Плоские волны в воздухе

Учитывая, что для плоской волны в воздухе ро = рс-х,,, где удельное акустическое сопротивление рс = 41 акустических Ом, из соотношения [c.18]

Приведем связь единиц СИ и СГС, широко используемых в акустике. Давление 1 Па = 10 дин/см = 10 мкбар сила 1 Н = 10 дин мощность 1 Вт = 10 эрг/с энергия 1 Дж = 10 эрг. Используется также другой опорный уровень 2-10— мкбар = 2-10-5 Па. Этот опорный уровень обычно используется в воздухе и отвечает пределу слышимости человеком сигнала частоты I кГц. Интенсивность соответствующей плоской волны В воздухе приблизительно равна (2-10- )7400 = Ю- Бг/м [87, 101]. [c.70]

Плоская волна в воздухе имеет интенсивность 100 ат-г/сев см . Какова амплитуда колебания температуры воздуха вследствие действия волны [c.317]

Обращаясь к рис. 11.28, рассмотрим слоистый диэлектрический волновод с подложкой, состоящей из периодической слоистой среды с показателями преломления и п . Волноводный слой имеет показатель преломления такой, что где — показатель преломления другой граничной среды (для воздуха = 1). Локализованное распространение формально можно рассматривать как зигзагообразное распространение плоской волны в сердцевине (п ), которая испытывает полное внутреннее отражение на границе раздела х = -t со средой с низким показателем преломления (nj и брэгговское отражение на границе х = О с периодически слоистой средой. Для высокого брэгговского отражения необходимо, чтобы угол падения удовлетворял условию Брэгга или, более точно, чтобы условие распространения внутри слоистой среды выполнялось в пределах запрещенных зон (см. разд. 6.6). [c.516]

Излучение за зоной неустойчивости связано как с образованием вихрей на препятствии, так и с появлением ударных волн. В зоне, где возможно появление колебаний большой амплитуды, частота увеличивается с ростом давления, причем угол наклона а несколько меняется для различных излучателей. С повышением давления возникший плоский скачок постепенно перемещается к резонатору и гасит колебания, нарушая механизм вытекания воздуха. То же можно заключить из рассмотрения кривой / = F(l) (рис. 23) при Ро, соответствующем работе в режиме до появления плоских волн в струе. Здесь подъем кривой происходит значительно быстрее, чем для /= F P(,). В интервале нестабильности частота падает с увеличением I сравнительно медленно, зато за этой зоной кривая быстро спадает. [c.38]

Зависимость колебательной скорости у в плоской или сферической волне в воздухе и воде от давления р, дин/см . [c.175]

Такая система с синхронным детектором использовалась для измерения адиабатических изменений температуры, производимых звуковой волной в воздухе. Принцип работы этой системы показан на рис. 7. Плоская звуковая волна с частотой fi распространялась в положительном направлении X. Два преобразователя были размещены в звуковом поле так, что линия, соединяющая их центры, составляла с осью X угол а. Ультразвуковая волна с частотой / распространялась между этими преобразователями. [c.88]

Пусть мощная ударная волна с температурой во фронте порядка нескольких десятков тысяч градусов в момент < = О выходит на плоскую свободную поверхность металла, граничащую с вакуумом (поверхность фронта волны предполагается строго параллельной свободной поверхности тела). Тело должно быть помещено в вакууме в противном случае разгружающееся вещество будет толкать впереди себя ударную волну в воздухе, причем температура воздуха будет очень высока и мы вместо интересующего нас свечения металла увидим свечение высоконагретого воздуха. Ударную волну будем считать столь мощной, что при разгрузке металл полностью испаряется и расширяется в газовой фазе. Профили температуры в начальный момент < = О и в какой-то последующий момент времени изображены на рис. 11.60. К моменту I волна разрежения охватывает слой вещества толщины где С1 — скорость звука в сжатом веществе за фронтом ударной волны. [c.601]

Наиболее тщательные измерения частотной корреляции интенсивности двух плоских световых волн выполнены в [119] на атмосферной трассе и в [46] в жидкостной кювете. Измерения производились с Не—N6 и Не—Сс1-лазерами на длинах волн в воздухе [c.136]

В то время как плоская поверхность производит множество колебательных движений с незначительным вертикальным движением, соответствующая вогнутая поверхность вызывает колебательное движение волн в воздухе с возможно большой вертикальной составляющего движения. [c.92]

Уровень интенсивности плоской звуковой волны в воздухе равен 100 дБ по отношению к стандартному нулевому уровню интенсивности. Вычислить амплитуды скорости и ускорения частиц на частотах / = 500 Гц и = 5 кГц. [c.17]

Выразить длину образования разрыва плоской монохроматической волны в воздухе (у = 1,4) через уровень звукового давления N и частоту /. Определить число Маха и длину образования разрыва для N = 140 дБ (двигатель тяжелого реактивного самолета) и [ = 3300 Гц. [c.140]

Измерялась толщина акустического пограничного слоя вблизи плоской пластинки в воздухе [36]. Пластинка размером 1 X 4 устанавливалась вдоль направления колебаний в стоячей волне, создаваемой мощной сиреной. Распределение скорости постоянного потока вблизи поверхности пластины определялось термоанемометром. Толщина акустического пограничного слоя не зависела от амплитуды звукового давления (от 7,6 до 24-10 бар) и вполне удовлетворительно совпадала с теоретической 6==(2г/со) /2 (для частот 4—1,2 кгц). Распределение скорости, полученное при амплитуде звукового давления 1,2 10 бар на разных частотах, показана на рис. 19 (кривые 1—3), На этом же рисунке приведено распределение скорости при обтекании пластины незвуковым стационарным потоком (кривая 4), скорость которого вдали от пластины равна амплитуде колебательной скорости в стоячей волне. В условиях эксперимента толщина акустического пограничного слоя была приблизительно на два порядка меньше толщины пограничного слоя при обтекании пластины стационарным потоком, что указывает на возможность ускорения различных процессов переноса в звуковом поле. [c.120]

Если устранить все возмущения, возникающие в воздухе опытного участка, то можно наблюдать на определенном месте поверхности пластины возникновение в интерференционных линиях регулярных синусоидальных волн, перемещающихся с определенной скоростью в направлении потока. Картина таких волн воспроизведена на рис. 4. Наблюдения далее показывают, что вначале возникают плоские волны, а далее по мере их движения вдоль плиты амплитуды волн непрерывно увеличиваются. Одновременно начинается подъем фронта волны по периферии. Это видно на рис. 4 и особенно на рис. 5. Наконец, аналогично волнам на поверхности воды гребень волны опрокидывается, однако с той разницей, что подъем и опрокидывание происходят против направления распространения волны. Этот завиток волны ясно виден в нижней части рис, 5 и, очевидно, обусловлен видом скоростного профиля (см. рис. 1). Часто волна, как это видно из рис. 6, деформируется нерегулярным образом, причем волна остается нерегулярной на всем протяжении, что приводит в конце концов к совершенно беспорядочному изменению интерференционных линий (рис. 7). При движении волны вдоль потока на матовом стекле интерферометра можно наблюдать наряду с перво- [c.352]

Остановимся кратко на особенностях постановки экспериментов. Импульсное механическое нагружение образцов осуществлялось путем удара алюминиевыми пластинами различной толпщны, ускоряемыми до необходимой скорости продуктами взрыва при тангенциальном падении детонационной волны на поверхность алюминиевой пластины. Инициирование слоя ВВ производилось с помощью генератора плоской волны. Для предотвращения откольных явлений в пластине-ударнике межд/ пластиной и слоем ВВ размещался тонкий слой технического сукна. Между пластиной-ударником и образцом находился воздух. В опытах с повышенной начальной [c.148]

Электрический пробой в воздухе наступает примерно при напряженности электрического поля 3 МВ/м. Ири какой плотности потока энергии плоских электромагнитных волн можно наблюдать искру в воздухе [c.54]

При несимметричном возмущении в начальном сечении в разложении (6,27) будет обязательно присутствовать член с модой (1,0). При частоте /ю = ю я (в воздухе) в трубе возникнут резонансные колебания в поперечном направлении. Эта частота является примерно в 2 раза более низкой, чем В трубе с диаметром 10 см поперечный резонанс этого рода наступает при частоте около 2000 гц. Так как в реальных условиях достичь симметричного возбуждения колебаний в трубе довольно трудно, то обычно мода (1,0) всегда появляется в разложении функции Фо(г, (р) при частотах, близких к /,о поэтому следует ожидать сильного искажения картины плоских волн (с модой 0,0) за счет возникновения волн с модой (1,0). При частотах />/ю в трубе начнут распространяться волны с модой (1,0), но амплитуда их будет невелика, поскольку резонанс очень острый. Таким образом, получение плоской волны с модой (0,0) возможно даже и выше частоты /ю. [c.145]

В гл. 6 показано, что для длинных волн излучение распространяется в форме плоской волны, возбуждаемой суммарной объемной пульсацией, даваемой мембраной, и не зависит от формы ее колебаний. Собственный импеданс колеблющейся пластинки или мембраны, представляющей распределенную систему, можно условно отнести к центру системы, движение которого характеризуется некоторой скоростью щ. Учитывая кинетическую, потенциальную и рассеянную в системе энергию, введем некоторые эквивалентные параметры М Е и / , характеризующие массу, упругость и трение для системы, приведенной к центру . Таким образом, мы заменяем распределенную систему системой с одной степенью свободы с эквивалентными массой М упругостью Е и коэффициентом трения / . Кроме того, силу, действующую на систему по всей ее площади, придется заменить эквивалентной силой действующей в центре и производящей ту же самую работу. Кроме объемной пульсации, порождающей плоскую волну, мембрана или пластинка дает дополнительные колебания в окружающей среде, вызываемые высшими модами колебания поверхности. При длинных волнах высшие моды не порождают волн, распространяющихся в трубе, и возбуждают колебательный процесс лишь в ближней зоне. Это приводит к возникновению дополнительной энергии, связанной с этими колебаниями, и формально может быть выражено как появление добавочной или присоединенной массы, как бы движущейся в целом со скоростью По, Для колебаний в воздухе [c.180]

Удельное акустическое сопротивление для плоской волны чисто активное и составляет а = Р = Рт тп = РэЧ = Р С. В табл. 1.1, 1.2 были приведены акустические сопротивления для плоской волны, распространяющейся в различных средах и телах, а на рис. 1.1 — зависимость его в воздухе от высоты над уровнем моря. [c.11]

Для воздуха при температуре 20°С и нормальном атмосферном давлении акустическое сопротивление рс = 413 кГ/(м -с) = = 41,3 г/(см -с). Интенсивность звука в плоской волне I = Рт т РэЩ где Рэ и Уэ—эффективные значения звукового давления и скорости колебаний. [c.11]

Рис. 1.15. Зависимость вязкого затухания плоской звуковой волны в сухом воздухе от частоты и температуры (указана на прямых)

Для того чтобы в полной тишине звук с частотой 1000 Гц был услышан, амплитуда давления вблизи нормального человеческого уха должна достигать всего лишь 2,84-10 Н/м (0,00029 дин/см ) или эффективное значение его 2-10 Н/м , что составляет только 2-10 атмосферного давления. Интенсивность соответствуюпхей плоской волны в воздухе при этом составит 10 Вт/м . Интересно заметить, что амплитуда смещения частиц воздуха при этом меньше десятой доли радиуса молекулы. Величина случайных флуктуаций силы давления на барабанную перепонку, связанная с тепловым молекулярным движением, всего в 5—10 раз меньше силы давления звука, заметного в полной тишине. Для человека с острым слухом случайные флуктуации лишь немного ниже давления, заметного на слух. [c.14]

Рис. 25. Отношение звукового давления второй гармоники к давлению первой гармоники в воздухе для плоской волны в зависимости от безразмерного расстояния (в долях рассгоячия образования разрыва). Пунктирная линия — теоретическая по Бесселю — Фубини. О — по работе [7], частота 1000 щ X — по работе [25], частота 600 гц ф — по работе [26], частота 500

Максимальные акустические числа Рейнольдса, полученные до сих пор в воздухе, 10 это по крайней мере на два порядка больше максимального числа для воды ( 10 ), т. е. нелинейные диссипативные потери в газах, по-видимому, играют значительную роль. Предельно достижимые интенсивности звука в воздухе, вероятно, ограничиваются звуковыми давлениями порядка 1 атм. При этом в разрежениях будет достигаться вакуум. Для плоской синусоидальной волны в воздухе это соответствует интенсивности 1,2 квт1см . До настоящего времени, однако, такие интенсивности не были получены экспериментально. [c.354]

Когда мы подходим к рассмотрению свободных колебаний воздуха, заключенного в трубе конечной длины, то неизбежно возникает вопрос об условиях, которые должны быть удовлетворены на открытом конце. Здесь происходит более или менее быстрый переход от плоских волн в трубе к расходящимся сферическим волнам вне трубы этот процесс плохо поддается расчету. В обычной элементарной теории, разработанной еще Д. Бернулли, Эйлером и Лагранжем, делается предположение, что изменением давления в трубе у открытого конца можно пренебречь. Как уже отмечалось, такая картина наблюдалась бы в том случае, если бы воздух снаружи трубы был заменен средой, способной оказывать давление (ра), но лишенной инерции. В таком случае не было бы потерь энергии при отражении от открытого конца ( 61) и однажды возбужденные в трубе колебания продолжались бы неограниченно. Ясно, что такое предположение является несовершенным отображением действительности условие 5=0 может быть выполнено лишь приблизительно, а энергпя должна непрерывно расходоваться на создание волн, расходящихся от отверстия трубы наружу, так что колебания, будучи предоставленными самим себе, останутся заметными только в течение очень непродолжительного времени. Это время, однако, может составлять сотни периодов. К этим вопросам мы еще вернемся позже (гл. IX) сейчас же ограничимся тем, что проследим, к каким результатам приводит эта приближенная теория. [c.219]

Зависимость интенсивности силы звука 1, мквт1см в плоской или сферической волне в воздухе или воде от звукового давления р, дин/см . [c.175]

На рис. 5 приводится осциллограмма передней части импульса от ударной волны в воздухе, полученная на развертке 50—60 мксек. На осцилограм ме хорошо виден фронт нарастания импульса, плоская часть небольшой протяженности и начало медленного спада. Отношение полезного сигнала к шумовому фону фотоэлектронного умножителя было велико и позволяло проводить усреднение по шумам. Это хорошо видно из рис. 5—7. Очень важной характеристикой процессов, происходящих при сжатии светящегося газа ударной волной, является отношение амплитуды исследуемого импульса к начальному уровню интенсивности непосредственно перед приходом ударной волны. Это отношегние измерялось по осциллограммам (рис. 5 и 6, а). Прямая линия с метками времени являлась нулевой линией для измерения начальной интенсивности /о и амплитуды импульса 1. Ввиду того, что амплитудно-частотная характеристика ИО-4 ограничена по уровню 0,7 частотой 20 гц, низкочастотные составляющие импульса, характеризующие затухание свечения, передавались со значительными искажениями. Это приводило к большой ошибке при измерении /о. По этой причине результаты измерений отношения интенсивностей /1//0 в настоящей работе не приводятся. Для точного измерения /о необходимо использовать осциллограф с усилителем постоянного тока. [c.145]

Было замечено, что протяженность переднего фронта импульса, образующегося при сжатии светящегося газа ударной волной, зависит от скорости ударной волны. Наличие фронта нарастания и ясно выраженная плоская часть импульса позволили провести измерения протяженности фронта в зависимости от скорости ударной волны в воздухе. Измерения были проведены в воздухе при давлении р=3- -4 Ю- жж рт. ст. Вопрос о соответствии формы фронта наблюдаемого импульса форме фронта ударной волны остается открытым ввиду неизученности механизма послесвечения. Можно лишь предположить, основываясь на экспериментальных исследованиях послесвечения в азоте, что возра стание интенсивности свечения при сжатии газа зависит в большей мере от возрастания плотности и в меньшей мере от роста температуры. Несколькими авторами была измерена зависимость интенсивности свечения от плотности и температуры в активном азоте [8—10]. Большинство измерений приводит к кубической зависимости интенсивности от плотности / е . Зависимость интенсивности свечения от температуры была получена Рэлеем и выражалась как Измерений аналогичных зависимостей в случае кратковременных послесвечений для других газов, судя по литературе, не проводилось. На рис. 6 при- [c.145]

Как показывают эксперименты, акустическое поле в левитаторе — это всегда комбинация ближнего поля излучателя и поля стоячих волн, что ведет к образованию в объеме камеры строго ограниченных областей, так называемых энергетических ям , в которых происходит устойчивая фиксация образцов с размерами, меньшими Х/2. На рис. 5.1 схематически показано распределение звукового давления и положение взвешенных частиц в так называемом одноосевом левитаторе [13], состоящем из поршневого излучателя радиусом р в две длины волны в воздухе и с плоским рефлектором, помещенным на расстоянии пк 2. Плоскости минимальной потенциальной энергии, в которых фиксируются образцы, почти совпадают с плоскостями минимального звукового давления, нормальными к оси излучателя. В горизонтальной плоскости зоны устойчивой левитации также совпадают с областями мцнимального давления, [c.131]

Излучение деки. При анализе излучения дек фортепиано можно считать линейные размеры синфазно колеблюш,ихся ее частей больше половины длины размеров звуковых волн в воздухе, а сопротивление излучения на единицу поверхности деки равным волновому сопротивлению воздуха [6]. Это значит, что в непосредственной близости от поверхности деки должно соблюдаться такое соотношение между скоростью поверхности деки и звуковым давлением, как и в плоской волне [c.110]

Плоская звуковая волна в воздухе с частотой 1000 при т91пературе 0 иуеет уровень интенсивности 134 дБ над порогом = 2.10 " дин/см . Вычислить амплитуды звукового давления, скорости и смещения частиц, а также амплитуду колебаний температуры в этой волне. [c.4]

Пусть из воздуха на кристалл под углом <р падает пучок естественного (неполяризованного) света. Выберем оси координат X, Y, Z так, как показано на рис. 3.17. Ось X перпендикулярна плоскости рисунка, а оси Y и Z лежаг в этой плоскости. Нормаль к падающей волне также лежит в плоскости YZ. Пусть для этого одноосного кристалла Су . Введем следуюшие обозначе ния j = г, II, Су =" . Заменим падаюицуго волну двумя плоскими волнами ( их фазы никак не скоррелированы), причем в одном случае (рис. 3.17, я) вектор Е в падающей волне колеблется вдоль оси Л, а в дру10м (рнс. 3 Л7, б) он лежит в плоскости YZ. Очевидно, что в кристалле также распространяются две волны в одной из них вектор Е колеблется вдоль оси X, а в другой — в плоскости YZ. Запишем для этих двух волн следующие очевидные соотношения [c.130]

Чем больше волновое сопротивление среды, тем меньшее количество звуковой энергии теряется при распространении в ней звуковых волн. В плоской бегущей волне волновое сопротивление не зависит от амплитуды колебаний. При температуре воздуха +20° С и влажности 60% рс = 410 н-сек1м или 41 дин-сек1см . Значения рс для некоторых сред приведены в табл. 1. [c.9]

Движение воздуха или другой сжимаемой жидкости, на частицы которой не действуют никакие си.. ы. Случай, ко да существует потенциал скоростей, и скорость есть величина бесконечно малая. Вывод условий, определяющих потенциал скоростей. Плоские волны отраок ение последних. Шаровые волны. Вычисление потенциала скоростей из начальных данных для случая, когда воздушная область безгранична. Движение неизменяе.чого шара в воздухе. Колебания шара. Интенсивность производимых тонов. Колебание двух малых шаров) [c.257]

Простые тоны. Применение теоремы Грина к потенциалр скоростей простого тона. Плоские волны. Стоячие и движущиеся колебания. Собственные тоны стол-ба воздуха. Колебания воздуха в открытой трубе. Резонанс. Шаровые волны. Колебания воздуха в области, размеры которой бесконечно налы по сравнению с длиной волны. Кубическая трубка. Вычисление резонанса и высота тона кубиче ской трубки для эллиптического или круглого отверстия. Вычисление резонанса и высота тона цилиндрической трубки при известных условиях) [c.268]

Вообразим объем воздуха, простирающийся в бесконечность, следовательно, только отчасти ограниченный стенками. Предположим, что часть. этой стенки образована параллельной оси г цилиндрической трубой, которая вблизи ее отверстия может отклоняться от цилиндрической формы размеры ее поперечного сечения мы будем рассматривать как конечные, ее длину и длину волны — как бесконечно большие, причем х тогда бесконечно мало. Допустим, что внутри трубы на бесконечно большом расстоянии от отверстия и.мегатся плоские волны. Положим, что начало z расположено в области плоских волн, но так, что расстояние его от отверстия еще бесконечно мало сравнительно с длиной волны, и возьмем положительное направление оси z к основанию трубы. Поперечное сечение 2 = 0 делит весь рассматривае.мыл объем воздуха на две части, которые мы и будем иметь в виду. Для одной части, которая вся находится в трубе и для которой Z всюду положительно, имеет. место уравнение (3), т. е. [c.272]

Отражение волн от препятствий или неоднородностей лежит в основе теории виброизоляции конструкций и изучается во многих книгах [73, 173, 216, 239, 266]. Известны формулы Френеля, позволяющие вычислять амплитуды отраженных и прошедших волн для плоского однородного препятствия в воде или в воздухе. Однако в твердых телах, например в пластинах, стержнях и вообще в средах, где может существовать несколько типов волн, расчет коэффициентов отражения является громоздким. Ниже излагается теория, предложенная в [124], обобщающая формулы Френеля на среды с произвольным числом волн и позволяющая представить коэффициенты отражения в компактном виде, удобиом для расчетов на ЭЦВМ. В приводимых далее иллюстративных примерах анализируются потоки энергии в различных структурах. [c.169]

Др. особенность У.—возможность получения большой интенсивности даже при сравнительно небольших амплитудах колебаний, т. к. при данной амплитуде плотность потока энергии пропори, квадрату частоты, УЗ-волны большой интенсивности сопровождаются рядом нелинейных эффектов. Так, для интенсивных плоских УЗ-волн при малом поглощении среды (особенно в жидкостях, твёрдых телах) синусоидальная у излучателя волна превращается по мере её распространения в слабую периодич. ударную волну (пилообразной формы) поглощение таких волн оказывается значительно больше (т. н. нелинейное поглощение), чем волн малой амплитуды. Распространению УЗ-волн в газах и жидкостях сопутствует движение среды, т. н. акустическое течение, скорость к-рого зависит от вязкости среды, интенсивности У. и его частоты вообще говоря, она мала и составляет долго % от скорости У. К числу важных нелинейных явлений, возникающих при распространении интенсивного У. в жидкостях, относится акустич. кавито1(ия. Интенсивность, соответствующая порогу кавитации, зависит от рода жидкости и степени её чистоты, частоты звука, темп-ры и др. факторов в водопроводной воде, содержащей пузырьки воздуха, на частоте 20 кГц она составляет доли Вт/см . На частотах диапазона У. средних частот в УЗ-поле с интенсивностью начиная с неск. Вт/см могут возникнуть фонтанирование жидкости и распыление её с образованием весьма мелкодисперсного тумана. Акустич, кавитация широко применяется в технол. процессах при этом пользуются У. низких частот. [c.215]

До сих пор мы рассматривали акустическое возбуждение струи плоскими волнами. Новые возможности управления струями представляет акустическое возбуждение звуком высших азимутальных мод (спиральными волнами). Некоторые результаты такого исследования описаны в работе авторов [2.14]. Экспериментальная установка представляла собой ресивер с хонейкомбом и сеткой, из него через сопло с выходным диаметром d = = 40 мм истекала струя. Воздух в ресивер поступал от компрессора. Звук от четырех динамиков подводился к соплу через цилиндрические трубки к выходному участку сопла в сечении, отстояшем на 30 мм вверх по потоку от плоскости среза сопла. Оси трубок были перпендикулярны оси сопла, шаг трубок в окружном направлении составлял 90°. Выходные отверстия трубок были закрыты мелкоячеистой сеткой заподлицо с внутренней поверхностью сопла. При возбуждении на одной частоте сигналы с различных динамиков могли подаваться в фазе или со сдвигом фаз Аф. При включении двух противоположных динамиков сдвиг фаз мог составлять Аф = О или 180° при включении всех четырех динамиков Аф = О или 90°. Для возбуждения струи применялись громкоговорители мощностью 20 и 150 Вт. Скорость истечения струи uq — 30 - 60 м/с. Re = (1 - 2) 10 , пограничный слой на срезе сопла бьш турбулентным. [c.88]

Иногда наблюдаемые явления оказываются самосветящимися и не нуждающимися в постороннем освещении изображение на экране осциллоскопа (причем иногда с более или менее длительным послесвечением), детонация и взрыв, люминесцентное свечение газов в ударной волне. В качестве примера на рис. 247 показана схема опыта, в котором, в частности, определялась скорость распространения ударной волны в металле ). Заряд С, подорванный на нижней грани плиты Л, возбуждает в ней ударную волну MN, распространяющуюся со скоростью в несколько uMj eK, Сама эта волна в металле, конечно, не видна. Но на верхней грани плиты сделано под углом 10° к поверхности углубление, в которое с малым зазором ( / мм) вставлена плоская пластинка В из прозрачного материала (люцита). Зазор оставался заполненным воздухом или заполнялся аргоном. Когда фронт ударной волны MN достигал дна зазора, в зазоре возникала ударная газовая [c.362]

Выше был рассмотрен случай монохроматической плоской волны. Имея в виду, что принцип суперпозиции в нелинейной акустике теряет силу, а также то, что интенсивные звуковые сигналы или шумы (особенно в воздухе) могут быть и чаще всего бывают немонохроматическими, представляется интересным рассмотреть этот случай. Принципиально решение Ирншоу (2.55), (2.5G) может быть применено при любом движении поршня, однако при сложном движении задача в значительной мере усложняется. Решение этой задачи, близкое к решению Бесселя — Фубини, рассмотрено в [17]. Здесь будет рассмотрено решение во втором приближении по [18]. [c.81]

Когда ar sin (q/ j) < 6iплоская волна падает из воздуха в воду под углом, равным-критическому. В этом случае [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...