Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Колебания оболочек

Здесь необходимо знать частоту изгибных колебаний оболочки о) при наличии давления p . Низшая зона резонанса наступает при значении Q, близком к 2w.  [c.498]

При выводе уравнений колебаний оболочек полагают, что состояние напряжения внутри оболочки во время колебания имеет характер, определяемый уравнениями равновесия, и средняя поверхность оболочки во время колебаний деформируется по тому же закону, что и в состоянии равновесия . На основании изложенного, уравнения колебаний оболочек можно получить, согласно принципу Д Аламбера, заменяя внешние силы X, Y, Z, которые входят в уравнения равновесия, соответственно выражениями сил инерции  [c.184]


После подстановки (3. 9) в уравнения колебаний оболочек [48, 51] получим уравнение четвертой степени относительно с действительными коэффициентами  [c.123]

Это уравнение определяет восемь корней Ху, после подстановки которых в уравнения колебаний оболочек получим значения мр и кр как функции Ху. Коэффициенты а следовательно, и восемь корней Ху зависят от параметров т, V, Ь =к Ц2Н и от безразмерной частоты [у (1 — v ) lgE lк  [c.123]

Вид решения определяется корнями Х . уравнения (3. 10). Минимальную частоту собственных колебаний отдельной оболочки определим как наименьшее значение частоты, при котором 64=0 [52]. Минимальной частоте соответствуют корень Х=0 и форма колебаний оболочки как кольца Н/1Е=0. При частоте <о влияние сил инерции на деформации оболочки невелико, все корни имеют действительную часть ВеХу=4=0. Уравнение 4 (со)=0  [c.124]

Зависит от выбора расчетной схемы и сам спектр собственных колебаний оболочки. При аппроксимации всего цилиндра без учета симметрии наблюдается раздвоение форм колебаний, при котором одинаковым  [c.111]

Матрица А позволяет представить вектор ц (х/1) в форме метода начального параметра т) (х11) = " хИ)А (0) т) (0). Если условия на опорах определяются с помощью матриц жесткости опоры т)" (0) = еоТ) (0) и ц (1) = = 1 ] (1), то вместе с уравнением для X У (X) = 0 имеем систему, определяющую собственные колебания оболочки. Такая задача была рассмотрена в работах [2, 3]. Упрощения, которые приняты для исходных уравнений в работах [2] и [6], где оболочки считают пологими, приводят, как показали расчеты, к завышению минимальной собственной частоты на величину до 30%. На других частотах разность между результатами расчета по [2] и [3] остается постоянной, т. е. погрешность быстро уменьшается с ростом частоты.  [c.20]

Вид решения определяется корнями Ху уравнения F (X) = 0. Минимальную частоту собственных колебаний отдельной оболочки м определим как наименьшее значение, при котором 64 = 0. Этому условию и корню X = 0 соответствуют колебания оболочки как кольца Л = 0. При частоте а> (и влияние сил инерции на деформации оболочки невелико, все корни имеют действительную часть Ке X,- 0. Уравнение (со) = 0 имеет три корня со, со", со". Если частота равна одному из этих значений, то решение имеет особенность, характерную для кратных корней линейных дифференциальных уравнений. Помимо указанных частот имеются другие, когда уравнение Т (X) имеет кратные корни. Поскольку при наличии кратных корней Ху матрица А становится вырожденной, она не может использоваться непосредственно для расчета составной конструкции и должна быть преобразована. Другая цель преобразования матрицы А — получить матрицу с действительными Элементами, так как, используя матрицы с комплексными элементами, мы теряем в точности расчета.  [c.20]


Как правило, собственная круговая частота основного тона колебаний, неподкрепленных ребрами жесткости оболочек, оказывается меньше угловой скорости вращения испытываемого ротора. Поэтому для повышения собственной частоты колебаний оболочки ее приходится подкреплять как продольными, так и поперечными ребрами жесткости прямоугольного или таврового  [c.117]

