Точка зрения кинетической теории

В состоянии внутреннего термодинамического равновесия ни прямые, ни обратные реакции не прекращаются. С точки зрения кинетической теории внутреннее равновесие—это динамическое равновесие, при котором количество продуктов диссоциации зависит от равновесных параметров состояния и термической стойкости вещества системы. [c.158]

С точки зрения кинетической теории материи свойство вязкости объясняется наличием хаотического молекулярного движения, которое способствует выравниванию скоростей наблюдаемого движения и приводит к преобразованию кинетической энергии наблюдаемого движения в энергию теплового движения. [c.154]

Для более полного уяснения сущности происходящих процессов полезно проанализировать в рамках кинетической теории случай, когда давление в правом сосуде перед открыванием вентиля не равно нулю. Представляет интерес и такой вопрос справедливо ли утверждение внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема с точки зрения кинетической теории для процесса изменения объема, изображенного на рис. 2.1, в, если стенка цилиндра и поршень образуют адиабатную оболочку [c.23]

Рассмотрим явление теплообмена с точки зрения строения газа. При соприкосновении двух газов (через разделяющую их тонкую перегородку), имеющих разные температуры, мы всегда наблюдаем переход тепла от газа с высокой температурой к газу с низкой температурой. И это соответствует второму закону термодинамики. С точки зрения кинетической теории газов происходит это потому, что средняя кинетическая энергия молекул первого газа выше средней кинетической энергии молекул второго газа и в общем при столкновениях первые передают часть своей энергии вторым. [c.103]

Но сразу возникает вопрос что такое эффективная вязкость с точки зрения кинетической теории газов или жидкостей На него можно получить ответ, что степенной закон справедлив для жидкостей, а кинетическая теория жидкостей еще не создана. Однако при этом полезно заметить, что уравнения Навье—Стокса выведены Навье и Максвеллом для газов, но они оказываются справедливыми и для жидкостей, а все различие сводится только к различным видам потенциала взаимодействия сталкивающихся атомов или молекул. [c.80]

Этот простой термодинамический результат легко может быть интерпретирован с точки зрения кинетической теории. Рассмотрим сосуд, разделенный полупроницаемой перегородкой на две части, [c.107]

Уравнения (4) показывают, что давление газа, с точки зрения кинетической теории, представляет собой среднее значение потока количества движения молекул, приходящегося на единицу площади, через элементарную площадку, которая двигается со скоростью, равной массовой скорости потока. [c.35]

С точки зрения кинетической теории материи тепло связано с движением атомов и молекул, из которых состоит всякое реальное тело, и представляет собой микрофизическую фор- [c.8]

В гл. 2 (100 страниц) Калорическое уравнения состояния рассматриваются вопросы первый закон термодинамики количество теплоты удельные теплоемкости скрытая теплота тепловые эффекты механическая работа эквивалентность работы и теплоты принцип сохранения энергии внутренняя энергия калорическое уравнение состояния с эмпирической и термодинамической точек зрения простые однородные вещества (газы, жидкости, твердые тела, сложные системы) внутренняя энергия и теплоемкость с точки зрения кинетической теории. [c.256]

С точки зрения кинетической теории строения-вещества внутренняя энергия тела измеряется уровнем- кинетической энергии молекул этого тела, однако подобные воззрения недостаточны для объяснения всех известных явлений выделения энергии (химические и атомно-ядерные реакции и г. п.). Вопрос об истинной природе внутренней энергии тел тесно связан с изучением строения материи, причем решение этой специальной задачи, базирующееся на представлениях о природе непосредственно ненаблюдаемых явлений, выходит за рамки возможностей лишь одного закона сохранения энергии. [c.32]

Теоретические основы вывода выражения (3.11) с точки зрения кинетической теории будут обсуждены в гл. 7 и 9. Пока его можно рассматривать как эмпирическое соотношение, связывающее Pj с производными от скорости по координатам. [c.59]

Отклонения перегретого пара от уравнения ру=ЯТ тем больше, чем меньше температура Т, а следовательно, и перегрев при данном давлении и чем больше давление р, потому что тем больше температура насыщения, а следовательно, тем меньше перегрев при данной температуре Т. С точки зрения кинетической теории эти влияния объясняются тем, что уменьшение Т и ЛАЛ. увеличение р уменьшают удельный Ро н объем, т. е. увеличивают плотность [c.254]

