Падение частиц друг на друга

Если частицы, загрязняющие рабочую жидкость, осаждаются не изолированно, а в виде взвеси, то такое осаждение называется стесненным падением . Скорость стесненного падения меньше скорости свободного падения и зависит от концентрации частиц загрязнения. Однако стесненное падение начинает сказываться на скорости осаждения при расстоянии между частицами загрязнений менее 10 диаметров этих частиц. Объемная же концентрация загрязнений в рабочих жидкостях гидросистем не превышает 0,01—0,05%, поэтому взаимного влияния частиц друг на друга при осаждении нет и при расчете отстойников гидросистем можно пользоваться формулами для свободного падения. [c.103]

В случае свободного совместного падения в жидкости двух ортотропных (т.е. обладающих тремя взаимно перпендикулярными плоскостями симметрии) частиц поля течения, создаваемые каждой из них, могут быть представлены как поля, генерируемые соответствующими точечными силами, если только частицы расположены достаточно далеко друг от друга. Используя надлежащим образом выбранную систему координат, можно вычислить сопротивление частиц и оценить, таким образом, их взаимное влияние друг на друга. В данном случае количество параметров задачи возрастает из-за того, что добавляются два-независимых вектора, описывающих ориентацию каждой из частиц относительно направления силы тяжести. Поэтому удобнее всего использовать численные методы. При более близком расположении сплющенных или вытянутых частиц взаимодействие между ними уже нельзя удовлетворительно аппроксимировать точечными силами и требуется детальное решение соответствующей краевой задачи. [c.282]

Понятие о невесомости. Если тело покоится вблизи поверхности Земли на какой-нибудь горизонтальной плоскости, то действующие на него силы тяготения (точнее, силы тяжести, см. 121) уравновешиваются реакцией плоскости. Под воздействием этих внешних сил в теле возникают внутренние усилия в виде взаимных давлений частиц тела друг на друга. Про тело, в котором возникают такие внутренние усилия, говорят, что оно находится в состоянии весомости. При этом численную величину силы, с которой тело давит на горизонтальную плоскость, препятствующую его вертикальному падению, называют весом тела. Испытываемое человеком на поверхности Земли ощущение весомости и является результатом таких взаимных давлений частей его тела друг на друга. [c.325]

Объяснение влияния концентрации простой неточностью в определении числа Рейнольдса, которое учитывает уменьшения относительной скорости частицы, недостаточно. На рис. 5-8 пунктиром нанесена линия, которая показывает, что падение Ub. /чв в изученных условиях весьма невелико. По-видимому, основной физической причиной снижения истинной интенсивности теплообмена с увеличением концентрации может явиться нарастание стесненности движения частиц. Помимо ранее отмеченных следствий этого явления, следует также указать на возможное нарушение поля концентрации на возрастание неравномерности обтекания частиц на эффект выравнивания частицами поля скоростей потока, возможное гашение его турбулентности. Что касается перекрытия вихревого следа одной частицы другой, то это также является следствием нарастающей с увеличением р стесненности. [c.171]

Для сопоставления с экспериментальными данными удобно представить уравнение (2) в другом виде. В случае альфа-лучей на экране из сернистого. цинка отсчитывается число сцинтилляций, появляющихся на площадках по-. статной площади, расположенных под различными углами к направлению падающего пучка. Обозначим через г расстояние точки экрана от точки падения альфа-луча на рассеивающий материал. Если обозначить через Q общее число частиц, падающих на рассеивающий материал, число у альфа-частиц, отклоненных на угол ф и падающих на единицу площади, будет равно [c.444]

Если для какого-либо значения диаметра эталонной формы провести прямую, параллельную оси ординат, то точки пересечения последней с прямыми различных ионных форм дадут значения скоростей свободного падения данной частицы в соответствующих ионных формах (с учетом изменения диаметра и удельного веса частиц при переходе из одной ионной формы в другую). В условиях, когда Н — ОН-ионитные фильтры отключают на регенерацию по проскоку кремнекислоты либо по проскоку иона натрия, в катионите остаются обменные ионы водорода и можно предполагать наличие какого-то количества частиц катионита, находящихся в Н-форме, для которой скорость свободного падения минимальна (см. рис. 7-2). Вместе с тем в верхних, полностью отработанных слоях загрузки возможно присутствие частиц анионита, на- [c.256]

