Капиллярность. Условия на поверхности

Волновое течение. При определенных условиях на поверхности пленки образуются волны. Радиус кривизны поверхности пленки может изменяться настолько, что переменная часть капиллярных сил становится соизмеримой с аэродинамическими, а также с силами трения, действующими на пленку. [c.67]

В главе 4 рассматриваются вибрации более обш,его вида. Получены осредненные уравнения движения и граничные условия на поверхности раздела сред для поступательных вибраций произвольной поляризации, и на их основе решен ряд конкретных задач. Рассмотрена линейная устойчивость плоской поверхности раздела сред в поле произвольных поступательных вибраций. Определены формы рельефа, возбуждаемого на поверхности раздела в поле горизонтальных вибраций круговой поляризации, исследована их устойчивость. Показано, что вибрации круговой поляризации могут подавить развитие рэлеевской капиллярной неустойчивости цилиндрического жидкого столба. В этой же главе исследовано поведение капли в неоднородном пульсационном потоке, который может, в частности, создаваться враш,атель-ными вибрациями. [c.9]

В первом случае возникновение снарядного режима обусловлено распадом жидкой струи под динамическим воздействием пара и капиллярных волн на поверхности струи. Чем больше скольжение фаз и поверхностное натяжение, тем раньше произойдет развал струи на снаряды , при этом наиболее вероятный размер жидких снарядов примерно равен пяти калибрам жидкой струи, т. е. длине наиболее быстро растущей капиллярной волны. Возникновение снарядного режима за счет развития капиллярных волн на поверхности жидкой струи, как показали исследования авторов, не сопровождается динамическими пульсациями потока, т. е. расход и давление в участке остаются постоянными. Этот случай характерен для малых массовых скоростей, больших температурных напоров и давлений в сравнительно коротких трубопроводах без местных сопротивлений на выходе, т. е. при большом паросодержании и хороших условиях отвода пара из экспериментального участка. [c.209]

П. я. имеют большое значение в физ.-хим. гидродинамике, определяя особенности граничных условий при движении поверхностей раздела (движение капель, пузырей и жидких струй, распадающихся на капли капиллярные волны на поверхности жидкости). Адсорбционные слои вызывают гашение капиллярных волн вследствие возникновения местных разностей поверхностного натяжения, т, е. изменения граничных гидродинамич. условий. [c.60]

На свободной поверхности гелия II могут распространяться волны, затухающие в глубь жидкости. Это явление совершенно аналогично капиллярным волнам на поверхности классической жидкости. Выбираем ось г по нормали к поверхности, обозначаем через С отклонение координаты поверхности от равновесного положения. Если пренебречь эффектами, связанными с присутствием пара, то на поверхности жидкости должны выполняться следующие граничные условия. [c.86]

Определить зависимость частоты от волнового вектора для капиллярно-гравитационных волн на поверхности жидкости, глубина которой равна А. Решение. Подставляя п условие (62,1) [c.345]

Таким образом ясно, что вопрос об устойчивости зависит от знака величины g Ар = g(p -р"), ибо все остальные величины под корнем существенно положительны. Далее проанализируем случай, когда gAp > О, т.е. р" < р (легкая фаза находится над тяжелой). Очевидно, что при этом условии при любых положительных к (к > О, X > 0) величина О) вещественна. Этот случай соответствует распространению на поверхности прогрессивных волн, система находится в нейтральном равновесии. С ростом волновых чисел к круговая частота со увеличивается. Интересны предельные по к соотношения, соответствующие случаям длинных (гравитационных) и коротких (капиллярных) волн. Линейным масштабом, придающим смысл такой классификации волн по их длине, служит капиллярная постоянная [c.136]

Атмосферы нефтегазоконденсатных комплексов отличаются высоким содержанием газов, солей, агрессивных компонентов, и по характеру микроклиматических условий они относятся в основном к жестким и очень жестким условиям. Разрушению под действием атмосферной коррозии подвергаются металлические нефтепромысловые сооружения и коммуникации, промысловые и магистральные нефтегазопроводы, сеть водоводов и резервуаров, морские нефтепромысловые сооружения, эстакады, кустовые площадки, индивидуальные основания, оборудование нефтегазоперерабатывающих заводов и др. Известно, что коррозия металлов в атмосферных условиях протекает под слоем влаги и определяется скоростью адсорбции или генерации на поверхности ионизированных частиц, способных вытеснять хемосорбированный кислород из поверхностного слоя металла. Для большинства конструкционных материалов наибольшее ускорение коррозионных процессов определяется наличием в атмосфере примесей сернистого газа, сероводорода, ионов хлора, а также загрязненностью воздуха пылью и аэрозолями, которые становятся центрами капиллярной конденсации влаги. [c.50]

