Эффективность квантовая

Здесь п — эффективное квантовое число п = п-(-А, где п — истинное главное квантовое число (целое), а А — дробная поправка, называемая квантовым дефектом. Квантовый дефект выражает отличие уровней энергии щелочных элементов от уровней одноэлектронной системы с зарядом ядра, равным Еав. Атомный остаток сильнее притягивает оптический электрон, чем точечный заряд величины Zae. Поэтому в щелочных элементах уровни энергии располагаются глубже, чем уровни с тем же п в водородном атоме (энергия уровней уменьшается). Это означает, что п ап и А<0, т. е. квантовые дефекты уровней всегда отрицательны. Величина А сильно зависит от значения квантового числа I уровня. Макси- [c.54]

В задаче изучаются основные закономерности сериальной структуры спектра алюминия. С этой целью фотографируется спектр излучения алюминия и определяются длины волн его спектральных линий. Линии группируются в серии и находятся значения эффективных квантовых чисел и квантовых дефектов энергетических уровней. [c.64]

Группировка линий в серии и вычисление квантовых дефектов. Группировку линий алюминия в спектральные серии производят с помощью таблиц спектральных линий, где приведена их классификация. После того как серии установлены, определяют эффективные квантовые числа верхних уровней линий серий. Для этого используют соотнощение [c.65]

Определите эффективные квантовые числа и квантовые дефекты верхних уровней серий. [c.66]

Истинные и эффективные квантовые числа водорода и щелочных металлов [c.54]

Здесь п = п, т. е. имеет смысл эффективного квантового числа рассматриваемого уровня. Эта формула называется формулой Ланде. [c.143]

Сравнение с табл. 33 показывает, что обратная пропорциональность ширины спектральных дублетов кубу эффективных квантовых чисел выполняется гораздо лучше, чем обратная пропорциональность кубу главных квантовых чисел. [c.144]

Таким образом, надо считать, что эмпирический материал подтверждает обратную пропорциональность ширины спектральных дублетов кубу эффективных квантовых чисел. [c.144]

Рис. 83. Схема уровней кальция, Са I. квантовых чисел п взять эффективные квантовые числа л. В табл. 39

Значения эффективных квантовых чисел п берутся следующим образом истинным главным квантовым числам я=1 2 3 4 5 6 соответствуют эффективные квантовые числа /г =1 2 3 3,7 4,0 4,2. [c.197]

Эффективные квантовые числа для указанных электронов совпадают с их [c.198]

Ряд триплетных термов ) кальция (Са I), соответствуюш,их конфигурации 4s я(1 приведен в табл. 53. Значения эффективных квантовых [c.217]

Приближенное выражение для определения величины расщепления дублетных термов можно получить, обобщая формулу (8), с теми же допущениями, как и в обычной теории мультиплетов. А именно полагается, что орбита валентного электрона характеризуется эффективным квантовым числом п и является проникающей, т. е. состоит из двух петель. Первая из них лежит вне атомного остова и соответствует, следовательно, эффективному заряду ядра Z = -z, где 2 —степень ионизации (2 = 0 1 соответственно для нейтрального атома и для однажды ионизованного атома и т. д.) вторая петля лежит внутри атомного остатка и соответствует эффективному заряду Z тогда [c.544]

Таким образом, для объемного эффекта, как для нормального, так и специфического, сдвиг линий пропорционален разности атомных весов изотопов. Кроме того, из формулы (8) следует, что сдвиги обратно пропорциональны кубу эффективного квантового числа п. [c.565]

Первый метод. Допустим, что есть эталонный источник с известной спектральной яркостью. Тогда, зная геометрию прибора, можно найти входящий в него световой поток Ф(>1). Измерение сигнала I на выходе прибора позволяет определить произведение коэффициентов К1 к)К2 к) (эффективный квантовый выход всей установки) для различных длин волн. При этом градуируется воя регистрирующая система в целом (спектральный прибор+приемник). [c.239]

Подбирая такие пары линий по всей области спектра, можно найти зависимость эффективного квантового выхода всей установки (спектральный прибор + приемник излучения) от длины волны. Если известна спектральная характеристика приемника К2(Х), то, пользуясь этим методом, удается найти в относительных единицах коэффициент пропускания спектрального прибора для различных длин волн Ki(K). [c.243]

Отметим, в частности, случай, когда прямое бинарное взаимодействие заменено взаимодействием с эффективным квантовым полем, гриновская функция которого определяется равенством (1.62). Тогда термодинамический потенциал 2 дается формулами (12.4), (12.21). Положим [c.130]