Оболочка 7 подкреплена шпангоутами таврового сечения, что значительно увеличивает частоту собственных колебаний оболочки.  [c.118]

Как видно из таблицы, резкое увеличение частоты собственных колебаний оболочки может быть достигнуто путем увеличения ее жесткости с помощью шпангоутов таврового поперечного сечения. Шпангоуты прямоугольного сечения для оболочек относительно большого диаметра не могут привести к достаточно большому увеличению частоты собственных колебаний, поэтому для обеспечения высокой собственной частоты колебаний наиболее целесообразной следует считать двухслойную цилиндрическую оболочку с поперечными ребрами жесткости в виде шпангоутов прямоугольного сечения. Очевидно, что частота колебаний такой оболочки будет выше, чем частота колебаний соответствующей ей оболочки 7, рассмотренной в таблице.  [c.118]

На рис. 1 показана принципиальная схема системы ротор — корпус. Известно, что при колебаниях оболочка имеет п волн в окружном направлении и т полуволн в направлении образующей. Для замкнутых в окружном направлении оболочек п  [c.219]

На рис. 2 приведены формы колебаний оболочки в окружном направлении, соответствующие числу волн п = 2, 3, 4, а на рис. 3 представлена качественная картина колебаний оболочки, которая показывает зависимость собственной частоты колебаний от числа п.  [c.220]

Из теории колебаний оболочек известно, что для длинных оболочек (длина оболочки много больше радиуса) минимальные частоты колебаний будут происходить при числе волн в окружном направлении, равном двум (и = 2). В случае оболочки меньшей длины число волн в окружном направлении, которому соответствуют минимальные частоты колебаний, будет больше двух. Если крепление корпуса произведено в трех точках, то наиболее вероятной формой колебаний будет форма, соответствующая п = 3, хотя и нс исключено появление других форм колебаний, частоты которых могут оказаться близкими к роторной частоте.  [c.221]

При определении собственных частот колебаний оболочки полагают р = О и ищут решение, изменяющееся по времени, в виде гармонической функции, например q (т) sin сот, где со — кру-  [c.148]

Применение МКЭ к задачам колебаний оболочек. Каждый из конечных элементов иа которые разбита срединная поверхность оболочки, можно рассматривать как пластину с двумя системами напряжений и деформаций — мембранной и изгибной. Вектор узловых перемещений, отнесенный к локальной системе координат элемента с номером k, имеет шесть составляющих  [c.189]

При равных амплитудах напряжений и v = 0,3 декремент изгибных колебании полоски примерно в 4,2 раза больше декремента колебаний оболочки. При эксперименте обнаружено различие декрементов примерно в 2 раза. Приведенное сравнение подтверждает общий вывод работы [ 129] о существенном влиянии поверхностных слоев образца на суммарные потери.  [c.164]

Аналогично добавлением распределенных сил инерции в уравнения статического изгиба оболочек можно получить уравнения колебаний оболочек.  [c.333]

Для вычисления и /Ирр выбираем формы колебаний оболочки и жидкости, близкие к предполагаемой форме колебаний основного тона. Для оболочки примем форму ее статического проГиба.  [c.349]

Далее предполагаем, что /q больше, чем период осесимметричных колебаний оболочки Tq, а период изгибных колебаний T >>Tq. В качестве критерия динамической устойчивости обо-  [c.512]

Глава 9.13 СОБСТВЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ ОБОЛОЧЕК  [c.214]

СОБСТВЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ ОБОЛОЧЕК  [c.216]

Уравнения собственных колебаний оболочек могут быть получены из уравнений  [c.216]

МЕТОДЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ СОБСТВЕННЫХ ЧАСТОТ И ФОРМ КОЛЕБАНИЙ ОБОЛОЧЕК 217  [c.217]


Частоты колебаний оболочки суть вещественные числа. Если Uq - собственный вектор, то для приближенного определения собственных частот колебаний оболочки  [c.217]