При определении скорости удаления летучих ингибиторов из упаковки возникает ряд специфических проблем, которые связаны с тем, что удаление осуществляется через слой различных упаковочных материалов на бумажной основе, представляющей собой коллоидное капиллярно-пористое тело. При этом на испарение ингибитора влияют наличие, вид и количество барьерного покрытия на поверхности бумаги влажность материала расположение ингибитора в упаковке (на поверхности металла, бумаги или в ее структуре) взаимодействие ингибитора е бумагой и поверхностью металла различная степень обмена воздуха у поверхности упаковки условия окружающей среды и т. д. [c.158]

Примем для упрощения расчета, что при истечении паров ингибитора через упаковку соблюдены следующие условия отсутствует капиллярная конденсация паров воды и ингибитора в структуре бумаги и на поверхности металла, т. е. бумага и металл остаются сухими пары ингибитора не сжимаются в замкнутом объеме упаковки, а также при истечении в капиллярах и порах упаковочного материала при истечении паров ингибитора число Рейнольдса не превышает 2500, т. е. течение паров носит ламинарный характер. [c.160]

Капиллярная конденсация — процесс перехода пара в жидкость, заполняющую капилляры, щели или промежутки между частицами, с образованием вогнутых капиллярных менисков. Необходимое условие капиллярной конденсации — смачивание жидкостью поверхности конденсации, ей предшествует адсорбция молекул пара на поверхности. Степень заполнения капилляров или пористых тел капиллярно-конденсированной жидкостью описывается ур-иием Кельвина (подробнее см. в ст. Капиллярная конденсация). [c.241]

Положение капли жидкости на поверхности твердого тела определяется поверхностными энергиями жидкости yi, твердого тела Ys и на фанице Ysi его поверхности с поверхностью жидкости. В равновесных условиях (т е. в отсутствие гравитации, капиллярного эффекта, химического взаимодействия, диффу зии, адсорбции для обратимых процессов) связь между 0 и поверхностными энергиями контактирующих фаз устанавливается уравнением Юнга [c.91]

Такое сильное возрастание коррозии, несомненно, связано с тем, что на металле возникают более толстые слои электролитов. Оказывается, что при наличии на поверхности металла продуктов коррозии, изменяются условия адсорбции. Вместо чисто адсорбционных явлений мы в данном случае можем встретиться также с капиллярной и химической конденсацией. [c.255]

При оценке смачивания поверхности и капиллярного течения припоев пользуются статической теорией, рассматривающей форму жидкости на поверхности твердого тела в условиях наименьшей свободной энергии системы, и динамической, рассматривающей течение жидкостей. На основе статической теории можно оценить силы, под действием которых происходит течение припоев в процессе пайки. Динамическая теория применяется для установления причин, от которых зависит заполнение шва припоем. Согласно статической теории, высота подъема жидкости в капилляре круглого сечения прямо пропорциональна ее поверхностному натяжению и смачивающей способности и обратно пропорциональна диаметру d капилляра и плотности [c.69]

При капиллярной дефектоскопии операцию проявления можно выполнять путем создания кратковременного (5—10 с) форвакуума над исследуемой поверхностью, Проявитель на поверхность можно наносить и не наносить. Благодаря вакууму в местах сквозных и несквозных дефектов возникает результирующее давление воздуха, действующее на пенетрант в направлении выхода дефектов на исследуемую поверхность. Это позволяет использовать давление воздуха в глубинной части не-сквозного дефекта и в столбике пенетранта, попавшего в несплошность, а также давление атмосферного воздуха, находящегося с противоположной стороны сквозного дефекта более активно воздействовать на пенетрант при проявлении дефектов извлечь на поверхность основную часть пенетранта из дефектов увеличить размер индикаторных следов за малый период времени. В результате повышаются чувствительность и производительность контроля, улучшаются условия ремонта дефектных мест. [c.96]

