Результаты для параллельной полосы

Результаты для параллельной полосы [c.392]

Практическое значение принципа Бабине состоит в том, что решение для прямой шели (в проводяще.м экране) сразу дает решение для параллельной полосы, а решение для круглого отверстия сразу дает решение для круглого диска. Так как в этой книге мы занимаемся только изолированными частицами, нас интересуют главным образом задачи о диске и о полосе сообразно с этим приведем имеющиеся результаты. [c.391]

На рис. 3.12 показано соотношение между минимальной скоростью ползучести и временем до разрушения различных сталей на основе обобщенных данных по ползучести. При высокой скорости деформации и малой долговечности приведенные результаты удовлетворяют соотношению (3.11). При низкой скорости деформации и большой долговечности прямые на рисунке наклонены под углом 45°. Некоторые результаты для отдельных материалов и определенных температур удовлетворяют соотношению (3.11) и при длительном времени. Однако имеются и результаты, выходящие за полосу, ограниченную двумя параллельными линиями, в сторону более короткого времени. [c.61]

Последняя из перечисленных особенностей МДК позволяет получать на соответствующем электронно-микроскопическом изображении муаровый узор. Такой узор возникает в результате интерференции прямо прошедшего пучка и пучка, дважды дифрагированного а) на семействах параллельных плоскостей кхк 11) и и (/12 2 2) с близкими межплоскостными расстояниями 1 и 2 в двух наложенных кристаллах (параллельный муаровый узор) б) на семействах плоскостей (кк1) двух наложенных одинаковых кристаллов, взаимно слегка развернутых (муаровый узор вращения). В обоих случаях на электронно-микроскопическом изображении возникает система регулярных полос с периодом Д = с 1Й2/И]— 2 для параллельного муарового узора или 0= (Цг для муарового узора вращения, где е — угол взаимного поворота решеток в радианах. [c.53]

В табл. 12 приведены значения безразмерного коэ( ициента интенсивности напряжений — Ki V nl/F для различных значений А,= = На и е = Ыа. Под чертой для некоторых значений параметра е приведены данные работы [161], полученные методом граничных коллокаций. Наблюдается практически полное совпадение сравниваемых результатов. Анализ численных данных показывает, что при увеличении размера пластины вдоль ее вертикальной оси при фиксированной стороне, параллельной прямолинейному разрезу (увеличивая параметр е= /а, см. рис. 37), уже при отношениях е>2 имеет место стабилизация функции У1(е). Следовательно, можно говорить, что полученный при е>2 результат соответствует решению задачи для бесконечной полосы шириной 2а с центральной поперечной трещиной, на берегах которой действуют растягивающие нормальные сосредоточенные силы F. Для этой [c.114]

Многие дислокационные источники после такой значительной пластической деформации оказываются запертыми обратными полями упругих напряжений вокруг дислокационных скоплений, образовавшихся у различных барьеров. Для продолжения деформации дислокации должны либо прорывать, либо как-то обойти эти барьеры и продолжить свое движение при этом возможно генерирование новых дислокаций отпирающимися источниками. Если бы дислокации разрушали барьеры, то это сопровождалось бы удлинением линий скольжения на поверхности. Однако этого не происходит. Наоборот, наблюдается дальнейшее уменьшение их длины. Отсюда следует вывод, что дислокации обходят барьеры на этой стадии деформации. В случае низкотемпературной деформации, которую мы рассматриваем, основной способ обойти барьеры — это поперечное скольжение винтовых дислокаций (для реализации второго принципиально возможного способа — переползания краевых дислокаций — требуются достаточно высокие температуры). Волнистые линии скольжения на поверхности и их пересечение, линии, соединяющие параллельные полосы (см. рис. 22, г, д), — все это прямые результаты поперечного скольжения винтовых дислокаций. [c.54]

Соо г, к типу 2" " — И" " относятся интенсивные переходы 1—О, 2—О. .. для параллельных колебаний, а в случае молекул с симметрией /)оо л к такому типу относятся переходы 1—0,3—0 для антисимметричных колебаний. Кроме того, к этому типу относятся некоторые составные полосы. На фиг. 102 на схеме уровней энергии показаны возможные вращательные переходы для полосы также приведен спектр, возникающий в результате этих переходов. Если не обращать внимания на [c.410]

