ПРОСТЫЕ Уравнения и формулы

Алгоритмы решения задачи о положениях звеньев пространственных механизмов, составленные при помощи прямой и обратной ВРФ, а также уравнения замкнутости (2.15.3) характеризуются следующими особенностями большая часть алгоритма реализуется на векторном уровне и лишь на заключительной стадии решения происходит переход к развернутым скалярным уравнениям и формулам удается достаточно просто исключить ряд неизвестных и для большинства одноконтурных механизмов получить одно уравнение с одним неизвестным (остальные неизвестные определяются при этом в явном виде по формулам) имеется возможность быстрого просмотра альтернативных стратегий решения задачи (с целью отбора наиболее рациональной), так как алгоритм строится на базе нескольких стандартных векторных соотношений, которые комбинируются в той или иной последовательности. [c.420]

Невозможность дополнительных упрощений объясняется высокими требованиями к ожидаемой точности. Если снизить их, считая, что сильное неравенство Л > В выполняется, когда А 20В, то получим Mi = 3, Mg = 9. Это значит, что область применимости простого метода расчленения осталась столь же узкой, но для обобщенного метода расчленения она расширилась. При тех же предположениях получаем, что сильное неравенство 1 т эквивалентно требованию m > 4. Следовательно, обобщенный метод расчленения при любых допустимых для него т, кроме m = 4, можно упростить, используя для построения обобщенного основного напряженного состояния метод В. В. Новожилова, основанный на уравнениях и формулах (24.11.17)—(24.11.20). Сильное неравенство (24.14.3) теперь становится эквивалентно требованию т > 832. Такие т не представляют практического интереса и стоят на границе области применимости любой теории оболочек. Таким образом, упрощенный метод построения обобщенного основного напряженного состояния в практических расчетах может оказаться вполне приемлемым (при не слишком высоких требованиях к точности), но возможность расчета оболочки как плоского упругого тела практической ценности, по-видимому, не представляет. [c.378]

Использование температуры, подсчитанной по формуле (10.24), в качестве определяющей при обработке опытных данных позволяет получить более простое уравнение подобия, так как в него не войдут число Маха и температурный фактор. [c.384]

Принципиальная схема простого трубопровода приведена на рис. 91. Основными расчетными соотношениями для него являются уравнение Бернулли, уравнение неразрывности и формулы, определяющие потери напора по длине отдельных участков труб и в местных сопротивлениях. Рассмотрим на базе этих уравнений [c.193]

Докажем, что все собственные значения уравнения (7.9) вещественны и по модулю не меньше 1, Предварительно установим некоторые вспомогательные соотношения. По аналогии с построением краевой задачи Римана для решения сингулярного интегрального уравнения и в нашем случае необходимо построить эквивалентное уравнению (7.9) соотношение между предельными (извне и изнутри) значениями потенциала простого слоя, плотностью которого является искомое решение интегрального уравнения. Воспользовавшись формулой (6.31), получаем соотношение [c.102]

Практически при значительном перепаде давлений, что часто наблюдается в реальных условиях, последним членом в этом уравнении вследствие его малости по сравнению с остальными слагаемыми оказывается возможным пренебречь, и формула (6.11) принимает более простой вид [c.294]

Когда сечение имеет простую форму (круг, прямоугольник), наиболее опасная точка может быть определена сразу. В случае сложной формы сечения удобно прибегать к графическому методу. Для этого сечение вычерчивают в масштабе и проводят главные оси х л у. Затем, согласно формуле (4.28), получаем уравнение и, строим нейтральную линию. При помощи линейки и угольника (рис. 4.52) определяют точку, наиболее удаленную от нейтральной линии, а ее координаты xi, 2/1 определяют непосредственно с чертежа. [c.208]

После подстановки в уравнение (XI1-15) и простых преобразований получим формулу Н. Е. Жуковского [c.349]

Значения Сип можно было найти и по координатам двух точек, решая систему двух простых уравнений. Более точно эти постоянные находятся методом МНК или методом средней. Как и любая эмпирическая формула, (2.46) справедлива только в том диапазоне изменения определяющих факторов, при которых проводились опыты. [c.98]