С другой стороны, если известен угол р между линией центров и направлением силы тяжести и требуется определить скорость падения частиц, то последнюю удобно разложить на вертикальную Up и горизонтальную (дрейфовую) 1]ц компоненты. Вычисления, аналогичные только что проделанным, дают для этих компонент следующие значения [c.280]

Большинство промышленных вращающихся смесителей нельзя использовать для получения смеси с требуемой для выпуска СО степенью гомогенизации вследствие того, что свободное падение частиц с различными физическими свойствами приводит к разнообразным видам сегрегации в радиальном или осевом направлениях. Лучшее качество смешения получают в двухконусном смесителе, поскольку при повороте на 180° резко изменяется поперечное сечение всего Материала (основание конуса превращается в его вершину) и гомогенизация компонентов оказывается результатом не самопроизвольного перемещения отдельных зерен, а многократного перебрасывания всей массы материала. Двухконусный смеситель обеспечивает полную герметичность материала, легко очищается, обеспечивает простоту моделирования от лабораторной к промышленной установке и т.д., поэтому он (или близкие к нему агрегаты) используют для усреднения материала СО в США, Франции и других странах. [c.122]

Таким образом, скорости частиц по осям л и у не совпадают по фазе одна из них опережает другую на 90°. Это значит, что суммарное движение частиц во II среде происходит по эллипсам, лежащим в плоскости падения звукового луча (плоскость ху). [c.50]

Степень перетира пигмента с маслом также является фактором,, существенно влияющим на значение маслоемкости. Выше было отмечено, что у пигментов, состоящих из прочных агрегатов, получаемых прокаливанием (ультрамарин, окись хрома, двуокись титана и др.), при перетире может происходить дробление агрегатов, понижение объема пор и соответственно падение маслоемкости. Кроме того, при перетире происходит вытеснение с поверхности пигментных частиц окклюдированного воздуха и лучшее смачивание поверхности порошка маслом, в результате чего частицы меньше сцепляются друг с другом и располагаются более плотно, что также ведет к уменьшению маслоемкости. [c.63]

Источником эргодичности таких систем служат столкновения. Рассмотрим простейший случай двух идеальных круглых частиц на поверхности тора Т , снабженного евклидовой метрикой. Упростим задачу еще больше, предположив, что одна из частиц неподвижна, а другая выродилась в точку. Задача сводится к исследованию движения одной частицы на биллиарде в форме тора (см. рис. 18.1) с упругими столкновениями со стенками неподвижной окружности согласно закону угол падения а равен углу отражения /3. [c.79]

К изучению биллиардов в многоугольниках и многогранниках сводятся некоторые задачи классической механики. Пусть на отрезке движется п 2 материальных точек, упруго отражающихся друг от друга и от концов отрезка. Так как порядок точек на отрезке при их движении не меняется, то конфигурационным пространством этой системы является симплекс. Можно показать, что закон упругого столкновения частиц приводит к отражению траектории от границы этого симплекса по закону угол падения равен углу отражения . [c.177]

Термомагнитные газоанализаторы. Термомагнитные газоанализаторы основаны на использовании явления термомагнитной конвекции парамагнитного газа, возникающей при наличии неоднородного магнитного поля и нагретого тела (температурного градиента). Между термомагнитной конвекцией и естественной тепловой конвекцией (свободным движением) имеется аналогия. Известно, что естественная тепловая конвекция возникает около горячей (или холодной) поверхности, окруженной газом (жидкостью), при наличии гравитационного поля. От соприкосновения с горячей поверхностью тела газ нагревается, его температура по сравнению с температурой остальной массы повышается, а плотность уменьшается. Вследствие разности плотностей нагретых и холодных частиц газа возникает подъемная сила, под действием которой нагретые частицы поднимаются кверху, т. е. в сторону падения гравитационного поля. На их место поступают другие, холодные частицы, которые также нагреваются и поднимаются. Возникновение и интенсивность естественной конвекции всецело определяются тепловыми условиями процесса и зависят от рода жидкости, разности температур и объема пространства, в котором протекает проц с. [c.589]