Точка зрения кинетической теории [c.148]

Таким образом, в момент выключения связи происходит дополнительное выделение кинетической энергии, которое в расчетной модели учитывается изменением начальных условий системы (7.68) по скорости у в соответствующий момент времени (у Ур)- С точки зрения качественной теории динамических систем дополнительное приращение скорости в начальных условиях означает, что на систему (7.68) в момент выключения связи действует мгновенный импульс, амплитуда интенсивности которого пропорциональна Ли. В отличие от известных в теории [c.307]

Рассмотрим теперь одно из наиболее важных уравнений неравновесной статистической механики. Это первое в истории статистической механики кинетическое уравнение было выведено Больцманом в 1872 г. Из уравнений подобного типа оно изучалось наиболее интенсивно, так как оно представляет значительный интерес как с точки зрения фундаментальной теории, так и для практических приложений. [c.23]

В параграфе 5.1 мы рассмотрели формулировки теории линейной реакции, в которых средние значения динамических переменных выражались через временные корреляционные функции или запаздывающие функции Грина. Эти формулировки очень важны с точки зрения общей теории, так как они приводят к универсальным соотношениям между измеряемыми в эксперименте макроскопическими величинами и характеристиками микроскопической динамики равновесных флуктуаций. Однако для практических приложений требуются эффективные методы вычисления корреляционных функций. Хотя в настоящее время существует несколько методов такого рода, ни один из них не является универсальным. В этом параграфе мы обсудим подход, который позволяет изучить некоторые важные свойства корреляционных функций, включая их поведение во времени, не обращаясь явно к сложной динамике системы многих частиц. В этом смысле излагаемый ниже подход напоминает наше исследование восприимчивостей и кинетических коэффициентов в предыдущем параграфе, но он более тесно связан с линейными уравнениями переноса. [c.372]

Подведем итоги. Мы убедились в том, что с точки зрения общей теории неравновесных процессов стандартный метод временных функций Грина основан на граничном условии полного ослабления корреляций в отдаленном прошлом, которое эквивалентно граничному условию Боголюбова к цепочке уравнений для классических функций распределения или квантовых многочастичных матриц плотности. Как мы знаем, при таком выборе граничного условия корреляционные эффекты проявляют себя как эффекты памяти в кинетических уравнениях. Поэтому марковские кинетические уравнения, получаемые в стандартном методе функций Грина, применимы только к системам, которые достаточно хорошо описываются в рамках модели слабо взаимодействующих квазичастиц. Для систем с сильными корреляциями нужно вводить новые граничные условия, учитывающие динамику корреляций в системе. Обратим внимание на то, что предельные значения (6.3.108) временных функций Грина выражаются через квази-равновесные функции G , в которых усреднение производится со статистическим оператором зависящим от времени через макроскопические наблюдаемые Р У. Таким образом, соотношение (6.3.108) показывает, что в общем случае предельные гриновские функции зависят от макроскопической эволюции системы. Иначе говоря, уравнения движения для временных гриновских функций должны рассматриваться совместно с уравнениями переноса для Р У. В параграфе 4.5 первого тома был рассмотрен пример такого объединения квантовой кинетики с теорией макроскопических процессов в методе неравновесного статистического оператора. Соответствующая техника в методе функций Грина пока не разработана, так что читателю предоставляется возможность внести свой вклад в решение этой проблемы. [c.62]

Согласно кинетической теории материи мельчайшие частицы всех тел (атомы и молекулы) находятся в непрестанном движении кинетическая энергия этого движения проявляется в теплоте. С точки зрения этой теории жидкости отличаются от твердых тел тем, что в них отдельные частицы более или менее часто меняются местами с соседними частицами, в то время как в твердых телах каждая частица занимает в пространстве вполне определенное положение, правда, совершая около него небольшие колебания. Постепенное размягчение аморфных тел при повышении температуры объясняется следующим образом если тело нагревается, т. е. если увеличивается энергия молекулярного движения, то сначала меняются местами частицы там, где случайно возникли особенно большие колебания при дальнейшем нагревании такая перемена мест совершается все чаще, причем она распространяется на все тело. В кристаллических твердых телах переход из твердого в жидкое состояние происходит внезапно, в результате расплавления, т. е. вследствие разрушения правильной атомной структуры вещества. [c.11]