Параллельные полосы. Структура параллельных полос слегка асимметричных волчков совершенно аналогична структуре параллельных полос симметричных волчков. Различие заключается лишь в том, что во всех подполосах с К О имеется удвоение линий во всех трех ветвях, обусловленное асимметрией. Ыа фиг. 104 дается схема переходов между энергетическими уровнями для подполосы 1 — 1, из которой можно видеть, как образуются ветви. Чтобы понять, почему расщепление приводит к появлению только двух линий (а не четырех), следует обратиться к правилу отбора (И,97) для вытянутого волчка или к правилу (11,99) для сплюснутого волчка. Типы симметрии уровней асимметричного волчка в двух предельных случаях приведены справа и слева на схеме фиг. 104. В обоих случаях результат один и тот же [c.248]

В случае контакта двух цилиндрических тел, оси которых параллельны оси у выбранной системы координат, задача становится плоской. Предполагается, что цилиндры сжимаются силой Р, рассчитанной на единицу длины оси. Область контакта при этом представляет собой полосу шириной 2с, параллельную оси у. Герц рассматривал эту задачу как предельный случай контакта по эллиптической области, когда полуось Ь становится неограниченно большой по сравнению с а. Альтернативный подход заключается в учете с самого начала особенностей плоской задачи и использовании полученных в гл. 2 результатов для случая нагружения полупространства вдоль прямой. [c.117]

Это требование может быть удовлетворено, если выбранные дискретные значения х/, =, п, представляют, соответственно, такие подынтервалы Ад / интервала [х, х], на которых вероятности реализации неизвестного параметра одинаковы. Площадь под соответствующей функцией плотности вероятностей Цх) в интервале [х, л ] нужно для этого разбить на /г равновеликих по площади параллельных полос, расположенных перпендикулярно оси х (рис. 9.12). В результате получается в [c.147]

В работах [8, 2] были испытаны также аналогичные образцы с мокрой укладкой на эпоксидной смоле полученные результаты оказались практически такими же, как и на образцах с полиэфирной смолой. Снова величина безразмерной прочности попадала в ту же полосу разброса. Взаимное согласие этих ранних результатов можно считать превосходным. Следует отметить, однако, что для получения разрушений только от растяжения обе группы исследователей вынуждены использовать длинные тонкие образцы с галтелью большого радиуса, чтобы избежать сдвиговых разрушений параллельно волокнам и по касательной к контуру галтели. [c.370]

Прежде водопроводную сеть использовали для заземления низковольтных сетей. Поэтому и теперь нередко можно встретить соединения между электрическим оборудованием в зданиях и водопроводами через заземлители типа чугунной полосы. Эти заземлители часто располагаются параллельно газовым домовым вводам, что нередко приводит к образованию контактов. Анализ вида дефекта при 401 исследованном контакте в период 1970—1977 гг. дал следующие результаты контакты с газопроводами 29,0% контакты с водопроводами 29,3% контакты с полосовыми заземлителями 14,5 % последующее закорачивание изолирующих элементов трубопровода в домах 11,7% контакты подземных кабелей с арматурой бетона 15,5 %. Какой-либо корреляции с возрастом (сроком службы) при этом не наблюдалось. [c.263]

Точные результаты получаются при измерении половины угла профиля на микроскопе резьбовыми ножами для ориентирования визирных рисок измерительного прибора параллельно образующей профиля. Для внутренних диаметров свыше 14 мм угол а/2 можно измерять прибором для бесконтактных измерений, работающих по принципу светового сечения. При бесконтактном методе тонкая полоса света, попадающая на профиль измеряемой резьбы, имеет профиль осевого сечения резьбы. Спроектированная микроскопом на поверхность витка резьбы пространственная щель становится видной в окуляре микроскопа в виде тонкой светлой полоски. Угол а/2 измеряется на микроскопе с помощью окулярной сетки. [c.102]

Для вычисления видности полос, согласно ее обычному определению [уравнение (1.05)], необходимо получить максимальное и минимальное значения интенсивности на результирующей картине. В качестве одного из примеров Майкельсон рассматривал прямоугольный источник равномерной яркости (рис. 6.4, а), для которого была задана его ширина W. Распределение источника /(х), ориентированное параллельно щелям, теперь постоянно и может быть для простоты принято равным единице. В результате интегрирования уравнение (6.07) дает [c.128]