В случае спекания под давлением смачиваемость также играет существенную, роль. Высокая степень смачивания обеспечивает малое или нулевое значение двугранного угла на стыке пары частиц твердой фазы и проникновение жидкости в места контакта. Это способствует устранению заклинивания и слипания частиц, которое возникает при высоких контактных давлениях и более легкому скольжению частиц под приложенным давлением. Экспериментально влияние смачиваемости на реологические свойства дисперсий почти не исследовано. Только в одной работе [И] сообщается, что предельное напряжение текучести паст, образованных окисью цинка и сульфида цинка в растворах изобутилового спирта, а-хлорнафталина и других, сильно зависит от смачиваемости (уменьшается при падении краевого угла). [c.88]

Из этого уравнения непосредственно видно, что приращение скорости за любой промежуток в течение удара направлено одинаково с положительной нормалью. Другими словами, если бы мы построили годограф скорости частицы за время удара, то получили бы отрезок прямой, параллельной нормали. Скорость Фд падения и скорость отражения лежат, следовательно, в плоскости, нормальной к поверхности f(x, у, г, /) = 0, и их проекции на касательную плоскость равны между собой [c.611]

Излучение (радиация) — процесс передачи тепла от одного тела к другому путем электромагнитных колебаний через промежуточную прозрачную для теплового излучения среду. В этом процессе часть внутренней энергии излучающего тела превращается в лучистую энергию, распространяющуюся через электромагнитное поле и вновь трансформирующуюся в энергию теплового движения структурных частиц при падении на второе (облучаемое) тело. [c.23]

Механизм изменения форм течения и их перехода из одной в другую заключается в следующем. При ламинарном течении газожидкостной смеси поверхность раздела фаз, как правило, плоская. Турбулизация газа и жидкости приводит к появлению беспорядочных (пульсационных) возмущений. Б частности, на границе раздела при увеличении относительной скорости газа случайные возмущения усиливаются так, что частицы жидкости заметно смещаются. В результате поверхность жидкости деформируется, отклоняется от первоначальной формы. Возникает новая равновесная форма поверхности жидкости, капиллярные силы и силы свободного падения которой стремятся вернуть ее в прежнее состояние. [c.115]

Если тело покоится в иоле тяжести Земли на гор1И-зонтальной плоскости, го на него действуют сила тяжести и направленная в противоположную сторону реакция плоскости, в результате чего возникают взаимные давления частиц тела друг на друга. Человеческий организм воспринимает такие давления как ощущение весомости . Аналогичны результат имеет место для тела, находящегося в движущемся по вертикали вниз лифте, если ускорение лифта где g — ускорение свободного падения. Но при а — тело (все его частицы) и лифт совершают свободное падение и никаких взаимных давлений друг [c.366]

Наоборот, зная, что осаждение частиц из столба жидкости высотой к закончилось за время т, мон но заключить, что скорость падения частиц наименьшего радиуса, присутствующих в данном порошке, равна /г/т. Определив скорость, можно из формулы Стокса найти и радиус соответствующих частиц. Закон Стокса позволяет узнавать радиус даже самых малых частиц, р)азмеры которых невозможно определить непосредственно под микроскопом. Недостатком методов статического седпмеитационного анализа является возможность возникновения ошибок из-за потоков жидкости, вызываемых случайными разностями температур (тепловая конвекция). Эти ошибки особенно велики и трудно устранимы при статическом седимента-ционном анализе аэрозолей, т. е. систем, образованных частицами, взвешенными в воздухе (или в других газах). Для этого случая, однако, автор предложил поточный метод седиментационного анализа, в котором не только устранено влияние конвекции, но и резко сокращено затрачиваемое на определение время. [c.34]