Если необходимо обеспечить низкий температурный напор в сечении фитиля, может быть использован пористый материал из спеченного металлического порошка (см. рис. 1.4,6), так как металлические порошки хорошо сплавляются в единую массу в процессе спекания и в результате обеспечивается непрерывный и надежный тепловой контакт. Поры в спеченном пористом металле обычно малы. Они обеспечивают условия, при которых на поверхности раздела жидкость — пар создаются высокие капиллярные силы, обеспечивающие движение жидкости однако при таких небольших внутренних порах часто гидравлическое сопротивление в каналах фитиля, по которым движется жидкость, бывает высоким. [c.20]

Мокрая атмосферная коррозия соответствует наличию на поверхности пленки влаги толщиной 1 мкм — 1 мм и возникает либо в условиях 100%-ной влажности, когда происходит капиллярная конденсация, либо в случае непосредственного попадания влаги вследствие атмосферных осадков и других причин. Этот вид атмосферной коррозии по механизму близок электрохимической коррозии с полным погружением в электролит. [c.9]

Влажная атмосферная коррозия возникает при относительной влажности менее 100% с образованием пленки влаги толщиной 10— 100 нм, вследствие проявления адсорбционных сил на поверхности металла с возможной последующей хемосорбцией или эффекта капиллярной конденсации. Соответствующие условия для влажной [c.9]

Из этого уравнения следует, что капиллярная конденсация практически может происходить только в узких порах такие поры имеются на поверхности шероховатых металлических изделий (микрошероховатость). Однако в порах молекулярных размеров мениск уже не может образоваться, а следовательно, в них не происходит и капиллярной конденсации. Грубо обработанные стальные изделия подвергаются атмосферной коррозии в условиях, далеких от точки росы, при которых полированные изделия остаются [c.154]

Железо и сталь в обычных атмосферных условиях подвергаются общей равномерной коррозии. Только в исключительных случаях, например при значительном содержании морских брызг, на стали могут образовываться отдельные коррозионные язвы. У легких металлов часто возникает местная коррозия, в том числе межкристаллитная. Как правило, образующиеся на поверхности металла продукты коррозии со временем тормозят протекание коррозионного процесса. Особенности протекания атмосферной коррозии существенно зависят от конструктивных особенностей изделия. В частности, наличие узких щелей и зазоров, в которых возможны капиллярная конденсация и застой влаги, усугубляет ат -мосферную коррозию. [c.116]

На рис. 23 приведена кривая зависимости скорости коррозии К металла от толщины слоя влаги б на поверхности металла. Очевидно, что в условиях атмосферной.коррозии возможен взаимный переход одного вида коррозии в другой. Влажная атмосферная коррозия, протекающая при относительной влажности воздуха ниже 100%, вызывается капиллярной конденсацией паров воды в зазорах, щелях между деталями конструкции, а также порах пленки и т.п. Капиллярная конденсация обусловлена тем, что упругость паров, насыщающих пространство, зависит от кривизны мениска жидкости, над которым устанавливается равновесное давление паров. Равновесное давление насыщенных [c.48]

Заканчивая обсуждение этого вопроса, подчеркнем снова, что структура надкритической конвекции в горизонтальном слое весьма чувствительна к разного рода малым параметрам . Выше обсуждался эффект пространственной неоднородности физических параметров жидкости. Можно указать и другие факторы, качественно влияющие на форму движения. К их числу следует отнести слабую нестационарность условий подогрева ], наличие удаленных боковых границ слоя [ - не исключена также важная роль характера тепловых граничных условий, наличия капиллярных эффектов на свободной поверхности и т. п. [c.159]

Г раничные условия на свободной поверхности и поверхности раздела сред были получены без учета поверхностного натяжения. Капиллярные силы дают дополнительное давление под искривленной поверхностью жидкости. Учет капиллярности приводит к тому, что в условиях (2.1.85) и (2.1.87) появляется дополнительное слагаемое, описывающее эффект поверхностного натяжения. [c.83]

Обсудим подробнее условия подавления неустойчивости Рэлея-Тейлора. Перепишем формулу (3.1.16) в безразмерном виде, используя в качестве единиц длины и частоты капиллярные единицы, используемые в 1.1, т. е. и [ р p )g соответственно. Кроме того, нормируем плотности сред на сумму плотностей. Условие устойчивости поверхности раздела, т. е. условие положительности левой части (3.1.16), в этих единицах имеет вид [c.99]

