Работа Определение сил тяжести

Когда тело движется в поле силы тяжести по замкнутой траектории, т. е. в конечном итоге оказывается вновь на начальной высоте Ь.2 = к ), то согласно (13.4) суммарная работа, совершаемая силой тяжести, Л = 0, так как А = 0. Это характерная особенность всех консервативных сил и может быть использована как их определение силы, суммарная работа которых по любой замкнутой траектории тождественно равна нулю, консервативны. Это можно записать так [c.48]

Замечания о теореме Бернулли. Специальная форма теоремы Бернулли была получена при двух предположениях. Прежде всего мы предполагали, что действует только одна внешняя сила —сила тяжести. Поле силы тяжести является консервативным это означает, что работа, совершенная силой тяжести при движении тела от точки Р к другой точке Q, не зависит от пути, а зависит только от высоты точки Q по отношению к точке Р. Консервативное поле сил приводит к понятию потенциальной энергии, которая измеряется работой, совершенной телом при переходе от одного определенного положения к другому. Для того чтобы потенциальная энергия единицы массы в точке могла иметь определенный смысл, очевидно, необходимо, чтобы работа сил поля не зависела от пути, по которому совершается переход в эту точку. [c.21]

Перейдем теперь К определению работы сил, действующих на рассматриваемый объем жидкости. Работа силы тяжести равна произведению этой силы на путь, пройденный точкой ее приложения, т. е. центром массы (тяжести) движущегося объема жидкости по вертикали. Рассматривая, как и ранее, выделенный объем струйки в двух его положениях состоящим из объема Уг-2 и равных между собой объемов Уы и 2-2, легко прийти к заключению, что работа Лт сил тяжести будет равна произведению силы тяжести объема Уьг на расстояние по вертикали между центрами масс объемов Ум- и 2-2 т. е. [c.71]

Ресурсные испытания тепловых труб обычно связывают прежде всего с выявлением возможной несовместимости рабочей жидкости с материалами корпуса и фитиля. В предельном случае ресурсные испытания заключаются в определении длительных характеристик тепловой трубы в условиях, соответствующих реальным. Даже если это и сделано, все же трудно в тех случаях, когда труба работает против силы тяжести, ускорить ресурсные испытания, скажем, путем увеличения тепло-10—129 145 [c.145]

Для определения заметим, что работа силы тяжести нити 3 при ее перемещении из положения аЪ в положение аЬ, при котором Xj = О, равна работе силы тяжести участка нити ЬЬ при его перемещении в положение аа (рис. 218). [c.276]

Для определения обобщенной силы дадим системе возможное перемещение од и составим элементарную работу задаваемых сил. Элементарная работа складывается из работы силы тяжести груза и работы упругой силы пружины [c.589]

Так же выразится и потенциальная энергия растянутой пружины. Потенциальная энергия тела в поле тяжести. Материальная частица или тяжелое тело, поднятое на некоторую высоту, обладает потенциальной энергией, равной той работе, которую совершит сила тяжести при опускании тела до нулевого положения . Однако нулевое положение в поле силы тяжести не может быть так естественно определено, как в поле упругой силы. Для пружины и вообще в случаях упругих сил нулевым положением является то, при котором отсутствует деформация. Для тяжелого тела нулевым положением может быть уровень пола, уровень земли и т. д. Уровень, относительно которого отсчитывают потенциальную энергию тела, поднятого на некоторую высоту, может быть выбран совершенно условно. Но эта условность в выборе нулевого положения не сказывается на расчетах, так как в расчеты всегда входит не полная потенциальная энергия, а ее изменение. Нужно лишь отсчитывать потенциальную энергию относительно одного и того же уровня. Поэтому для определения потенциальной энергии тела в поле силы тяжести мы построим систему прямоугольных координатных осей, направив ось Oz вертикально вверх, но не будем пока уточнять положение начала отсчета и определим проекции силы тяжести [c.394]