Каким путем молекулы переходят в триплетное состояние Они непрерывно переходят в него из нижнего возбужденного синглетного состояния благодаря нерадиационным процессам (кроссоверу). Вероятность кроссовера широко меняется в зависимости от типа молекул. Она зависит от таких факторов, как сопротивление молекулы кручению, присутствию тяжелых атомов в молекуле. Сравнительно низкая скорость синглет-триплетного кроссовера обычно бывает у молекул с высокой эффективностью квантовой флюоресценции. [c.27]

Эффективность квантовая 196 Эффективные массы 221, 224 [c.297]

Следует, однако, самым решительным образом подчеркнуть, что рассмотрение жидкости как смеси нормальной и сверхтекучей ее частей является не более чем способом наглядного описания явлений, происходящих в квантовой жидкости. Как и всякое описание квантовых явлений в классических терминах, оно не вполне адекватно. В действительности надо говорить, что в квантовой жидкости — гелии II — может существовать одновременно два движения, каждое из которых связано со своей эффективной массой (так что сумма обеих этих масс равна полной истинной массе жидкости). Одно из этих движений нормально, т. е. обладает теми же свойствами, что и движение обычной вязкой жидкости другое же — сверхтекуче. Оба эти движения происходят без передачи импульса от одного к другому. В определенном смысле можно говорить о сверхтекучей и нормальной частях массы жидкости, по это отнюдь не означает возможности реального разделения жидкости на две части ). [c.707]

Понятие сила осциллятора в квантовой теории приобретает ясный физический смысл сила осциллятора оказывается пропорциональной вероятности перехода из л-го в ш-е состояние. Чем больше эта вероятность, тем большая часть из имеющихся в л-м состоянии атомов перейдет за единицу времени в лг-е состояние, т. е. тем эффективнее данный переход участвует в явлении. [c.561]

Обычно каждый резонанс характеризуется несколькими способами (путями, модами) распада. Чем больше эффективная масса резонанса, тем больше различных способов для его распада или, как говорят, тем больше у него открытых каналов (сравните с аналогичным термином для ядерных реакций). Каждый из них характеризуется некоторой комбинацией распад-ных частиц, которая имеет тот же набор квантовых чисел и то же значение эффективной массы, что и резонанс. Обычные частицы (не резонансы) стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются либо слабым, либо электромагнитным способом, а некоторые из них р, e,y,vv их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.662]

В щелочных металлах мы учитывали возмущение орбиты внешнего электрона тем, что вместо главного квантового числа п вводили эффективное квантовое число п. Таким образом, термы Lil и сходных с ним ионов BeII, Bill, IV, — должны представляться формулой [c.49]

Как видно, для всех трех групп термов зависимости от Z выражаютС5Г прямыми, что указывает на постоянство поправок а. Прямые, относящиеся к термам 2 и 2 2Р, идут параллельно прямой /v/R = Z/2 прямая, соответствующая термам 3 D, — параллельно прямой Y jYi = Z[Z. Отсюда непосредственно имеем главные квантовые числа п наиболее глубоких орбит s и р лития и сходных с ним ионов равны 2 главное квантовое число п наиболее глубокой орбиты d равно 3, а наиболее глубокой орбиты f равно 4. Таким образом, в атоме лития и в сходных с ним ионах для валентного электрона не осуществляется орбита Is. Возможными орбитами являются 2s, 2р, 3s, Зр, 3d и т. д., причем орбита 2s является нормальной. Схема уровней атома лития и сходных с ним ионов начнется с группы термов, характеризуемых д = 2 (см. рис. 23). При этом, однако, орбиты 2s (эллипс) и 2р (круг) возмущены настолько различно, что термы 2 5 и 2 Ф лежат довольно далеко друг от друга. У Lil для терма 2 5 эффективное квантовое число л —1,59, а для терма 2 P —п =1,9б. [c.51]

Для того чтобы найденные таким образом значения Т ( ) охватить более точной формулой (За), прежде всего вычисляем значения эффективных квантовых чисел которые связаны с величиной терма соотношением [c.77]