Халл Р ], напротив, полагает, что кривизна полей напряжения усложняет интерпретацию результатов, и пользуется поэтому прямолинейным сдвиговым потоком в зазоре между движущейся полосой и плоскопараллельными стенками. В опытах регистрируется только давление на стенке. Не ясно, как из этих данных можно получить величину разности нормальных компонент напряжения. Величина любой отдельной нормальной компоненты для несжимаемой жидкости не представляет реологического интереса. Более того, ввиду малости зазора в опытах Халла (примерно 0,05 см) регистрируемое давление, по-видимому, имеет такой же порядок величины, как и при течении ньютоновской жидкости через очень узкий зазор между плоскими и не совсем параллельными стенками. Известно, что в приборах, применяемых для измерения разностей нормальных напряжений, возникают нежелательные давления такого типа °]. [c.240]

На рисунках 5.4.2,а, б, в приведены изображения, восстановленные с голограмм Фурье, переданных по телевизионному каналу при наличии шумов. Объектом служит транспарант — полукруг, состоящий из групп параллельных штрихов разной ширины. Сравнение рис. 5.4.2,г с рис. 5.4.2,а—в позволяет видеть результат наложения изображений объекта и спектра шумов для трех значений ширины полосы частот вводимых шумов. [c.192]

Чтобы получить картину влияния редкоземельных элементов на качество кристаллов НБС, проводились опыты по выращиванию кристаллов НБС конгруэнтного состава (ж = 0,54) с добавками La, Y и Ти [30]. 1 ристал-лизация проводилась в условиях, близких к оптимальным для получения чистых кристаллов НБС достаточно высокого оптического качества. В результате было установлено, что такие кристаллы имеют тенденцию расти четырехгранными, подвержены растрескиванию и имеют полосы роста. Последнее говорит о том, что компенсации нарушения стехиометрии кристаллов НБС перечисленными выше элементами не происходит. Плотность дислокаций, выявленная методом травления, оказалась много выше, чем в чистых кристаллах НБС, причем в кристаллах, легированных лантаном, картина распределения дислокаций имеет вид параллельных рядов ямок травления. Таким образом, введение редкоземельных элементов в кристаллы НБС в количестве до 1 вес.% не приводит к улучшению качества кристаллов, хотя несколько облегчает условия их роста. [c.143]

Если применяется специальная стеклянная пластина со скосом (см. фиг. 47), то срединный размер определяется непосредственно. Верхняя пластина накладывается ребром близко к середине измерительных поверхностей плиток (фиг. 54). Штрих СО (фиг. 55) проходит при этом приблизительно через линию симметрии обеих плиток, а штрих ЕР — через линию симметрии исходной плитки. Стекло выравнивается так (фиг. 56) чтобы интерференционные полосы на проверяемой плитке были направлены параллельно штриху СО, а на исходной плитке коричневая полоса лежала на точке пересечения штрихов СП и ЕР. Дробные доли полос отсчитываются на-глаз по положению штриха между полосами на проверяемой плитке. Для отсчета целого числа полос, подобно предыдущему, наклоняют стекло до получения черных полос на обеих плитках. Чтобы исключить влияние поперечной непараллельности, проверяемую меру притирают с другой стороны исходной меры и повторяют измерение, а за срединный размер принимают среднее арифметическое из результатов измерения. [c.83]

Пластины подразделяются на нижние и верхние. К нижним пластинам (рис. П.43, а) притираются исходная и поверяемая плитки. Верхние пластины служат непосредственно для измерения отклонений размера проверяемой концевой меры от размера исходной меры. Эти пластины имеют скошенную под углом 10—12° поверхность (рис. 11.43, б). На нескошенной части поверхности нанесены риски ЕР и СВ под углом 90° друг к другу. При этом риска СО параллельна риске АВ. Нижние пластины изготовляют двух классов точности предельные отклонения от плоскостности составляют соответственно 0,03 и 0,1 мкм. Верхние пластины изготовляют одного класса точности с отклонениями от плоскостности, не превышающими 0,1 мкм. При проверке отклонений от плоскостности используются нижние стеклянные пластины. Пластину кладут на поверяемую поверхность и слегка прижимают с одной стороны, создавая этим небольшой воздушный клин. В результате этого появляются интерференционные полосы. Если кривизна интерференционных полос не превышает половины расстояния между полосами, то проверяемая мера признается годной. На рис. II.44, а показаны интерференционные полосы для плитки с незначительными отклонениями от плоскости при наложении стеклянной пластины на короткое ребро, а на )ис. 11.44, б — при наложении стеклянной пластины на длинное ребро. Та рис. 11.44, в, г, показаны интерференционные полосы для поверхностей плиток с относительно большими отклонениями от плоскостности. [c.366]