Предположим, что жидкость безгранична. Тогда мы имеем классическую задачу о капиллярно-гравитационных волнах. Она хорошо изучена. Во всех остальных случаях мы получаем новый класс задач. Так же как и в линейной теории гравитационных волн, основная проблема состоит в исследовании некоторой спектральной задачи для эллиптического оператора. Однако в отличие от теории гравитационных волн эти задачи имеют одну существенную особенность краевые условия (условия на свободной границе) содержат некоторый эллиптический оператор второго порядка. Кроме того, добавляется еще одно граничное условие требование постоянства краевого угла на контуре свободной поверхности. [c.67]

Это уравнение известно как уравнение Кадомцева—Петвиашвили (УКП). Здесь а = 1 определяет знак дисперсии. К этому уравнению сводится большой класс уравнений акустических волн как в изотропных, так и во многих анизотропных средах. В случае ионного звука а = — 1, что соответствует средам с отрицательной дисперсией. Положительная дисперсия характерна для капиллярных волн на поверхности жидкости и при определенных условиях - для фононов в жидком гелии. В холодной плазме с 3 < 1 примером таких волн является быстрый магнитный звук с частотами, много меньшими циклотронной, при распространении под косым углом к магнитному полю. В случае, когда зависимостью от X, у можно пренебречь, т.е. если пакет одномерный, уравнение (2.13) приводится к УКдФ. [c.31]

Позднее Эйзенменгер [14] провел аналогичное рассмотрение механизма параметрического возбуждения капиллярных волн и условий их возникновения. В отличие от Сорокина и Малюжинца этого автора интересовал только ультразвуковой диапазон частот возбуждения, поэтому он пренебрег влиянием гравитации и рассмотрел механизм возбуждения чисто капиллярных волн на поверхности жидкости. Такое упрощение на конечных результатах исследования не отразилось. Эйзенменгер получил такое же выран ение для пороговой амплитуды возбуждения, что и Сорокин выражение для нахождения длины капиллярных волн на поверхности жидкости приобрело вид, который обычно используется в расчетах [c.369]

При изучении инфильтрационного потока внутри зоны аэрации рекомендуется выделять три подзоны [26] почвенную, ва-дозную (со сравнительно малой влажностью) и капиллярную (с влажностью, близкой к насыщению). Почвенная подзона рассматривается как граничная область потока влагопереноса, а в вадозной и капиллярной подзонах принимается действующей модель влагопереноса с некоторыми модификациями в каждой подзоне. Большие сложности вызывает задание граничного условия на поверхности зоны аэрации, которая обусловливается характером водообмена в почвенной зоне. Для обоснования этого граничного условия рекомендуется flO] выделить активный почвенный слой (обычно мощностью mn=0,5—0,7 м), в котором сосредоточивается основная масса корневой системы растений. Баланс влаги в единичном элементе этого слоя дает уравнение для интенсивности инфильтрации (wo), поступающей в зону аэрации через почвенный слой [c.136]

На поверхности жидкости происходит горение, причем самая реакция приисходит в испаряющемся с поверхности паре ). Определить условие устойчивости такого режима горения с учетом влияния поля тяжести и капиллярных сил (Л. Д. Ландау, 1944). [c.669]

Необходимым условием выявления дефектов нарушения сплошности материала типа полостных капиллярным контролем, имеющих выход на поверхность объекта и глубину распространения, значительно превышающую ширину их раскрытия, является относительная их незагрязненность посторонними веществами. [c.146]