Чтобы уменьшить погрешности округления при реализации k-то шага исключения, берут соответствующее уравнение и неизвестное не в естественном порядке, как это было в рассмотренном выше алгоритме, а находят их в результате специального поиска. Цель поиска определить уравнения с максимальным коэффициентом а Такой прием называют выбором ведущего элемента. При этом усложняется алгоритм пересчета коэффициентов уравнений, поскольку приходится как бы переставлять строки и столбцы в матрице линейной системы, чтобы найденный максимальный коэффициент оказался на ее главной диагонали. Эта процедура реализована в стандартных подпрограммах. Поэтому для решения линейной системы по методу Гаусса не следует самому составлять программу, используя простейшие формулы типа (1.11), а целесообразно брать какую-нибудь стандартную программу, в которой разработчики уже предусмотрели меры для уменьшения влияния погрешностей округления. [c.12]

Такое дифференциальное уравнение мы рассматривали неоднократно, последний раз — при исследовании продольных и крутильных колебании упругого стержня. Среди рассмотренных там случаев находится также случай, в котором должны быть выполнены такие же граничные условия, как и здесь определенное уже частное решение, а также все, что было сказано о возможных простых тонах и соответственных узлах, годится и здесь. Из указанных там частных решений мы составим теперь более общее для поперечных колебаний струны. Чтобы несколько сократить формулы, введем такие единицы длины и времени, чтобы / = л и продолжительность простого колебания при основном тоне была равна я. Тогда одним частным решением будет [c.368]

В ЭТИХ уравнениях и в их интегрировании и заключается, таким образом, вся теория гидродинамики. Даламбер для их нахождения сначала воспользовался несколько усложненным методом, позднее он предложил более простой метод однако этот метод, основанный на свойственных жидкостям законах равновесия, превращает гидродинамику в науку, обособленную от динамики твердых тел. Произведенное нами в первой части настоящего труда объединение в одной и той же формуле всех законов равновесия тел как твердых, так и жидких и сделанное нами применение этой формулы к законам движения, естественно, приводят нас к тому, чтобы точно так же объединить динамику и гидродинамику, как ветви единого принципа и как выводы из единой общей формулы. [c.308]

Здесь имеются два основных метода решения в зависимости от того, известны или нет уравнения, выражающие абсолютную величину производительности через технологические, конструктивные, структурные и эксплуатационные параметры машин, т. е. Q, = = f х, Хс,. .., Xi). Если такие зависимости известны, выбирается исходный вариант с таким сочетанием параметров, которое, как правило, предопределяет простейшие структурные и конструктивные решения, а следовательно, и математическую формулу для Q . Затем записывается соотношение ф = Qi/Qi через определяющие параметры при этом, как правило, уравнение удается упростить. [c.94]

Рассмотрим работу обгонного механизма в период пуска двигателя в ход. Работа механизма обгона в этот период зависит от закона изменения избыточного момента двигателя, вызывающего ускорение движущихся частей машинного агрегата при пуске. Изменение избыточного момента зависит от типа двигателя и определяется экспериментально. Если полученные экспериментальные кривые поддаются аппроксимированию, то избыточный момент представляют в зависимости от времени в виде простых уравнений. Так, например, поданным [14], избыточный момент электродвигателя с последовательным, параллельным и смешанным возбуждением с тремя пусковыми ступенями (рис. 117, а) определяется по приближенной формуле [c.206]

Лучистый обмен между стенкой и псевдоожиженным слоем может быть учтен с помощью радиационной составляющей Ял эффективного коэффициента теплопроводности слоя. Поскольку формула (10-9) получена как уравнение кондуктивного теплообмена стенки лишь с первым рядом частиц, а лучистый обмен заведомо интенсивно происходит и со всеми видимыми стенкой частицами других рядов, то нельзя для подстановки в Хэф и формулу (10-9) взять Ял просто как [c.334]

Если уравнение имеет несколько пар комплексных сопряженных простых корней, то, чтобы найти вещественную часть р какой-нибудь пары р qi с модулем р, делим левую часть данного уравнения на трехчлен — 2рх - - р , оставляя р неопределенным, пока не получим остаток 1-й степени относительно х Р (р) X + Q (р). Затем находим общий наибольший делитель многочленов Р р) и Q (р) и приравниваем его нулю. Полученное уравнение и определит величину вещественной части р корня, а мнимая часть находится по формуле [c.132]

Определение коэффициентов осуществляемой функции. Рассмотрим подробнее расчет форм 4, 5, а также наиболее простых форм 2 я 3 при торможении по пути . Осуществляемая функция, интеграл (16), система уравнений (17), ее решение и формулы для подсчета конструктивных параметров для каждой формы приведены в табл. 2. Для форм [c.303]