Первые исследования свободных колебаний оболочек двойной кривизны с несимметричной структурой пакета, основанные на теории пологих оболочек, были выполнены, по-видимому, МакЭл-маном и Кноеллом [185], а также Ойлером-и Димом [209], которые рассмотрели предварительно напряженные бочкообразные, цилиндрические, гиперболические и сферические оболочки.  [c.229]

Первое исследование несимметричных форм колебаний оболочек конечной длины, образованных из произвольного набора ани-/ зотропных слоев, приведено, по-видимому, в работе Берта и др. Решение было представлено в виде комбинации двух спиральных волн, позволяющей удовлетворить граничные условия (отсутствие прогиЬа) на оооих торца оболочки.  [c.240]

Число работ, посвященных нелинейным колебаниям оболочек из композиционных материалов, сравнительно невелико, причем исследовались только симметричные по толщине слоистые структуры. Багдасарьян и Гнуни [2А] рассмотрели нелинейные изгиб-ные колебания пологих оболочек, а Новинский [208] — апало-  [c.242]

На рис. 3 приведены относительные значения эквивалентных масс подкрепленной оболочки диаметром 170 см, длиной 90 см и толщиной 1,2 см для форм колебаний с различным числом узловых линий по окружности и при условии, что v x) 1, Точки, обозначенные незачерненными кружочками, треугольниками и квадратиками, соответствуют формам с преимущественно поперечными колебаниями оболочки, а зачерненными кружочками и треугольниками — колебаниям торцевой пластины, Поперечные колебания пластины вызывают незначительные колебания оболочки, поэтому соответствующая этим формам эквивалентная масса сравнительно небольшая. Входная податливость к поперечной силе, приложенной к кольцу, на этих частотах небольшая, ввиду малости амплитуд п (а ) в этой точке. Формы, обозначенные незачерненными кружочками, треугольниками и квадратиками, имеют амплитуду в точке возбуждения Хд, примерно равную единице, и эквивалентную массу (0,15- -0,25) М, поэтому максимальные ускорения на резонансных частотах примерно постоянны. На рис. 4 приведена амплитудно-частотная характеристика ускорения в точке возбуждения Жц, измеренная на модели диаметром 30 см, длиной 16 см и толщиной 0,20 см [12]. Основные зубцы соответствуют р=2- -10, небольшие зубцы на частотной характеристике связаны с резонансами торцевой пластины.  [c.37]

Для суждения о возможных погрешностях данного метода он был использован при расчете экспериментальной модели, выточенной из стальной заготовки, состоящей из цилиндрической обечайки (Д = 150 мм, /1=2,1, / = 159 мм), к которой приварено дно в виде кольцевой пластины (Ь =2 мм), зажатой на плите по радиусу Го=60 мм. Свободный край оболочки возбуждался с помощью электродинамического вибратора радиальной нагрузкой. На противоположном конце этого диаметра был установлен пьезоакселерометр, измеряющий радиальные колебания оболочки. Результаты измерений фиксировались самописцем. На рис. 4 против резонансных пиков указано число волн по окружности, определенное с помощью пьезоакселерометров, которыми измеряли радиальную составляющую ускорения вдоль окружности. Форма резонансных колебаний определялась также датчиками, расположенными вдоль образующей цилиндра.  [c.130]

Он предназначен для уменьшения гидравлического сопротивления транспортируемой среды на участке гофрированной оболочки и обеспечивает гашение вынужденных колебаний оболочки. Проволочную оплетку 3 компенсатора выполняют в виде сетки из коррозионно-стойкой проволоки диаметром 0,3 — 0,5 мм (угол укладки 32 - 35° ). Оплетка служит для защиты сильфона от повреждения, ограничивает предельное перемещение гофрированной оболочки при значительном растяжении компенсатора и частично разгружает оболочку в аварийных ситуациях. Сильфон заделан в арматуру 4 конструкщш, с помощью которой компенсатор монтируют на участках трубопроводов и других систем.  [c.153]