Для определения потенциальной энергии системы следует вычислить работу, которую совершают разности сил упругости пружин и сил тяжести грузов при перемещении системы из рассматриваемого положения в положение равновесия. 2(ги разности сил изменяются в зависимости от смещений грузов из статических положений равновесия по линейному закону аналогично тому, как изменяется сила упругости пружины при деформации пружины из недеформированного состояния. [c.446]

Для определения работы силы тяжести представим себе, что центр тяжести тела С перемещается из положения в положение (рис. 1.178) по некоторой криволинейной траектории, лежащей [c.146]

Всякая система тел, в которой действуют силы тяжести, упругие силы и силы электрического поля, созданного электрическими зарядами, обладает определенны.м ограниченным запасом работы, которую эти силы могут совершить. Этот запас работы, обусловленный конфигурацией тел системы, представляет собой потенциальную энергию системы. [c.129]

Если тело опускается вниз, то сила тяжести при этом может совершить некоторую определенную работу, величина которой зависит от начальной высоты тела. Тяжелое тело, поднятое на некоторую высоту, обладает потенциальной энергией, равной той работе, которую [c.129]

На рис. 84 показаны сечения эквипотенциальных поверхностей суммарного поля тяготения двух шарообразных" масс (ш1 / 2 = = 4 1). Из определения эквипотенциальной поверхности вытекает, что движение по ней материальной точки не связано с работой силы тяжести (Аф = 0). Это означает, что сила тяготения, действующая на материальную точку, движущуюся по эквипотенциальной поверхности, должна быть всегда направлена по нормали к этой поверхности. Поэтому линии напряженности поля также должны быть направлены по нормали к эквипотенциальной поверхности во [c.104]

Перейдем теперь к определению работы сил, действующих на рассматриваемый объем жидкости. Работа силы тяжести равна произведению этой силы на путь, пройденный точкой ее приложения, т. е. центром массы (тяжести) движущегося объема жидкости по вертикали. Рассматривая, как и ранее, выделенный объем струйки в двух его положениях состоящим из объема Vi< 2 и равных между собой объемов и V2-2, легко прийти к за- [c.70]

Жидкость заполняет открытый сосуд, вращающийся вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью. В этом случае она будет находиться под действием сил тяжести и центробежной силы, что соответствует, например, работе жидкостного тахометра (рис. 37) — прибора, служащего для определения числа оборотов вала. [c.51]

Работу на конечном отрезке траектории находят интегрированием вдоль пути перемещения материальной точки (или точки приложения силы / ). Однако для определения работы в поле сил тяжести имеем простое выражение в виде приращения величины (f=mgz (где т — масса перемещаемой материальной точки g — ускорение свободного падения г — высота по отношению к уровню отсчета) [c.27]

Определение к. п. д. механизма. При установившемся движении механизма за целое число циклов движения работа сил тяжести = О и работа сил инерции = 0. На основании равенства работ А с + в. с — дв находим соотношение между ц и (см. 5.3) [c.70]

Вместо термина силы реакции можно пользоваться более ясным выражением силы геометрического происхождения . Они задаются геометрическими связями, существующими между различными частями системы, или, как в случае твердого тела, между отдельными материальными точками. Силам реакции мы противопоставляем то, что мы называли внешними силами . Вместо этого можно пользоваться более ясным термином силы физического происхождения или же сторонние силы, приложенные извне . Причина их лежит в физических воздействиях таковы, например, сила тяжести, давление пара, напряжение каната, действующее на систему извне, и т. д. Физическое происхождение этих сил проявляется в том, что в их математическом выражении содержатся особые, поддающиеся лишь опытному определению константы (постоянная тяготения, отсчитываемые по манометру или барометру деления шкалы и т. п.). Трение, о котором мы будем говорить в 14, нужно отнести частично к силам реакции, частично к сторонним силам к первым — если оно является трением покоя к последним — если оно является трением движения (в частности, трением скольжения). Трение покоя автоматически исключается принципом виртуальной работы, трение же скольжения нужно причислить к сторонним силам. Внешне это проявляется в том, что в закон трения скольжения [уравнение (14.4)] входит определяемый экспериментально коэффициент трения /. [c.75]