Ответы на эти вопросы можно получить только в рамках точной теории гироскопа. На самом деле гироскоп действительно начинает падать, а прецессионное движение появляется как следствие закона сохранения момента импульса. В самом деле, отклонение оси гироскопа вниз приводит к уменьшению проекции момента импульса на вертикальное направление. Это уменьшение должно быть скомпенсировано моментом импульса, связанным с прецессионным движением оси гироскопа. С энергетической точки зрения кинетическая энергия прецессии появляется за счет изменения потенциальной энергии гироскопа. [c.61]

Условимся В ЭТОМ случае говорить, что совокупность (ж1, Ж2,..., Ж2<,) динамических координат данной системы распадается на две компоненты (ж1, Ж2,..., х .) и (ж +х, Хк+2,- , Х2з)- Короче мы будем выражать это, говоря, что сама данная система состоит из двух компонент, являющихся как бы носителями соответствующих групп динамических координат. С точки зрения формальной теории, разумеется, безразлично, будем ли мы называть компонентой данной системы самую группу координат (х, ..., х ) или припишем этой группе некоторый носитель , который и наделим наименованием компоненты мы можем поэтому в дальнейшем пользоваться обеими терминологиями, не опасаясь никаких смешений. С более реальной точки зрения, у нас, естественно, возникает желание мыслить всякую компоненту как особую физическую систему, входящую в состав данной. Однако, такая позиция была бы слишком узкой и в некоторых случаях не соответствовала бы нашим целям. Дело в том, что хотя всякая материально обособленная часть данной системы и определяет собой в большинстве случаев некоторую компоненту этой системы, но иногда оказывается полезным рассматривать и такие компоненты (т. е. группы координат), которые не соответствуют никаким материально обособленным частям данной системы обособленность их имеет только энергетический характер, в точном смысле установленного нами определения компоненты. Так, если система состоит из одной материальной точки, компоненты скорости и массу которой мы обозначим соответственно через и, V, ъи, т, и если ее энергия Е сводится к кинетической энергии, то [c.29]

Давление. Давление с точки зрения молекулярно-кинетической теории есть средний результат ударов молекул газа, находящихся в непрерывном хаотическом движении, о стенки сосуда, в котором заключен газ, и представляет собой нормальную составляющую силы, действующей на единицу поверхности. [c.13]

С точки зрения вышеописанных процессов проанализируем зависимость теплопроводности от темпер-атуры. Для этого воспользуемся выражением для теплопроводности, полученным в кинетической теории газов, предполагая, что вместо движения молекул имеет место движение фононов [c.190]

С физической точки зрения, это свойство стационарности (и минимума) содержится как частный случай в том принципе распределения энергии, который имеет место в статистической механике и, в частности, в кинетической теории газов ), в том смысле, что естественное движение, если сравнивать это движение с другими кинематически возможными и имеющими те же конфигурации для i = tQ [c.403]

Благодаря проникновению в акустику, гидродинамику, оптику и в явления капиллярности, механика некоторое время как бы преобладала над всеми этими областями. Труднее было ей вобрать в себя новую область науки, возникшую в XIX в., — термодинамику. Если один из двух основных принципов этой науки — принцип сохранения энергии — может быть легко объяснен на основании понятий механики, то этого нельзя сказать о втором — о возрастании энтропии. Работы Клаузиуса и Больцмана по изучению аналогии термодинамических величин с некоторыми величинами, играющими роль в периодических движениях, работы, которые и сейчас вполне современны, не смогли все-таки связать обе точки зрения. Но замечательная кинетическая теория газов Максвелла и Больцмана и более общая доктрина — так называемая статистическая механика Больцмана и Гиббса — показали, что динамика, если дополнить ее понятиями теории вероятности, позволяет интерпретировать основные положения термодинамики. [c.641]

