Параллельные колебания

Отсюда видно, что частота oj является собственной частотой параллельных колебаний оси ротора. [c.97]

Порядок значений резонансной частоты параллельных колебаний оси ротора [c.97]

Ротор с балансировочной рамкой, закрепленной на механической подвеске, раскачивается электрическим вибратором с постоянной амплитудой и переменной частотой. Для получения параллельных колебаний усилие от вибратора передается в плоскости центра тяжести ротора, а получения колебаний вокруг центра тяжести — в плоскостях исправления. [c.311]

Q- и ii-ветвей, причем ширина полосы определяется в основном вращательной постоянной в. Относительная интенсивность Q-, Р- и R-ветвей для параллельных полос зависит от соотношения моментов инерции молекулы. Чем больше отношение А/В, тем меньше относительная интенсивность ( -полосы. Контур и ширина полос параллельных колебаний рассчитывалась по формулам, приведенным в [ ]. При расчете [c.205]

При перпендикулярном колебании б (А—Н) возникают с удвоенной частотой малые силы в направлении А—В, т. е. в направлении параллельного колебания V (А—Н). Если (26)о=Уо (индекс ц отмечает невозмущенные значения), то колебания V и 6 будут резонировать и в спектре вместо появятся две близкие частоты [ ]. [c.229]

В этом случае, для того чтобы добиться больших колебаний передаточного отношения, при сборке нужно соблюсти соотношение 171 — 721 = 0 (векторы эксцентриситетов при сборке должны быть параллельны). Колебание мертвого хода будет минимальным [c.303]

Кузов вагона с грузом во время движения совершает сложные колебательные перемещения вследствие взаимодействия пути и подвижного состава. Главными видами колебаний вагона являются подпрыгивание, галопирование или продольная качка, боковое параллельное колебание или поперечный относ, боковая качка и виляние. Кроме перечисленных колебаний, кузов вагона совершает и другие виды колебаний, но они не оказывают существенного влияния на устойчивость грузов. [c.53]

Фиг. 87. Параллельные колебании молекул H , и С НО.

Соо г, к типу 2" " — И" " относятся интенсивные переходы 1—О, 2—О. .. для параллельных колебаний, а в случае молекул с симметрией /)оо л к такому типу относятся переходы 1—0,3—0 для антисимметричных колебаний. Кроме того, к этому типу относятся некоторые составные полосы. На фиг. 102 на схеме уровней энергии показаны возможные вращательные переходы для полосы также приведен спектр, возникающий в результате этих переходов. Если не обращать внимания на [c.410]

Параллельные колебания 294, 310, 315 Параллельные полосы линейных молекул (см. также полосы — Е) 296, 409 молекул со свободным или заторможенным внутренним вращением 529 симметричных волчков 230, 336, 443, 445, 447 [c.618]

Перемещение груза в кузове вагона при выгрузке на инерционных машинах происходит от торцовых с ген к середине за счет сил инерции, возникающих в каждой частице груза вследствие плоско-параллельных колебаний кузова по определенному закону. Этим обеспечивается удаление из вагона всех частиц груза без остатка и исключается необходимость введения внутрь вагона каких-либо захватных органов. [c.225]

Результирующее поле Е можно получить суммированием двух параллельных колебаний с амплитудой а и разностью фаз ф. Его интенсивность равна [c.88]

Рассмотрим излучение поршня, находящегося в бесконечном экране (рис. И). Положим, что мы находимся в точке, расположенной на прямой, идущей под углом а к оси поршия. Если эта точка расположена достаточно далеко от поршня, то можно считать, что все прямые, проведенные от различных точек поверхности поршня к ней, будут идти почти параллельно. Колебания же, распространяющиеся вдоль этих прямых, придут в эту точку с разными фазами. Отсюда колебания от крайних точек поршня диаметром d придут в рассматри ваемую точку со сдвигом фазы [c.18]

Синусоидальные колебания между параллельными пластинами можно изучить для жидкостей второго порядка без использования приближения малых деформаций [4]. В частности, установлено, что разности нормальных напряжений колеблются в фазе с квадратом градиента скорости. [c.215]

Определить период свободных колебаний груза массы т, прикрепленного к двум параллельно включенным пружинам, п коэффициент жесткости пружины, эквивалентной данной двойной пружине, если груз расположен так, что удлинения обеих пружин, обладающих заданными коэффициентами жесткости С[ и С2, одинаковы. [c.239]

В сейсмографах — приборах для регистрации землетрясений— применяется физический маятник, ось подвеса которого образует угол а с вертикалью. Расстояние от оси подвеса до центра масс маятника равно а, момент инерции маятника относительно оси, проходящей через его центр масс параллельно оси подвеса, равен /с, масса маятника равна М. Определить период колебаний маятника. [c.287]

Два одинаковых физических маятника подвешены па параллельных горизонтальных осях, расположенных в одной горизонтальной плоскости, и связаны упругой пружиной, длина которой в ненапряженном состоянии равна расстоянию между осями маятников. Пренебрегая сопротивлением движению и массой пружины, определить частоты и отношения амплитуд главных колебаний системы при малых углах отклонения от равновесного положения. Вес каждого маятника Р радиус инерции его относительно оси, проходящей через центр масс параллельно осп подвеса, р жесткость пружины с, расстояния от центра масс маятника и от точки прикрепления пружины к маятникам до оси подвеса равны соответственно I и Н. ( м. рисунок к задаче 56.4,) [c.418]