В настоящее время это определение нивелирного напора наиболее часто употребимо в расчетной практике и приводится во всех нормативных материалах по расчету гидравлики двухфазных систем [1, 2, 8]. При этом нет никакой уверенности в том, что при вычитании указанного нивелирного напора из полного перепада давления при подъемном движении двухфазного потока в вертикальном канале (g > 0) получится точное значение перепада давления вследствие трения при движении этого потока с тем же массовым расходом жидкости и газа (пара) в горизонтальном канале (g =0). А именно такое предположение делалось в целом ряде работ, в частности при обработке опытных данных по гидравлическому сопротивлению трения и составлении нормативного метода для расчета истинного объемного паросодержания ф при движении двухфазного пароводяного потока в горизонтальных и вертикальных трубах [5]. Цель настоящей статьи состояла в выяснении этого обстоятельства, нахождении условий сопоставимости данных по потерям напора в горизонтальных и вертикаль-ных каналах и определении той части из полного перепада давления в вертикальном канале (g > 0), которую необходимо вычитать из этого перепада, чтобы получить точное значение потерь напора на трение в отсутствие объемных сил тяжести (g=0), т. е. фактически при течении двухфазного потока с тем же массовым расходом фаз в горизонтальной трубе. [c.165]

Частота движения волн измерялась в работах 122, 25, 31, 54, 79, 108, 145, 158, 197]. Однако в связи с тем что используемые в настояш ее время на практике методы определения <0 не позволяют измерить весь спектр частот (мелкомасштабными возмущениями обычно пренебрегают), приведенные ниже сведения носят в основном качественный характер. Согласно [25, 108, 197], при свободном стекании жидкости по вертикальной поверхности частота движения волн меняется в пределах 10—50 Гц. По данным [79], частота движения волн на поверхности жидкости, стекающей под действием сил тяжести, снижается по мере удаления от места образования пленки и стремится к некоторому определенному значению, не зависящему от расхода жидкости (ш,, з(5 18- 22 Гц). Некоторое представление о частоте движения волн различной амплитуды дает график (рис. 7), [c.196]

Действие сил G , и F можно заменить действием одной равнодействующей силы, приведенной к центру тяжести муфты регулятора или груза. Эта равнодействующая сила называется восстанавливающей и обозначается буквой Е. Определение восстанавливающей силы может быть произведено из условия равенства работы этой силы работам сил ее составляющих. [c.245]

Ротаметр, используемый в данной схеме, работает следующим образом. В прозрачной трубе 5 с небольшой конусностью располагается цилиндрическая деталь (поплавок 3), которая может свободно перемещаться по всей длине конусной трубы с небольшим зазором. Труба 5 располагается вертикально. Если по трубе пропустить поток воздуха, то поплавок 3 относительно трубы займет определенное положение, соответствующее равенству силы тяжести поплавка Fi силе давления воздуха на поплавок Fj, направленной вверх и подсчитываемой по формуле [c.324]

Во избежание часто встречающегося недоразумения необходимо отметить, что в соответствии с нашими представлениями при ускорении тела в поле силы тяжести работа над телом не производится. Будет правильнее сказать, что кинетическая энергия тела возрастает за счет его потенциальной энергии, к определению которой мы переходим. [c.66]

Целесообразность создания искусственной силы тяжести на космических пилотируемых аппаратах, предназначенных для длительных орбитальных и межпланетных полетов, отмечалась рядом отечественных и зарубежных исследователей в области космической техники. Однако идея создания искусственной силы тяжести во время космического полета принадлежит К. Э. Циолковскому. В работе Исследование мировых пространств в 1911 г. им была предсказана возможность создания искусственной гравитации в космическом пространстве путем сообщения аппарату принудительного вращательного движения. В соответствии с этим наиболее вероятным техническим решением проблемы создания искусственной гравитации считается конструирование КА, на которых предусматривается возможность вращения либо отдельных герметичных обитаемых отсеков, либо всей конструкции относительно центра масс с определенной угловой скоростью, что обеспечит получение центробежной силы, воздействующей на членов экипажа взамен утраченной весомости. [c.261]

Изложив общую теорию, авторы применяют свои уравнения в ряде частных случаев. Они показывают, каким образом единственную входящую в их уравнения упругую постоянную можно получить опытным путем из испытаний на растяжение или на равномерное сжатие. Далее, они ставят перед собой задачу о полом круговом цилиндре и выводят формулы для напряжений, вызываемых равномерным внутренним или внешним давлением. Эти формулы используются для вычисления необходимой толщины стенок цилиндра при заданных значениях давлений. В своих исследованиях они пользуются теорией наибольшего напряжения, но предусмотрительно обращают внимание на то, что каждый элемент цилиндра находится в условиях двумерного напряженного состояния и что предел упругости, определенный из испытания на простое растяжение, может оказаться неприменимым к этому более сложному случаю. Следующими вопросами, разобранными в этой части их работы, являются задачи о простом кручении круглого стержня, о сфере, подвергающейся действию сил тяжести, направленных к ее центру, и о сферической оболочке, нагруженной равномерно распределенным внутренним или наружным давлением. Для всех этих случаев авторами выводятся правильные формулы, которые с тех пор нашли разнообразные применения в технике. [c.142]

Историю принципа живых сил можно начать с Галилея — его утверждение, что скорость, приобретаемая при движении тела вдоль наклонной плоскости, определяется только разностью высот исходного и начального положения, является первым и частным случаем этого принципа. В более общей форме это же положение высказано Торричелли (см. гл. V). Гюйгенс (см. там же, п. 19) заметил сохранение суммы живых сил при соударении идеально упругих шаров, — надо только оговорить, что для точной формулировки Гюйгенсу недоставало явного введения понятия массы. С той же оговоркой зависимость между суммой живых сил нескольких тяжелых материальных точек и работой силы тяжести при их перемещениях указана в Маятниковых часах Гюйгенса, и это — непосредственное продолжение линии Галилей — Торричелли. Все это — предыстория принципа живых сил, ибо в достаточно общем виде и вместе с названием и определением величины он появляется только в 1686 г. в работе Лейбница. Работа коротка (шесть страниц) и содержательна, название длинно Краткое доказательство удивительной ошибки Декарта и других относительно закона природы, согласно которому, как полагают, господь всегда сохраняет одно и то же количество движения, но который разрушает механику В ней есть положи- [c.127]

Первичными ошибками механизмов являются погрешности размеров, формы и положения деталей, возникающие при изготовлении и работе механизма они характеризуются величиной и направлением если направление определенное (погрешности размеров, деформации от сил тяжести деталей и т. п.), первичные ошибки называют скалярными, при неопределенном направлении (несоосности, эксцентриситеты, перекосы вращающихся деталей и т. п.) — векторными. При расчетах на точность для скалярных первичных ошибок учитывается только величина, для векторных — величина и направление. Наибольшее влияние на точность механизмов оказывают следующие виды первичных ошибок. [c.432]

Сила тяжести Р потенциальна. Для вычисления потенциальной энергии маятника направим ось х по вертикали вниз, взяв начало отсчета в точке О привеса маятника. Потенциальная энергия маятника равна работе силы тяжести Р при перемещении маятника из данного положения в нулевое, т. е. П = — Рх. Учитывая, что A = / os p, пол)Щим П = — Р1 os ср. Для определения обобщенной силы надо взять с обратным знаком производную от потенциальной энергии по обобщенной координате ср, т. е. [c.457]

В системе тел, в которой действуют только силы тяжести, упругие силы и силы электрического поля, созданного электрическими зарядами, всякая работа этих сил связана с изменгнием конфигурации (так как, когда система вернулась к прежней конфигурации, работа всех этих сил должна быть равна нулю). Если силы, действующие в системе, совершаЕОт положительную работу, то конфигурация при этом всегда изменяется так, что в конце концов способность системы совершагь работу оказывается исчерпанной. Например, если сила растянутой пружины совершает положительную работу, то при этом пружина сокращается. В конце концов пружина сократится до нормальной длины и не сможет далее совершать работу. Растянутая пружина обладает определенным ограниченным запасом работы, которую она мол-сет совершить. Величина этого запаса работы определяется начальным растяжением пружины, т. е. ее начальной конфигурацией. [c.129]

Для определения обобщенной силы Qx дадим координате х приращение dx, оставляя координату у без изменения, и подсчитаем сумму элементарных работ сил тяжести Pi = mig, Р2 = ni2g, Р3 = = mag и силы упругости балки F на этом перемещении [c.306]

Основное различие в подходах к решению задачи теплообмена при конденсации на вертикальной поверхности и в вертикальной трубе в условиях ламинарного режима течения пленки конденсата под совместным действием гравитационных сил, и касательных напряжений, возникающих на границе раздела фаз, заключается в способах определения и учета сил, действующих на пленку. Для упрощения решения, а также в связи со слабой изученностью влияния парового потока на движение пленки конденсата и теплоперенос в ней обычно пренебрегают влиянием того или иного фактора сил тяжести [6.40— 6.42], поперечного потока пара [6.43, 6.44 и др.] и т. д. Однако почти все работы по конденсации движущегося пара имеют характерный недостаток — касательные напряжения на границе раздела фаз определяются по формулам, рекомендуемым для сухих гладких или шероховатых поверхностей [6.44—6.48] и справедливым для двухфазного кольцевого течения лишь в случае чрезвычайно малой толщйны пленки, когда отсутствует волновой режим течения или амплитуда волн не превышает толщины ламинарного слоя парового потока. В остальных случаях волнового режима сопротивление трения во много раз превышает сопротивление для гладкой твердой поверхности, что должно соответствующим образом отразиться на характере течения пленки и теплопереноса в ней. Имеющиеся расчетные рекомендации по теплообмену в рассматриваемой области удовлетворительно обобщают опытные данные, по-видимому, за счет корректирующих эмпирических поправок. Поэтому естественно расхождение расчетных и опытных данных, полученных при конденсации паров веществ с иными теплофизическими свойствами и отношением Re VRe, даже при соблюдении внешних условий (Re", АГ, q,P). [c.158]

ЦЕНТР тяжести—точка, неизменно связанная с твердым телом и являющаяся центром параллельных сил тяжести, действующих на все частицы этого тела ЦИКЛ [в технике— совокупность процессов в системе периодически повторяющихся явлений, при которых объект, подвергающийся изменению в определенной посяедовтельности, вновь приходит в исходное состояние термодинамический (Карно состоит из двух изотермических и двух адиабатических процессов, чередующихся между собой обратимый состоит из обратимых процессов обратный совершается за счет вьшолнения работы, которая осуществляет процесс передачи теплоты от менее нагретого тела к более нагретому прямой вьшолняет полезную работу за счет части теплоты, сообщаемой рабочему телу Карно, КПД—отношение разности абсолютных температур нагревателя и холодильника к температуре холодильника при вьшолнении прямого цикла Карно)] ЦУГ волн—прерьшистое излучение света атомом в виде отдельных кратковременных импульсов [c.295]

ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ — часть энергии ме-ханич. системы, находящейся в нек-ром силовом поле, зависящая от положения точек (частиц) системы в этом поле, т. е. от пх координата , у , z или от обобщённых координат системы qi. Численно П. э. системы в ланно.и её положении равна той работе, к-рую произведут действующие на систему силы поля при перемещении системы из этого положения в то, где П. э. условно принимается равной нулю (нулевое положение). Из определения следует, что понятие П. э. имеет место только для системы, находящейся в потенциальном силовом поле, в к-ром работа действующих на систему сил поля зависит только от начального п конечного положений системы и не зависит от закона движения точек системы, в частности от вида их траекторий. Напр., для механич. системы, находящейся в однородном поле тяжести, если ось Z направлена вертикально вверх, II. э, П = mgz , где т — масса системы, g — ускорение силы тяжести, Zq — координата центра масс (нулевое положение = 0) для двух частиц с массами и т , притягивающихся друг к другу по всемирного тяготения закону, П = —где G — гравитационная [c.92]

Приводятся результаты анализа советских и зарубежных публикаций по вопросам движения тонких слоев вязкой жидкости под действием сил тяжести и примыкающего газового (парового) потока. По этому вопросу имеется весьма обширная и в определенной мере противоречивая опгаература. В связи с этим анализ и классификация имеющегося материала применительно к задачам расчета температурного режима и гидравлического сопротивления парогенерирующих каналов приобретает весьма важное значение. Результаты этой работы могут быть использованы при уточнении существующих рекомендаций по расчету гидравлики и теплообмена в элементах анергооборудования. Библ. — 217 назв., ил. — 29. [c.248]

Ибн Корра не ограничивается изложением теории невесомого рычага. Стремясь приблизиться к практике взвешивания, он пытается учесть вес коромысла и строит теорию весомого рычага. Доказательства Ибн Корры близки к методам геометрической статики Архимеда. По существу это решение задачн определения центра тяжести тяжелого отрезка, значительно более простой, чем определения центров тяжести в работах Архимеда. Ибн Корра доказывает вначале, что два равных груза можно заменить одним двойным, подвешенным посередине между ними, т. е. теорему о равнодействующей двух равных сил, приложенных в точках на равных расстояниях, обобщает ее затем на бесконечное множество равных сил, а затем на случай равномерно распределенной нагрузки. [c.51]

Работу манипулятора отливок можно проследить по кинематической схеме (см. рис. 8.20, в). При поступлении команды от машины четырехзвенный транспортный рычаг 25 поворачивается против часовой стрелки и вводит руку в разъем формы. После чего KapeTJ a перемещает руку 23 вправо к отливке с траекторией 24. При подходе схвата к пресс-остатку подается команда на гидровыталкиватель машины. После выталкивания отливки схват захватывает отливку за пресс-остаток и по истечении определенного времени каретки 20 с ходом s перемещается влево, т. е. происходит извлечение отливки из пресс-формы. Затем транспортный рычаг поворачивается по часовой стрелке и возвращается в исходное положение, схват поворачивается на 90° и разжимается. Отливка под действием силы тяжести падает на конвейер или в накопитель, схват возвращается в исходное положение. [c.316]

При этом проекции Wxy Wy и Wzo ускорения W включают в себя и проекции ускорения g силы тяжести, направленного здесь от центра Земли. Определение моментов от неравножесткости элементов гиростабилизатора представляет собой задачу более сложную. Методика определения этих моментов излагается, например, в работе [11]. Здесь приведем лишь простейшую, но важную при расчете собственной скорости прецессии гироскопа формулу для определения момента от неравножесткости подвеса ротора гироскопа, действующего относительно оси Ох его прецессии [c.26]