До сих пор внутренняя структура системы не принималась во внимание. Для нее задавали две функции распределения F(t) и в( ), которые характеризовали всю систему в целом. Это не значит, что она имеет простую структуру и содержит небольшое количество элементов. Такой подход во многом определяется методикой сбора и обработки статистических данных. Если в данных об отказах не указывается место их возникновения в системе, то результатом обработки могут стать только две функции распределения F(t) и Рв(0, какой бы сложной система ни была. С помощью этих функций в дальнейшем по аналитическим формулам находятся вероятность безотказного функционирования и другие характеристики надежности системы с временной избыточностью. Может возникнуть вопрос, зачем нужны приведенные формулы и нельзя ли получить характеристики надежности системы с временной избыточностью непосредственно по статистическим данным об отказах и восстановлениях. Действительно, так делать можно, если система выполняет всегда одно и то же задание и ей предоставляется всегда один и тот же резерв времени. Если же система выполняет различные функции и ей придается различный резерв времени, то целесообразно однажды провести статистическую обработку данных для получения функций F(t) и а затем уже по аналитическим формулам находить характеристики надежности в условиях временной избыточности. В том случае, когда сбор и обработка данных для различных устройств и подсистем производится отдельно, при расчете надежности всей системы необходимо учитывать способ соединения элементов. При введении в такие системы резерва времени необходимо, вообще говоря, составлять новые уравнения и новые расчетные формулы. Однако в некоторых частных случаях удается воспользоваться полученными результатами, определив функции F(t) и / в(О Для всей системы по известным функциям Fi(t) и FBi(t) для ее элементов. [c.30]

Тепло газовоздушной смеси определяется следующими простыми уравнениями, отнесенными, как и последующие формулы, к кг топлива [c.89]

В практике решения уравнений гидродинамики встречаются правильные дроби вида Ф (s) / [s4 (i ) ], причем показатель степени у в числителе меньше, чем в знаменателе. Покажем, как получаются формулы для разложения такой дроби на простейшие. Как и ранее, запишем равенство [c.94]

Указанный прием является приближенным уравнение регрессии (4-29) отождествляется с функциональной зависимостью, что является допущением. Однако к большой погрешности это не приведет по следующим причинам. Если корреляция между расходами реки тесная, то уравнение регрессии (4-29) незначительно отличается от функционального, и поэтому принятое допущение не дает большой ошибки. Если же корреляции между расходами реки слабая, то, очевидно, нужно просто отбросить в формуле (4-28) соответствующий член без использования уравнения регрессии (4-29). Сложнее поступать в средних случаях — здесь вначале нужно проверить, что даст лучший результат — использование уравнения регрессии или отбрасывание соответствующего члена в (4-29), и уже затем принимать лучшее решение. Очевидно, однако, что даже указанный приближенный учет корреляционной связи может быть лучше полного ее неучета. [c.101]

Обратимся к уравнениям состояния (6.42.1) и будем считать, что пред-стояш,ие выкладки должны быть выполнены на уровне точности, соответству-юш,ей простейшему варианту этих уравнений, выражаемому формулами [c.88]

Функцию ф мы определим как простой интеграл уравнения (П.3.12), в коэффициентах которого / надо расшифровать по формуле (П.5.1). При этом уравнение первого приближения для ф будет отличаться от (П.4.5) только тем, что в последнем надо f заменить на /д, а эти две функции определяются одинаковыми уравнениями и одинаковыми условиями на t] = ю [c.478]

Простейшее уравнение состояния сЬ= сЬ(9, С, Т) при щ = 1 легко позволяет получить формулу Коффина, учесть влияние знакопеременной ползучести (или релаксации) и программы изменения температуры в цикле. Однако оно не дает возможности [c.220]

Здесь S = sin, с = os. На этом этапе прибегнем к линеаризации уравнений движения, считая отныне углы 0 и (х, входящие в формулы кинематического преобразования, малыми. Благодаря этому решение приобретает простой вид и сохраняет разумную степень точности в пределах изменения координат до 10°. Малое отклоне- [c.13]

Я начал с критического рассмотрения программ, и первыми нововведениями в курсе были вопросы динамики точки переменной массы и более подробное изложение законов сохранения динамических мер механического движения (количества движения, кинетического момента и механической энергии). Я думаю, что строгий вывод уравнения Мещерского, формулы Циолковского и рассмотрение простейших экстремальных задач динамики точки переменной массы были введены в обязательный курс механики впервые в нашей стране на факультетах № 1, 2, 3 академии имени Н. Е. Жуковского. Позднее я опубликовал ряд задач динамики точки переменной массы, в небольшой книжке, изданной издательством академии . Хорошо [c.225]

