Граничные условия на свободной поверхности однородной жидкости

Граничные условия на свободной поверхности однородной жидкости. Рассмотрим сначала систему двух несмешивающихся несжимаемых однородных жидкостей с плотностями / 1 и / 2, и вязкостями г)1 и г]2- Для каждой из жидкостей уравнение переноса массы (2.1.39) выполняется тождественно, уравнение (2.1.38) может быть записано в виде [c.80]

Целесообразно отметить, что выражение (7.2.15) справедлива и тогда, когда S не является твердой поверхностью, к которой прилипает жидкость. Тщательный анализ приведенного выше изложения показывает, что окончательный результат сохраняет силу для любого однородного линейного условия, заданного на S, например тогда, когда S — свободная поверхность, т. е. когда обращаются в нуль нормальная компонента скорости и касательные напряжения. Само собой разумеется, что величина к зависит от вида граничных условий, заданных на S. [c.335]

При поступательных вибрациях сосуда с жидкостью в системе отсчета, связанной с сосудом, отсутствуют центробежные силы и силы Кориолиса. В случае однородной по плотности среды такие вибрации приводят к появлению сил инерции лишь потенциального характера и, следовательно, не вызывают движения жидкости, приводя лишь к пульсациям давления. Наличие поверхности раздела сред или свободной поверхности жидкости полностью изменяет ситуацию. Система становится неоднородной по плотности, и в общем случае вибрации генерируют силы, приводящие к эффектам, отсутствующим в статическом случае. Уравнения и граничные условия, описывающие поведение неоднородных сред под действием поступательных линейно-поляризованных вибраций, получены в 2.1. В данном разделе эти [c.158]

Задачи течения в каналах. Этот класс задач объединяет все ламинарные и турбулентные, стационарные и нестационарные режимы течения однородных и многокомпонентных газов и жидкостей при свободном и вынужденном движении в каналах произвольной формы н произвольных граничных условиях на поверхностях капала. Широкий спектр прикладных задач данного класса регнается при условии, что градиент давления поперек потока отсутствует (dpjdr—0). В частности, математическая модель для задач теплообмена при неустаповившемся ламинарном симметричном вынужденном движении однородного газа в канале в цилиндрической системе координат задается системой дифференциальных уравнений (неразрывности, движения, энергии) [64] [c.185]

Высокое сопротивление необходимо для уменьшения потери тока через пластину, а отсюда и пертурбации линейного распределения потенциала вдоль BF, которая представляет часть поверхности стока над уровнем вытекающей жидкости. Более того, пластина должна быть изготовлена из такого материала, который можно легко вырезать с целью найти свободную поверхность D . Эти оба требования удовлетворяются изготоблением пластины из листа плотного бристольского картона, политого 12—20 раз графитовой коллоидной жидкостью, например аквадагом . Однородность покрытия испытывают совершенно свободно электрическим путем, начертив распределение потенциала между двумя параллельными электродами с постоянным потенциалом и равной длиной, расположенными вдоль противоположных краев первоначально прямоугольного листа картона. Соответствующие граничные условия устанавливаются следующим путем. Поверхность поглощения с постоянным потенциалом дается высокопроводимым электродом ED, на котором поддерживается потенциал е , а поверхность стока с постоянным потенциалом—электродом АВ при потенциале е . Отношение ABjED равно h jhe- Отнощение AEjED имеет значение L/he. Полоска сопротивления кладется вдоль остальной части ВСЕ на поверхности стока. На оконечностях поддерживаются потенциалы и е . [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...