Бабине принцип

Бабине принцип, теорема 59 Бете второе приближение 346, 347 [c.422]

Бабине принцип 265 Бауэра формула 456, 458 Бельтрами оператор 454 Бете приближение 339 Биений длина 621 Блеска угол 438 [c.651]

Бабине принцип 179 Бесселя функция 174 Бора постулат 330, 332 Борна — Оппенгеймера 325 [c.410]

Функция I аВ) характеризует поле излучения на дефекте, а I (Вс) — поле приема (по А я С интегрирование уже выполнено). Интеграл от произведения этих двух функций определяет суммарное экранирование поля всей площадью дефекта Sf,. Если дефект находится посредине между излучателем и приемником, то I (аВ) = I (Вс) и интеграл в (2.15) идентичен (но с обратным знаком) интегралу,получаемому при вычислении амплитуды эхо-сигнала от дефекта при контроле совмещенным преобразователем. Таким образом, возмущение поля позади экрана р" равно возмущению поля перед экраном, т. е. отраженной волне р. Это положение называется принципом Бабине. Однако было бы неправильно понимать его так, что общее значение поля перед экраном и позади него совершенно одинаковы. Отраженная волна ни с чем не интерферирует, и амплитуда сигнала равна Р, а возмущение позади экрана интерферирует с падающей волной, что вызывает существенные различия и Р. Абсолютное значение разности ] Рд — р" I нельзя считать равным разности Рс I — р" I- Для общего случая можно записать [c.114]

Поскольку с достаточной для практики точностью выражение (182) описывает также дифракцию Фраунгофера от таких объектов, как проволока, непрозрачные волокна, нити, полоски и др., которые можно рассматривать как дополнительные экраны к щели (и, следовательно, использовать принцип Бабине [23]), проведенный анализ полностью распространяется и на эти объекты, а полученные выводы являются общими и должны учитываться при разработке дифракционных измерителей размеров объектов произвольных форм. [c.255]

Рис. 22.5. К выводу принципа Бабине.

Рассмотрим два случая дифракции на плоских экранах. Пусть задан некоторый экран. Заменой отверстий на непроницаемые участки и наоборот можно получить так называемый дополнительный экран. Если и ] и 2 — дифрагированные поля на этих двух экранах, то имеет место, следующее соотнощение (принцип Бабине) [12] [c.265]

Это так называемый принцип Бабине ) [11]. [c.351]

Дифракция на плоском экране электромагнитная форма принципа Бабине [c.516]

Теперь легко вывести принцип Бабине для электромагнитных волп и идеально проводящих экранов в точном виде [18, 19]. Как и при классическом изложении принципа (см. и. 8.3.2), здесь устанавливается соотношение между соответствующими полями в присутствии основного экрана и дополнительного экрана, полученного путем замены проводящих топких пластинок отверстиями различие заключается в том, что падающее на дополнительный экран иоле отлично от того, которое падает на основной экран, и получается из него преобразованием Е—> Н. [c.516]

Это и есть электромагнитная форма принципа Бабине, [c.517]

Применение принципа Бабине [c.179]

Точка М достаточно удалена от геометрического изображения, так что можно применить принцип Бабине. [c.180]

Во-первых, можно рассмотреть, что происходит с энергией. Вся энергия, падающая на частицу, оказывается рассеянной или поглощенной, т. е. в любом случае изымается из проходящей волны. Это дает эффективное сечение, равное геометрической площади О. Кроме того, мы имеем дифракцию, дающую картину углового распределения, которая, согласно принципу Бабине, тождественна дифракционной картине от отверстия площади О. Это дает дифракцию (что эквивалентно рассеянию под малыми углами) также с сечением О. Полная энергия, изымаемая из проходящей волны, соответствует сечению [c.129]

Принцип Бабине относится к 1837 г. Вот несколько статей, в которых рассматривается парадокс ослабления в оптике (разд. 8.22) [c.135]

Практическое значение принципа Бабине состоит в том, что решение для прямой шели (в проводяще.м экране) сразу дает решение для параллельной полосы, а решение для круглого отверстия сразу дает решение для круглого диска. Так как в этой книге мы занимаемся только изолированными частицами, нас интересуют главным образом задачи о диске и о полосе сообразно с этим приведем имеющиеся результаты. [c.391]

Дифракция на конечном экране. Принцип Бабине [c.68]

Из соотношения (3.2) следует так называемый принцип Бабине -поле, дифрагированное на конечном экране и определяе- [c.69]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Принцип Бабине. Этот принцип — приближенная и потому имеющая большую область применимости формулировка п,ринципа двойственности, коротко изложенная в п. 19.7. В принципе Бабине не участвуют, в частности, решающие для принципа двойственности соотношения между поля ризацией падающих полей в двух сопоставляемых задачах. [c.241]

Это значит, что поля при дифракции на дополняющих друг друга экранах дополняют Друг друга до невозмущенного поля. Поэто1у1у результаты, которые будут получены в 23 для задачи о дифракции на отверстии в экране, сразу переносятся с помощью принципа Бабине на случай дифракции на плоском большом теле. Заметим, что принцип Бабине в этой формулировке— геометрооптический, так как поле на отверстии только в геометрооптическом приближении равно полю падающей волны. [c.242]

Локальный харак1ер высокочастотной дифракции. Вернемся к рис. 22.1. Используя методы физической оптики, можно найти поле слева от тела, интегрируя в (22.1) по освещенной поверхности тела можно также найти и поле справа от тела, интегрируя в (22.2) по поверхности, представляющей собой проекцию тела на плоскость, перпендикулярную к оси г, и вычитая полученное поле из падающего согласно принципу Бабине. Однако при этом будут допущены неточности неправильно найдены поля в тени, волны от острой кромки, волны соскальзывания, дифракционные поля, уходящие над большими углами и т. д. [c.243]

