Термомагнитные явления

ГАЛЬВАНОМАГНИТНЫЕ И ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ [c.736]

Термомагнитные явления — совокупность явлений, возникающих под действием магнитного поля в проводниках, внутри которых имеется тепловой поток. [c.736]

Таблица 30.1. Таблица перевода коэффициентов гальвано- и термомагнитных явлений из СИ в практическую систему [c.739]

Термомагнитные явления — совокупность явлении, возникающих под действием магнитного поля в проводниках внутри которых имеется тепловой поток. Наиболее характерные черты этих явлений связаны с активным [c.467]

При поперечном намагничивании проводника возникают следующие термомагнитные явления [c.468]

Коэффициенты гальвано- и термомагнитных явлений в мышьяке, висмуте и сурьме [c.476]

Глава VI. ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ И ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ [c.91]

Термомагнитные явления в слабом поле [c.96]

В предыдущих параграфах было продемонстрировано, что термоэлектрические и термомагнитные явления могут дать дополнительную информацию об электронном спектре и процессах рассеяния. Здесь мы покажем, что измерение термо-э.д.с. является весьма чувствительным методом обнаружения особого типа электронных переходов, называемых переходами Лифшица или переходами 2,5 рода. Лифшиц, 1960) [27]. [c.102]

Термомагнитные явления 254 Термомеханические явления 215, [c.447]

Аналогичным образом можно было бы рассмотреть термомагнитные явления в металле в сильном магнитном поле. При этом оказалось бы, в частности, что компоненты тензора электронной теплопроводности стремятся при В —> оо к нулю. Но в этих условиях становится существенным перенос тепла фононами, возникает необходимость в учете также и электрон-фононного взаимодействия и вся картина сильно усложняется. [c.436]

Здесь мы покажем в общих чертах, как можно применить эту теорию к изучению гальваномагнитных и термомагнитных явлений в анизотропных металлах [7]. [c.179]

В случае, когда вектор Н направлен нормально к плоскости, в которой лежат векторы 1 и г, изменение направления Н на прямо противоположное сразу приводит к изменению знака гальвано-термомагнитных явлений (рис. 98, б). Такие явления называются нечетными. [c.196]

На результаты исследований гальвано- и термомагнитных явлений сильное влияние оказывает начальное распределение [c.205]

Рассмотрим еще один пример, показывающий возможности использования результатов измерения гальвано- и термомагнитных явлений для анализа внутренних упругих напряжений в металле, которые создаются при холодной обработке. На рис. 124 приведены кривые гальваномагнитного эффекта (в относительных единицах) и намагниченности никелевой проволоки [40], которая путем растяжения подвергалась пластической деформации. Мы видим, что пластическая деформация, вызванная этим растяжением, гораздо сильнее сказывается на кривых гальваномагнитного эффекта, чем на кривых намагниченности. Уменьшение максимальной величины (при насыщении) гальваномагнитного эффекта здесь следует отнести за счет перераспределения Ig областей, вызванного действием внутренних остаточных напряжений. При холодном деформировании никеля растяжением можно ожидать, что наряду с диффузными внутренними напряжениями в достаточно малых объемах металла возникают упорядоченные напряжения, обусловливающие внутри последнего появление чередующихся зон растяжения и сжатия. Если и — [c.227]

Расширенный набор независимых переменных позволяет анализировать перекрестные эффекты, возникающие при сочетании различных по своей природе процессов. В электрических и магнитных полях за счет взаимного влияния механических явлений, с одной стороны, и электрических или магнитных, с другой, возникают такие эффекты, как электрострикция, магнитострикция, пьезоэффект, магнитоупругий эффект и др. Сочетание термических и электрических (магнитных) процессов приводит к термоэлектрическим (термомагнитным) эффектам и соответствующим свойствам. Рассмотрим эти дополнительные возможности термодинамики на примере процессов магнитного охлаждения тел, лежащих в основе современных методов получения сверхнизких температур. [c.162]