В подсумме, образующей потенциальную функцию Ф1, параметр т удовлетворяет неравенству (24.9.5). Это значит, что для нахождения Ф1 можно воспользоваться обычным методом расчленения, т. е. считать, что соответствующее напряженно-деформнрованное состояние составляется из основного напряженного состояния, определяемого с достаточной точностью из уравнений безмоментнон теории, и простого краевого эффекта, для которого имеют силу уравнения и формулы 24.12 (они представляют собой частный случай уравнений и формул общей теории простого краевого эффекта). [c.377]

После подстановки в уравнение (XII—15) и простых преобразований получим формулу Н. Е. Жуковского ДуРуд = оР г, (XI1—16) [c.346]

Движение тела изучается тоже по отношению к инерциальной системе отсчета Oxji/iZj. Но чтобы получить уравнения этого движения в наиболее простой форме, спроектируем обе части предыдущего равенства на жестко связанные с телом и движущиеся вместе с ним оси Охуг, яъляюштся главными осями инерции тела для точки О. Тогда В1 ажения проекций вектора Ко будут иметь простой вид, деваемый формулами (78), а входящие в них моменты инерции J , Jy, Jg будут величинами постоянными. [c.341]

Варианты, изложенные в п. 20 и 21, непосредственно сравнить нельзя, ибо в п. 20 используется преобразование Фурье, а в п. 21 нет. Поскольку простые выражения для формул п. 20 в координатном пространстве получить невозможно, сравнение легче производить поэтому в компонентах Фурье. Выражение для K q), определенное согласно (20.1), для уравнения Пшшарда (18.1) имеет вид [c.721]

Схема простого трубопровода показана на рис. 6.35, а. С)снов-ными расчетнылп соо1 ношениями для него являются уравнение Бернулли, уравнение неразрывности и формулы, опрел.еляющие потери напора по длине отдельных участков труб и в местных сопротивлениях. Рассмотрим на базе этих уравнений основные типовые задачи гидравлического расчета простого трубопровода. Выбрав плоскость сравнения 0-0 и расчетные сечения 1-1 и 2-2, [c.179]

Решение задачи о напряженно-деформированном состоянии тонких плит (пластин) в общем случае связано с интегрированием системы нелинейных дифференциальных уравнений равновесия (16.40), в которых усилия и моменты для линейно-упругих материалов с характеристиками деформации связаны соотношениями (16.26). Де- рмации, в свою очередь, выражаются через перемещения по формулам (16.14) в декартовых осях и по формулам (16.15) в полярных оординатах. Эта задача представляет большие математические трудности, и поэтому целесообразно классифицировать задачи, с тем чтобы выделить из них те случаи, которые дают возможность применительно к разным конкретным условиям получить более простые уравнения, поддающиеся решению относительно простыми средст-<вами. [c.389]

Эти последние преобразования дифференциальных уравнений движения второго порядка системы притягивающихся или отталкивающихся точек во всех отношениях совпадают (не считая небольших различий в написании) с изящными каноническими формами, данными Лагранжем в Me anique Analytique, но нам казалось, что стоит вывести их заново из свойств нашей характеристической функции. Предположим (как это часто считается удобным и даже необходимым), что п точек системы не являются целиком свободными и подвержены не только своим собственным взаимным притяжениям и отталкиваниям, но связаны любыми геометрическими условиями и подвергаются влиянию любых внешних факторов, согласующихся с законом сохранения живой силы так, что число независимых отметок положения будет менее велико, а силовая функция менее проста, чем раньше. Тогда мы можем доказать при помощи рассуждения, очень сходного с предыдущим, что и при этих предположениях (которые, однако, дух динамики все более и более склонен исключать) накопленная живая сила, или действие V системы, представляет собой характеристическую функцию движения уже разобранного выше рода. Эта функция выражается тем же законом и формулой вариации, подверженной тем же преобразованиям, и обязана удовлетворять таким же способом, как и выше, конечной и начальной зависимости между ее частными производными первого порядка. Она приводит при помощи варьирования одной из этих двух зависимостей к тем же каноническим формам, которые были даны Лагранжем для дифференциальных уравнений движения, и дает, исходя из изложенных выше принципов, их промежуточные и конечные интегралы. По отношению же к тем мыслимым случаям, в которых закон живой силы не имеет места, наш метод также неприменим однако среди людей, наиболее глубоко занимавшихся математической динамикой вселенной, все более крепнет убеждение, что представление о таких случаях вызывается недостаточным пониманием взаимодействия тел. [c.189]