При изучении вибраций газотурбинного двигателя (ГТД) (частоты, формы, а.мплитуды) и методов уравновешивания и.х роторов значительное внимание уделяется анализу совместны.х колебаний систем ротор — опоры — корпус, при этом корпус расс.матривают как балочную конструкцию. Однако такое допущение недостаточно полно, ибо корпусы представляют собой, большей частью цилиндрические оболочечные конструкции. Поэто.му расчет собственных частот колебаний корпусов следовало бы проводить как оболочек. Это необ.ходимо потому, что одной из возможных причин повышенных вибраций корпуса могут оказаться резонансные режи.мы, связанные с совпаде-ние.м роторных частот с собственными частотами колебаний оболочки, измеряемые датчиками, установленными иа корпусах либо на опорах турбомашины.  [c.219]

В результате расчета собственная частота колебаний оболочки соответствует 314 гц, что входит в диапазон работы данной роторной системы. Вследствие этого можно ожидать вибрации при оборотах ротора, близких к 18 800 об1мин, с амплитудой, зависящей от метода уравновешивания ротора, величины и местоположения дисбаланса, а также упругоинерционных свойств системы ротор — опоры — корпус. Эти свойства предопределяют уровень вибраций машины в большей степени, че.м дисбаланс ротора.  [c.222]

Точки сгущения частот собственных колебаний оболочек. Анализ рез>льтатов интегрирования (67) позволяет выявить интересные свойства плотности частот собственных колебаний тонких упругих оболочек [13]. У зависимостей плотности частотсуществуют полюса, где v (о>) обращается в бесконечность. Эти точки соответствуют точкам сгущения (см. гл. IX).  [c.234]

У оболочек положительной гауссовой кривизны (XjXj > 0) имеется одна точка сгущения при о) — В интервале О < о) < tui плотность частот равна нулю и при (О > о>2 стремится к Vo — плотности частот для пластин. Для оболочек нулевой гауссовой кривизны (Х Х2 = 0) характер зависимостей v (о>) будет аналогичным, но jj 0. Частоты собственных колебаний оболочек отрицательной гауссовой кривизны (XjXj < < 0) имеют две точки сгущения при о) = о) и о) = Щ, при увеличении частоты плотность собственных частот для оболочек отрицательной гауссовой кривизны стремится к плотности частот для пластин.  [c.234]


Постановка задачи. Жидкость и упругая оболочка бака образуют единую колебательную систегиу. Дифференциальные уравнения колебаний оболочки можно представить в виде  [c.349]


Смотреть страницы где упоминается термин Колебания оболочек : [c.263]    [c.263]    [c.184]    [c.184]    [c.228]    [c.250]    [c.118]    [c.220]   
Смотреть главы в:

Руководство к решению задач прикладной теории упругости  -> Колебания оболочек

Руководство к решению задач прикладной теории упругости  -> Колебания оболочек

Механика упругих тел  -> Колебания оболочек

Теоретические основы динамики машин  -> Колебания оболочек


Балки, пластины и оболочки (1982) -- [ c.480 ]

История науки о сопротивлении материалов (1957) -- [ c.404 , c.405 ]



ПОИСК



298, 300—304,400, 577 волновое аналитического продолжения функции (в теории удара стержня), 451 равновесия пластинки, 476, 511 —равновесия и колебания оболочек

419, 427, 430, собственные частоты колебаний без растяжения 417, 418 статические задачи 433, 445, сферическая оболочка 418, 428, 435, 438 тангенциальные

419, 427, 430, собственные частоты колебаний без растяжения 417, 418 статические задачи 433, 445, сферическая оболочка 418, 428, 435, 438 тангенциальные колебания 405, 406 уравнение частот

419, 427, 430, собственные частоты колебаний без растяжения 417, 418 статические задачи 433, 445, сферическая оболочка 418, 428, 435, 438 тангенциальные словие нерастянутости 414 Фенкнера налюдения 404 цилиндрическая оболочка

Бабич И. Ю., Семенюк Н. П. Колебания и устойчивость волнообразных цилиндрических оболочек из композитов

Бубнова - Галерки на метод - Определение собственных частот колебаний оболочек

Вейцман, М.Д. Генкин, П. П. Дейнеко, Г. В. Тарханов. Исследование колебаний элементов редуктора, выполненных в виде тонкостенных цилиндрических оболочек

Вынужденные колебания конические — Колебания Оболочки цилиндрические — Колебания

Вынужденные колебания оболочек 418—466 —

Вынужденные колебания ортотропиых цилиндрических оболочек

Вынужденные колебания ребристых оболочек при на грузках, передаваемых через ребра жесткости

Дифференциальные уравнения колебаний тонких упругих оболочек

Задача приведения для пластин и оболочек. Родственные задачи (растяжение, изгиб, колебания)

Закритические колебания оболочек в турбулентном потоке газа

Изгиб цилиндрической оболочки нормальной локальной нагрузВлияние деформации поперечного сдвига на частоту собственных колебаний цилиндрической оболочки и критические напряжения при осевом сжатии

Импедансы колебаний оболочки произвольной волновой толщины Механические импедансы колебаний трансверсально-изотропного сферического слоя

Импедансы колебаний тонкой оболочки

Колебания Виды тонких упругих оболочек 160166 — Уравнения

Колебания вязкоупругопластической оболочки вблизи резонанса

Колебания и динамическая устойчивость пластинок и цилиндрических оболочек из стеклопластиков

Колебания искривленных оболочек

Колебания конических оболочек

Колебания маятника математического оболочке

Колебания оболочек (В. В. Болотин, В. И. Москаленко)

Колебания оболочек слоистых

Колебания пластин и оболочек

Колебания свободные оболочки в температурном поле

Колебания свободные сферической оболочки

Колебания системы соосных тонкостенных оболочек и колец

Колебания сферических оболочек

Колебания температуры, напряжения в цилиндрических оболочках

Колебания тонких упругих оболочек

Колебания тонкой упругой оболочки с присоединенным твердым телом

Колебания трехслойных оболочек

Колебания трехслойных цилиндрических оболочек Постановка задачи для упругой трехслойной оболочки

Колебания цилиндрических оболочек

Комацу Колебания круговых цилиндрических оболочек- с вырезами

Критериальные уравнения колебаний собственных оболочки

Махабалирья, Д. Бойд, Р. Бруг Колебания подкрепленных цилиндрических оболочек с вырезами

Методы определения собственных частот и форм колебаний оболочек

Механические импедансы колебаний сферической оболочки

Некоторые задачи колебаний и устойчивости анизотропных слоистых оболочек

Некоторые задачи о колебаниях оболочек и оболочечных конструкций

Нелинейные колебания Исследования оболочек сферических в виде

Нелинейные колебания — Исследования-Методы оболочек сферических в виде

Нестационарные колебания упругого и вязкоупругого слоя, ограниченного вязкоупругими пологими цилиндрическими оболочками

Нестационарные осесимметричные колебания упругого и вязкоупругого слоя, ограниченного пологими сферическими оболочками

О поперечных колебаниях прямоугольной в плане пологой оболочки

О свободных колебаниях трансверсально изотропной сферической оболочки

О численном интегрировании линейных краевых задач устойчивости и свободных колебаний слоистых оболочек вращения

Оболочек колебания 412 колебания растяжения 420 кинетическая энергия колебаний 447 коническая оболочка 416 плоская

Оболочек колебания 412 колебания растяжения 420 кинетическая энергия колебаний 447 коническая оболочка 416 плоская пластинка 421, 422 полусферическая оболочка 444, 445, 447 потенциальная и кинетическая энергии 402, 403, потенциальная

Оболочек колебания 412 колебания растяжения 420 кинетическая энергия колебаний 447 коническая оболочка 416 плоская энергия изгиба цилиндрической оболочки

Оболочка 117 - Безмоментное состояние 153 Геометрия 117 - Деформация состояний 209 - Задача комбинированного нагружения 288 - Изгиб 137 - Колебания 214 - Кра евой эффект решения моментной теории

Оболочка безмоментная колебаний

Оболочка безмоментная коническая — Собственные колебания 227 — Уравнения колебани

Оболочка безмоментная круговая цилиндрическая Уравнения колебаний

Оболочка безмоментная сферическая 223 — Собственные колебания 224, 225 — Уравнения

Оболочка история вопроса, 39 общая удлинений цилиндрической —, 528531 сферической—, 531—536 колебания— без удлинений, 536—539 деформация— общего хагактера, 541570 кривизна средней поверхности

Оболочки Колебания изгибные

Оболочки Колебания изгибные в вакууме — Частоты

Оболочки Колебания изгибныс

Оболочки Колебания крутильные и асимметричные — Частоты безразмерные

Оболочки Колебания нзгибные

Оболочки Колебания нзгибные —• Уравнения упрощенные

Оболочки Колебания поперечные в вакууме

Оболочки Колебания радиальные

Оболочки Колебания свободные

Оболочки Колебания свободные в ваkvvmc — Формы и частоты

Оболочки Колебания свободные в вакууме — Формы и частоты

Оболочки Колебания свободные и накуумв — Формы и частоты

Оболочки Колебания свободные — Уравнения

Оболочки Силы инерции тангенциальныеВлияние на колебания

Оболочки вращения многослойные Устойчивость и колебания 385 Устойчивость и колебания с учетом

Оболочки вращения многослойные Устойчивость и колебания 385 Устойчивость и колебания с учетом деформаций поперечного сдвига и изменения метрических характеристик

Оболочки цилиндрические Колебания изгибные в вакууме — Частоты

Оболочки цилиндрические круговые — Выпучивание и волнообазование вращения — Влияние на свободные колебания

Оболочки цилиндрические круговые, защемленные по 7орцам Колебания свободные — Частоты — Определение

Оболочки цилиндрические круговые, защемленные по торцам Колебания свободные — Частоты — Определение

Оболочки—Колебания собственные Частота

Общая операторная модель динамики упругой оболочки Метод разложения по формам свободных колебаний

Определение частот собственных колебаний Собственные колебания цилиндрической оболочки

Осесимметричные свободные колебания анизотропной круговой цилиндрической оболочки

Параметрические колебания трехслойной цилиндрической оболочки

Получение канонических систем для решения задач статики, устойчивости и колебаний многослойных оболочек вращения

Поперечные колебания ортотропной цилиндрической оболочки

Применение асимптотического метода к расчету оболочек на колебания

Процедура определения частот и форм колебаний изотропных оболочек вращения

Радиальные колебания шара и полого оболочки

Расчет собственных частот колебаний пологих прямоугольных оболочек

Расчет частот и форм колебаний на основе теории пластинок и оболочек

СОБСТВЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ ОБОЛОЧЕК Шмаков)

СвоОоЬчыа колебания оболочек

СвоОоЬчыа колебания оболочек прогибов

СвоОоЬчыа колебания оболочек цилиндрических круговых

Свободные колебании ортотропиых цилиндрических оболочек с различными краевыми условиями

Свободные колебания Решение с применением теории оболочек

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотического метода 401—466 Уравнения 543: — Формы Уравнения 461 -- Частоты Точки сгущения

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотического метода 401—466 Уравнения 543: — Формы Уравнения 461 -- Частоты Точки сгущения пологих 446 — Частоты собственные и их уравнения

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотнческого метода 461—466 Уравнения 543 — Формы Уравнения 461 — Частоты Точки сгущения