В табл. 14 сопоставлены значения v и X, определенные эмпирически н вычисленные по формуле (6) при этом для постоянной Ридберга принято значение R= 109737,5 см " . Начиная с = 9. вычисленные и наблюденные значения длин волн расходятся не более, чем на ошибку наблюдений, составляющую 0,05 А. В некоторых случаях встречаются возмущенные серии (см. 39), в которых частоты линий не могут быть охвачены формулой вида (За). Такие серии не годятся для нахождения численных значений термов. На рис. 44 приведены разности а между эффективными квантовыми числами п и ближайшими целыми числами п для четырех серий неона. При вычислении- по формуле (За) точки для каждой из серий должны были бы укладываться на плавную кривую, переходящую при больших п в прямую, параллельную оси абсцисс. Как видно из рис. 44, это имеет место лишь для одной серии, обозначенной буквой Три других серии обнаруживают аномалии в ходе термов. Очевидно, что только одна серия I4 может быть использована для нахождения численных, значений термов. Остальные термы находят путем вычитаний, используя частоты интеркомбинационных линий. [c.78]

Сравнивая это выражение с выражением энергии стационарных состояний атома водорода и сходных с ним ионов W = —Z e j2aQn , видим, что величина п. имеет смысл эффективного квантового числа. [c.196]

Как видно, функция Слетера получается из этой последней функции при замене заряда - -Ze эффективным зарядом -j-(Z —и истинного главного квантового числа а эффективным квантовым числом п. Следовательно, [c.197]

Постоянные экранирования и эффективные квантовые числа п определяются на основании следующих соображений. Электроны разбиваются на группы (Is) (2s, 2р) (3s, Зр) (3d) (4s, 4р) (4d, 4f) (5s, 5p),. .. Это означает, что s- и р-электроны с одинаковым главным квантовым числом объединяются в одну группу также в одну группу объединяются d- и f-элек-троны с одинаковым главным квантовым числом. Далее пользуются следующими правилами. [c.197]

Возмущения сказываются и на ширине мультиплетного расщепления. По сказанному в 36, триплетное расщепление термов монотонно убывает с возрастанием п примерно обратно-пропорционально кубу эффективных квантовых чисел п. В табл. 53 приведены расщепления триплетных термов Са I. 4s d Dy. Величина этих расщеплений изображена на рис. 106а. Вблизи л = 9 [c.219]

Кроме состояний I 5d 6s2ftp, в спектре ртути Бейтлер наблюдал еще состояние I 5d 6s2rt.f. Наблюденные серии новых термов стремятся к двум различным пределам, отвечающим двум различным состояниям иона Hg" " 5d бs2 Dз/J и Ds/j. Термы состояний I обычно хорошо укладываются в сериальные формулы типа Ридберга, В табл. 77 приведены длины волн и частоты линий поглощения Hg I 5d ° 6s Sq—5d бз2/гр величина термов 5d 6s rtp j, отсчитанная от границы Hg 5d бs2 D5 J, и величина эффективных квантовых чисел , соответствующая этим термам [c.325]

Другие методы определения эффективности установки. Для измерения эффективного квантового выхода установки для линии La. был предложен оригинальный прием, основанный на селективном возбуждении трехквантового уровня атома водорода и наблюдении с помощью [c.255]

Вихревые трубы с щелевыми диффузорами, предназначенные для охлаждения объектов преимущественно осесимметричной конфигурации, помещенных в приосевую область труб такой конструкции, которые в больщинстве отечественных работ называют самовакуумирующимися [40, 112, 116]. Впервые это название ввел А.П. Меркулов [116]. Их используют, например, для охлаждения излучающего элемента (рубина) твердотельного оптического квантового генератора и зеркальца вихревого гифо-метра. В больщинстве случаев использование для охлаждения отдельных элементов устройств вихревых труб с щелевыми диффузорами позволяет существенно снизить габариты и массу системы охлаждения, заметно упростить конструкцию и повысить коэффициент теплоотдачи от охлаждаемого элемента, помещенного в приосевую зону камеры энергоразделения [21]. Опыты показывают, что эффективность теплосъема при переходе с обыч- [c.295]

В сварочных дугах имеются три характерные зоны — катодная, анодная и столб дуги. Столб сварочных дуг при атмосферном давлении представляет собой плазму с локальным термическим равновесием, квазинейтральностью и свойствами идеального газа. В столбе вакуумных сварочных дуг термическое равновесие может не наблюдаться, т. е. Te> Ti=Tn). С помощью физики элементарных процессов в плазме определяют потенциал ионизации газов Ui, эффективное сечение взаимодействия атомов с электронами (по Рамзауэру) Qe и отношение квантовых весов а . С использованием термодинамических соотнощений (первое начало термодинамики, уравнение Саха) определяют эффективный потенциал ионизации о, температуру плазмы столба Т, напряженность поля Е и плотность тока / в нем. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...