При помощи весьма простого преобразования фундаментальная формула распадается на систему дифференциальных уравнений первого порядка, число которых равно числу неизвестных, о которых мы только что говорили выше. Эти уравнения совершенно подобны общим формулам динамики, хотя эта наука является только очень частным случаем проблемы изопериметров. В наших формулах, как и в формулах динамики, дифференциалы неизвестных выражаются через вариации некоторой функции, которую мы здесь определим и которая зависит только от времени и неизвестных независимых переменных проблемы. [c.316]

В динамике отправляются либо от формулы (9) или (14), либо, что является более простым, от уравнений, выражающих принцип потерянных сил, видоизменением которого являются формулы (9) и (14). Какова бы ни была точка отправления, мы придем после более или менее простых преобразований к формуле (7) и, следовательно, к нашел1у интегралу по времени (21). Вычисляя этот последний между данными пределами и выбирая такие условия, при которых все внеинтегральные члены исчезнут, получим [c.333]

Мы варьируем произвольную постоянную Л, чтобы не упустить никаких причин, влияющих на величины дх. Эти последние изменяются по двум причинам вследствие варьирования времени t и вследствие изменения формы функций X. Первая причина, очень простая по природе, может ввести в дх лищь x dt, вторая гораздо более сложна и может ввести несколько членов в каждую из дх. Эти члены мы обозначим через дш. Таким образом, мы учитываем не зависящую от времени вариацию параметров, входящих в функции X. Такими параметрами являются, в частности, явно входящие в функции X произвольные постоянные интегрирования, и потому их вариации неявно входят в doj. Вычитая последнее уравнение из формулы [c.334]

В формуле (13.10) первое слагаемое учитывает влияние переходных процессов. Проведение оценок (13.10) исключает необходимость интегрирования системы дифференциальных уравнений движения, отыскания всех корней характеристического уравнения и вычетов относительно полюсов подыинтегральных функций. Все вычисления выполняются в компактной форме с использованием аппарата матриц. Проведение уточненных оценок требует разбиения периода Т на несколько участков, для которых определяются коэффициенты /л , ni Нетрудно видеть, что при такой форме записи решения вопрос об экстремальных значениях характеристик решается весьма просто. [c.96]

Изложенная в этой главе общая методика построения математических моделей технологических процессов дает возможность рассчитывать точность обработки для различных типов процессов, встречающихся на практике. Для наиболее характерных случаев, начиная с простейших операций, имеющих один вход и один выход, и кончая сложными процессами со многими входами и выходами, составлены расчетные таблицы.В этих таблицах для каждого варианта процесса приведены структурные схемы и соответствующие им уравнения связи и формулы для расчета математических ожиданий, дисперсий и практических полей рассеивания погрешностей обработки по заданным характеристикам исходных факторов заготовок и преобразующей системы. Каждой развернутой структурной схеме процесса соответствует эквивалентная матричная структурная схема. Формулы суммирования получены для общего случая, когда все анализируемые технологические факторы взаимно коррелированы между собой. Ниже будут рассмотрены примеры, иллюстрирующие применение изложенного материала к решению практических задач, связанных с анализом и расчетом точности конкретных технологических процессов. [c.304]

Имеющиеся данные о сравнительной оценке эффективности всех трех способов основаны на практике расчетов и имеют предварительный характер. Расчет в естественной системе координат ( 45 и 48) и.меет вполне, общий характер, но практически удобен только в задачах течения в относительно узких каналах с плавными границами, в которых кривизна линий тока сразу может быть указана с достаточной точностью. В этом способе расчета применяются предельно простые уравнения, но зато требуется большой объем подготовительной работы. В особенности это относится к расчету широких каналов, и в том числе к случаю осевых турбомашин с лопатками большой длины, в котором проверено применение уравнения вихрей в фиксированной системе координат, не содержащих кривизны линий тока ( 46 и настоящий раздел). Расчеты в фиксированных сетках связаны с более сложными формулами, однако они проводятся однообразнее и наиболее пригодны для программирования при возможности использования вычислительных машин, поскольку интегрирование во всех приближениях ведется вдоль фиксированных сечений. Наконец, последний из указанных способов расчета в полуфиксированной сетке с уравнением вихрей, содержащими кривизну линий тока, занимает по своим вычислительным свойствам промежуточное положение. [c.359]