Наиболее эффективным и надежным способом интенсификации теплообмена при кипении является применение пористых металлических покрытий. При этом пористая структура образуется либо в результате покрытия поверхности трубы тонкими металлическими сетками, либо нанесением на нее металлического порошка определенной зернистости. При этом образуется пористый слой с разветвленной системой сообщающихся между собой капиллярных каналов, через которые происходят эвакуация пара и подпитка пористой структуры жидкостью, подтекающей сюда под действием сил поверхностного натяжения. Кипение происходит как внутри пористого покрытия, так и на его поверхности. Высокая ннтен-сивность теплообмена свидетельствует о том, что пористая структура создает весьма благоприятные условия для зарождения и роста паровых пузырей. Например, авторы работы [137] указывают, что при кипении н-бутана (р= 1,27-10 Па) на гладкой трубе образование паровых пузырей по всей ее поверхности наблюдалось только при = 35 кВт/м2, а дд трубе с пористым покрытием вся поверхность трубы была занята паровыми пузырями уже при 7=1,5 кВт/м . Эти и многие другие опыты показали, что устойчивое развитое кипение на поверхностях с пористыми покрытиями устанавливается при весьма незначительных температурных напорах (перегревах жидкости). Основной причиной этого является то, что в данном случае поверхности раздела фаз возникают внутри пористого слоя [54, 130, 146]. При выбросе паровой фазы из пористой структуры в последней всегда остаются паровые включения, в которые испаряется тонкая пленка жидкости, обволакивающая стенки капиллярных каналов [54, 130]. В соответствии с моделью автора [14G] испарение микропленки происходит по всей поверхности капиллярного канала, высота которого равна толщине пористого покрытия. Таким образом, элементы пористой структуры сами являются центрами зарождения паровой фазы. Так как диаметр капиллярных каналов (10- —10 м) больше критического диаметра обычного центра парообразования, то испарение пленки в паровые включения или с поверхности капилляра требует значительно меньшего перегрева жидкости. Не менее важное значение имеет и то, что в пористой структуре перегрев поступающей в капилляры жидкости происходит в условиях весьма высокой интенсивности теплообмена. Действительно, при таких малых диаметрах капилляров движение жидкости в них всегда ламинарное. В этом случае значение коэффициента теплоотдачи определяется из условия (ас ) Д = 3,65. При диаметре капилляров 10- —10 м значение а получается равным 5-103—5-Ю Вт/(м2-К). В условиях сильно развитой поверхности пористого слоя только за счет подогрева жидкости можно отводить от стенки весьма большие тепловые потоки. Снижение необходимого перегрева, а также интенсивный подогрев жидкости существенно уменьшают время молчания центров парообразования, что также способствует интенсификации теплообмена на трубах с пористыми структурами. [c.219]

Для расчета интенсивности теплообмена при кипении на теплоотдающих поверхностях с пористыми покрытиями предложен ряд < )ормул, полученных либо теоретическим путем, либо на основе теории подобия. Из формул первого типа можно отметить полуэмпири-ческие зависимости авторов [130, 146], при выводе которых использованы весьма сходные между собой физические модели, В обоих случаях стенки капиллярных каналов рассматриваются в виде ре- бер, на поверхности которых испаряется пленка жидкости. Жидкость подсасывается в капилляры под действием сил поверхностного натяжения. Эти формулы качественно правильно отражают закономерности рассматриваемого явления, однако рассчитать по ним интенсивность теплообмена достаточно сложно. Это связано с трудностями, взоннкающими при определении эффективной теплопроводности пористого слоя Яэф. Авторы [130, 146], сопоставляя полученные ими формулы с опытными данными, не приводят зависимости, использованные для расчета Хэф в тех или иных конкретных условиях проведения опытов. Меледу тем очевидно, что значение 1эф зависит как от характера пористого покрытия, так и от технологии его нанесения. Этим, по-видимому, объясняется, что эмпирические коэффициенты формул авторов [130, 146], подобранные на сновании опытов одного исследователя, оказываются неприемлемыми при обобщении опытных данных других исследователей. [c.224]

Как уже отмечалось, в условиях кратковременного контакта бумаги-основы и раствора ингибитора процесс поглощения раствора состоит из двух этапов. Первый — капиллярная впитываемость ингибитора системой макрокапилляров, образующихся в межволоконном пространстве бумаги. Второй — впитываемость системой микрокапилляров, имеющихся в структуре клеточной стенки отдельных волокон. Второй этап является продолжением первого, но может и отставать от него или проходить неполностью, в чем и заключается возможность появления налета солей на поверхности полотна бумаги. [c.155]

Капиллярное давление зависит от радиуса поры в месте нахождения мениска. Если пористый фитиль имеет капилляры разных размеров, то возможен случай, когда крупные капилляры частично осушаются, а тонкие подают жидкость на поверхность фитиля > Вследствие этого при работе тепловой трубы в условиях частичного осушения фитиля степень заполнения фитиля жидкостью, изменяется вдоль трубы, следовательно также изменяется и коэффициент проницаемости. При частичном осушении теплообмен фитиля осуществляется при условии углуб-,ления поверхности им рения, (см. гл. IV). [c.395]

