Полоса устойчивости

Теорема 1.7. Асимптотически устойчивый предельный режим T=Tq (движения машинного агрегата лежит целиком в полосе устойчивости [c.33]

Доказательство. Предположим, что абсолютно продолжаемое решение Т=Т (ip) не содержится целиком в полосе устойчивости (1. 34). Обозначим через Т , <р, -с ) решение, обращающееся в при tp—ф. Семейство таких решений [c.33]

Следствие 1. Периодический предельный режим Т = Т (ср) движения машинного агрегата целиком содержится в полосе устойчивости [c.38]

Следствие 1. Почти периодический предельный режим Т = = Тд (<р) целиком содержится в полосе устойчивости [c.42]

Периодический предельный режим Т=Т ((р) целиком лежит в полосе устойчивости (следствие 1 теоремы 1. 10). Поэтому [c.48]

Понятно, что нри переходе от полосы (1. 31) к полосе устойчивости [c.61]

Отсюда определяются границы полосы устойчивости 5Дж, т = = 8,66025 Дж. [c.79]

В условиях 1.1, 1.2, 1.3 и 1.4 существует и притом единственный почти периодический предельный режим движения машинного агрегата T=Tq (9) последний содержится в полосе устойчивости и может быть вычислен с помощью итерационного процесса 2. 44) с любой степенью точности. [c.92]

Если исключить из рассмотрения малоинтересный случай, когда инерциальная кривая T= z (границе полосы устойчивости (3. 9), то для всех ф [c.104]

Следовательно, кинетическая энергия Т=Т (ср) войдет в полосу устойчивости (3. 9) при некотором значении угла р поворота и впредь будет оставаться в ней. [c.106]

Следствие. Кинетическая анергия Т = Т (движения машинного агрегата окажется заведомо в полосе устойчивости после совершения звеном приведения п оборотов, где [c.106]

Полагая T (tpo)=0> из (3.17) найдем, что кинетическая энергия Т=Т (tp) окажется в полосе устойчивости по меньшей мере после совершения звеном приведения [c.106]

Теорема З.З. Если приведенный момент всех действующих нй агрегат сил удовлетворяет условиям 1.1 —1.3 и, кроме того, вне полосы устойчивости (3.9) выполняется неравенство [c.107]

Вхождение решения Т=Т угол поворота достигнет значения при котором будет выполняться неравенство [c.107]

Переходя теперь к вопросу об оценках угловой скорости звена приведения и коэффициента неравномерности движения агрегата, следует подчеркнуть, что последние будут справедливыми в условиях любой из теорем 3.2 и 3.3 после того, как решение T=T f) войдет в полосу устойчивости (3.9). Формулировки же соответствующих предложений и вытекающих из них следствий мы приведем лишь применительно к периодическому предельному режиму. [c.107]

Действительно, в силу теоремы 3.2 для всех достаточно больших значений угла поворота кинетическая энергия Т (начальными условиями, будет находиться в полосе устойчивости, [c.107]

Асимптотически устойчивый предельный режим T=To(f) лежит целиком в полосе устойчивости (теорема 1.7) [c.117]

На основании теоремы 3.2 режим Т=Т (tp) для всех достаточно больших значений угла поворота (р будет лежать в полосе устойчивости. Поэтому [c.158]

Понятно, что для таких значений угла поворота tp режим Т=Т (tp) будет находиться в е-окрестности полосы устойчивости [c.159]

Границы полосы устойчивости и крутизны момента всех сил, приложенных к ротору [c.165]

В силу следствия 1 теоремы 1.10 периодический предельный режим Т=Т ((р) содержится целиком в полосе устойчивости [c.195]

Периодический предельный режим Т=Т (tp) и инерциальная кривая Т=1 (ф) движения машинного агрегата целиком лежат в полосе устойчивости [c.203]

Теорема 6.1. В рассматриваемых условиях существует и притом единственное абсолютно продолжаемое решение о)= Шц (г), t g Ej, уравнения (6.1) движения ротора переменной массы последнее целиком содержится в полосе устойчивости [c.210]

Режим (1)= соо (t) целиком лежит в полосе устойчивости (теорема 6.1), и вдоль него в силу (6.6) для модуля нормированного момента всех приложенных к ротору сил справедливо неравенство [c.215]

При выполнении этих неравенств кривые Г=01 (ср), Г=02 (9) являются кривыми односторонней проводимости для решений уравнения (7.2) движения машинного агрегата. Полоса (7.5), очевидно, является полосой устойчивости интегральные кривые T=T ip) уравнения движения машинного агрегата, входящие в эту полосу, при своем течении вправо и при дальнейшем возрастании угла поворота звена приведения не могут выйти через ее нижнюю или верхнюю границы. [c.257]

Практическое применение теоремы 7.3 и вытекающего из нее следствия связано с вопросом о выделении полос устойчивости и неустойчивости для интегральных кривых уравнения (7.2) движения машинного агрегата. [c.259]

Для полосы устойчивости это утверждение было доказано в гл. I (теорема 1.6) для полосы неустойчивости доказательство приводится в следующем пункте данного параграфа. [c.259]

Взаимное поведение энергетических режимов движения машинного агрегата в полосе устойчивости может быть исследовано методами, изложенными в гл. I. Поэтому кратко остановимся лишь на поведении решений уравнения (7.2) в полосе неустойчивости. [c.260]

Справедливость этой теоремы может быть установлена путем ссылки па известную работу Ф. Трикоми [88], если содержащийся в ней критерий существования периодического решения применить к каждой из полос устойчивости и неустойчивости (7.7) . [c.264]

При соблюдении этого требования в каждой из полос устойчивости (неустойчивости) крутизна М (ш, Т) приведенного момента всех действующих сил ограничена сверху и снизу некоторыми отрицательными (положительными) константами [c.265]

Вторая полоса является полосой устойчивости, так как всякая интегральная кривая <о= ш (i), вошедшая в нее, при своем течении вправо уже не может покинуть этой полосы. [c.282]

Эта теорема является обобщением известной теоремы Н. Н. Лузина [20], установленной им для уравнения движения поезда в случае периодического профиля. Доказательство ее мы проведем методом, который одновременно позволяет найти оценку для числа оборотов п звена приведения, после свершения которых кинетическая энергия Т=Т ((f) окажется заведомо в полосе устойчивости. [c.104]

В случае стационарного предельного режима полоса устойчивости вырон Даетоя в прямую т. = х, при этом — 1 и коэффициент неравномерности движения машинного агрегата, как и должно быть, оказывается равным нулю о=0. [c.109]

Угловая скорость о)=ш (<) с некоторого момента времени при f > 5 будет содержаться в произвольной -окрестностп полосы устойчивости [c.243]

При своем дальнейшем течении вправо интегральная кривая Т=Т (ф) либо войдет в одну из соседних полос устойчивости и будет безгранично приближаться к соответствующему асимптотически устойчивому периодическому режиму Т=Т (кинетической анергии агрегата и его остановке. [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...