Специфическое рассеяние

СИЛЫ пропорциональны амплитуде колебания, тогда как диссипативные силы пропорциональны скорости. Если применить эти условия, то отношение двух последующих амплитуд свободных колебаний будет постоянным, причем натуральный логарифм этого отношения называемый логарифмическим декрементом, принимается за меру внутреннего трения. Как показано ниже, если в качестве Д принят натуральный логарифм отношения последовательных аМплитуд с одной и той же стороны от положения равновесия, то он равен половине специфического рассеяния, когда демпфирование слабо. [c.98]

Упругая энергия, накопленная в образце, пропорциональна квадрату амплитуды, поэтому если и —последовательные значения амплитуд по одну и ту же сторону от положения равновесия, то специфическое рассеяние имеет значение ( — Когда оно [c.99]

Значит, при свободных колебаниях, если демпфирование мало, специфическое рассеяние равно удвоенному логарифмическому декременту. [c.99]

Значит, полуширина резонансного пика равна логарифмическому декременту умноженному на /тг, или специфическому рассеянию, [c.101]

Из уравнения (5.51) можно видеть, чго а может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Однако положительный корень не соответствует физическому содержанию задачи.] Как /, так и а зависят от частоты, и, когда р мало по сравнению с х, величина а становится пропорциональной квадрату частоты. Заметим, что а здесь то же самое, что и в уравнении (5.22), которое описывает соотношение между затуханием прогрессивных волн и специфическим рассеянием W W. Уравнение (5.22) показывает, что а пропорционально произведению частоты на специфическое рассеяние, так что при малых значениях х специфическое рассеяние, а значит, и логарифмический декремент пропорциональны частоте. Это согласуется с уравнением (5.6), полученным для колеблющегося тела Фохта. [c.113]

На фиг. 28 показаны кривые скорости распространения и специфического рассеяния в функции величины рх для особого случая [c.115]

Специфическая демпфирующая способность 97 Специфическое рассеяние 97 Стержень Гопкинсона 85 [c.190]

Специфический характер ядерных сил проявляется также и в том, что величина силы ядерного взаимодействия между двумя нуклонами зависит не только от расстояния между ними, но и от взаимной ориентации их спинов. Например, интенсивность взаимодействия пир при параллельных спинах отличается от их взаимодействия при антипараллельной ориентации спинов. Наиболее убедительным подтверждением этого вывода являются результаты опытов по рассеянию медленных нейтронов на молекулах ортоводорода (с параллельной ориентацией спинов обоих протонов, [c.136]

Быстрые нейтроны (7 = 10-ь20 Мэе) с большой вероятностью испытывают неупругое рассеяние, сечение которого согласно боровской модели о ядре — черном шарике равно Ону = = я(7 -f )2 а также упругое дифракционное рассеяние, сечение которого, согласно той же модели, тоже равно Одр = = n R + ку пк . Дифракционная природа последнего процесса подтверждается специфической зависимостью сечения от угла рассеяния. Суммарное сечение рассеяния равно Ор = = 2n(i Ч- )2 и в этой области энергий составляет по- [c.357]

Из-за специфических свойств дейтона его распад обычно происходит таким образом, что рассеянный нуклон летит под минимально возможным углом 0 см. подстрочное примечание к формуле (58.5)], а захватываемый нуклон передает ядру минимальный импульс рз. [c.467]

Одно время так и считали. Однако подобное объяснение требует довольно специального предположения о насыщении одной из р-фаз (6(Зро)=90°) при нулевом вкладе двух остальных (б( Р2) =6( Pi) =0), что представляется маловероятным. И действительно, как показал фазовый анализ (см. п. 5 этого параграфа), такое объяснение оказалось ошибочным. На самом деле сферическая симметрия (р—р)-рассеяния в интервале энергий 100—400 Мэе объясняется специфическим сочетанием многих [c.76]

Принцип Пригожина о минимуме производства энтропии. Вопрос о специфической особенности стационарных необратимых процессов, отличающей их от нестационарных процессов, обсуждался многими физиками и биологами. Конкретно вопрос заключался в установлении физической величины, которая при стационарном процессе имела бы экстремальное значение, подобно тому как равновесное состояние характеризуется максимальной энтропией. Ответ на этот вопрос был дан Онзагером в виде принципа наименьшего рассеяния энергии и независимо от него Пригожиным в виде принципа минимума производства энтропии стационарное слабо неравновесное состояние системы, в которой происходит необратимый процесс, характеризуется тем, что скорость возник- [c.19]

Продольные и поперечные волны (их обобщенное название — объемные волны) наиболее широко используют для контроля материалов. Эти волны лучше всего выявляют дефекты при нормальном падении на их поверхность. Отметим, однако, что дефекты, расположенные вдоль направления продольных волн, не давая обратного отражения, тем не менее приводят к сильному рассеянию этих волн. Это явление связано с возникновением на поверхности таких дефектов специфических волн (см. подразд. 1.2). [c.11]

Таким образом, в композиционной системе сочетаются два противоположных свойства, необходимых для конструкционных материалов — высокий предел прочности и достаточная вязкость разрушения. Высокая прочность достигается за счет использования хрупких высокопрочных волокон, а достаточная вязкость разрушения обусловлена пластичной матрицей и специфическим механизмом рассеяния энергии разрушения композиции. Кроме 12 [c.12]

Работа разрушения композиционных материалов. Работа разрушения является важной инженерной характеристикой, во многом определяющей пригодность материалов для изготовления из них деталей и конструкций. Для волокнистых композиций общая работа разрушения значительно больше суммы работ разрушения составляющих с учетом их объемных долей. Это связано с тем, что при разрушении волокнистых композиций существуют специфические механизмы рассеяния энергии, такие как вытягивание волокон из своих гнезд и связанная с этим работа разрушение связи по поверхности раздела волокно—матрица. Последний процесс также связан с затратой энергии В случае пластичных матриц, например металлических, большой вклад в работу разрушения композиций вносит работа пластической деформации G . Таким образом, общая работа разрушения композиции будет состоять из трех слагаемых [c.23]

Первый член выражения (43.12) совпадает с полученным выше выражением (41.5) и определяет установившееся значение момента после затухания колебаний. В системе уравнений движения отсутствуют члены, характеризуюш,ие рассеяние энергии при колебаниях. Указанное обусловлено стремлением более четко отразить специфические особенности динамических режимов само-тормозящихся механизмов. [c.265]

Возбуждение или ионизация партнеров по столкновению не влияют на динамику рассеяния и должны учитываться лишь как первопричина потерь энергии движущейся частицы. Это допущение можно считать справедливым, если энергия, переданная электронам, мала по сравнению с изменением кинетической энергии сталкивающихся атомов (т. е. рассеяние почти упругое) либо если столкновение было скользящим. В обоих случаях взаимодействие с электронами оболочек может быть учтено отдельно, как специфический механизм диссипации энергии. Изучение атомных столкновений в газах в области энергий порядка нескольких килоэлектронвольт свидетельствует о справедливости данного допущения в этом случае энергия, переданная электронам, оказывается порядка нескольких процентов переданной кинетической энергии. Мы полагаем, что аналогичное соотношение выполняется и в случае взаимодействия атомов в твердом теле. [c.23]

В зависимости от области, в которой проводятся измерения, следует использовать те оптические эффекты, которые несут в данной области наиболее полную и четко выраженную информацию о размерах частиц. В соответствии со специфическим характером явлений рассеяния и поглощения лучистой энергии на частицах разных размеров, описываемых кривыми рис. 1-1—1-6, можно при решении обратной задачи ограничиться рассмотрением лишь трех основных областей изменения размеров частиц. В видимой части спектра эти области [c.213]

Такое удвоение ослабления, как показал К. С. Шиф-рин, связано с наличием особых дифракционных явлений на больших частицах, приводящих к специфическому характеру их индикатрис рассеяния. [c.158]

Рассеяние и поглощение света наночастицами по сравнению с макроскопическим твердым телом имеет ряд особенностей [370]. Экспериментально наиболее отчетливо они проявляются при изучении большого числа частиц. Так, коллоидные растворы и гранулированные пленки могут быть интенсивно окрашены вследствие специфических оптических свойств наночастиц. Классическим объектом изучения оптических свойств дисперсных сред является золото. Еще Фарадей обратил внимание на подобие цвета коллоидного раствора и пленки золота и высказал предположение о ее дисперсном строении. При поглощении света тонкозернистыми пленками металлов в видимой части спектра появляются пики поглощения, отсутствующие у массивных металлов, в которых оптическое поглощение электронами проводимости происходит в широком диапазоне длин волн X. Например, гранулированные пленки из частиц Аи диаметром 4 нм в области X 560—600 нм имеют отчетливо выраженный максимум поглощения [371, 372]. Спектры поглощения наночастиц Ag, Си, Mg, In, Li, Na, К также имеют максимумы в оптическом диапазоне [10, 373]. Еще одной особенностью гранулированных пленок является уменьшение их поглощения при переходе из видимой в инфракрасную область спектра в отличие от сплошных металлических пленок, у которых оно растет с увеличением длины волны [10, 372, 374—378]. [c.109]

Специфический твердорастворный вклад в электросопротивление обусловлен беспорядочным расположением атомов разных сортов, которое нарушает периодичность кристаллической решетки и вызывает дополнительное рассеяние электронных волн. Но при возникновении сверхструктуры расположение атомов обоих сортов становится периодическим Поэтому при температуре упорядочения (она называется точкой Курнакова) сопротивление твердого раствора должно резко падать. [c.172]

Запас на рассеяние усталостной долговечности, принимаемый по отношению к среднему результату испытаний, зависит от характеристик этого рассеяния, т.е. от материала, конструктивного исполнения, технологии изготовления и ее стабильности и других подобных факторов, специфических для каждого класса и типа конструкций. Опыты авиации свидетельствует о том, что для конструкций, изготовленных из алюминиевых сплавов, даже в условиях производства, характерных для изготовления изделий передовых отраслей машиностроения, величина необходимого запаса т , зависящего от числа п испытанных идентичных конструкций (рис. 4.3.2), является 3-5-кратной. [c.444]

Под большими частицами будем понимать такие частицы, для которых 1. Зависимостям радиационных характеристик этих частиц от параметра дифракции р и оптических констант вещества частиц лих также присущи свои специфические особенности. Прежде всего необходимо отметить, что фактор рассеяния К для этих частиц по порядку величины нередко соизмерим с фактором поглощения К и зачастую превышает последний. На рис. 2-2 в правой части показано, как изменяются в зависимости от р величины К%, Кх и Кк при /г = 3 и и = 0,5. .. 1. [c.52]

В процессе взаимодействия излучения с частицами больших размеров сама частица, как вторичный излучатель, нарушает электромагнитное поле не только в пучке лучей по сечению частицы, но и на заметном расстоянии от этого пучка. При этом возникают дифракционные явления, приводящие к специфическому характеру индикатрисы рассеяния. [c.53]

Ядерные силы обусловливают рассеяние нейтронов протонами и приводят к образованию связанного состояния в системе нейтрон-f-протон—дейтрона. Они приводят также к специфическому рассеянию протонов протонами, которое не сводится к рёзерфордовскому рассеянию, обусловленному электрическим взаимодействием между протонами. [c.8]

Другой непрямой мерой внутреннего трения служит острота резонансной кривой при вынужденных колебаниях. Если образец нагружается синусоидальной силой заданной амплитуды, частота которой может изменяться, и амплитуда колебаний образца записывается как функция частоты, то график этой зависимости имеет максимум при резонансной частоте N и падает по обе стороны от этой точки. При самом низком внутргннем трении образца острота этого резонансного пика наибольшая, и если aN—изменение частоты вынуждающей силы, необходимое для изменения амплитуды от половины ее максимального значения по одну сторону резонансной частоты до половины максимального значения по другую сторону, то Д/V/A/ есть мера внутреннего трения. Для линейной системы с малым демпфированием AN/N равно специфическому рассеянию, помноженному на V"3/2it. [c.98]

Определения внутреннего трения, рассмотренные в предыдущем параграфе, подсказывают различные пути, с помощью которых внутреннее трение в образце может быть измерено. Так, специфическое рассеяние можно определить непосредственно как количество тепла, которое производится, когда образец совершает замкнутый цикл напряжений. Это было проделано для стали Гопкинсоном и Вильямсом [59] и сравнительно недавно Фёпплем [34], который измерял разность температур между серединой и концами испытываемого образца, подверженного циклической деформации. Эта разность температур пропорциональна скорости образования в образце тепла и его отвода в окружающую среду. Чтобы получить абсолютные значения, использовалась калиброванная аппаратура. Калибровка производилась путем пропускания электрического тока через образец, находящийся в покое, и наблюдения разности температур при известном рассеянии тепла. Гопкинсон и Вильямс испольаовали область напряжений до 4700 кг/см и частоты до 120 гц. Из пикового значения напряжения можно вычислить максимальную упругую энергию, накопленную образцом, и отсюда определить специфическое рассеяние АЦ / Г. Главное неудобство этого метода состоит в том, что для получения доступных измерению разностей температур требуются большие силы, а потому аппаратура должна быть выполнена в промышленных масштабах. [c.102]

Когда р велико по сравнению с 1/т, иначе говоря, когда период волны напряжения короток по сравнению с временем релаксации, то Р = рр /Е и скорость волны равна Е /рУ , т. е. она такая же, как В упругом стержне с модулем Юнга Е. При этом фактор затухания а принимает значение (р/4 2) / и, следовательно, не зависит от частоты. Специфическое рассеяние пропорционально а/р [см. уравнение (5.22)] и, следовательно, обратно пропорционально частоте. Это находится в согласии с уравнением (5.37) для вибрирующего тела Максвелла. Третий тип модели, рассмотренной Хилье, показан на фиг. 27,6, где дополнительная пружина соединена последовательно с моделью Фохта. Зависимость напряжение — деформация для такой модели дается уравнением (5.44) [c.114]

Скорость с распространения волн вдоль стержня определена как pjf, и из уравнений (5.59) видно, что для малых значений р она стремится к ( д/рУ , а при очень больших значениях р — к (Яц/р) . Значит, при частотах, малых по сравнению с I/t, скорость распространения соответствует упругому поведению двух пружин, соединенных последовательно, тогда как при высоких частотах фохтовская пружина оказывается бездействующей и скорость распространения зависит от модуля дополнительной пружины. Демпфирование волны определяется величиной а и возрастает с возрастанием частоты однако специфическое рассеяние пропорционально ajp, и из (5.59) можно видеть, что оно стремится к нулю как при очень малых, так и при очень больших значениях р , достигая максимума между ними. [c.115]

Еа = Кривые нанесены в безразмерной форме скорость взята в виде отношения / q, где q — скорость распространения при нулевой частоте, причем =.EJp, а демпфирование выражено через величину a fl/jo и пропорционально специфическому рассеянию в теле. Из фигуры можно видеть, что демпфирование максимально при /7t=1,18 и что при частотах выше или ниже этого значения оно быстро падает. Можно провести сравнение кривой скорости на фиг. 28 с дисперсионными кривыми, показанными на фиг. 14, для продольных волн в упругом цилиндрическом стержне. Дисперсия в последнем вызвана чисто геометрическими факторами, здесь же она обусловлена вязко-упругими свойствами тела. Интересно отметить, что тенденции дисперсии противоположны в этих двух случаях высокочастотные волны распространяются быстрее низкочастотных в вязко-упругом теле, тогда как в упругом цилиндре, диаметр которого сравним с длиной волны, имеет место обратное. Интересно было бы исследовать распространение волн в вязко-упругом цилиндре, диаметр которого сравним с длиной волны, поскольку здесь имеют место два противоположных эффекта. [c.115]

Первый тип процесса зависит непосредственно от неупругого поведения тела. Если кривая напряжение — деформация для единичного цикла колебаний имеет вид петли гистерезиса, то площадь, заключенная внутри этой петли, представляет ту механическую энергию, которая теряется в форме тепла. Когда образец совершает замкнутый цикл напряжений статически , определенное количество энергии рассеивается и эти потери представляют часть специфического рассеяния при колебаниях образца. Как показали Джемант и Джексон [40], даже в том случае, когда петля гистерезиса настолько узкая, что не может быть измерена статически, она оказывает существенное влияние на затухание колебаний, так как в опыте на колебания образец может совершать большое число замкнутых циклов гистерезиса. Потеря энергии за один цикл постоянна, так что специфическое рассеяние и, следовательно, логарифмический декремент не зивисят от частоты. Джемант и Джексон нашли, что для многих материалов логарифмический декремент действительно постоянен в довольно широкой области частот, и пришли к заключению, что основная причина внутреннего трения в этих случаях может быть связана просто со статической нелинейностью зависимости напряжение — деформация материала. Аналогичные результаты были получены Вегелем и Уолтером [155] при высоких частотах. [c.117]

Изменения объема тела должны сопровождаться изменениями температуры так, когда тело сжимается, его температура возрастает, а когда оно расширяется, температура понижается. Для простоты мы рассмотрим изгибные колебания консольной пластинки (язычка). Каждый раз, когда язычок изогнут, внутренняя сторона нагревается, а наружная охлаждается, так что получается непрерывный поток тепла туда и обратно поперек язычка, совершающего изгибные колебания. Если движение очень медленное, то перенос тепла совершается изотермически и, следовательно, обратимо, а потому при очень малых частотах колебаний не должно происходить никаких потерь. Если колебания происходят столь быстро, что теплота не имеет времени для перетекания поперек язычка, то условия становятся адиабатическими и попрежнему никаких потерь не возникает. При изгибных же колебаниях, периоды которых сравнимы с временем, необходимым для перетекания тепла поперек язычка, возникает необратимое превращение механической энергии в теплоту, наблюдаемое в виде внутреннего трения. Зенер [161] показал, что для колеблющегося язычка специфическое рассеяние дается выражением [c.119]

Важнейшими специфическими свойствами стекол являются их оптические свойства светопрозрачность, отражение, рассеяние, поглощение и преломление света. Обьшное неокрашенное листовое стекло пропускает до 90%, отражает примерно 8% и поглощает около 1% видимого и частично инфракрасного света ультрафиолетовое излучение поглощается почти полностью. Кварцевое стекло является прозрачным для ультрафиолетового излучения Стекло с большим содержанием Р вО поглощает рентгеновское излучение. [c.134]

В чистых металлах и ряде сплавов интенсивные деформации обеспечивают часто формирование ультрамелкозернистых структур с размером зерен 100-200нм, а иногда и более [3]. Однако сформировавшиеся зерна (фрагменты) имеют специфическую субструктуру, связанную с присутствием решеточных и зернограничных дислокаций и дисклинаций, наличием больших упругих искажений кристаллической решетки, вследствие чего области когерентного рассеяния, измеренные рентгеновскими методами обычно составляют значительно менее 100 нм [12, 3], что и определяет формирование наноструктурных состояний в ИПД материалах. [c.7]

В работе Спэрроу и др. Л. 60] численно решена задача радиационного теплообмена в сферическом слое серой, чисто поглощающей среды с равномерным полем тепловыделений и черными стенками, имеющими одинаковую температуру. В более поздней работе Сэсса и др. Л. 345] предпринята попытка анализа влияния селективности среды на радиационный теплообмен в плоском слое с равномерным полем источников теиловыделения. Б этой работе рассмотрена абстрактная схема селективной среды (при отсутствии рассеяния), облагающая одной полосой поглощения, задаваемой по определенному закону. Осиатой вывод работы заключается в том, что серая модель среды и рассматриваемая специфическая селективная модель дают различный результат. [c.137]

В действительности же, как было замечено выше, безразмерный коэффициент ослабления лучей для предельно больших частиц равен двум, а эффективное сечение ослабления составляет удвоенную площадь поперечного сечения частицы. Это означает, что большие частицы отбирают из потока в два раза больше энергии, чем падает на площадь их поперечного сечения. Такое удвоение ослабления связано с наличием особых дифракционных явлений на больших частицах, приводящих к специфическому характеру их индикатрисс рассеяния. [c.41]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

О. в. от движущихся объектов происходит со смещением частоты Доплера эффект), угол отражения при атом не равен углу падения (т. н. угловая аберрация). Б средах с непрерывно меняющимися свойствами О. в. наблюдается, если характерные масштабы неоднородностей Ь % В плавно-неоднородных средах Б Я истинное О. в. экспоненциально мало, однако рефракция в плавно-неоднородных средах может привести к явлениям, сходным с О. в., напр. зеркальный мираж в пустыне (см. Рефракция звука, Рефракция света). В нелинейных средах волны больпюй интенсивности сами индуцируют неоднородности, при рассеянии на которых (вынужденное рассеяние) может даже возникать, например, специфическое О. в, с обращением волнового фронта. [c.504]

Генерация Р. д. в твердотельных материалах сопровождается изменением их свойств. Так изменяются форма и размеры облучённых образцов (радиац. распухание), причём анизотропный характер этих изменений зависит как от концентрации, так и от конфигурации Р. д. Изменяются механич. свойства твёрдых тел, что проявляется в увеличении предела текучести пластичных материалов, век-ром повышения модуля упругости, ускорении ползучести. Накопление Р. д. изменяет степень упорядоченности структуры сплавов и ускоряет фазовые переходы. Электропроводность облучённых тел изменяется прежде всего нз-за появления заряж. дефектов. Особенно сильно это проявляется в полупроводниках, где Р. д. не только выступают как центры рассеяния носителей заряда, но способны изменить концентрацию н природу осн. носителей заряда. Нейтральные дефекты также влияют на проводимость, т. к. являются центрами рассеяния носителей. Для оптич. свойств характерно появление новых областей поглощения в разл. спектральных областях (см. Центры окраски). Специфически влияет облучение на поверхность твёрдых тел, не только вызывая образование иных, не свойственных объёму дефектных структур, но и изменяя физ.-хим. свойства поверхности (напр., кинетику окисления и адсорбции). [c.204]

Новый этап в теории ядра связан с развитием в 70— 80-х гг. квантовой хромодинамики (КХД) как теории сильных взаимодействий. Согласно этой теории, нуклоны и мезоны не являются йб гинно элементарными частицами, а состоят из более фундаментальных частиц кварков (фер-мионов) и глюонов (бозонов), взаимодействующих между собой. Последовательная теория КХД нуклона пока не построена. Поэтому рано говорить о теории ядра, основанной на КХД. Однако мн. представления КХД и кварковые модели адронов позволили описать ядерные реакции под воздействием частиц высоких энергий, сопровождающиеся большой передачей энергии и импульса. При этом ожидалось, что ядро должно вести себя как система свободных нуклонов и что трудно найти специфически ядерные эффекты КХД. Но такой эффект был обнаружен в 1982 Европ. мюонной коллаборацией (эффект ЕМС), Он заключается 8 значительном (до 15%) отличии сечения глубоко неупругого процесса рассеяния мюонов с энергиями порядка 100 ГэВ на ядре Fe (в расчёте на нуклон) от сечения на свободном нуклоне. До сих пор нет однозначной интерпретации этого явления, однако во всех существующих объяснениях решающую роль играют чисто ядерные эффекты. Эффект ЕМС оказался важным тестом для КХД моделей нуклона оказалось, что нек-рые модели не. могут описать [c.659]

Важнейшими специфическими свойствами стекол являются их оптические свойства светопрозрачность, отражение, рассеяние, поглощение и преломление света. Обычное неокрашенное листовое стекло пропускает до 90 %, отражает примерно 8 % и поглощает около 1 % видимого и частично инфракрасного света ультрафиолетовое излучение поглощается почти полностью. Кварцевое стекло является прозрачным для ультрафиолетового излучения. Коэффициент преломления стекол составляет 1,47—1,96, коэффициент рассеяния (дисперсии) находится в интервале 20—71. Стекло с большим содержанием РЬО поглощает рентгеновское излучение. [c.510]

При действии вибрации на невполне упругие и многофазные среды наблюдаются специфические явления. В однородных средах в основном эти явления связаны с рассеянием энергии либо на микро-, либо на макроуровнях (соответственно статистические или феноменологические модели). [c.98]

Спекл-интерференционный метод рассматривается в работе [14] как сопутствующий интерференционно-голографическим методам. Он основан на специфической Интерференции световых волн, рассеянных диффузной поверхностью объекта, обра-Уищей характерную пространственную спекл-структуру. Виброперемещение объ-J Ta приводит к перераспределению спеклов-отдельных ярких зерен структуры, озволяющему получить. ин( ормацию о параметрах вибропроцесса. Основные дан-извлекают из фотографически зарегистрированных усредненных по времени екл-структур с применением соответствующей пространственной фильтрации. Им способом измеряют углы наклона элементов поверхности вблизи оси узловых Максимальные амплитуды оценивают по результатам измерения. [c.131]

В монографии излагаются результаты численноаналитического исследования процессов рассеяния воли зазнообразными одномерно-периодическими структурами. 3 широком диапазоне изменения частотного (вплоть до квазиоптики) параметра представлен большой объем информации об амплитудно-фазовых характеристиках дифрагированных полей и распределении энергии по спектрам различного порядка. Описаны общие закономерности рассеяния волн и специфические свойства отражательных и полупрозрачных решеток, гребенок, эше-леттов, структур волноводного типа, ленточных и диэлектрических решеток и др. Особое внимание уделено физическим явлениям в резонансной области частот. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...