Мы рассмотрели интерференционные опыты, в которых деление амплитуды световой волны ог источника происходило в результате частичного отражения на поверхностях плоскопараллельной пластинки. В случае точечного источника полосы можно наблюдать всюду, т. е. они не локализованы. Но на бесконечности или в фокальной плоскости собирающей линзы полосы наблюдаются и при протяженном источнике. Локализованные полосы при протяженном источнике можно наблюдать и в других условиях. Оказывается, что для достаточно тонкой пластинки или пленки (поверхности которой не обязательно должны быть параллельными и вообще плоскими) можно наблюдать интерференционную картину, локализованную вблизи отражающей поверхности. В белом свете интерференционные полосы окрашены. Поэтому такое явление называют цвета тонких пленок. Его легко наблюдать на мыльных пузырях, на тонких пленках масла или бензина, плавающих на поверхности воды, на пленках окислов, возникающих на поверхности металлов при закале, и т. п. [c.215]

Произвольные формы. Кикукава разработал и применил методы решения задач для отверстий и закруглений заданной произвольной формы ). По этому методу последовательные улучшения начального конформного отображения производятся до тех пор, пока не будет достигнуто адекватное приближение к заданной форме области. Подробные результаты получены для задач о концентрации напряжений в растягиваемой пластинке со следующими возмущающими факторами 1) отверстие ромбовидной формы с круглыми закруглениями по углам, 2) двойной вырез в полосе, причем каждый из вырезов имеет две параллельные прямолинейные стороны, соединенные полуокружностью, что придает вырезу форму буквы U, 3) закругленная в виде че верти окружности галтель в месте перехода пластинки от конечной ширины до ширины бесконечной. Результаты для случая 2) очень близки к результатам Нейбера для двойного гиперболического выреза (см. 64). [c.213]

Тамада и Фудзикава [61], используя уравнения Озеена, исследовали двумерное обтекание бесконечной полосы параллельных цилиндров в общем случае, когда направление набегающега потока образует произвольный угол с осью полосы. Они пока- зали, что для течения, перпендикулярного к полосе, сопротивление каждого цилиндра стремится в пределе при числе Рейнольдса, стремящемся к нулю, к результату, полученному на основе уравнений Стокса. Для течения, параллельного полосе цилиндров (но перпендикулярного продольной оси каждого цилиндра в полосе), ограниченное решение уравнения Стокса не получается, как это и предполагалось из результатов Краковского и Чэрнеса. Таким образом, при любом косом обтекании плоской сетки равновеликих параллельных цилиндров не может существовать решение уравнения Стокса. Однако возможно получить удовлетворительную аппроксимацию, основываясь на решении уравнений Озеена или, более точно, используя методы сингулярных возмущений [c.67]

Из фиг. 120 сразу же видно, что для молекул, принадлежащих к точечной группе Сз ,, в случае, когда нельзя пренебречь инверсионным удвоением, каждая линия каждой подполосы удвоена, за исключением линий подполосы с АГ= О, при спине одинаковых ядер, равном О или /2> которые обнаруживают попеременное смещение в сторону длинных и в сторону коротких волн. Дублетное расщеплен 1е линий равно сумме дублетного расщепления верхнего и нижнего уровней. Подобные параллельные полосы были наблюдены для молекул NHз и КОд, На фиг. 126 показана тонкая структура основной полосы V, молекулы NHз согласно наблюдениям Деннисона и Гарди [281]. В верхней части фиг. 126 показана теоретическая структура и распределение интенсивности. Они находятся в полном согласии с результатами наблюдения. Аналогично случаю вращательного спектра неравные интенсивности обусловлены тем, что приЛ =0 попеременно выпадает верхний и нижний уровни (см. фиг. 120). При больщих значениях J, когда линии ряда подполос сливаются в одну линию , такое выпадбние уровней играет весьма малую роль, однако оно имеет весьма существенное значение при малых У. В частности, в первой линии ветви Р и / одна из составляющих вовсе отсутствует, так как играет роль только составляющая с 0. [c.451]

Крамере и Иттман [540] вывели общие формулы для интенсивностей отдельных линий полосы. Однако конкретное вычисление этих интенсивностей было бы чрезвычайно трудоемким (см. также Казимир [4] )). Интенсивности, указанные на фиг. 150 высотой линий, были получены Деннисоном на основе предположения о приближенной справедливости значений интенсивности для симметричного волчка. При этом множитель Больцмана был положен равным единице. Поэтому в предельном случае р=1 все линии имеют одинаковую интенсивность. Разумеется, для того чтобы получить более точные результаты, было бы необходимо рассмотреть более высокие значения У, а также учесть влияние множителя Больцмана. Это было сделано Нильсеном [660] для У=0 / =6 и при р = 0,05, 0,10, 0,15 и 0,20. Общие результаты, приведенные на фиг. 150, оказываются неизменными по мере уменьшения р линии ветви Р(ДУ=0) смещаются по направлению к центру полосы, причем при р = 0 их интенсивность становится равной нулю. Следовательно, для малых значений р полоса типа А при средней дисперсии будет иметь совершенно тот же вид, что и параллельная полоса симметричного волчка. Она должна состоять из интенсивного неразрешенного центрального максимума, сопровождаемого с каждой стороны серией почти равноотстоящих линий. [c.501]

Корио.тисово взаимодействие может иметь место лишь между состояниями, имеющими одинаковые значения J и относящимися к одинаковым олектрон-но-колебателъно-вращателъным типам симметрии. Следовательно, как можно видеть из фиг. 113, а, в первом случае (кориолисово взаимодействие состояний Л i и А 2) может наблюдаться полоса с Ь.Ка = О, подобная обычной параллельной полосе, в которой, однако, отсутствует подполоса с Ка = О, а при Аа = = О в переходах участвуют компоненты асимметрических дублетов, противоположные по сравнению с нормальной парал.тельной полосой типа А — Al (или А 2 — А 2). Подполосы с А = 1, 2,. . ., появление которых в спектре возможно в результате кориолисова взаимодействия, запрещены правилами отбора (11,97) и (11,98) для типов симметрии асимметричного волчка. Однако, как указывалось ранее, эти правила отбора нестрогие рассматриваемые подполосы подчиняются правилу отбора для электронно-колебатель-но-вращательных типов симметрии (табл. 15). [c.266]

Появление этих слабых перпендикулярных нолос в интенсивной системе, состоящей из параллельных полос, можно было бы рассматривать как результат возбуждения запрещенной комионенты диполя благодаря возмущающему действию близкорасположенного электронного состояния Е (см. стр. 240 и след.). Одпако такая интерпретация не позволяет попять аномально большие расстояния между этими полосами. Удовлетворительное объяснение причин, обусловливающих само появление этих нолос, а также больших расстояний между ними впервые было дано Малликеном и Теллером [917] на основании тщательного изучения взаимодействия электронного, колебательного и вращательного моментов количества движения в этом случае. Авторы показали, что верхнее электронное состояние системы нолос является состоянием Е, и это означает, что основные полосы являются полосами перпендикулярного типа. В гл. II, разд. 3,в, было показано, что если значение для состояния Е близко к 1, то расстояния в пределах основных полос,, равные 2 [А (1 — е) — В], должны быть малы (порядка 2В), и эти полосы, как это и имеет место в действительности, должны выглядеть как полосы параллельного типа. [c.537]

На протяжении последнего десятилетия развитие оптических вычислений было ограничено преимущественно системами, основывающимися на аналоговой обработке [1]. Достижения цифровой оптической обработки оказались сравнительно слабыми, отчасти из-за того, что оптика слишком хорошо подходила для параллельных аналоговых операций, и отчасти из-за принципиальных трудностей, связанных с рассеянием мощности в оптических переключающих элементах. Часть ограничений, связанных с рассеянием тепла для оптических переключающих устройств, была исследована в [2]. В более поздней работе [3] автор детально исследовал этот вопрос и количественно описал те или иные достоинства широкого круга электронных и оптических переключающих элементов. Автор 3] пришел к выводу, что, за исключением очень больших скоростей переключения, оптическая логика не дает особенных преимуществ по сравнению с электронными логическими схемами. Его результаты демонстрируются на рис. 9.1, где представлены параметры, ха-рактеризуюгцие энергию, мощность и полосу частот разнообразных электронных и оптических переключающих элементов. Когда рассматривается вопрос об относительных размерах устройства, в большинстве случаев сравнение характеристик приводит к выводу, что, за исключением наиболее специфичных областей применения, возможности оптических логических устройств невелики. Одной из таких областей являются системы оптической связи. Если носителем информации является сам световой пучок, тогда применение оптических модуляций и переключения является естественным и удобным. В отличие от переключающих устройств устройства оптической связи уже сейчас используются в существующих компьютерных системах для реализации сложных схем соединений на уровнях плата — плата и чип —чип. Согласно принятому подходу, в данной главе рассматриваются попытки выполнить чисто комбинаторные логические операции на внутричиповом уровне с помощью электроники или реализовать переключающие элементы оптоэлектронными методами, а межэлементные соединения — опти- [c.237]

Винер [12] использовал свою установку и для исследования интерференционных явлений в линейно поляризоваппом свете при угле падения 45°. Он нашел, что при направлении электрических колебаний в падающем свете, перпендикулярном к плоскости паления, темные участки в эмульсии образуют систему эквидистантных параллельных полос если же вектор электрических колебаний и падающем свете лежит в плоскости падения, то почернение оказывается равномерным. Этот результат снова подтверждает, что фотохимическое дейст-ви( прямо связано с электрическим, а не магнитным полем. Ко1 да направление электрических колебаний перпендикулярно к плоскости падения, то =0 и при 0j- 45° получаем из (7) [c.262]

Отражение от полосы (паза с плоским дном) рассчитывают для случая бесконечно длинного отражателя, т. е. длину его считают превышающей ширину акустического поля преобразователя. Формулу (2.9) представляют для двух плоскостей перпендикулярной и параллельной полосе. Преобразователь считают прямоугольным со сторонами Ьа и 1а2 (дзлее полученный результат распространяют на преобразователь круглой или эллиптической формы) [c.113]

Маха-Зендера является модификацией интерферометра Майкельсона, а его теория аналогична теории последнего. На экране, расположенном в направлении F , при сведении лучей 1 и 2 в одну точку происходит интерференция. Интенсивность интерференционной картины определяется формулой / = 2/ (1 + os 5), где 5-разность фаз между интерферирующими лучами. Линии одинаковой интенсивности в интерференционной картине определяются условием 6 = = onst. Наиболее просто наблюдать и анализировать интерференционные полосы в виде концентрических окружностей, образуемых в результате того, что из точки S на пластину А падает не пучок параллельных лучей, а пучок расходящихся лучей. Однако для последующих рассуждений характер интерференционной картины несуществен, важно лишь, что она возникает. В направлении Fj также появляется интерференционная картина, распределение интенсивностей в которой дополняет распределение интенсивностей в направлении Fj таким образом, чтобы соблюдался закон сохранения энергии. [c.410]

В СССР разработана система управления акустическими установками СУАУ, предназначенная для анализа, формирования и автоматического поддержания спектра акустического шума в Va-октавной полосе частот. Эта система используется в акустических лабораториях для испытания изделий на воздействие акустического шума. Вместе с усилителем низкой частоты и источниками мощного шума система управления акустическими установками образует ьамкнутую управляющую систему, которая позволяет проводить параллельное задание и анализ акустического шума с индикацией результатов измерения в реальном масштабе времени на экране и цифровом табло и вывести информацию на ЭВМ. Система позволяет также запоминать [c.459]

Абсорбционные О. ф. (окрашенные стёкла, пластмассы, плёнки, поглощающие растворы и т. и.) изготовляются из компонент, полосы селективного поглощения к-рых, накладываясь, перекрывают достаточно широкий спектральный диапазон, оставляя свободным нек-рый заданный участок спектра, к-рый и образует полосу пропускания данного О. ф. Величина для таких фильтров обычно не превышает 10. В интерференционных фильтрах используется интерференция волн, отражённых от двух или более параллельных друг другу поверхностей, в результате чего коэф. пропускания такого О. ф. периодически зависит от длины волны падающего на него излучения. При использовании многослойных диэлектрич. покрытий в качестве отражающих поверхностей оказывается возможным получать О. ф. с шириной полосы менее 1 нм при прозрачности в максимуме до 80%. Действие поляризационных фильтров основано на интерференции поляризованных лучей. Простейший поляризац. фильтр Вуда состоит из двух параллельных поляризаторов и установленной между ними двулучепреломляющей кристаллич. пластинки. При использовапии комбинации таких фильтров (т. и. фильтр Лио) возможно получение весьма узких полос прозрачности (до 10 нм, к Ь к 10 ). В дисперсионных О. ф. используется зависимость показателя преломления от длины волны. Типичные величи- [c.459]

Однако из уравнений (135)—(138) видно, что как G так и G равны нулю при (3 = 0. Следовательно, чтобы реализовать деформирование типа II в чистом виде, необходим другой эксперимент. Для экспериментального определения величин С,к Дональдсон [56] применил модифицированный метод такого испытания на сдвиг пфекраши-ванием полосы (схема образца для такого испытания показана на рис. 4.64). Испытание осуществляют на пластине из однонаправленного композита, закрепленного между тремя рельсами . Крайние рельсы опираются на основание, а центральный нагружается вертикальной силой, в результате чего в обеих частях образца развивается плоский сдвиг. Рекомендуемые размеры композитной пластины и оснастки можно найти в [58]. Если волокна ориентированы параллельно рельсам, получить значение можно, создав в одной из незащемленных половин образца центральный надрез, параллельный волокнам. [c.279]

Для сферического интерферометра Фабри-Перо справедливы основные характеристики плоского параллельного интерферометра (относительная ширина полосы, область дисперсии, контрастность и т. д.). Интерфенционная к тина в С( рическом интерферометре возникает в результате аберрационных искажений, вызванных отступлением реальных поверхностей о идеальных 11421. [c.76]

Необходимо заботиться о том, чтобы ошибок не вызывали интерференционные эффекты, которые часто возникают в результате многократного отражения между почти параллельными поверхностями или внутри оптических пластин. Возможность ошибки возрастает при измерениях вне видимого спектрального диапазона, ибо здесь глаз не в состоянии помочь выявить экспериментальные аномалии. Типичный пример экспериментальной ситуации, при которой возможны ошибки, — измерения мош,ности в инфракрасном диапазоне Для измерения средней мощности пользуются радиационными термостолбиками, которые мало чувствительны к длине волны (см. гл. 4). Такие термостолбики обычно содержат много термоспаев, и при их градуировке должна измеряться средняя мош,ность плоской волны. Результаты можно однозначно интерпретировать только тогда, когда измеряемый пучок однороден. Допустим, что нам нужно измерить мощность непрерывно работающего инфракрасного лазера, величина которой превышает предельную мощность, допустимую для термостолбика. Мы должны применить ослабитель, чтобы уменьшить интенсивность пучка до подходящей величины. Ослабитель можно поместить либо прямо перед термостолбиком, либо около лазера. Обычно термостолбик ставят на расстоянии 3—15 м от лазера, с тем чтобы пятно пучка равномерно освещало его апертуру. Если же ослабитель высокого качества находится около лазера, то он может образовать интерферометр Фабри — Перо и создать в пучке интерференционные полосы. Тогда термостолбик будет освещаться волновым фронтом с периодической структурой и в результате при измерениях могут возникнуть серьезные ошибки (8 1). Во избежание этого ослабитель обычно помещают около термостолбика. [c.32]

Пятым из перечисленных является субструктурный механизм разупрочнения, характерный для однофазных материалов, в которых формирование протяженных устойчивых полос скольжения связано с перераспределением дислокаций, возникающих в результате пластической деформации (наклепа) или интенсивного фазового превращения. В пластичных материалах на стадии циклического деформационного упрочнения возникает ячеистая структура (рис. 5.18, а), которая трасформируется в полосовую, типа представленной на рис. 5.18, б, В условиях знакопеременного нагружения дислокационная полосовая структура, которой на поверхности образца соответствуют устойчивые полосы скольжения, характеризуется наличием упорядоченной системы дислокационных стенок [29] и представляет протяженные в пределах одного зерна плотные дислокационные стенки, параллельные плоскости первичного скольжения и вызывающие заметную (до нескольких десятков минут) разориентацию заключенных [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...