Универсальность спектра Колмогорова—независимость от источника энергии — является в определ. степени специфич. свойством, присущим Т. в простых средах, напр, в нейтральных жидкостях, в к-рых отсутствует характерный внутр. масштаб. В более сложных средах, нагр. в плазме, Т.— результат взаимодействия разд. полей и/или возбуждений с разными характерными частотами, масштабами и полосами поглощения (см. Турбулентность плазмы). Кроме того, существенными могут оказаться нелинейные механизмы диссипации — коллапс ленгмюровских воли в плазме (см. Волновой коллапс), обрушение внутренних волн или волн на поверхности жидкости и т. п. В такой ситуации простые модели типа икери. интервала и передачи энергии от крупномасштабных движений к мелкомасштабным неприменимы, а одних только соображений размерности недостаточно для получения результатов в замкнутом виде. Степенные спектры в подобных ситуациях также возможны, но при определ. ограничениях, напр, если выполнены условия возбуждения лишь одного типа волн. Для слабой Т. такие спектры в приближении случайных фаз могут быть получены из кинетич. ур-ний для волн. Примером является спектр Захарова — Филоненко для капиллярных волн, к-рый также соответствует инерц. интервалу. [c.181]

Облитерация капиллярных щелей. На течение жидкости по каналам (щелям) малого размера существенное влияние оказывают граничные условия, обусловленные силами молекулярного взаимодействия, действующими на границе раздела жидкой и твердой фаз. Под действием этих сил на поверхностях щели происходит адсорбция полярноактивных молекул жидкости с образованием через некоторое время фиксированных на них граничных слоев, имеющих аномальную вязкость, отличающуюся по величине и свойствам от объемной вязкости. В частности, при известной толщине слоя жидкость, образующая этот слой, приобретает свойства упругой прочности на сдвиг. [c.87]

В паяных соединениях нахлестиого типа застреванию флюсов и газов особенно благоприятствуют малые капиллярные зазоры. Хотя с увеличением зазора возрастает количество жидкой фазы и, следовательно, газа, однако при этом облегчаются условия дрейфа пор и выхода их из шва. Поэтому в рассматриваемом случае зависимость коэффициента пористости от величины зазора может быть иллюстрирована рис, 19 в области а коэффициент пористости снижается с увеличением зазора, в области б число пор возрастает с увеличением количества жидкого припоя, в области в число пор снижается (несмотря на значительное количество жидкой фазы) вследствие того, что облегчается выход пор при дальнейшем увеличении зазора. Поскольку несмачивание имеет место преимущественно в результате адсорбции кислорода или образования окисной яленки на поверхности твердого тела, все факторы, способствующие процессам раскисления на границе жидкой и твердой фаз, должны [c.82]

По данным Молера, причина затруднений при гальванической обработке, особенно при наличии пор, распространяющихся внутрь материала, сосюит не только в капиллярном, но и во впитывающем действии, которое эти поры могут проявлять в известных условиях. На рис. 143 схематически показана пора в разрезе с узким отверстием на поверхности и эта же пора, ча- [c.365]

Проведенные испытания на стенде, имитирующие условия эксплуатации кремнебетонной панели с воздействием температуры и агрессивной жидкости (серной кислоты, образующейся на поверхности при конденсации ее паров), также показали, что имеет место внутри него перенос жидкости под действием капиллярных сил и термомассопроводности на всю толщину испытуемой панели (8 см). [c.226]

Условия на нижней (твердой) границе и условие замкнутости сохраняются. На верхней (свободной) границе задано линейное распределение температуры (30.1) и потому Го(/г) = 0. Hpi записи условия для скорости учтем наличие на поверхности касательной термокапиллярной силы Марангони, обусловленной температурной зависимостью коэффициента Поверхностного натяжения а(Г). У большинства жидкостей с ростом температуры а уменьшается тангенциальная поверхностная сила направлена сторону убьшания температуры. Баланс вязкой и термо капиллярной [c.207]

Условие (3.1.17) является необходимым, но не достаточным для устойчивости плоской поверхности раздела сред. Дело в том, что в коротковолновой части спектра влияние капиллярных сил является превалирующим, и квадрат собственной частоты капиллярногравитационных волн положителен при к > ко даже для инверсного расположения жидкостей. Кроме того, в принципе для капиллярной ряби частота собственных колебаний может сравниться с частотой вибраций, в этом случае нарушается требование (2.1.1) к корректности осреднения — предположение о том, что период вибраций мал по сравнению с характерными гидродинамическими временами. Как отмечалось в гл. 1, при совпадении частоты вибраций с собственными частотами волн на поверхности раздела становится возможным возбуждение параметрического резонанса. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...