Зенз [Л. 717] дает наглядное и довольно правдоподобное качественное объяснение явления захлебывания при пневмотранспорте. Предположим, что в восходящем газовом потоке образована суспензия с очень низкой концентрацией твердых частиц. Пусть частицы удалены друг от друга на расстояние, равное приблизительно 100 диаметрам частицы, каждая из них вызывает образование позади себя (внизу) вихревой зоны длиной 20 диаметров. Несколько уменьшив скорость потока среды, увеличим концентрацию частиц в суспензии так, чтобы среднее расстояние между ними стало меньше 20 диаметров. Тогда каждая из частиц будет попадать в вихревой след ближайшей вышерасположенной частицы. Обычно турбулизация потока около частицы уменьшает коэффициент лобового сопротивления, т. е. для взвешивания частицы в вихревой зоне необходима более высокая скорость. Поэтому частицы, попавшие туда, начнут выпадать вдоль турбулентного следа. При этом они будут приходить в контакт с соседними. Две частицы, находящиеся одна над другой в контакте, будут иметь больший эффективный диаметр, так что скорость потока будет, очевидно, недостаточной для поддержания сус пензии и твердый материал, содержащийся в трубе, упадет в ее нижнюю часть. В пользу подобной схемы свидетельствуют давно бпубликованные данные Л. М. Мороза и Я. И. Френкеля [Л. 174] о том, что облачко суспензии в чистой дисперсионной среде падает во много раз быстрее, чем падали бы отдельные зерна суспензии. Имеется в виду, конечно, случай, когда облачко не заполняет собой все поперечное сечение аппарата. В противном случае эффект коллективного падения был бы [c.140]

Требуемый фракционный состав гидравлически разделяемой смеси ионитов может быть легко определен при помощи графиков зависимости скорости свободного падения частиц ионитов, находящихся в различных ионных формах, от величины диаметра частиц. Соответствующие графики для катионита КУ-2 и анионита АВ-17 представлены на рис. 7-2 и 7-3. По оси абсцисс на графиках отложены диаметры частиц одной из ионных форм, принятой за эталонную. В качестве эталонной формы для катионита выбрана Н-форма, соответственно для анионита — СЬформа именно в этих формах выпускаются товарные продукты, которые в большинстве случаев и требуется подвергать рассеву при составлении шихты для фильтров совместного Н — ОН-ионирования. Для облегчения пользования графиками параллельно оси абсцисс, по которой отложены диаметры эталонной формы ионита в набухшем состоянии, проведена другая ось, по которой отложены диаметры частиц в воздушно-сухом состоянии. [c.256]

Из рис. 7-2 и 7-3 видно, что от принимаемых значений скорости свободного падения частиц зависят величины минимального диаметра частиц катионита и максимального диаметра частиц анионита. В зависимости от фракционного состава товарных ионитов, из которых должны отсеиваться необходимые фракции, процент использования товарных продуктов будет различным при разных принятых значениях скорости свободного падения частиц. Очевидно, что при выборе оптимального состава шихты для фильтров совместного Н — ОН-ионирова-ния нужно учитывать отпускные цены на иониты и возможности использования отсеянных фракций ионитов в других фильтрах водоподготовительной установки. [c.257]

Анализ смолы на запыленность показал, что она отличается невысокой засоренностью (не выше 3% к безводной смоле). Это объясняется особыми условиями движения материала в реакторе — свободным падением его с небольшой скоростью 2 м1сек и отсутствием истирания частиц и их измельчения благодаря соударению друг о друга и стенки реактора. [c.355]

Другое свойство, представляющее интерес с точки зрения гидродинамики, состоит в образовании резкой верхней границы суспензии, оседающей в сосуде, особенно для частиц, взвешенных в капельной жидкости. Кинч [58] развил математическую теорию стесненного оседания, основанную на гипотезе, что скорость падения частиц в дисперсии определяется только локальной концентрацией. Из его теории следует, что существования верхней границы вместе со сведениями о начальном распределении частиц вполне достаточно для определения изменений скорости падения с изменением плотности дисперсий частиц. Как он утверждает, о справедливости его гипотезы нельзя судить до того, как будут детально изучены силы, действующие на частицы. В принципе обсуждавшийся выше в этой главе метод отражений должен обеспечить требуемую информацию. Талмадж и Фитч [99] применили метод Кинча для расчета емкости отстойника на основе экспериментов по осаждению определенной порции взвеси. [c.482]

Когда частицы находятся друг от друга в среднем на расстоянии 10 диаметров, что соответствует концентрации около 1 кг/ж , то при осаждении они, как правило, соударяются. Если они разделены расстоянием 5 диаметров (концентрация 10 кг1м ), происходят довольно частые соударения и благодаря образованию агрегатов скорость осаждения превышает скорость свободного падения отдельных частиц. При более высоких концентрациях жидкость в свободном пространстве, образующемся между частицами, может не иметь выхода, в результате чего скорость отстаивания снижается. Это явление, известное как стесненное осаждение , изучено еще недостаточно [c.301]

Толщинные полосы получаются от равных толщин образца при постоянном угле падения первичного пучка. Для клиновидного кристалла толщинные полосы параллельны ребру клина и удалены друг от друга на равные расстояния, причем чем больше отклонение кристалла от отражающего положения, тем меньше расстояние между полосами. Поворачивая малую частицу на несколько градусов от угла Брэгга, моишо непосредственно видеть ее кристаллографическую огранку, которая незаметна при светлопольном изображении. [c.26]

Результаты измерений при переходе частиц в сверхпроводящее состояние показаны на рис. 131. Видно, что по мере увеличения pjv экспериментальные данные все более отступают от предсказаний теории БКШ, переход размывается и ослабляется. Одновременно понижаются и отдаляются друг от друга температуры и Гс (их определение дано в подписик рис. 131). Отметим, что т. е. начало перехода образца в сверхпроводящее состояние обнаруживается по падению сопротивления раньше, чем по росту удельной теплоемкости. [c.281]

Рассмотрим, как изменяется плотность в зависимости от способа приложения давления к прессуемому материалу. Засыпанный в прессформу 1 порошок 2 подвергается давлению пуансона, 3, которому в свою очередь передается давление, развиваемое прессом. При одностороннем сжатии низ прессформы закрыт, а пуансон входит сверху (рис. 39). Вследствие трения частиц материала друг о друга и о стенки формы максимальному давлению подвержены верхние слои прессовки, находящиеся непосредственно под пуансоном. По мере перехода к нижележащим слоям давление падает и минимальная величина его имеет место в нижней части прессуемого материала. Это падение давления видно на рис. 39 справа. Таким образом, при одностороннем прессовании плотность прессовки оказывается неодинаковой она убывает по высоте вместе с уменьшением давления прессования. Неодинаковая плотность приводит к различию механических свойств в разных частях прессовки. [c.126]

Среди существующих методов разделения частиц по размерам наиболее распространены механическая классификация на ситах и воздушная классификация. Ситовая классификация основана на механическом разделении частиц порошка на ситах на две части (остаток и проход) путем встряхивания, вибращш или другими способами. Воздушную классификацию проводят в струе воздуха в закрытых аппаратах, что исключает возможность пьшевыделения. Существует несколько типов аппаратов — центробежные, инерционные и др. При воздушной классификации разделение основано на зависимости скорости падения частиц в газовых или жидких средах от их размера. Этим методом можно классифицировать частицы размерами от 20 до 100 мкм. [c.24]

