Упругие столкновения частиц

В табл. 20 представлены импульсы для упругого столкновения частиц. [c.216]

Пусть OOi определяет первоначальное направление движения частицы в некоторой среде, а точки О], О2, О3 и т. д.— места последовательных упругих столкновений частицы с первым, вторым, третьим и т. д. ядрами (рис. 77). [c.230]

Напомним, что в соответствии с импульсной диаграммой для случая упругого столкновения частиц с равными массами справедливы следующие соотношения (см. 19, п. 1) [c.499]

Последние два члена (1) описывают изменения функции распределения за счет упругих столкновений частиц t-ro сорта друг с другом (1ц) и с частицами /-го сорта 1ц). [c.113]

Парное столкновение характеризуется начальными скоростями v и и конечными скоростями v и v . При упругом столкновении частиц с одинаковыми массами из законов сохранения импульса и энергии следуют соотношения [c.234]

Но при упругом столкновении частиц [c.164]

Имея в виду законы сохранения (4.4) и (4.5), при ограничении лишь упругими столкновениями частиц газа для логарифма функции распределения можем записать [c.29]

Всегда ли возможно провести фазовый анализ Каковы особенности столкновения частиц, обладающих спином Эти вопросы являются предметом обсуждения настоящей главы. Рассмотрим для начала упругое столкновение частиц со спинами [c.144]

Упругие столкновения частиц. Рассеяние частиц в цент-рально-симметричном поле. Дифференциальное и полное эффективное сечения рассеяния. Рассеяние частиц в кулоновском поле. Формула Резерфорда. Теория удара. [c.138]

Классическая теория рассеяния частиц описывает упругие столкновения частиц. Часто встречающиеся на практике частично упругие соударения рассматриваются в теории удара. [c.140]

Пример 1.1. Упругое столкновение частицы с плоскостью. До столкновения скорость частицы V = (—3, 2, 0) после столкновения скорость частицы = (3, 2, 0). Приращение скорости Ау = V —= (6, О, 0) направлено перпендикулярно плоскости (рис. 1.2). [c.13]

Т( ория упругих столкновений частиц. [c.357]

УПРУГИЕ СТОЛКНОВЕНИЯ ЧАСТИЦ [c.95]

Диаграммы столкновения позволяют выявить наиболее характерные особенности процесса упругого столкновения частиц в зависимости от соотношения между их массами. Ниже мы подробно рассмотрим каждый из трех возможных случаев. [c.99]

Характерной особенностью упругого столкновения частиц с одинаковыми массами является то, что после столкновения они в общем случае (при хф п) разлетаются под прямым углом угол разлета частиц 6i + 62=я/2. При лобовом ударе частицы обмениваются скоростями налетающая частица останавливается, а первоначально покоящаяся частица после столкновения движется [c.101]

Пример 15.1. Рассмотреть упругое столкновение частиц с массами тх и гпг, движущихся до столкновения относительно л-системы с отличными от нуля [c.102]

Результатом упругого столкновения частиц в -системе является лишь поворот линии действия скоростей ихо и Иао на некоторый угол к и ее ориентация вдоль [c.102]

К изучению биллиардов в многоугольниках и многогранниках сводятся некоторые задачи классической механики. Пусть на отрезке движется п 2 материальных точек, упруго отражающихся друг от друга и от концов отрезка. Так как порядок точек на отрезке при их движении не меняется, то конфигурационным пространством этой системы является симплекс. Можно показать, что закон упругого столкновения частиц приводит к отражению траектории от границы этого симплекса по закону угол падения равен углу отражения . [c.177]

Если это решение таково, что для любого ограниченного OdR< и любого 6/ число индексов i, для которых конечно, то его можно интерпретировать как траекторию х(0 в пространстве М. Эти определения естественным образом распространяются и на случай движения с упругими столкновениями частиц. [c.251]

Отметим также относящуюся к одномерному случаю заметку [131, где построена динамика для потенциалов U, допускающих упругое столкновение частиц (этот случай исключается условиями цитированных выше работ). [c.254]

УПРУГОЕ СТОЛКНОВЕНИЕ ЧАСТИЦ 99 [c.99]

Упругое столкновение частиц [c.99]

Основой экспериментальных методов современной ядерной физики является изучение столкновений и рассеяния частиц. Две частицы, двигаясь издалека (теоретически - из бесконечности), сближаются, взаимодействуют и снова расходятся, не меняя внутреннего состояния. Это и есть упругое столкновение частиц. Оно изучается на основе законов сохранения энергии и количества движения. [c.99]

Перейдем к существу вопроса. Различают три типа столкновения частиц абсолютно неупругое, абсолютно упругое и промежуточный случай — неупругое. [c.115]

Абсолютно упругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого внутренняя энергия частиц не меняется, а поэтому не меняется и кинетическая энергия системы. Рассмотрим два частных случая лобовое [c.116]