Существуют два способа получения материала с прямоугольной петлей гистерезиса создание кристаллографической или магнитной текстуры. Кристаллографическая текстура достигается посредством холодной пластической деформации при прокатке с большими степенями обжатия, магнитная — путем охлаждения материала при закалке в магнитном поле (термомагнитная обработка). Векторы намагниченности при такой закалке ориентируются вдоль поля. При последуюш ем перемагничивании в том же направлении вращение векторов отсутствует. Кристаллографическую текстуру можно создать в любом материале, способном пластически деформироваться. Магнитная текстура возможна только у некоторых сплавов, так как у чистых металлов (Fe, N1, Со) она не наблюдается. Несмотря на большие практические достижения в области термомагнитной обработки, сущность этого явления недостаточно ясна. [c.539]

Ниже обсуждаются некоторые свойства ферритов, контролируемые парциальным давлением кислорода в газовой фазе и температурой при термообработке. При этом не рассматриваются эффекты термомагнитной обработки и релаксационные явления, выделенные в самостоятельные разделы. [c.138]

В 1879 г. физик Холл открыл явление, получившее название эффекта Холла и заключаюш,ееся в отклонении магнитным полем электронов в проводнике с током перпендикулярно направлению тока и поля. В 1886—1887 гг. была открыта группа термомагнитных явлений, которые проявляются в проводнике, находяш,емся в магнд1тном поле и имеющем градиент температуры. Здесь возникает поперечная разность потенциалов и поперечная разность температур, продольная разность потенциалов и температур — эффекты Нернста — Эттингсгаузена, Маджи, Риги—Ледюка [13]. В 1936 г. советский физик И. К. Кикоин показал, что электродвижуш,ая сила эффекта Холла определяется не вектором напряженности магнитного поля, а вектором намагничивания проводника [10]. [c.9]

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ совокупность явлений, связанных с действием магнитного поля па электрич, и тепловые свойства проводников, внутри к-рых имеется темп-рный градиент. Так же, как и галъвано.магнитные явления, Т. я. обусловлены воздействием магнитного поля на движение электронов — носителей тока и тепла в проводниках. Т. я. можно классифицировать, рассматривая взаимное расположение векторов напряженности магнитного ноля Я, темп-рного градиента Т в проводнике, плотности ю теплового потока и вектора N, параллельного направлению, в к-ром измеряется явление. Т. я., измеряемые в направлениях, перпендикулярном и параллельном первичному темп-рному градиенту, наз. соответственно поперечными и продольными. Т. я. в неферромагнитных изотропных проводниках удобно описать, пользуясь таблицей, приведенной на стр. 165. Так же, как и в случае гальвапомагнитных явлений, у ферромагнитных проводников имеет место более сложная зависимость Т. я. от намагниченности и ноля и наблюдается явление насыщения эффекта. [c.164]

Для определения параметров П., кроме эффекта Холла, пользуются другими галъваномагииптыми явлениями, а также термомагнитными явлениями (ом. также Магнитные свойства полупроводников). [c.111]

В качестве примера следствий из соотношений Онсагера для гальваномагнитных и термомагнитных явлений в изотропных металлах мы упомянем соотношение Бриджмена, которое связывает эффект Эттингаузена и Нернста с изотермической теплопроводностью в поперечном магнитном поле. [c.182]

Наиболее подробные экспериментальные исследования гальвано- и термомагнитных явлений принадлежат русским ученым Гольдгаммеру [1] и Бахметьеву [2]. Своими работами они указали правильный путь исследования подобных эффектов, измеряя их в функции намагниченности, а не магнитного поля, как это делалось до них. Гольдгаммер на основании своих опытов впервые установил, что гальваномагнитный эффект ферромагнетиков квадратично зависит от намагниченности. Аналогичная закономерность была найдена для термомагнитного эффекта Бахметьевым. [c.196]

