Уравнение амплитуды колебани оболочки

Зависимость модуля резонансной амплитуды колебаний от величины амплитуды внешней нагрузки а для различных типов уравнений состояния оболочки иллюстрирует рис. 9.13 1 — упругопластическая оболочка , 2—линейно вязкоупругая 5 —вязкоупругопластическая оболочка (без звездочки — верхняя, со звездочкой — нижняя ветви резонансной кривой). Здесь с увеличением нагрузки рост амплитуды Л , соответствующей пику верхней части резонансной кривой, приобретает нелинейный характер. [c.507]

Здесь сплошные кривые получены из решения системы уравнений (15), пунктирные — из системы относительно коэффициентов со штрихом в разложениях (14). Кривым 1, 2, 3 соответствуют те же модули поперечного сдвига, что и на рис. 1. По оси абсцисс отложены значения параметра 7 = 0,00456(/е — 1), по оси ординат — отношение квадрата низшей частоты некруговой оболочки к квадрату частоты оболочки при 7 = 0. Как видно, при малых амплитудах волн (7 < 0,0456) происходит снижение частот, причем более существенное для композитов с малым модулем поперечного сдвига. При увеличении параметра 7 > > 0,00456 частоты возрастают более чем в 2,5 раза. Если 71 > 0,132, 72 > 0,127 и 7з > 0,114 соответственно на кривых 1,2 т 3 наблюдается ниспадающий участок. При этих значениях амплитуд волн гофра происходит смена форм колебаний. Для [c.112]

В. В. Болотина (1964), где, кроме корреляционного метода, обсуждены также возможности и полученные результаты в области применения ква-зистатического метода и метода кинетических уравнений для исследования статистических свойств колебаний пластинок и оболочек при случайных нагрузках. Болотин отмечает, что применению математической статистики в различных областях физики и техники посвяш ено огромное количество работ, причем многие результаты из статистической динамики могут быть интерпретированы в терминах теории пластинок и оболочек. В свойственных теории оболочек задачах приложения этих результатов заключаются в установлении обш их свойств спектра колебаний. В линейных задачах это в настоящее время выполнимо что касается колебания оболочек с конечными амплитудами, то здесь в ближайшем будущем придется, по-видимому, ограничиться рассмотрением конкретных задач, представляющих непосредственный интерес для практики. С точки зрения теории оболочек упор надо делать на учет континуального характера работы оболочки (В. В. Болотин, 1966). [c.257]

Точного решения уравнения (1.65) не существует. Рассмотрим 1фиближенный способ определения частот собственных колебаний в шисимости от амплитуд применительно к расчету пластинок и оболочек при сравнительно небольших прогибах (сопоставимых с толщинами). [c.33]

Здесь можно наблюдать следующую картину. Начальное безмоментное состояние оболочки останется устойчивым, пока У У. При У = У амплитуда флаттерных колебаний скачком возрастает до конечного значения. С дальнейшим увеличением скорости амплитуда возрастает. При снижении скорости режим колебаний сохраняется вплоть до 7 = У Е, где У н определяется из уравнения [c.414]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...