В соответствии с этой кинетической теорией, согласно которой одним из фундаментальных свойств прочности является ее зависимость от времени, деформация и разрушение должны характеризоваться не предельными напряжениями, а скоростью деформации и разрушения, кроме того, долговечностью — временем, требующимся для разрушения. Пределы упругости, текучести, прочности являются с этой точки зрения только некоторыми условными характеристиками. [c.20]

Кинетическая теория материи исходит из представлений о молекулярном строении материи, исследует их с точки зрения законов механики, статистики, теории вероятности. Наиболее разработанной является кинетическая теория газов экспериментальные исследования последних лет позволили измерить размеры атомов, изучить их траектории. [c.432]

Согласно этой теории давление р является результатом ударов молекул об ограничивающие тело поверхности. Таким образом, с молекулярно-кинетической точки зрения давление р. равно как и температура Т, являются статистическими величинами, характеризующими свойства макроскопических тел. Давление численно равно силе, действующей на единицу площади поверх- [c.9]

С точки зрения кинетической теории материи тепло связано с движением частиц, из которых состоит всякое реальное тело, и представляет собой микрофизическую форму передачи энергии от одного тела к другому либо путем непосредственного молекулярного взаимодействия, т. е. через обмен энергией между хаотически движущимися частицами обоих тел, либо путем излучения энергии одним телом и поглощения излученной энергии другим телом. Работа в отличие от тепла представляет собой макрофизически упорядоченную форму передачи энергии путем взаимного механического воздействия тел. В этом и заключается качественное различие понятий работа и тепло . [c.9]

Предыдущие выводы предстаеляют объяснение происхождения давления газа и закона Бойля с точки зрения кинетической теории <). Сравнение с законами, имеющими место для газов (.Статика. 115), показывает, что следует положить пропорциональным абсолютной температуре. [c.114]

Предлагаемая формула для определения местоподожения скачка конденсации по своей структуре не может быть универсальной. С точки зрения кинетической теории фазовых превращений место положения скачка конденсации сильнейшим образом зависит от местных значений градиентов энтальпии и от предыстории потока, что не учитывается предлагаемой формулой. Поэтому она может быть пригодна только для определенного типа сопел, близких к опытным. [c.139]

Уравнение (7) иногда называют уравнением энергии. В кинетической теории изоэнтропического течения уравнением переноса энергии является уравнение (6) 2.2. Это соотношение в случае, когда масса остается постоянной, в термодинамических переменных дает уравнение (3). Уравнение (7) и уравнение (15) 2.7 являются решениями основных дифференциальных уравнений и выражают два различных закона превращения беспорядочного движения молекул в упо рядоченное массовое движение, установившееся или неустано-вившееся. С точки зрения кинетической теории уравнение (3) является следствием уравнения энергии, которое одинаково как для установившихся, так и для неустановившихся изоэнтропических течений. [c.73]

Заметим, что в учебнике Мостовича химическое равновесие и его теория обосновывались не общим термодинамическим методом (через выражение минимума свободной энергии или изобарного термодинамического потенциала), а посредством применения закона действующих масс (Гульдберга и Ваага), рассматривающего условия химического равновесия с точки зрения кинетической теории вещества и соотношения скоростей прямой и обратной реакций. [c.93]

С ТОЧКИ зрения молекулярной теории строения вещества для перевода поды (жидкая фаза) в пар (хавообразная фаза) необходима затрата энергии для преодоления сил взаимного нритяжпния молекул без увеличения их кинетической энергии. Эта энергия затрачивается в форме тепла на разъединение молекул, т. е. идет на увеличение потенциальной составляющей внутренней энергии. [c.215]

Тем не менее, как мы установили в предыдущих разделах, подход к классическому газу с точки зрения квантовой теории позволяет обнаружить и рассмотреть ряд новых тонких эффектов, не описываемых обычным кинетическим уравнением. В этом разделе мы продолжим рассмотрение некоторых эффектов, связанных с квантовомеханической природой атомов или молекул газа. Рассмотрим опять газ с плотностью частиц п при температуре Т в предположении, что газ является разреженным, так что длина пробега А = 1/ о- Пусть такой газ заключен в кубический сосуд со стороной куба, равной L. Фазовое пространство одной частицы в таком сосуде имеет No = LmvT/hf ячеек, где т — масса частицы, Ут — ее средняя тепловая скорость. А полное число частиц в сосуде равно N = nU. В случае разреженного газа из общего числа ячеек TVq только очень малая [c.305]

С точки зрения молекулярной теории внутренняя энергия любого тела, пред-ставляюш его собой совокупность большого числа элементарных частиц (молекул, атомов, ионов и т. д.), есть энергия всех составляюш их тело частиц и равна сумме их кинетической и потенциальной энергий. [c.15]

С математической точки зрения основные теоремы динамики — теоремы о движении центра инерции, об изменении количества движения, об изменении кинетического момента и об изменении кинетической энергии дают возможность находить в частных случаях первые интегралы дифференциальных уравнений движения. Возможность получешгя этих интегралов завггеггт от особенностей системы сил. приложенных к точкам материальной системы. Эти свойства были подчеркнуты при рассмотрении соответствующих теоре.м на протяжении последней главы. [c.105]

С физической точки зрения, происхождение этой неустойчивости связано с резонансным взаимодействием между колебаниями среды и движением ее частиц в основном течении, и в этом смысле оно аналогично происхождению известного из кинетической теории затухания (или усиления в неустойчивом случае) Ландау колебаний в бесстолкновительиой плазме (см. X, 30)2). [c.242]

К сказанному в этом параграфе надо сделать важное замечание. Выражения (59,5) или (59,11—12) представляют собой первые неисчезающие члены разложения потоков по производным от термодинамических величин. Как известно из кинетической теории (см. X, 5, 6, 14), такое разложение является, с микроскопической точки зрения, разложением (для газов) по степеням //L отношения длины свободного пробега молекул газа I к характерной пространственной длине задачи L. Учет членов с производными высших порядков означал бы учет величин более высокого порядка по указанному отношению. Следующими после написанных в (59,5) членов, которые можно образовать из производных от скалярных величин ц и Т, были бы члены с производными третьего порядка дгас1Дц и gradAT эти члены заведомо малы по сравнению с уже учтенными в отношении [c.328]

Теплопроводность жидкостей. Теплопроводность жидкостей может быть рассмотрена как на основе кинетической теории газов, видоизмененной для случая больших плотностей и малых пробегов молекул [172], так и на основе теории теплопроводности твердых тел, распространенной на случаи сильного неунорядочения, с учетом возможного добавочного переноса тепла миграцией молекул. Эта вторая точка зрения на теплопроводность жидкостей близка к случаю теплопроводности аморфных твердых тел, рассмотренной в п. 8. [c.256]

Химия подразделяется на общую химию [1]. [24]. [29], [44], [45], рассматривающую основные химические понятия и главнейшие химические законы неорганическую [29], [44], [45], изучающую все элементы и их химические соединения, кроме соединений углерода органическую [9], [33], [38], изучающую химические соединения, в которые входит углерод аналитическую, разрабатывающую теорию и практику качественного и количественного анализа физическою [3], [4], [б]. [7]. [8]. [11], [12], [16], [30] (теоретическую), рассматривающую химические явления с точки зрения законов термодинамики, молекулярно-кинетической теории и современных достижений в вопросе строения атомов и молекул коллоадиую химию, изучающую коллоидные системы и поверхностные явления на границе раздела фаз, и т. д. [c.269]

Нас интересует поток не идеальной жидкости, а реального газа или пара, текущего через сложные каналы проточной части. Для этого поставим и решим задачу нахождения поля скоростей рабочего агента с учетом его вязкости, с которой связана теплопроводность рабочего агента. Указанные явления обусловлены молекулярной структурой рабочего агента, причем основные закономерности, связывающие напряжение трения и количество переносимого тепла с распределением скоростей и температур, могут быть строго выведены из кинетической теории совершенной жидкости или газа (см. [15], стр. 431). С макроскопической точки зрения эти закономерности задаются вперед как некоторые дополнительные физические законы. В нашем случае воспользуемся общеизвестным законом Ньютона, выражающим касательное напря- [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...