Коэффициент вязкости покоя

Эксперименты по внутреннему трению также позволяют получить определенные сведения о высокотемпературных механических свойствах аморфных металлов. Так, в ходе подобных экспериментов установлено, что вблизи температуры Tq энергия активации составляет 125—250 кДж/моль, активационный объем равен 100 атомным объемам, а коэффициент вязкости составляет примерно 10 2 Па-с. Однако механизм течения при температурах, близких к Tq, пока не выяснен. Трудности возникают, вероятно, вследствие наложения процессов кристаллизации и расслоения фаз. [c.240]

Массовые силы следует рассматривать как заданные внешние силы поверхностные же силы зависят от скорости, с которой жидкость деформируется в рассматриваемом поле скоростей. Совокупность сил определяет напряженное состояние тела. Для дальнейшего нам необходимо знать связь между напряженным состоянием и скоростью деформации тела. Эта связь может быть установлена всегда только эмпирически. Мы ограничимся рассмотрением только изотропной ньютоновской жидкости, для которой можно принять, что указанная связь линейная. Все газы, а также многие жидкости рассматриваемые в теории пограничного слоя (в частности — вода), принадлежат к этому классу. Жидкость называется изотропной, если связь между составляющими напряженного состояния и составляющими скорости деформации одинакова во всех Направлениях. Жидкость называют ньютоновской, если для нее указанная связь линейна и жидкость подчиняется закону трения Стокса. В случае изотропного упругого твердого тела эксперимент показывает, что напряженное состояние зависит от величины самой деформации. Большая часть инженерных материалов подчиняется линейному закону Гука, который в известной мере аналогичен закону трения Стокса. А именно, в то время как связь между напряженным и деформированным состояниями в изотропном упругом теле содержит в себе две постоянные, характеризующие свойства рассматриваемого материала (например, модуль упругости и коэффициент Пуассона), связь между напряженным состоянием и скоростью деформации в изотропной ньютоновской жидкости содержит только одну-единственную постоянную (коэффициент вязкости р.), правда, до тех только пор, пока внутри жидкости не возникают явления релаксации, о чем будет сказано в 5 настоящей главы, [c.56]

Основываясь на идее о вязком течении кристаллических тел, вызванном направленным пе MOB или вакансий, Я. И. Френкель [7 стадии спекания кристаллических порошков. На первой стадии поверхность соприкосновения соседних частиц увеличивается до тех пор, пока промежутки между ними не заплывут настолько, что поры оказываются разобщенными и приобретают различную форму (в простейшем приближении сферическую). На второй стадии не сообщающиеся одна с другой остаточные поры закрываются под действием сил поверхностного натяжения. Связь между коэффициентом вязкости г] и диффузии D по аналогии с вязким течением аморфных тел принимается по уравнению [c.297]

Родственные результаты могут быть получены для широкого класса локальных статистических характеристик турбулентности при более или менее произвольном распределении вероятностей для диссипации энергии. Будем пока, как и при выводе формул (25.3), пренебрегать возможными флюктуациями поля е(де, t) в пределах той пространственно-временной области О, к которой относится рассматриваемая статистическая характеристика, но учтем изменчивость значений е в разных таких областях. В таком случае аналогом первой гипотезы подобия Колмогорова будет предположение, что при заданном значении коэффициента вязкости V условные распределения вероятностей для поля относительной скорости ф(г, т) равенства (21.2) при условии, что диссипация энергии г в соответствующей области О принимает фиксированное значение, являются изотропными и зависят только от и г. Исходя отсюда, например, условное значение момента [c.519]

В реальном опыте наблюдения под углом 0 = 180° и 0=0 практически невозможны из-за большого количества паразитного света при таких углах рассеяния. Кроме того, при малых 0 очень мало Дсо, что затрудняет исследование тонкой структуры или делает его невозможным. Практически удобно изучать рассеяние под углами не меньше 20—30° и не больше 175—160° к направлению распространения возбуждающего света ). В этом случае для жидкостей интервал изменения частоты заключен в пределах от 1-10 гц до 0,25 10 гцу т. е. частота изменяется всего в 4 раза или даже меньше. Поэтому заманчивая перспектива изучения, например, скорости гиперзвука V при изменении частоты /от нуля до 10 гц по рассеянию света (5.9) пока не может быть реализована. Однако измерение скорости гиперзвука (частота / 10 гц) и сравнение этой величины с соответствующими ультразвуковыми измерениями дает сведения о дисперсии скорости звука и релаксации объемного коэффициента вязкости г [23, 30]. Вследствие конечности ширины линии возбуждающего света и конечности апертуры падающего на рассеивающий объем света всегда в опыте используется некоторый набор упругих волн ДЛ. Однако при сильном ограничении угла рассеяния (мало Д 0) ДЛ очень мало, и тогда практически можно говорить об изучении монохроматической упругой волны. В жидкости при 0=90° и .=4358 А /90—10 гцу и все другие частоты не играют никакой роли. [c.91]

Существует несколько методов получения данных по КР алюминиевых сплавов на образцах с предварительно нанесенной трещиной. Один из них включает испытания серии образцов с усталостными трещинами при постоянных нагрузках, чтобы получить ряд текущих коэффициентов интенсивности Кх в условиях плоской деформации ниже значения вязкости разрушения Кхс-Если трещины развиваются в результате КР, то уровень Кг воз растает до тех пор, пока не будет достигнуто значение Кгс и не произойдет разрушение. Пороговый уровень К кр может быть [c.169]

Изучение распыливания этими же распылителями растворов глюкозы различной концентрации показало, что увеличение вязкости жидкости вызывает уменьшение радиуса воздушного вихря и, как следствие этого, увеличение коэффициента расхода до тех пор, пока воздушный вихрь не исчезает. Отсутствие данных о геометрических размерах распылителей не дает возможности сопоставить полученные зна- [c.64]

Уравнения (12-5) и (12-6) интегрируются по методу последовательных приближений. В качестве первого приближения используется распределение температуры при постоянных физических свойствах. Затем численно интегрируется уравнение движения с учетом зависимости вязкости от температуры, что дает второе приближение для поля скорости. Последнее используется при численном интегрировании уравнения энергии, в результате которого получается второе приближение для поля температуры. Процесс итераций продолжается до тех пор, пока поля скорости и температуры с заданной точностью не перестанут изменяться. В результате расчета определяются средняя скорость и средняя массовая температура жидкости, коэффициенты трения и теплоотдачи. [c.312]

Ввиду того что наличие граничного слоя аналогично уменьшению эффективного сечения зазора (щели), гидравлическое сопротивление его в результате указанных процессов будет зависеть от физико-молекулярных свойств жидкости. Эта зависимость внешне проявляется в том, что коэффициент сопротивления щели (а следовательно, и утечка жидкости) зависит, при всех прочих одинаковых условиях, от длительности пребывания в покое плунжера, находящегося под давлением жидкости причем зависимость коэффициента сопротивления щели от времени пребывания плунжера в покое неодинакова для различных жидкостей, находится практически вне связи с их вязкостью. [c.37]

Согласно формуле (7.16), наряду с ростом упругого ядра увеличивается локальный коэффициент интенсивности ki, пока не достигается некоторое предельное значение ki (вязкость разрушения наводороженного металла). Отсюда находим максимальный размер deQ упругого ядра- в момент t = х, когда начинается локальное разрушение [c.379]

Коэффициент турбулентной вязкости был введен в п. 6.1 для случая плоскопараллельного течения жидкости. Сейчас мы пока- [c.343]

Для того чтобы определить условия, при которых объемная вязкость сжимаемой жидкости может не учитываться, необходимо обратиться либо к эксперименту, либо к методам статистической термодинамики, допускающей в принципе вычисление коэффициента переноса из первого начала. Однако статистические методы для газов с большой плотностью или для жидкостей пока не разработаны до такой степени, которая позволила бы полностью решить поставленную задачу. Что касается газов с малой плотностью, т. е. при условии, что в расчет принимаются только двойные столкновения молекул, можно предполагать, что в таких газах объемная вязкость тождественно равна нулю. [c.69]

Полимеризация клея происходит между нагретыми склеиваемыми деталями, имеющими разный коэффициент линейного расширения. Скорость остывания деталей и скорость высыхания или полимеризации клея различны. Этот фактор, по-видимому, является положительным, так как детали при остывании уменьшаются не одинаково. Пока они прочно не зафиксированы относительно друг друга вследствие достаточной вязкости клея, они могут как бы [c.32]

Сопротивление от низкой температуры наружного воздуха определяется в процентах основного сопротивления пд таблице (ПТР) в зависимости от температуры, скорости движения и типа вагонов (грузовых или пассажирских). Температура воздуха считается низкой при —30 С и ниже. С понижением температуры увеличивается плотность и скоростной напор воздуха, поэтому величина сопротивления поставлена в зависимость от скорости движения. Увеличение вязкости смазки при низкой температуре повышает коэффициент трения осевых подшипников до тех пор, пока не произойдет нормализация температурного режима буксового узла. [c.223]