Удельный вес глазурей может быть с достаточным приближением вычислен посредством уравнения аддитивности, формула (2), и в зависимости от состава колеблется от 2,2—2,6 для простых стекол и бессвинцовых глазурей, до 3,0 — 3,5 для свинцовых глазурей и стекол. [c.24]

Аналогично могут быть получены характеристики правильных режимов для других мпогомассных ВУС. В табл. 3 приведены формулы для вычисления коэффициентов фазового уравнения и величин ударного импульса, соответствующие наиболеа простому случаю однородных систем (т/ = т, R = R). Для таких ВУС структурные условия существования сводятся к ограничению максимального числа звеньев п (см. табл. 3). [c.324]

Итак, если для искомого напряженно-деформированного состояния в целом 1/2, то уточнения, даваемые уравнениями состояния итерационной теории, т. е. формулами (25.5.5), становятся бесполезными, более того, в этом случае предельно достижимую точность можно получить, исходя из еще более простых уравнений, т. е. из уравнений теории напряженных состояний с большой изменяемостью ( 10.24). Вместе с тем, если вдали от краев выполняется неравенство t < М2 и если условия закрепления краев оболочки таковы, что безмоментная теория безусловно применима к данной задаче, то итерационная теория позволяет существенно точнее строить основные напряженные состояния. Точность построения простого краевого эффекта, а следовательно, вообш говоря, и точность построения напряженно-деформированного состояния вблизи краев оболочки останется при этом такой же, как в теории Лява. Точность определения напряженно-деформированного состояния не повысится и вдали от краев, если имеет место условная применимость безмоментной теории. [c.417]

Определение прогибов стержней с помощью непосредственного интегрирования уравнения упругой линии [формулы (37) п (39)] удобно применять в простейших случаях и для стержней переменного сечения. В последнем случае интегралы целесообразно вычислять приближенно по правилу трапеций. Учет влияния перерезывающих сил на прогиб необходим при учете податливости зубьев шестерен, витков резьбы, шлицев, когда размеры цопе-речного сечения соизмеримы с длиной. [c.410]

Не будем пытаться угадать содержание состоявшегося тогда разговора в семье. Не будем также представлять ситуацию в излишне драматическом свете. Аксан-агай, олицетворявший в Ярлыкапе интеллигентность и терпимость, никогда слов зря не тратил, не давал волю чувствам, а Фатима-апай была сама мудрость. Да и Марат был далеко не ветрогоном. Просто математика и физика в школьные годы приобрели для него особый смысл. Он испытывал настоятельную потребность в постоянном общении с уравнениями, формулами, теоремами, начал чувствовать в них гармонию, понял, что это мощный инструмент для анализа явлений в технике и природе. Юноша чувствовал, что ему нужна сильная математическая школа, и знал, что только в Аскаровской школе сможет заниматься математикой серьезно. Ведь он с легкостью решал все задачи школьной программы, хотя и это уже не приносило ему удовлетворения. К сожалению, в Темясов-ском училище не изучали подробно математику - просто программа не предусматривала этого. Не было и уроков иностранных языков. [c.21]

В работе [8] приведена часть рассчитанных таблиц pi l)/ и d/ , позволяющих простым суммированием при фиксированных параметрах %J , п и AHjH определить значения функции N ), являющейся решением уравнения (29). Параметр xJ для рассматриваемого случая определяется через е и ц по формуле (30). Следует отметить, что при совпадении параметров п, АЯ/Я и rJ в рассматриваемом случае с входными данными таблиц работы [8] общими будут только значения функции Л ( ), т. е. только значения суммы значения функции постоянную величину от значений этой функции, указанных в работе [8] для сжатия пластической упрочняющейся полосы. Величину сдвига можно найти по величине параметра d с использованием формулы (27) и формулы, служащей для этой же цели в работе [8], а также по значениям функции ф( ) при y= hJ2 с использованием формулы (25). Функцию (fi l)/as моАно определить и по значениям 0 0/0 , приведенным в таблице работы [7] и отличающимся от соответствующих значений функции ф1( )/а8 на некоторую постоянную величину. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...