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотнческого метода 461—466 Уравнения 543 — Формы Уравнения 461 — Частоты Точки сгущения пологих 446 — Частоты собственные а их уравнения

Свободные колебания оболочек Уравнения основные

Свободные колебания оболочек Частоты

Свободные колебания оболочек колебания

Свободные колебания оболочек пластинок прямоугольных

Свободные колебания оболочек пластинок — Расчет — Применение асимптотического метода 406—416 — Уравнени

Свободные колебания оболочек поверхности — Влияние на свободные колебания

Свободные колебания оболочек прогибов

Свободные колебания оболочек сферических в виде сегментов

Свободные колебания оболочек цилиндрических круговых

Свободные колебания оболочек цилиндрических круговых инерции вращения

Свободные колебания оболочек цилиндрических круговых срединной поверхности

Свободные колебания оболочек цилиндрических круговых, обтекаемых потоком газа — Формы

Свободные колебания оболочек цилиндрических круговых, обтекаемых потоком газа — Формы и частоты

Свободные колебания ортотропной цилиндрической оболочки, находящейся под действием продольных и поперечных нагрузок

Свободные колебания слоистой композитной ортотропной конической оболочки

Собственные колебания оболочек

Собственные колебания сферических оболочек

Собственные колебания трехслойной цилиндрической оболочки

Собственные колебания цилиндрических оболочек

Сферическая оболочка (толстая), 153, колебания

Сферическая оболочка (тонкая! деформация без удлинений---------, 531 колебания без удлинений---------, 535 равновесие---------------------при деформации общего

Сферическая оболочка (тонкая! деформация без удлинений---------, 531 колебания без удлинений---------, 535 равновесие---------------------при деформации общего характера, 611—615 краевой эффект

Сферическая оболочка тонкая деформация без 615 колебания------при деформации общего характера

Теория колебаний оболочек без растяжения срединной поверхности

Трехслойная оболочка, изгиб колебания

Уравнение амплитуды колебани оболочки

Уравнение осесимметричных колебаний цилиндрической оболочки

Уравнения колебаний круговой цилиндрической оболочки

Устойчивость и колебания круговых конических оболочек

Устойчивость и колебания круговых цилиндрических оболочек

Устойчивость и колебания многослойных оболочек вращения

Устойчивость и колебания оболочек вращения

Устойчивость и колебания прямоугольных трехслойных пластин, цилиндрических панелей и оболочек с многослойными обшивками

Устойчивость и колебания тонких многослойных оболочек

Устойчивость и колебания трехслойных оболочек

Устойчивость и колебания эксцентрично подкрепленных цилиндрических оболочек н пластни

Устойчивость и поперечные колебания сферической оболочки

Цилиндрические оболочки: колебания в двух

Цилиндрические оболочки: колебания в двух бание 400 условие нерастянутости

Цилиндрические оболочки: колебания в двух измерениях 401 наблюдения Фенкнера

Цилиндрические оболочки: колебания в двух колебания 402, 403 тангенциальное коле

Цилиндрические оболочки: колебания в двух потенциальная и кинетическая энергия

Ч частота колебаний конических оболочек

Ч частота колебаний конических оболочек внутренним давлением

Ч частота колебаний конических оболочек нагруженных внешним давлением

Ч частота колебаний конических оболочек с дискретно расположенными шпангоутами

Ч частота колебаний конических оболочек цилиндрической оболочки

Ч частота колебаний конических оболочек численное решение однородной линейной краевой задачи

Ч частота колебаний конических оболочек, близких к цилиндрических

Ч частота колебаний конических оболочки формы сферического купола

Ч частота колебаний конических тороидальной оболочки

Частота собственных колебаний оболочек цилиндрических — Формулы

Частота собственных колебаний — Определение оболочек

Частоты колебаний круговой цилиндрической оболочки

Частоты собственные конические — Колебания Оболочки цилиндрические — Колебания



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте