Скорость распространения ударной волн

Отсюда скорость распространения ударной волны [c.143]

Эта формула (вместе с (85,4)) связывает скорость распространения ударной волны сдавлениями и плотностями газа по обеим сторонам поверхности. [c.456]

Но это есть не что иное, как скорость звука с. Таким образом, скорость распространения ударных волн слабой интенсивности совпадает в первом приближении со скоростью звука [c.462]

Отношение Гз/Г] неограниченно растет вместе с Р2/Р1, т. е. скачок температуры, как и скачок давления, в ударной волне может быть сколь угодно большим. Отношение же плотностей стремится к постоянному пределу так, для одноатомного газа предельное значение р2 = 4рь для двухатомного p2 = 6pi. Скорости распространения ударной волны большой интенсивности равны [c.471]

Так как скорость распространения ударной волны меньше, чем скорость тела, ее порождающего, то характер возникающей ударной волны и характер ее распространения оказываются весьма своеобразными. Пуля (или снаряд) создает в воздухе импульс сжатия, который не может обогнать пулю, так как движется с меньшей скоростью. Следовательно, перед пулей импульса сжатия не будет. Он будет появляться только позади нее. [c.584]

Величина wi является скоростью распространения ударной волны. (в нашем случае волны детонации в неподвижном газе). Для исследования процесса удобнее считать, что газ притекает со скоростью W к области детонации, а фронт волны неподвижен. Эта обращенная схема явления принята нами в последующем изложении. [c.219]

В уравнении (74) оба знака перед корнем отвечают реальным значениям приведенной скорости. Положительный знак соответствует детонационному горению ( i>l), т. е. скорости распространения ударной волны. Отрицательный знак отвечает распространению медленного горения. Следует заметить, что формула (74) также и при отрицательном знаке пригодна для детонации. В этом случае она связывает приведенную скорость непосредственно за фронтом скачка уплотнения (вместо Xi) с величиной [c.224]

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УДАРНОЙ ВОЛНЫ В КРУГЛОМ ВОДОВОДЕ С УПРУГИМИ СТЕНКАМИ [c.138]

Отсюда искомая скорость распространения ударной волны будет [c.139]

Но ll .t= , т. е. скорости распространения ударной волны, а поэтому [c.263]

В действительности стенки трубы упруги поэтому скорость распространения ударной волны определяется из формулы [c.263]

Решение. Находим величину скорости распространения ударной волны [c.282]

Сц — скорость распространения ударной волны с — высота стенки D, d — диаметр [c.5]

Здесь I — длина трубопровода от места удара до сечения, в котором поддерживается постоянное давление (например, до резервуара больших размеров или до места присоединения к другому трубопроводу большего диаметра) С — скорость распространения ударной волны в трубопроводе, определяемая по формуле Н. Е. Жуковского, м/с, [c.106]

Решение. Определяем скорость распространения ударной волны [c.107]

Отношение А//Д/ в полученном уравнении представляет собой скорость распространения гидравлического удара с (скорость распространения ударной волны) в трубопроводе, поэтому [c.103]

Скорость распространения ударной волны с, как было показано Н. Е. Жуковским, зависит от упругих свойств жидкости и трубопровода и может быть найдена по формуле [c.103]

Определить скорость распространения ударной волны и величину повышения давления при мгновенном закрытии крана на трубопроводе из стальных труб диаметром 62 мм при толщине стенки 5 мм и средней скорости движения жидкости 1,8 м/сек. [c.75]

Определить скорость распространения ударной волны в водопроводе диаметром 50 мм при толщине стенки 5 мм- [c.80]

Как и на сколько процентов изменится скорость распространения ударной волны, вели по трубопроводу (см. задачу 260) будет двигаться нефть плотностью 820 кг/м . [c.80]

Таким образом, параметр а представляет собой скорость распространения ударной волны, а функция f описывает волну, распространяющуюся вверх по трубе. Совершенно аналогично можно показать, что функция ср представляет собой волну изменения давления, распространяющуюся вниз по трубе с той же скоростью а. Следовательно, в общем случае изменение давления в трубе при гидравлическом ударе есть результат суммирования (суперпозиции) ударных волн двух видов прямых и обратных, каждая из которых может быть положительной или отрицательной. [c.215]

Н. Е. Жуковским получена также формула для расчета скорости распространения ударной волны [c.59]

Скорость ударяющего тела мала по сравнению со скоростью распространения ударных волн, а время соударения значительно больше времени распространения этих волн по всему объему ударяемого тела. [c.399]

Начало четвертого этапа характеризуется ситуацией, при которой давление у входа в трубу со стороны резервуара (р) больше, чем со стороны трубы р—Ар), жидкость из резервуара начнет втекать в трубу со скоростью и и давление в ней будет возрастать до р. При этом фронт первоначального давления х—х станет перемещаться в задвижке со скоростью распространения ударной волны. К концу этапа скорость во всей трубе равна и, а давление р. Но так как задвижка закрыта, то, начиная с конца четвертого этапа, процесс гидравлического удара начнет повторяться. При гидравлическом ударе часть энергии жидкости переходит в теплоту, поэтому с течением времени амплитуда колебаний давления Ар затухает и процесс приостанавливается. [c.67]

Выражение (5.29) известно как формула Н. Е. Жуковского, которым было показано, что скорость распространения ударной волны при абсолютно жестких стенках трубопровода равна скорости распространения звука в воде (1425 м/с). В общем случае скорость распространения ударной волны с зависит от рода жидкости, материала, диаметра и толщины стенок трубы и может быть определена по формуле [c.68]

Скорость распространения ударной волны зависит от рода жидкости, материала трубы, ее диаметра и толщины стенок и определяется следующим выражением [c.244]

Для воды скорость распространения ударной волны может быть подсчитана по формуле [c.245]

Ударное давление измеряется по диаграмме отрезком а по вертикали от динамической линии до горизонтальной части выступа скорость распространения ударной волны по данным, взятым [c.246]

Например, при скорости распространения ударной волны w = = 2000 м/с, начальной температуре газа Т = 400 К, Л = = 300 Дж/ (кг К) и А = 1,4 1шеем Т 2340 К, а р 900 м/с, 2,2, Яг 0,45, чему соответствует 2260 К. [c.220]

Явление гидравлического удара характеризуется большими скоростями распространения ударной волны н большими величинами возникаюн1,их при. этом давлений периоды колебаний давлений составляют доли секунды, благодаря чему практически действие.м сил трения па протяжении столь коротких промежутков времени можно пренебречь. При ые-устаповившемся движении в зуинеле и резервуаре, когда явления развиваются значительно ме,дленнее, влиянием сил трения пренебрегать без значительных погрешностей уже нельзя. [c.135]

Из сравнения формул (14-10) и (14-11) заключаем, что в случае неупругпх стенок скорость распространения ударной волны равна скорости Со распространения звука в неограниченной среде в случае же упругих стенок она меньше с. [c.139]

Из этой формулы следует, что зеличина ударного давления зависит от начальной скорости дви>(ения воды в трубе и от скорости распространения ударной волны. [c.263]

Итак, ударные волны характеризуются следующими свойствами 1) скорость распространения ударной волны больше скорости звука в невозмущенной среде 2) на фронте ударной волны параметры состояния и движения среды изменяются скачкообразно 3) ударная волна сопровождается перемещением частиц тела в направлении движения фронта волны 4) скорость ударной волны зависит от интенсив юсти возмущений 5) при образовании ударной волны энтропия возрастает с1зх>0. [c.40]

На первом этапе при мгновенном закрытии задвижки (рис. 5.11) слой жидкости около нее остановится, а остальная жидкость в трубе будет продолжать двигаться с прежней скоростью и. Через некоторое время начнут останавливаться и слои жидкости слева от задвижки, т. е. фронт остановивщейся жидкости х—х будет двигаться от задвижки к резервуару. В остановивщемся объеме жидкости между задвижкой и сечением х—х возникнет дополнительное давление Ар. Таким образом, справа от сечения х—х жидкость неподвижна, и ее давление равно р+Ар, а слева от сечения X—X жидкость по-прежнему движется к задвижке со скоростью ц и в трубе будет прежнее давление р. Фронт сжатия х—х движется в направлении резервуара со скоростью распространения ударной волны с. Описанный процесс послойного сжатия будет продолжаться до тех пор, пока ударная волна не дойдет до резервуара. На этом первый этап гидравлического удара заканчивается [c.66]

Определение ударного давления и скорости распространения ударной волны. Рассмотрим объем жидкости (см. рис. 5.11), заключенный между задвижкой и сечением х—х, площадь которого а, а длина А1. Применим к рассматриваемому объему теорему механики об изменении количества движения или теорему импульсов. За время Д/, в течение которого фронт повышенного давления передвинулся от задвижки влево на Д/, остановившаяся масса жидкости в этом объеме потеряла следующее количество движения mv — pavAl. Импульс силы за время Д равен ApaAt. Слева от сечения X—X давление жидкости равно р, а справа—р+Ар. Произведение аАр — сила, остановившая объем жидкости аА1 за время Д . Приравнивая количество движения импульсу силы, получим [c.68]

Поскольку А11сИ = с — скорость распространения ударной волны, можно записать [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...