродвпжение несущей фазы в дисперсной смеси определяется ее физическими свойствами, з ловиями (в общем случае за вое предшествующее время процесса) на поверхности Х12 Дисперсных частиц и на границе ячейки gf,. Условия на поверхности частиц отражают воздействие на несущую фазу рассматрйваем ой дисперсной частицы, а условия на границе ячейки отражают воздействие всего потока на выделенную ячейку.  [c.113]

Отсюда следует, что последней величиной (а следовательно, и нелинейными конвективными членами) можно пренебречь по сравнению с и при более слабых, чем (5.8.7), ограничениях, а именно при WiAr <С 1, что всегда выполняется при выполнении (5.8.2). Таким образом, при переходе к безразмерной переменной Tj r a t) фиксируется граничное условие на поверхности пузырька (г = 1) и за счет появления дополнительного члена  [c.298]

При Ki oo функции этого параметра в (127,5—6) стремятся к постоянным пределам. Это утверждение является следствием существования предельного (при Mi->oo) режима обтекания, свойства которого в существенной области течения не зависят от М (С. В. Валландер, 1947 К- Oswatits h, 1951). Под существенной подразумевается область течения между передней, наиболее интенсивной, частью головной ударной волны и поверхностью обтекаемого тела, не слишком далеко от его передней части (подчеркнем, что именно эта область, с наибольшим давлением, определяет действующие на тело силы). Если описывать течение приведенными скоростью v/u], давлением P/P 0f и плотностью р/р как функциями безразмерных координат, то картина обтекания тела заданной формы в указанной области оказывается в пределе независящей от М]. Дело в том, что, будучи выраженными через эти переменные, оказываются независящими от М] не только гидродинамические уравнения и граничные условия на поверхности обтекаемого тела, но и все условия на поверхности ударной волны. Ограничение области движения существенной частью связано с тем, что пренебрегаемые в последних условиях величины — относительного порядка i/m 51п ф, где ф —угол между Vi и поверхностью  [c.660]

В условиях ионйо-плазменнмх технологий для достижения критических параметров (при воздействии электронного и ионного пучков, вытянутых из плазм газового и злектродугового разрядов) происходит смена механизма диссипации энергии — переход от диссипации энергии по механизму теплопроводности к конвективным потокам, исследование формирования износостойких покрытий системы Ti(N, С) при ионно-плазменной технологии показали, что смена механизма диссипации энергии при фиксированных параметрах ионного и электронного пучков отвечает установлению изотермических условий на поверхности изделия, т. е. постоянство температуры.  [c.174]



Смотреть страницы где упоминается термин Условия на поверхности : [c.236]    [c.183]    [c.74]    [c.125]    [c.273]    [c.128]    [c.216]    [c.38]    [c.49]    [c.109]    [c.245]    [c.267]    [c.427]    [c.100]    [c.8]   
Смотреть главы в:

Теория упругости  -> Условия на поверхности


Теория упругости Изд4 (1959) -- [ c.23 , c.89 ]



ПОИСК



184, 206 — Условия возникновения срезом — Поверхность излома

447 — Условия работы профиля и ровности поверхности

461 — Преимущества-при производстве деформируемых изделий 473 — 476 — Улучшение поверхности слитков 473 — Условия образования структуры 460—466 Формирование полиэдрического зерна

88 — Напряжения газовой турбины — Поверхность излома 84 — Условия разрушения

Анализ условий, обеспечивающих минимальный износ омываемых слоем поверхностей

Аналитическое представление условий формообразования поверхностей деталей

Влияние на энергетику и качество поверхности резания его условий

Влияние условий смазки на установление равновесной шероховатости металлической поверхности

Волна кинематическое условие на свободной поверхности

Выражение граничных условий через функцию Эри, если на поверхности тела заданы внешние силы

Г раничные условия для средней скорости на свободной поверхности

Генерация волн на комбинационных частотах заданными электромагнитными полями граничные условия на поверхности нелинейной среды

Глобальный анализ третьего условия формообразования поверхностей деталей

Граничные условия и взаимодействие газа с поверхностью

Граничные условия на боковой поверхности слоя

Граничные условия на поверхности

Граничные условия на поверхности в зависимости

Граничные условия на поверхности контакта жидкости и деформируемого твердого тела

Граничные условия на поверхности раздела фаз

Граничные условия на поверхности разрыва. Ударные волны Контактные разрывы

Граничные условия на свободной поверхности однородной жидкости

Граничные условия свободной поверхности

Граничные условия, допускающие изгибания срединной поверхности

Дискообразная трещина, параллельная поверхности полупространства, в условиях герцевского контакта качения и скольжения

Дискретных ординат условия на поверхности раздел

Дифференциальные уравнения равновесия. Граничные условия на поверхности (статические уравнения)

Дьяченко. Зависимость микрогеометрии поверхности от условий механической обработки

Законы течения изотропных тел (Общие свойства Качественные особенности поверхностей нагружения уплотняемых тел. Эллиптическое условие текучести Цилиндрическое условие текучести. Коническое условие текучести. Пирамидальное условие текучести Обобщение пирамидального условия текучести на уплотняемые ортотропные материалы. О пределах текучести)

ИСПЫТАНИЯ ЛАКОКРАСОЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ ПРИ ИХ НАНЕСЕНИИ НА ПОВЕРХНОСТЬ I Глава 1. Условия высыхания пленкообразующих и образования пленки

Исследование кинетики очистки поверхности титана от оксидов в условиях диффузионной сварки

Капиллярность. Условия на поверхности

Категории размещения и группы условий эксплуатации окрашенных поверхностей

Кинематическое условие на свободной поверхности

Коэффициенты трения скольжения при в герметичных условиях стальных поверхностей после механической обработки при различных покрытиях

Краевая задача в перфорированной области с условиями Дирихле на внешней части границы и условиями Неймана на поверхности полостей

Леви-Чивита условие для поверхности жидкости

Напряжения на наклонных площадках. Условия на поверхности

Напряжения на площадках, наклоненных к координатным плоскостям. Условия на поверхности

Нестационарные поля потенциалов переноса тепла и вещества при граничных условиях III рода. Массообмен на поверхности тела — функция времени

О граничных условиях на непроницаемых поверхностях

Об условиях неразрывности фиктивных деформаций поверхности Эо

Об условиях текучести. Поверхность и кривая текучести

Об условиях упрочнения. Поверхность нагружения

Об условиях упрочнения. Поверхность пластичности (поверхность нагружения). Нагружение и разгрузка

Об учете лучистого теплообмена при выводе условий для тепловых потоков на поверхности раздела двух сред

Обработка поверхности и условия сохранения ее свойств

Образование стружки и новых поверхностей в режимных условиях второй зоны резания

Образование стружки и новых поверхностей в режимных условиях первой зоны резания

Определение предельного распространения пламени по поверхности в условиях пожара

Определение размеров цилиндрического образца, обеспечивающих условия автомодельности распространения трещиИвгиб цилиндрического образца с кольцевой трещиной, выходящей на поверхность кольцевой выточки

Определение фактической площади контакта поверхностей твердых тел при различных термических условиях методом контактной теплопроводности

Пластичность — Поверхность начала пластичности (условие Хубера Мизеса)

Поверхности разрывов . Кинематические условия

Поверхности текучести Условия пластичности. Обобщенные напряжения и скорости деформации

Поверхностные волны Двухмерные задачи условия на поверхности

Поверхность межслойная, условия

Поверхность межслойная, условия граничные

Поверхность, разделяющая две среды условия на ней для электромагнитного

Поля потенциалов переноса при граничных условиях III рода, массообмен на поверхности тела — функция потенциала массопереноеа

Понятие о гладких и шероховатых поверхностях в условиях турчL булентного режима движения

Приложение специальных функций к гидродинамике. Импульсивное давление на сферической поверхности. Условие для скорости по нормали. Энергия возникшего движения

Прокат сортовой, калиброванный со специальной отделкой поверхности из углеродистой качественной конструкционной стали. Общие технические условия

Пространственное осреднение в механике гетерогенных смеУравнения, описывающие микродвижение в гетерогенных смесях Условия на межфазных поверхностях

Пузырьковое кипение и его кризис на горизонтальной поверхности в условиях свободной конвекции

Пузырьковое кипение и его кризис, па горизонтальной поверхности в условиях свободной конвек щи

Равновесие полуплоскости, нагруженной сосредоточенной силой, приложенной к ее свободной поверхности, в условиях нелинейной ползучести

Распространение пламени по поверхности (горючесть) строительных конструкций в условиях пожара

Расщепление асимптотических поверхносАсимптотические поверхности и условия их расщеплеТеоремы о неинтегрируемости

Рельеф поверхности при нормальных условиях эксплуатации

Силы и напряжения (И). 3. Дифференциальные уравнения равновесия Напряжения на наклонных площадках. Условия на поверхности

Собственное значение в граничных условиях сопряжения (p-метод) металлические и полупрозрачные поверхности

Соотношение между скоростями ветра для различных условий шероховатости подстилающей поверхности

Сталь качественная круглая со специальной отделкой поверхности. Технические условия

Стандартизация условий приготовления реальной поверхности

Стандарты и технические условия на материалы элементов трубных поверхностей нагрева, коллекторы и трубопроводы в пределах котла

Статические условия на поверхности тела

Стержни Условия граничные на боковой поверхности и торцах

Температурные условия на поверхности плаАтмосферы планет

Теоретическое определение искажений поверхностей линз при изменении внешних условий

Тепловые сопротивления на границе раздела поверхности твердого тела и жидкой или газообразI ной среды в условиях естественной конвекции

Тепловые сопротивления на границе раздела поверхности твердого тела и жидкой или газообразной среды условия вынужденной конвекции

Теплообмен плотного движущегося слоя с поперечно омываемой поверхностью в условиях вибрации

Типы граничных условий на поверхности тела

Точение Схемы и условия обработки поверхносте

Удовлетворение краевым условиям на лицевых поверхностях оболочки

Украинский Л. Е. О пространственных формах движения пузырьков и условиях их проникновения в колеблющуюся жидкость со свободной поверхностью

Уравнение равновесия элементарного тетраэдра. Условия на поверхности

Уравнения равновесия и условия на поверхности

Условие баланса энергии на границе массы газовой смеси на поверхности сильного разрыва

Условие баланса энергии на границе поверхности сильного разрыва

Условие баланса энергии на импульса газовой смеси на поверхности сильного разрыва

Условие баланса энергии на энергии на поверхности сильного разрыва условия Коши — Риман

Условие для давления на свободной поверхности

Условие для исправления кривизны поля зрения у систем, в которых главный луч имеет малые углы падения и преломления на преломляющих поверхностях

Условие иа поверхности раздела

Условие касания поверхностей с учетом контактных деформаций

Условие на поверхности эллипсоидальной конфигурации

Условие на поверхностях сильного разрыва

Условие на свободной поверхности

Условие совместности для слабых сингулярных поверхностей

Условие существования поверхностей, нормальных

Условие текучести и поверхность текучести

Условия Шероховатость поверхности

Условия автоматической сборки соединяемых деталей по поверхностям вращения

Условия в на свободной поверхности упругого полупространства

Условия граничные в линейной теории упругости, выполнения на недеформированной поверхности

Условия для напряжений на поверхности дислокаций

Условия интегрируемости и совместимости на криволинейной поверхности

Условия механического взаимодействия на поверхности раздела сред жидкость — газ

Условия на границах тел и поверхностях разрывов

Условия на поверхности раздела двух жидкостей

Условия на поверхности разрыва

Условия на поверхностях сильного разрыва в многокомпонентных газовых средах. О постановке граничных условий

Условия на поверхностях сильных разрыво

Условия надежной работы поверхностей нагрева

Условия начала динамического уноса капель с поверхности пленки потоком газа

Условия непрерывности на поверхности раздела упругой и пластической областей

Условия неразрывности срединной поверхности

Условия отрыва паровых пузырьков от твердой поверхности при кипении

Условия охлаждения металла поверхностей нагрева

Условия пологости поверхности сложной формы относительно поверхности отсчета, отнесенной к произвольным криволинейным координатам

Условия пологости поверхности сложной форяы относительно поверхности отсчета, отнесенной к ее линиям кривизны

Условия прочности. Предельные поверхности

Условия равновесия на поверхности тел

Условия смачивания жидкостью твердой поверхности

Условия сопряжения на непроницаемой поверхности разрыва

Условия существования нейтральной поверхности оболочки

Условия существования огибающей семейства поверхностей, представленных уравнением в неявной форме

Условия существования цилиндрических потоков со свободной поверхностью и возможность их реализации в твэлах

Условия устойчивости установившегося движеЖидкость, обладающая свободной поверхностью

Условия фазового равновесий с учетом свойств поверхности раздела фаз

Условия формообразования поверхностей деталей

Условия, определяющие положение плоскости, касательной к любой кривой поверхности замечания о развертываемых поверхностях

Шероховатость (чистота) и точность поверхностей в зависимости от условий токарной обработки

Шероховатость и точность поверхностей в зависимости от условий токарной обработки

Экспериментально-теоретический метод определения искажений поверхности линзы при изменении внешних условий

Эллиптическая трещина, параллельная поверхности полупространства, в условиях герцевского контакта качения и скольжения



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте