Применимость

Кроме этого, в некоторых случаях, о которых более подробно сказано в работе [23], случайные процессы можно заменять одномерными случайными величинами, образованными из сечений случайного процесса. В этом случае также применимы нижеприведенные методы решения квазистатических задач. [c.4]

В предыдущих разделах размеры элементов конструкций заданной надежности определяли в предположении, что силами инерции при определении напряжений можно пренебречь. В данном разделе эта задача решается для варианта случайных колебаний конструкций с учетом возникающих сил инерции. Предлагаемая ниже методика применима для различных типов элементов конструкций, размеры сечений которых определяются одним параметром (стержни, пластины, оболочки с постоянным сечением, либо переменным, но зависящим от одного параметра). [c.67]

Для непрерывных случайных величин ряд распределения построить невозможно, в зтом случае пользуются более универсальной характеристикой (применимой как для дискретных, так и для непрерывных случайных величин) — функцией распределения, которую иногда называют jih-тегральным законом распределения, выражающей вероятность того, что случайная величина X примет значение меньшее, чем х [c.101]

Таким образом, для сферических механизмов применима формула (2.5). [c.49]

Из формулы (2.5) следует, что сферические механизмы могут быть образованы кинематическими парами только V и IV классов. Применимость формулы (2.5) к сферическим механизмам определяется тем, что на движение звеньев этих механизмов наложено три общих ограничения. [c.49]

Несмотря на кажущуюся простоту принципа, его применение может быть затруднено, если, как это было показано недавно [3], рассматривать его в строгой форме. Это частично может быть следствием того, что требование нейтральности к выбору системы отсчета не применимо к динамическому уравнению, которое используется совместно с уравнением состояния для решения практических задач. [c.59]

Изложение строится следующим образом. Вначале обсуждается несколько вводных положений классической термодинамики предполагается, что читатель знаком с макроскопической термодинамикой в объеме, обычно содержащемся в инженерных курсах. Далее обсуждаются некоторые общие термодинамические результаты, применимые ко всем материалам (в том числе и к материалам, обладающим памятью). Затем для одного очень простого предельного случая исследуется, как использование концепции памяти влияет на термодинамические результаты, и, наконец, приводятся основные результаты термодинамической теории для простых жидкостей с затухающей памятью. [c.147]

Дальнейшие термодинамические результаты получаются при помощи стандартных вычислений, включающих лишь доказательство обыкновенной цепочки правил дифференциального исчисления, применимых также к вычислению мгновенных производных и дифференциалов Фреше, фигурирующих в теории. В частности, можно по желанию сделать другой выбор независимых и зависимых переменных, но в каждом случае принцип детерминизма требует, чтобы предыстория деформирования обязательно рассматривалась в качестве независимой переменной. [c.163]

Периодические течения представляют практический интерес в рео-метрии в предельном случае бесконечно малых деформаций, например когда может быть применимо уравнение (4-3.24). Действительно, в периодическом течении полная деформация, переводящая конфигурацию материала в некоторый момент времени [c.172]

Общие результаты, следующие из уравнений (5-1.28) и (5-1.45), применимы к этому случаю при условии, что модуль G таков, что Пс 5 -Ь 3. [c.226]

Это уравнение применимо при произвольном выборе координатной системы. Однако, если выбрана конвективная координатная система (разд. 3-4), оно принимает особенно простой вид. Действительно, применяя уравнение (3-4.21), имеем [c.234]

При таких условиях течения член у-т в уравнении движения можно опустить, и последнее вновь вырождается в уравнение Эйлера (7-1.6). Этот аргумент был фактически использован в обсуждении одной частной проблемы неньютоновской гидромеханики в [2]. Проблема состоит в том, что, в то время как для ньютоновских жидкостей условием применимости уравнения (7-1.6) является хорошо известное условие [c.255]

Это, однако, несправедливо для неньютоновских жидкостей. Действительно, для произвольного уравнения состояния, отличного от ньютоновского, уравнение (7-1.11) уже не будет означать, что дивергенция тензора напряжений равна нулю для несжимаемых жидкостей, и, следовательно, безвихревые поля течения, удовлетворяющие уравнению (7-1.6), не будут решениями полных уравнений движения. Следовательно, результаты классической гидромеханики применимы к неньютоновским жидкостям только в рамках ограничений, налагаемых неравенством (7-1.7). [c.257]

СОСТОЯНИЯ ). Следовательно, до тех пор пока желательно сохранять определенную степень общности, нужно ограничиться предположением, что имеем дело с классом материалов, характеризуемых одним и тем же безразмерным функционалом . Далее такие материалы будем называть гомологичными. Оставшаяся часть раздела ограничена анализом, применимым по отдельности к каждому из классов гомологичных материалов (разумеется, все ньютоновские жидкости гомологичны). [c.266]

Штамповочные уклоны и конусности на главном изображении принято для упрощения не отражать (т. е. контур показывать одной линией). На рис. 104,а упрощение не применимо для лучшего уяснения разницы между чертежом изделия заготовки и чертежом изделия, изготовляемого из изделия-заготовки с выявлением механически обрабатываемых элементов. [c.151]

Требование так называемой независимости чертежа от технологии предполагает не произвольный выбор форм и размеров (которые конструктор иногда оправдывает неубедительными и ничем не обоснованными конструктивными соображениями), а наоборот, технологичность конструктивных форм деталей. При этом независимый чертеж должен исключать все местные , т. е. применимые только в данных условиях технические указания, мешающие понимать чертеж и сковывающие инициативу производственного коллектива предприятия, которому передается техническая документация. Иначе говоря, независимый чертеж не должен быть прикован к определенным приемам, не единственным для изготовления данной детали и порой невыгодным для другого предприятия. [c.136]

Следует подчеркнуть, что неравенство (3.15) применимо только изолированным системам. Если от системы отводится теплота, то ее энтропия может убывать, однако суммарное изменение энтропии системы и энтропии внешних тел всегда положительно ( либо равно нулю, если в системе протекают равновесные процессы). [c.27]

За определяю 1ИЙ размер здесь принят диаметр шара. Пределы применимости уравнения (10.5) ke,KS 3-10 0,6 [c.84]

В (10.9), справедливой для наиболее распространенного турбулентного течения при Re = 10 Ч-5 1 О и Рг = 0,6- 2500, определяющим размером является внутренний диаметр трубы d. Если это не круглая труба, а канал произвольного сечения, то формула (10.9) тоже применима, только определяющим размером будет эквивалентный диаметр канала d KB = 4F/n, где F — площадь поперечного сечения П — внутренний периметр этого сечения. [c.85]

Такие же приемы построения применимы и для точек, находящихся на поверхности тора. [c.91]

Однако, как отмечено выше, при псевдоожижении очень крупных частиц или в аппаратах, где давление высокое, процесс протекает практически без пузырей, поэтому применимость формулы (3.36) имеет определенные пределы. [c.83]

Рез льтаты экспериментальных исследований переноса излучения в концентрированных дисперсных системах позволяют сделать вывод, что при описании радиационного теплообмена в этих системах необходимо исследовать допустимость аддитивного представления различных процессов переноса и условия, при которых оно применимо, а также зависимость излучательных характеристик системы от свойств частиц и распределения температуры. Независимость степени черноты от структуры дисперсной среды позволяет выбрать достаточно простую модель систе.мы, [c.140]

Уравнение переноса излучения, а также его приближения и различные методы решения, рассмотренные выше, применимы прежде всего к гомогенным средам с молекулярным рассеянием света. Задача оказывается более сложной в случае двухфазных систем. Прежде всего необходимо связать оптические характеристики среды с оптическими параметрами отдельной частицы или неоднородности. Как правило, предполагается, что частицы рассеивают излучение независимо [125]. Индикатриса рассеяния сплошной среды принимается подобной индикатрисе рассеяния отдельной частицы, а интенсивность рассеяния — пропорциональной числу частиц [161]. [c.144]

В связи с указанными ограничениями применимости уравнения переноса и значительными трудностями при его решении во многих приложениях широко используются различнее модели среды, которые позволяют в ряде случаев достаточно просто получить необходимые результаты, справедливые для данных условий. [c.145]

Анализ функции еэ(Тст, Тея, есл) позволяет сделать определенные заключения об области применимости методов измерения лучистого потока, описанных в параграфе 4.2, которые основаны на предположении об аддитивности лучистого и конвективно-кондуктивного потоков. Если средняя концентрация дисперсной среды вблизи поверхности достаточно высока и распределение температуры слабо зависит от радиационных характеристик системы (см. рис. 4.14), предположение об аддитивности будет справедливо. В то же время в разреженном слое профиль температуры вблизи поверхности существенно зависит от степени черноты частиц и стенки. При этом гипотеза об аддитивности радиационного и кондуктивно-конвективного переноса, по-видимому, ошибочна, а основанные на ней методы измерения некорректны. [c.180]

Конические обечайки, нагруженные наружным давлением Расчетные формулы применимы при условии а а 70°. [c.26]

Условие применимости расчетных формул [c.29]

Уравнение (4-3.24) применимо, если предыстория G находится на очень малом расстоянии от предыстории покоя. Это справедливо на практике, если по крайней мере в не очень отдаленном прошлом модуль величины G был мал для любого значения s. Действительно, правая часть уравнения (4-3.24) является просто первым членом разложения в ряд интегралов, причем первый отброшенный член имеет второй порядок по модулю G (см. уравнение (4-3.25)). Следовательно, оценку О для периодических течений, используемых в реометрии, необходимо производить лишь с точностью до членов первого порядка по ее модулю, поскольку вклад в напряжение членов более высокого порядка не превышает вклада членов, обусловленных отброшенным интегралом. [c.173]

Последующей модификацией модели является 6-константное уравнение Сприггса [32] с введенным в правую часть уравнения (6-4.41) членом, содержащим время запаздывания и производную тензора D. К этому уравнению применимы те же самые топологические соображения, которые уже обсуждались в связи с уравнением (6-4.47). [c.246]

Выше было указано, что к замкнутому объему рабочего тела, выделенному в потоке, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы, т. е. 6 = б внет + 6(/тр = /1 vdp, откуда 6qmeш = dll — vdp — бl f. [c.44]

С другой стороны, для объема рабочего тела, движущегося в потоке без трения, применимо выражение первого закона термодинамики для закрытой системы 6qsiKm = dh — vdp. [c.45]

Пусть истечение жидкости происходит под действием давления в среду 1 аза с давлением р, . Расчетный иапор при совершенном слга-тии (это понятие применимо и для насадков) г. этом случае [c.113]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

Обозначение отверстий. В случаях, когда изображение отверстий на чертеже имеет размеры 2 мм и менее, рекомендуется нанесение размеров заменить записью их на полке линии-вырю-ски. Это правило применимо также при отсутствии изображения отверстия в разрезе вдоль оси. Если нанесение размеров, выполняемое по общим правилам, может усложнить чтение чертежа, то также рекомендуется заменить нанесение размеров записью их на полке линии-выноски. Применение перечисленных правил иллюстрирую рис. 272, а...з, 273, а...з, и табл. 13. [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...