Поверхность, разделяющая две среды условия на ней для электромагнитного

В ряде задач акустики и электромагнитной теории для двух сред импедансное граничное условие (5.1) при соответствующем выборе функции ( ) описывает в первом приближении граничный режим на поверхности раздела сред. Функции Грина таких задач могут быть записаны с помощью формул (4.4), (5.7) - (5.9). [c.324]

Для оптики типичной является ситуация наличия границ раздела сред, то есть поверхностей, на которых значения параметров 8, 1, а изменяются скачком. Строго говоря, производные, входящие в уравнения (1.1)-(1.4), в точках, принадлежащих этим поверхностям, не определены. Для анализа процесса распространения оптического излучения через границу сред необходимо пользоваться граничными условиями для электромагнитного поля. Они могут быть получены из уравнения Максвелла в предположении, что на границе существует тонкий переходный слой, в пределах которого параметры сред изменяются непрерывно. Если толщину переходного слоя устремить к нулю, можно смоделировать резкое изменение характеристик среды на пути распространения электромагнитного излучения. [c.28]

Теория рассеяния рентгеновских лучей твердыми телами в общем случае должна исходить из уравнений Максвелла, которые описывают распространение электромагнитных волн рентгеновского диапазона в неоднородной среде с учетом граничных условий на поверхности раздела среды. Строгое решение этой задачи весьма затруднительно. В оптике оно получено только для нескольких частных задач, в основном для двухмерных твердых тел. В большинстве практически важных случаев приходится использозать приближенные методы, учитывая специфику конкретной задачи и выбирая удобную для нее модель. Для рассеяния рентгеновских лучей искаженной кристаллической решеткой общие исходные уравнения можно значительно упростить. Если искажения решетки достаточно большие, так что происходят сбои фаз между волнами, рассеиваемыми атомами на расстоянии, меньшем характерной экстинкционной длины, то дефекты кристаллического строения создают для распространения и рассеяния рентгеновских лучей условия, в которых можно использовать более простое кинематическое приближение теории рассеяния. Основные критерии применимости кинематического приближения рассмотрены ранее (см., например, [69, 93, 94]). [c.235]

Проникновение волны ю вторую среду можно наблюдать экспериментально. Интенсив-,ностъ электромагнитной волнь во второй среде имеет заметное значение лишь на расстояниях, меньщих длины волны. Вблизи поверхности раздела, на которую падает свет, испытывающий полное отражение, на стороне второй средь наблюдается свечение тонкого флуоресцирующего JЮЯ, если во второй среде имеется некоторое количество флуоресцирующего вещества. Это явление демонстрируется на лекциях. Смещение точки выхода отраженного лу ш относительно входа также экспериментально наблюдается в лабораторных условиях. [c.107]

Книга представляет собой своеобразное сочетание краткого учебника по курсу механики сплошной среды и справочника по этой дисциплине. В ее девяти главах очень сжато вводятся основные понятия и излагаются общие принципы механики континуума, а также описываются наиболее употребительные математические модели сплошных сред. Более половины объема занимают задачи, которые отчасти дополняют основной текст (в решения задач вынесены доказательства многих важных результатов), а отчасти являются обычными упражнениями. Таким образом, книгу можно использовать и как задачник (снабженный пояснительным текстом). Отбор и расположение материала в основном соответствуют тому, что должно входить в обязательный курс механики сплошных сред для студентов университето1 и технических вузов. Однако некоторые важные разделы полностью остаются за рамками изложения. Так, вообще не рассматриваются условия на поверхностях сильного разрыва, взаимодействие сплошных сред с электромагнитным полем, подобие и моделирование механических явлений. [c.5]

В реальных условиях приходится иметь дело с распространением электромагнитных волн в присутствии границ раздела сред с различными физическими свойствами. Для ограниченных объемов условия изл5 т1ения не выполняются, так как от границ раздела в точку наблюдения приходят отраженные волны. В этом случае вектор Герца определяется уравнением (2.6), и кроме функции, описывающей источники, необходимо знать П и dU-ldn на поверхности S. [c.365]

Структуру одиночного проводника над заземленной пластиной, названную нами круглая микрополоска и показанную на рнс. 6.6, проанализировать гораздо труднее. Строго говоря, это вообще не лнння с ТЕМ-волной, так как граничные условия на поверхности раздела между двумя диэлектриками не могут быть удовлетворены электромагнитным полем, которое состоит только нз поперечных составляющих. Однако действительная структура поля достаточно близко напоминает принятую поперечную электромагнитную волну, что позволяет провести анализ на основе такого предположения. Анализ был дан Каленом 2.И1] результаты, естественно, более сложны, чем в рассмотренном выще случае с однородной диэлектрической средой. Проведя ту же процедуру, что Каден, используя результаты, вытекающие из ур-ния (2.4.26) и вычисляя бесконечный интеграл, содержащийся в анализе, способом, проведенным в [2.12], получаем следующую формулу для погонной емкости С [c.24]

Для получения математической модели излучающего полотна АР остановимся на задаче его возбуждения. Так как излучаемое антенной электромагнитное поле определяется возбуждающими сигналами, геометрией антенны и граничными условиями на поверхности раздела различных сред, то первоначально рассмотрим антенную решетку, состоящую из отдельных одинаковых идеально проводящих излучателей, возбуждаемых тонкими щелями, прорезанными на их поверхности (рис. 2.8), а затем на основе теории линейных операто-54 [c.54]

Более общий подход к изучению законов отражения и преломления электромагнитной волны может быть осуществлен на основе уравнений Максвелла (см. 2.1). Однако уравнения Максвелла были выведены для областей пространства, в которых физические свойства среды (характеризующиеся величинами е и р) непрерывны. В оптике же часто встречаются случаи, когда эти свойства резко меняются на одной или нескольких поверхностях, поэтому необходимо вводить граничные условия. Выше мы отмечали (см. 2.1), что при отсутствии поверхностных токов и свободных поверхностных зарядов на границе раздела уравнения Максвелла должны удовлетворять гранич[1ым условиям, т. е. равенству тангенциальных составляющих векторов Е и Н. Отношение нормальных составляющих обратно пропорционально соответствующим значениям е или р, т. е. г Ет = г2Е2п, р Ящ = ргГ/гп- Так как в оптике обычно Р1 = Ц2=Г то нор.мальные составляющие вектора Н равны Я]т =//2)2. [c.11]

Для полного представления о процессах переноса излучения в системе помимо законов распространения электромагнитной энергии в среде необходимо знать явления, сопровождающие прохождение излучения через границу двух сред. Это позволяет сформулировать граничные условия исследуемого процесса радиационного теплообмена в излучающей системе. Под границей раздела понимается поверхность, на которой происходит скачкообразное изменение оптических параметров вещества п, а , Y (s, s) при переходе из одной среды в другую. Реально любая граница раздела не является гладкой математической поверхностью, а имеет ту или иную шероховатость (неровность), в зависимости от которой и производится классификация характера границы раздела. Если микрошероховатости поверхностл много меньше длины волны падающего на нее излуче- ия, то такая поверхность называется оптически гладкой. В другом случае, когда размер шероховатостей соизмерим или превышает длину волны, поверхность носит название оптически шероховатой. Естественно, что одна и та же граница раздела по отношению к излуче- [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...