В первоначальной рмулировке, известной как принцип, или теорема Бабине, это исключение начала координат было пропущено. [c.59]

Из принципа Бабине можпо вывести два заключения. Если I7, = 0, то и — и, т. е. в точках, где интенсивность при наличии одного экрана равна нулю, в присутствии лишь другого экрана она будет такой же, как и в отсутствие экранов. Далее, если U = О, то I7, =— U2, т. е. в точках, где U равно нулю, фазы Ui и и2 различаются па я, а интенсивности /,= Ь и одинаковы. Так, например, если точечный источник изображается хорошо кор-регированным объективом, распределение свста U в плоскости изображений повсюду равно нулю, за исключением мест, находящихся в непосредственной близости от изображения О источника. Если дополнительные экраны поместить на пути между источником и изображением, то 1 Гг всюду, за исключением мест близ О. [c.351]

В 11.3 приводится аналогичная теорема, которую можно считать строгой формулировкой принципа Бабине. В этой теореме рассматрийается не только скалярная функция V, [c.351]

Рассмотрим теперь важный случай экрана, состоящего из больпюго числа одинаковых и одинаково ориентированных отверстий (согласно принципу Бабине найденный результат будет также применим к дополнительному расположению препятствий). Пусть Оь Оз,. . . , 0 — ряд точек, одинаково рас-полол сенных по одной в каждом отверстии, и пусть их координаты относительно фиксированных осей, находящихся в плоскости отверстия, равны ( ,, т],). [c.367]

Дифракционные эффекты такого рода или чаще встречающиеся дополнительные эффекты (в смысле принципа Бабине) легко наблюдаются, есл 1, например, стеклянную пластинку, посыпанную порошком ликоподия или другим порошком с частицами одинакового размера и формы, осветить пучком свега от удаленного источника. Кусок тонкой фольги, проколотый в случайно выбранных [c.368]

Верхний или нижний знак берется в зависимости от того, обращается ли у в нуль со стороны положительных или отрицательных значений. В следующем параграфе рассматриваются приложения эгих простых соотношений к интересной задаче дифракции на плоском экране и выводится полезная с юрмула, которая, в частпости, служит доказательством существования точной электромагнитной аналогии принципа Бабине. [c.516]

Прежде чем применить соотношение (ПО) к сферическому телу, найдем величину (Э для тела, которое практически не пропускает падающего света. Предположим также, что его линейные рачмеры велики по сравнению с длиной волны. В этом случае применима теория Гюйгенса— Кирхгофа, и основной вклад в рассеяние в направлении падения света обусловлен дифракгдаей Фраунгофера. Пусть на тело падает линейно поляризованная волна с плоским волновым фронтом, причем А — часть этого фронта, не закрываемая препятствием, И <Л —его часть, занятая препятствием (рис. 13.12). Рассмотрим рассеянное поле в точке Р, находящейся на большом расстоянии от тела. Согласно принципу Гюйгенса — Френеля и принципу Бабине (8.3.21) имеем для малого [c.608]

Другая новая проблема состоит в правильной формулировке принципа Бабине. В разд. 8.21 мы применяли принцип Бабине в его наиболее простой первоначальной форме. Он дается там в виде приближения, выполняющегося в теории дифракции, которая сама является приближенной теорией для больших дисков и отверстий, а также для малых углов (термин дифракция употребляется в смысле п. 1 разд. 3.3). При определении дифракции как строгой теории для полностью отражающих пластин (в смысле п. 4 разд. 3.3) следует также дать строгую формулировку принципа Бабине. Она была найдена несколько лет назад и также приводится в обзорной статье Баукампа [c.390]

Обозначим через ( , д) произвольное падающее поле, где означает электрический, ад — магнитный векторы. Дополнительное падающее поле определим как (— ), где первый вектор электрический, а второй магнитный. Оба поля удовлетворяют уравнениям Максвелла. Сначала мы рассматриваем дифракцию поля (Г, д) на идеально проводящем плоском экране 5 нулевой толщины. Далее мы рассматриваем дифракцию дополнительного поля (— ) на таком отверстии А в идеально проводящем экране, что отверстие во второй задаче имеет тот же размер и форму, что и экран в первой задаче (Л=5). Для простоты назовем вторую дифракционную задачу дополнительной дифракционной задачей. Строгая форма принципа Бабине утверждает, что решение одной из этих задач дает сразу решение другой. В первой задаче полное поле всюду в пространстве имеет вид ( -ЬЕ , д-ЬН ), где рассеянное поле (Е , Н ) обусловлено электрическими токами, индуцированными на экране падающим полем. В дополнительной задаче мы можем выделить поля впереди и позади отверстия. Обозначим через (Ео, Но) полное поле в ос-вещепиом полупространстве (г< 0) при отсутствии отверстия в экране, а через (Е , Н ) —дифрагированное поле при наличии отверстия. Последнее поле образует полное поле позади отверстия, но перед отверстием полпое поло есть (ЕоЧ-Е , Но+Н< ). [c.390]

Теперь в соответствии со строгой формой принципа Бабине имеем простые соотно1пения [c.391]

Дополнительная задача о прямой щели подробно рассматривалась в работе Баукампа. Чтобы перейти к временному множителю ехр( — 0)/), мы меняем знак I, на основании принципа Бабине меняем местами случаи 1 и И и к амплитудам добавляем множитель —1. Тогда результаты можно записать в форме, предложенной в разд. 15.21 для цилиндров произвольного поперечного сечения получим [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...