Роберт Гук (1635—1703) ) был сыном приходского священника, жившего на острове Уайт (Wight). В детском возрасте он был очень слабым и болезненным, но весьма рано обнаружил живой интерес к изобретению механических игрушек и к рисованию. Когда ему исполнилось 13 лет, он поступил в Вестминстерскую школу и поселился в доме школьного учителя, д-ра Басби (Busby). Там он изучил латинский, греческий и немного еврейский языки, а также познакомился с Началами Евклида и некоторыми другими трудами по математике. В 1653 г. Гук был отправлен в церковь Христа в Оксфорде, где стал певчим. Это дало ему возможность продолжать свои занятия, и в 1662 г. он получил степень магистра искусств. В Оксфорде он сблизился с некоторыми учеными и, будучи опытным механиком, помогая им в их исследовательской работе. Около 1658 г. он работал совместно с Бойлем и усовершенствовал воздушный насос. Он пишет Почти в то же самое время благодаря доброте д-ра Уорда (Ward) мне представился случай познакомиться о астрономией, в связи с чем для уточнения астрономических наблюдений я занялся усовершенствованием маятника и нашел способ увеличивать продолжительность его колебаний... С этой целью я провел несколько испытаний, которые, как я обнаружил к моему удовлетворению, увенчались удачей. Этот успех побудил меня к дальнейшим размышлениям о возможности приспособления маятника для определения географической долготы мест, и тогда разработанный мною для самого себя метод механических изобретений быстро привел меня к использованию пружин вместо силы тяжести для того, чтобы приводить какое-либо тело в колебательное движение при любом положении . Это сообщение отмечает начало экспериментирования с пружинами. [c.28]

Ибн Корра не ограничивается изложением теории невесомого рычага. Стремясь приблизиться к практике взвешивания, он пытается как-то учесть вес коромысла и строит теорию весомого рычага. Его рассуждения опираются на два положения два равных груза можно заменить одним двойным, подвешенным посередине между ними распределенный равномерно по рычагу вес J можно заменить грузом такого же веса, приложенным к середине рычага Хотя сами по себе эти исходные предпосылки и верны, окончательные зультаты не совсем ясны и приведенное в конце книги правило градуирования весов не вытекает из полученных результатов. Доказательство Ибн Корры близко к методам геометрической статики Архимеда. По существу — это решение задачи определения центра тяжести тяжелого отрезка, значительно более простой, чем определение центров тяжести в работах Архимеда. Ибн Корра доказывает вначале теорему о равнодействующей двух равных сил и, распространив эту теорему на любое конечное число равных сил, 41 приложенных в точках на равных расстояниях, обобщает ее затем на бесконечное множество (бесконечно много — ла нихайа, буквально — без конца ) равных сил, т. е. для случая равномерно распределенной нагрузки. При этом Ибн Корра наряду с операциями над отношениями применяет к непрерывным величинам арифметические действия умножения и сложения. Это сыграло существенную роль в подготовке расширения понятия числа до положительного действительного, которое осуществил впоследствии Омар Хайям. [c.41]

Исследованию свойств инерциальных систем навигации длительного действия в 50—60-е годы были посвящены многочисленные советские и зарубежные работы. В начальной стадии развития корабельных систем навигации делались попытки применять в них платформу, неизменно ориентированную относительно звезд. Так, например, был построен гиростабилизатор первой инерциальной системы в начале 50-х годов под руководством Ч. Дрейпера в США. Применение инерциальной ориентации избазвляет от необходимости управлять прецессией гироскопов и позволяет избежать связанных с таким управлением погрешностей. Географические координаты здесь могут быть материализованы углами между элементами карданова подвеса, что упрощает вычислительную часть системы. С другой стороны, изменение ориентации гироскопов относительно силы тяжести вследствие вращения Земли и перемещений по ней корабля приводит в такой системе к трудно компенсируемым уходам гироскопов от дебаланса масс и к соответствующим ошибкам определения навигационных параметров. Здесь требуется весьма точно задавать и измерять углы. [c.186]

По определению работа, которую совершит сила тяжести на расстоянии 1ASI, равна [c.231]

При выполнении различных операций в машинах может встретигься необходимость фиксировать отдельные звенья или механизмы в определенном положении, с тем чтобы в свое время их можно было освободить и привести в движение. Стопоры и фиксаторы, применяемые для этой цели, устраняют возможность перемещения деталей под действием сил тяжести или других сил, как это имеет место, например, в грузоподъемных механизмах, или самопроизвольного перемещения вследствие сотрясений, которыми неизбежно сопровождается работа машины. [c.742]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...