Заметной дисперсии, по-видимому, следует также ожидать в случае четыреххлористого углерода. Тем же путем можно получить оценку дисперсии скорости звука для ряда других жидкостей. Нужно, однако, отметить, что среди изученных жидкостей немногие обладают большим коэффициентом объемной вязкости и малым временем релаксации. Поэтому исследовать дисперсию скорости звука по компонентам тонкой структуры, пока этот метод давал сравнительно малую точность, можно было в ограниченном числе случаев. [c.295]

Первый коэффициент вязкости х является основным. Для его определения существует множество различных способов, основанных на применении тех конечных формул, которые могут быть получены в результате интегрирования соответственных дифференциальных уравнений с использованием соотношений (11.18) для частных случаев движения жидкости. О некоторых из этих способов мы будем говорить ниже. Что же касается второго коэффициента вязкости, необходимость учёта которого может возникать только при рассмотрении того движения жидкости или газа, в котором явно проявляется свойство их сжимаемости, то до последнего времени его совершенно не учитЬвали. И только в связи с исследованиями Л. И. Мандельштама и М. А. Леонтовича ) влияния внутренних процессов с большим временем релаксации на распространение звука в жидкости было указано на необходимость учёта второго коэффициента вязкости. В отдельных случаях значение второго коэффициента вязкости может намного превышать значение основного коэффициента вязкости. Но приборов по определению второго коэффициента вязкости пока пе предложено. [c.66]

Второй коэффициент вязкости X исследовать трудно. В случае, если жидкость несжимаема, то (11уу = О и он выпадает из уравнений. Для случая одноатомных газов теоретически пока- [c.76]

Основным методом изучения закономерностей турбулентного движения ещё и до сих пор служит экспериментальный метод различные теории турбулентности играют пока лишь вспомогательную роль. В предшествующих главах было показано, что отдельные случаи ламинарных течений могут быть изучены с помощью решения соответственных краевых задач либо на основе точных уравнений движения вязкой жидкости, либо на основе приближённых уравнений, полученных из точных с помощью отбрасывания групп отдельных слагаемых. При этом решения задач включали в себе коэффициент вязкости жидкости и параметры самой задачи и не содержали в себе какие-либо произвольные постоянные, за определением которых необходимо было обращаться к отдельным опытам, воспроизводящим рассматриваемую задачу. Существующие же теории турбулентности ещё не позволяют отдельные случаи турбулентных движений изучать с помощью решения краевых задач на основе каких-либо дифференциальных уравнений. [c.437]

В зависимости от режима течения различают ламинарный и турбулентный пограничные слои. По мере развития пограничного слоя толщина его возрастает. Пока она мала, течение в пограничном слое будет ламинарным, лаже если внешний поток турбулентный. Режим течения в пограничном слое так же, как для потока в трубах и каналах, может характеризоваться величиной числа Рейнольдса, составленного по толщине б пограничного слоя, скорости щ внешнего потока и кинематическому коэффициенту вязкости v. С увеличением толщины б число Рейнольдса в некоторой точке может достигнуть критического значения. За этим сечением формируется турбулентный пограничный слой. Таким образом, в общем случае при безотрывном обтекании некоторой твердой поверхности потоко.м имеет место сочетание ламинарного и турбулентного пограничных слоев. [c.74]

Если сравнить уравнение (V. 1) с уравнением (III, т) или о = = X di с о = Eei, то видим, что упруго-вязкая аналогия существует также и при простом растяиаднии. В этом случае К — коэффициент Троутона вязкости при растяжении соответствует модулю Юнга Е, отвечающему случаю несжимаемого материала. Следовательно, если, например, поместить на две опоры балку, сделанную, скажем, из чрезвычайно твердого битума, и нагружать ее таким образом, что осуществляется чистый изгиб, то балка будет постепенно и непрерывно прогибаться, и до тех нор, пока прогибы не слишком велики, скорость прогиба d может быть найдена из формулы (IV. 12) [c.105]

Параметры ближнего порядка используются для расчета некоторых термодинамических характеристик — коэффициентов активности, парциальных и интегральных изобарных потенциалов, теплот смешения, параметра взаимодействия. По данным дифракционных методов можно произвести расчет (правда, пока еще довольно грубый) важных для описания процессов коистяллиза-ции и модифицирования коэффициентов самодиффузии, вязкости, поверхностного натяжения на границе жидкость — пар, электропроводности в зависимости от состава расплава. В формулу для расчета скорости роста кристаллов в качестве одного из определяющих параметров вводится координационное число жидкости. [c.10]

Дан краткий обзор основных определений и концепций, применяемых при анализе динамического разрушения в рамках линейной теории упругости. Отмечено, что определения силы, движущей трещину G, могут потребовать коррекции на потери энергии в областях, не расположенных у конца трещины. Прямые наблюдения полей напряжений, возникающих вокруг движущейся трещины, показали, что скорость трещины быстро увеличивается с ростом К и достигает предельной величины, сохраняющейся до тех пор, пока К не станет настолько большим, что это приведет к ветвлению трещины. Минимальное значение К для скоростной зависимости коэффициента интенсивности напряжений обозначается через Кш- Практическую ценность для оценки Kim имеют методы испытаний на Kid, тре-щиностойкость по отношению к страгиванию трещины при быстром нагружении, и Кы, трещиностойкость по моменту остановки, трещины. Неопределенности, свойственные таким оценкам, и трудности испытаний возникают в основном в области температур выше температуры нулевой пластичности, где наблюдается быстрое увеличение вязкости. Применение глубоких поверхностных надрезов для преодоления затруднений при испытаниях в области большой вязкости материалов ставит серьезные проблемы, касающиеся применимости результатов испытаний к трещинам, существующим в толстостенных конструкциях. [c.9]

Эти простые формулы имеют, однако, ограниченную применимость. Прежде всего это связано с учетом диссипации хотя бы в рамках обобщенного уравнения Бюргерса (2.1). Оно уже не может быть приведено к уравне]шю с постоянными коэффициентами, и для него известны лишь некоторые приближенные решения. В решении (3.5) считается, что ударный фрош импульса близок к стациотрному, тогда его структура такая же, как в плоской волне (поскольку толщина фронта 6 = где V — кинематическая вязкость среды, заведомо мала по сравнению с радиусом его кривизны). Ясно, однако, что это справедливо лишь пока акустическое число Рейнольдса Ке //6 достаточно велико. Для плоской волны в виде одиночного импульса это условие всегда выполняется (если оно выполнялось вначале). Действительно, на больших расстояниях длина такого импульса / растет как у/У, а амплитуда падает как jyfx, т.е. 6 1/и Поэтому Ке остается постоянным, и если в начальный момент Ке > I, то ударный фронт всегда узок по сравнению с общей длиной импульса. Поэтому волна остается нелинейной до конца процесса. [c.83]

В бинарных смесях вблизи критической точки обнаружено заметное поглощение звука. Представляют интерес результаты Чиновеса и Шнейдера [14] для смеси анилина и п-гексана. Приближаясь к критической точке на 6 К и ближе, они наблюдали почти десятикратное возрастание коэффициента поглощения. Еще большее увеличение коэффициента поглощения наблюдали Анантараман и др. [5], изучавшие систему нитробензол — изооктан. Теоретическое объяснение этих результатов дал Фиксмен [29]. Последний указал, что величину поглощения нельзя объяснить обычными значениями вязкости и коэффициента теплопроводности, и предложил теорию, которая объясняет аномальное поглощение звука комплексным характером теплоемкости, обусловленным дальними корреляциями. Выше были приведены критические замечания по поводу этой теории, которые показывают, что объяснение рассматриваемого явления пока не найдено. Из сказанного следует, что пока еще мы не можем вычислить кинетические коэффициенты, исходя из данных по поглощению звука необходима дальнейшая работа в этом направлении. [c.252]

Температура горючего влияет на вязкость и плотность с увеличением температуры горючего при Ар= onst коэффициент расхода 1ф убывает, пока вязкость жидкости не станет пренебрежимо малой тогда форсунка приближается к идеальной. [c.266]

Закон Фика определяет диффузионный поток при наличии градиента концентрации. При воздействии внешнего поля также возникает диффузионный поток, пропорциональный интенсивности поля. Например, в электрическом поле Е ион, несущий заряд ег, переносится со скоростью, пропорциональной силе. Р поля = ег Е в расчете на ион, ускоряющей ионы до тех пор, пока вязкость, или сила трения, пропорциональная скорости и действующая против направления движения, не уравновесит поля- Если ион движется со скоростью V, то вязкость равна 7 г , где 7 — коэффициент трения. Когда две силы уравновешиваются, т. е. 7jtг = Р оля, перенос иона характеризуется постоянной скоростью дрейфа V [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...