Здесь а[,оо] и а[,ц] — четные эффекты в кристалле в направлении ребра и диагонали кубического кристалла. Соотношение (91) позволяет рассчитать (если известны константы 1 и ад) изменения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы в ферромагнитном кристалле в зависимости от ориентации векторов и по отношению к кристаллическим осям (анизотропия гальвано- и термомагнитных эффектов). При этом предполагается, что измерения электросопротивления и термоэлектродвижущей силы всегда происходят в направлении Формула (91) показывает, что характер анизотропии гальвано- и термомагнитных эффектов должен быть таким же, как и для магнитострикции. Действительно, тщательные измерения гальвано-и термомагнитных явлений в кристаллах железа и никеля полностью подтвердили это заключение [7, 8]. На рис. 99, по данным Аннаева [8], приведены результаты измерения (в поле насыщения Hg) термомагнитного эффекта кристалла никеля в плоскости (100). Эти измерения проводились, когда направление измерения г, градиент температуры g совпадали с осью [010] и когда эта ось составляет с переменный угол Сплошная кривая—-теоретическая— рассчитана по формуле (91), а точками показаны экспериментальные данные. [c.199]

К электрическим явлениям, возникающим в процессе трения твердых тел, можно отнести термоэлектронную эмиссию, экзоэмиссию, возникновение термо- и гальвано- ЭДС, термомагнитные и другие явления. [c.31]

Магнитные газоанализаторы основаны на явлении термомагнитной конвекции, которая представляет собой движение кислородосодержащего газа в неоднородных температурном и магнитном полях. Технические данные магнитных газоанализаторов, выпускаемых Вырусским заводом газоанализаторов , ПО Аналитприбор (г Смоленск), приведены в табл. 5.40. Эти газоанализаторы являются микропроцессорными, что позволяет при контроле давления газовой смеси и температуры окружающей среды исключить влияние этих факторов на показания прибора. [c.368]

Уместно отметить, что с точки зрения направленного упорядочения образование перминварной и прямоугольной петель гистерезиса, по-видимому, — разные аспекты одного и того же явления. Как отмечают авторы работы [45], в отсутствие внешнего магнитного поля всякая термическая обработка ферритов — по существу термомагнитная обработка (при температурах ниже точки Кюри), с той лишь разницей, что она протекает под влиянием внутренних полей, создаваемых доменной структурой. Однако поскольку магнитные моменты доменов расположены беспорядочно , то в результате обычной термической обработки создается локальная направленная упорядоченность по различным направлениям в соответствии с направлениями- векторов спонтанной намагниченности отдельных доменов. В этом случае не возникает одноосной анизотропии для всего образца как целого, но часто наблюдается образование перминварных петель гистерезиса в средних полях [46]. [c.179]

Лишь позднее, при продолжении роста дендритов, возникают явления, вытекаюш.ие из схемы Бейна. Дендриты начинают расти в толщину, причем их рост происходит перпендикулярно границе между зернами, а разница в содержании хрома и углерода компенсируется разницей в скорости диффузии. Скорость диффузии углерода должна в достаточной степени превышать скорость диффузии хрома, чтобы вокруг границы между зернами могла образоваться та обедненная хромом зона, которую в определенных условиях можно обнаружить с помощью термомагнитного метода Шевенара и Портевена [9] или по появлению коррозии [10]. Мы считаем, что обеднение этой зоны в отношении хрома должно быть сравнительно небольшим и во всяком случае недостаточным для того, чтобы вызвать межкристаллит-ную коррозию. [c.210]

Смотреть страницы где упоминается термин Термомагнитные явления : [c.119] [c.334] [c.83] [c.14] [c.250] [c.251] [c.5] [c.165] [c.197] [c.448] [c.520] [c.254] [c.235] [c.107] [c.388] [c.459] [c.750] [c.77] [c.24] [c.251] [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...