Рассмотрим движение материальной точки (или луча света) внутри выпуклой ограниченной области В на плоскости. Обозначим гладкую границу этой области через В. Орбиты такого движения состоят из отрезков прямых, содержащихся в О, соединенных друг с другом в некоторых точках границы и удовлетворяющих закону угол падения (на границу) авен углу отражения . Скорость этого движения будем считать постоянной. Поскольку область О ограничена, время между двумя последовательными столкновениями частицы с границей также ограничено. Фазовым пространством этой системы удобно считать множество всех касательных векторов данной длины (например, единичной длины) во всех внутренних точках В в совокупности со всеми направленными внутрь векторами в точках границы. Естественные координаты в фазовом пространстве задаются парой евклидовых координат (гр а ) точки приложения данного вектора и циклической координатой а, задающей его направление. [c.345]

Когда ударяется о препятствие тело небольшого объема, то прекращают свое движение почти сразу все его частицы одни части тела поэтому при ударе не давят на другие. Другое дело — падение крупного тела когда нижние его части прекращают при ударе св,ое движение, верхние еще продолжают двигаться и оказывают на нижние сильное давление. Это и есть то сотрясение , которое гибельно для организма крупных животных. 1728 лиллипутов, упав с дерева рассыпным дождем, пострадали бы мало но если бы те же лиллипуты упали плотным комом, то расположенные выше раздавили бы нижних. Человек нормального роста представляет собой словно ком из 1728 лиллипутов. [c.189]

Но на практике при классификации мы встречаемся часто с условиями стесненного падения, когда происходит групповое движение зерен при непрерывных столкновениях их друг с другом. Сами падающие частицы разной крупности образуют среду, имеющую плотность, большую, чем плотность чистой воды зерна проходят между другими зернами в промежутках, подобных каналам неправильной формы. Скорость стесненного падения частицы мепыпе, чем скорость свободного осаждения. [c.55]

Отражение плоской волны от поглощающей степы, —Мы должны теперь детальнее исследовать поведение звуковь волн,, падающих на поглощающие поверхности. Мы видели из предыдущих рассуждений, что во многих случаях поверхности реагируют локально, и поэтому их импеданс практически независим от угла падения. Мы выполним расчёты для этого случая, потому что результаты будут справедливы для многих типов звукопоглощающих материалов, а также ввиду того, что расчёты здесь проще, чем в других случаях. Поэтому в конце настоящей главы, а также в следующей главе, мы предположим, что акустические свойства поверхности описываются ее удельным акустическим импедансом, т. е. отношением давления в некоторой точке поверхности к нормальной скорости частиц воздуха на [c.398]

Энергия, выделяемая частицами при падении с низшего лазерного уровня в основное состояние, не вносит никакого вклада в выходную мощность лазера. Следовательно, определенное количество энергии бесполезно расходуется каждой частицей, совершающей лазерный переход. Этот факт дает нам в руки простой способ оценки эффективности данной лазерной системы. Количество энергии, бесполезно потраченной частицей при возвращении с низшего лазерного уровня в основное состояние, равно разности двух энергий энергии, необходимой для возбуждения частицы на высший лазерный уровень, и энергии фотона, испускаемого при переходе частицы с верхнего лазерного уровня на нижний. Следовательно, отношение этих двух величин — излученной энергии и энергии возбуждения — является мерой эффективности, которую может давать данная лазерная система. Положение, при котором каждая возбуждаемая на высший лазерный уровень частица вносит один фотон в лазерное излучение, является, конечно, идеальным. Оно предполагает, что другие механизмы, такие как переходы на другие низшие энергетические уровни, пренебрежимо малы по сравнению с высвечиванием частицы на верхний лазерный уровень. Поэтому отношение энергии испзгщенного фотона к энергии возбуждения есть в действительности абсолютный максимум эффективности (или, как иногда называют, квантовая эффективность) лазерной системы. [c.57]

Оказывают определенное воздействие на ориентацию небольших плоских или палочкообразных частиц, а именно поворачивают их так, что плоскости или соответственно оси частиц становятся параллельно фронту звуковой волны. Здесь речь идет о воздействии, аналогичном описанному в гл. III, 1 воздействию на диск Релея. Польман приготовил суспензию из мельчайших частиц алюминия (диаметром примерно 20 р. и толщиной 1,5 [i) в ксилоле и наполнил этой суспензией плоскую кювету, одна сторона которой была сделана из звукопроницаемой медной фольги, а другая представляла собой плоскую стеклянную пластину. При падении звуковой волны на эту кювету алюминиевые частицы устанавливались в местах звукового возбуждения параллельно фронту волны. При освещении суспензии через стеклянное окно ориентированные в звуковом поле частицы давали зеркальное отражение света и можно было увидеть светлую картину на темном фоне (фиг. 253). [c.204]

Для измерения параметров волн напряжений, вызванных взрывом или ударом, при распространении их в металлах Райнхарт и Пирсон [37] предложили другую реализацию принципа Гопкинсона, сводящуюся к следующему. На поверхности массивной металлической плиты устанавливается цилиндрический заряд В. В., на ее противоположной (тыльной) поверхности помещается маленькая шайба из того же материала, что и плита, по одной линии с зарядом (рис. 12). Заряд В. В. подрывали и измеряли скорость шайбы. Такая процедура повторялась с шайбами различной толщины h. В результате были получены необходимые данные для построения кривой ст (t) в соответствии с приведенными зависимостями. Способ шайб дает хорошие результаты в том случае, если интенсивность волны невелика. При большой интенсивности волны напряжений шайба будет пластически деформироваться и может произойти откол. Представленная на рис. 12 схема не позволяет измерять скорость частиц (напряжение) точно в каком-либо месте внутри плиты, она определяет среднее напряжение в волне напряжений при падении ее на тыльную поверхность плиты, которое приближенно соответствует пространственному распределению напряжений внутри плиты. Различие невелико для волны, интенсивность которой затухает слабо, и значительно при быстром затухании, имеющем место в волне большой интенсивности. Отмеченные недостатки можно устранить или значительно уменьшить их влияние с помощью видоизмененного устройства, схема которого представлена на рис. 13. В плите с тыльной поверхности просверливается гнездо, в которое вкладывается несколько шайб, причем по отношению к распространению волны сжатия шайбы действуют так, как если бы они были частями плиты. Откол шайб можно исключить путем разумного подбора их толщин. Шайбы в гнезде необходимо поместить так, чтобы стык соседних шайб всегда находился в том месте, где ожидается разрушение. Такое устройство позволяет получить в результате одного испытания достаточно данных для построения полного распределения скоростей частиц. Оно позволяет также измерять напря- [c.22]

Скорости движения стержня 4 и диска 1 после удара груза при высоте падения груза 76,2 см достигали 6,37 м1сек (учитывая упругие волны в стержне), скорость падения груза в момент удара достигала 3,88 м1сек. Ускорения в момент удара груза достигали огромной величины в 100 000 g. Опыты, проведенные при давлении в резервуаре 0,33 ати при диске со скругленными краями, дали картину развития кавитации у верхней поверхности диска, показанную на рис. 7-12. Как видно, пока диск еще не вышел из состояния покоя (верхний снимок), кавитации не наблюдается, в момент удара при очень большом ускорении вся поверхность диска покрывается кавитационными пузырьками и уже намечается образование по краям зоны кавитации, имеющей вид тора затем, как видно из последующих кадров съемки, эта зона развивается и четко вырисовывается, а в остальных местах кавитация постепенно пропадает. Это объясняется автором с помощью упрощенной схемы рис. 7-13, согласно которой скорости частиц жидкости и падения давлений у концов диска будут больше, чем в других зонах, где давления выше и раньше разрушаются кавитационные пузырьки, [c.129]

На основе германия выпускаются выпрямительные плоскостные диоды на прямые токи от 0,3 до 1000 А при падении напряжения не более 0,5 В лавинно-пролетные и туннельные диоды, варикапы, точечные высокочастотные, импульсные и СВЧ-диоды и сплавные биполярные транзисторы. Германий применяют для изготовления датчиков Холла и других магниточувствительных приборов, фототранзисторов и фотодиодов, оптических линз с большой светосилой (для инфракрасных лучей), оптических фильтров, модуляторов света и корютких радиоволн, а также счетчиков ядерных частиц. [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...