Таким образом, для построения векторной диаграммы импульсов, соответствующей упругому столкновению двух частиц (одна из которых первоначально покоилась) необходимо [c.118]

Теперь рассмотрим тот же вопрос в /(-системе отсчета, где частица массы mi с импульсом pi испытывает столкновение с покоЯ L с щейся частицей массы Шг. Для определения возможных случаев разлета частиц после столкновения здесь также полезно воспользоваться векторной диаграммой импульсов. Ее построение аналогично тому, как это было сделано для упругого столкновения. Им-пульс налетающей частицы pt= [c.121]

Этот закон совпадает с законом отражения для волн любой природы и может быть получен как следствие принципа Гюйгенса. Может показаться, что закон отражения может быть успешно объяснен и корпускулярной теорией света. Действительно, при ударе о пол упругого мяча угол отражения также равен углу падения, поэтому свет можно представить себе как поток частиц, испытывающих упругие столкновения с поверхностью раздела двух сред. Но эта гипотеза не может объяснить, почему свет [c.264]

Пройдя в среде путь X, частица испытает некоторое количество N упругих столкновений и отклонится от первоначального направления движения (OOi) на результирующий угол Оь [c.230]

Найти скорость частицы после упругого столкновения с плоскостью, движущейся с постоянной скоростью. [c.106]

Для возникновения радиационных дефектов наибольшее значение имеют упругие столкновения быстрых частиц с атомами кристалла. Если энергия, переданная в результате упругого столкновения от движущейся частицы атому мишени, превышает некоторое значение, то атом мишени, выбитый из узла решетки, оставляя вакансию, движется через кристалл. Наименьшее значение энергии Ed, которую необходимо передать одному из атомов кристалла, чтобы он оказался в ближайшей междоузельной позиции, называют пороговой энергией. Если энергия, переданная атому быстрой частицей, меньше Ed, то смещения атома не происходит, а возникают лишь упругие волны, энергия которых переходит в энергию теплового движения атомов. [c.95]

Разделить случаи центрального и нецентрального ударов возможно, конечно, только для соударения шаров. Если же речь идет об упругом столкновении микрочастиц, то их взаимное расположение во время взаимодействия нам не известно, и поэтому мы не можем различить центральный и нецентральный удары. Однако если известно, что силы взаимодействия частиц подобны упругим силам и обладают центральной [c.156]

При упругих столкновениях сохраняются масса, импульс и энергия соударяющихся частиц. Таким образом, имеем следующие пять аддитивных инвариантов [c.116]

Соотношения (15.2) и (15.3) указывают, что единственным результатом, к которому приводит процесс упругого столкновения частиц гпх и та, является поворот скоростей обеих частиц, при котором они остаются взаимно противоположными по направлению и неизменными по абсолютному значению (рис. 15.1). Сказанное озна- [c.97]

Задача о рассеянии частиц в поле центральной силы представляет собой вторую задачу, связанную с упругими столкновениями частиц (см, 15). Она допускает как чисто классическое, так и квантовомеханическое решение. Если рассеиваемые частицы имеют масштабы атома, то наиболее полным и строгим является решение, получаемое с помощью квантовой механики. Классическое решение задачи, которое мы получим ниже на основе общей теории движения в центрально-симметрическом поле, в этом случае следует рассматривать лишь как некоторое приближение к точному квантовомеха-ническому решению. [c.127]

Частица массы irii с импульсом pi испытала упругое столкновение с покоившейся частицей массы m2. Найти импульс р/ первой частицы после столкновения, если в результате столкновения она рассеялась под углом д к первоначальному направлению движения. [c.130]

Закон сохранения импульса, применимый как при упругих, так и при неунругих столкновениях частиц, для рассматриваемого нами случая запишется (рис. 83) [c.356]

Изучая с помощью этого прибора возникновение ядер отдачи водорода, азота и кислорода при облучении этих газов а-части-цами, Резерфорд обнаружил, что в случае азота наблюдается отклонение от картины, ожидаемой в соответствии с импульсной диаграммой упругого столкновения. Оказалось, что наряду -со сравнительно короткопробежными рассеянными а-частицами встречаются длиннопробежные частицы с пробегами, более чем в 4 раза превышающими пробеги бомбардирующих а-ча-гтиц. [c.441]

Результаты столкновения частицы с ядром могут быть различными поглощетгае частицы ядром с вылетом из него каких-нибудь ядерных частиц, упругое или неупругое рассеяние частицы и т. п. Иначе говоря, в результате взаимодействия может произойти переход системы двух взаимодействующих частиц в определенное конечное состояние. Каждому из таких конечных состояний соответствуют своя вероятность и свое парциальное значение сечения. Сечение, характеризующее вероятность перехода в одно из всех возможных переходов, равно сумме Е парциальных переходов. [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...