Бак, имеющий форму куба, опирается четырьмя нижними углами на четыре одинаковые пружины длина стороны куба 2а. Жесткости пружин в направлении осей, параллельных сторонам куба, равны Сх, Су, Сг момент инерции куба относительно главных центральных осей /. Составить уравнения малых колебаний и определить их частоты в случае Сх = Су. Масса бака равна М. [c.428]

При продольных колебаниях все частицы стержня движутся параллельно его оси (рис. 545, а). Сжатие и растяжение поочередно следуют друг за другом как во времени, так и в пространстве. [c.569]

Получение когерентных электромагнитных колебаний оптического диапазона благодаря их высокой частоте позволяет передавать по оптическому каналу связи гораздо больше информации, чем по радиоканалу. Чем короче длина волны, тем меньшую расходимость можно получить при формировании из этих волн параллельных пучков энергии, а это обстоятельство весьма важно при локации и определении расстояний до предметов. [c.118]

Задача 457. В условиях задачи 454 определить вынужденные колебания ротора, если на него действует возмущающая сила Р, направленная параллельно оси у и приложенная на расстоянии а от неподвижной точки О. Проекция возмущающей силы на ось у изменяется согласно формуле [c.620]

Переходим к составлению дифференциальных уравнений малых колебаний ротора вокруг осей параллельных у, г и проведенных через центр инерции колеблющейся системы. [c.627]

Задача 901. Однородный цилиндр плавает в жидкости так, что его образующие все время остаются параллельными свободной поверхности жидкости. Найти период малых вертикальных колебаний цилиндра, если при равновесии он погружается ровно наполовину. Радиус основания цилиндра R-, сопротивлением жидкости и воздуха пренебречь. [c.326]

Задача 902. Однородный конус высотой Н и плотностью Vi погружен в жидкость плотности Y, (Тг > Yi) так, что его вершина находится над поверхностью жидкости, а основание—параллельно этой поверхности. Определить период малых вертикальных собственных колебаний конуса, пренебрегая сопротивлением жидкости. [c.326]

Задача № 200. (Я. Г. Пановко и И. Н. Губанова. Устойчивость и колебания упругих систем. Изд-во Наука , 1967). Составить дифференциальные уравнения свободных вертикальных колебаний автомобиля, происходящих параллельно плоскости его симметрии, если масса приведенной в колебание системы равна т, а момент инерции относительно поперечной оси, проходящей через центр масс, равен /пг . [c.445]

Соотношение фаз световых волн. Исходя из формулы Френеля (3.14), можно установить соотношение фаз падающей, преломленной и отраженной волн. Как следует из (3.14), знаки " и и знаки п пр совпадают между собой при любом значении углов ф и ijj, что свидетельствует об отсутствии скачка фаз при преломлении. Подобное нельзя сказать об отраженной волне. Как следует из формулы (3.14), соотношение в фазах падающей и отраженной волн зависит как от угла падения, так и от значения показателя преломления граничащих сред. Если результаты соответствующего анализа представить в виде графиков зависимости скачка фазы отраженной волны от угла падения, то, как видно из рис. 3.4, для колебаний, перпендикулярных плоскости падения, при а > i всегда наблюдается изменение фазы на я, в то время как для колебаний, параллельных плоскости падения, такое изменение фазы наблюдается [c.50]

Эти опыты позволили определить направление колебания электрического вектора для различных конкретных случаев поляризации света. Было установлено, что в случае поляризации кристаллом турмалина электрический вектор направлен параллельно оптической оси турмалина. В случае отражения и преломления на границе двух диэлектриков направление преимущественного колебания электрического вектора соответственно совпадает с нормалью к плоскости падения и лежит в плоскости падения. [c.229]

Рассмотрим движение математического маятника. Момент сил относительно точки подвеса маятника будет равен нулю только тогда, когда отрезок между материальной точкой и точкой подвеса окажется параллельным вектору Ф = m(g —а). Направление этого вектора следует взять в качестве начала отсчета угла отклонения маятника. Период малых колебаний, очевидно, будет [c.276]

При работе механизма изменяются направления и нагрузки на звенья (см. гл. 22). Это приводит к переменным значениям деформаций, что, в свою очередь, вызывает изменение нагрузок на звенья. Периодические колебания нагрузок, связанные с непостоянной жесткостью звеньев, могут привести к их вибрации. При кинематических расчетах механизмов (см. гл. 21) исходили из того нереального положения, что все звенья находятся в одной плоскости, в то время как в плоских механизмах звенья расположены в параллельных плоскостях (рис. 23.7). При перераспределении нагрузки между элементами кинематических пар происходит внецентренное приложение ее к звеньям, а следовательно, возникает продольный изгиб, кручение, что, в свою очередь, влияет на реакции в кинематических парах. В быстроходных механизмах вследствие этого возможно возникновение дополнительных динамических нагрузок. [c.299]

Колебания скорости звена приведения при работе машинного агрегата приводят к изменению момента движущей силы Мд, так как для большинства двигателей Мд является функцией ш (см. гл. 22). У ряда двигателей — синхронных электродвигателей, гидродвигателей и др. (см. гл. 20), имеющих жесткую характеристику, эти колебания незначительны. Но для некоторых (асинхронных, постоянного тока с параллельным возбуждением и др.) они существенны. Поэтому для более точного определения момента инерции маховика следует учитывать характеристику двигателя. Если участок [c.345]

Конструктивное исполнение механизмов иногда приводит к необходимости расположения на оси вращающего звена неуравновешенных масс. Л ассы располагаются в одной плоскости, их может быть одна или несколько. Они находятся в параллельных плоскостях вдоль оси. При вращении такого звена возникают неуравновешенные силы инерции, которые, действуя на его опоры, вызывают колебания фундамента. [c.355]

Рассмотрение формул Френеля показывает, что компоненты (Ei)n и ( i)j по-разному изменяются с увеличением угла ф1. Во-первых, сразу видно, что если щ + ц>2 я/2, то tg (ф1 f фа) -> > и, следовательно, ц =0. Вместе с тем коэффициент отражения не обращается в нуль при + Ф2 = ti/2, так как знаменатель выражения (2.11) з1п(ф1 + фз) 1. Таким образом, получается, что при некотором значении угла падения от границы раздела отразится только электромагнитная волна с вполне определенной поляризацией. Волна, в которой колебания вектора Е параллельны плоскости падения, вообще не отразится при (ф1 + фг) = п/2. Вектор Е в отраженной волне (при фх + ф2 = тт/2) будет колебаться перпендикулярно плоскости падения. В учебниках по оптике часто употребляют несколько иную терминологию. Так, например, в данном случае говорят, что отраженный свет поляризован в плоскости падения. Отсюда видно, что плоскость поляризации света соответствует плоскости, перпендикулярной направлению колебаний вектора Е. [c.85]

Огромное преимущество вышеописанного метода заключается в том, что полученные общие потенциальные постоянные Сц, а , а . и азз группы ХУ можно использовать при расчете частот других молекул, имеющих эту группу. Так, например, постоянные группы СН молекулы С.Н1 можно применить при изучении колебаний молекул Н СО, Н2С = С = СН. и других. Сезерланд и Деннисон [828] провели весь расчет только"для параллельных колебаний молекул С3Н1 и НгСО, т. е. для колебаний с симметрией йз и А1 соответственно. В процессе вычислений они не учитывали постоянную а г, в формуле (2,253). Даже при таком приближении из трех уравнений для параллельных частот молекулы НоСО вытекают три независимых и хорошо согласующихся значения силовой постоянной связи С—0-. [c.208]

Полосы П — П (тип 3). К третьему типу относятся полосы, обусловленные колебательными переходами П — П, Д — Д, из которых вплоть до настоящего времени наблюдены только переходы П — П. Нет основных полос, которые соответствовали бы этому типу к нему относятся только разностные полосы, принадлежащие к серии, которая начинается полосой S — S (см. стр. 289). Например, если в верхнем и нижнем состояниях перехода 1—-О параллельного колебания возбуждено по одному кванту перпендикулярного колебания, то мы получаем полосу П -— П, частота которой, разумеется, очень близка к частоте перехода 1 — О (полоса Z-—i ). Полосы П — П могут наблюдаться в спектре поглощения только тогда, когда в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится значительная доля молекул, и даже в подобном случае на эти полосы накладывается значительно более интенсивная полоса S — Е, к которой они принадлежат. Впервые этот тип полос был наблюден Герцбергом и Спинксом [441] для молекулы С Н. (на фиг. 106,(5 полоса показана короткими линиями в нижней части фигуры). Из фиг. 106, а явствует, что при низкой температуре полоса П — II исчезает, так в этом случае в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится слишком малая доля молекул. [c.417]

Сварка угловых швов кольца и крышки выполняется на двух параллельных стендах VI (см. рис. 10.14). Специальный манипулятор распределяет собранные под сварку узлы на два параллельных потока, одновременно кантуя балки на 90°. Приварка крышкп выполняется на позиции 19. Манипулятор-подъемник захватывает балку из баз конвейера и отверстием банджо надевает на трехкулачкоиый патрон в])ап1,ателя. Сварка ведется в положении в лодочку с поперечными колебаниями электрода (рис. 10.21, а). [c.365]

Механическая система, образующая полосовой фильтр для продольных колебаний, состоит из звеньев, каждое из которых образовано массой т, соединенной с массой следующего звена пружиной жесткости с. Параллельно с этой пружиной к массе присоединена пружина жесткости С, связывающая массу т с неподвижной точкой. Закон продольных колебаний левой массы x = xnSlna)t задан. Показать, что при значениях о, лежащих в [c.431]

График равномерного движения изображается, как мы видим, прямой линией, направленной под углом к оси абсцисс, график скорости в этом случае — прямой, параллельной оси абсцисс (t/= onst), а график касательного ускорения — прямой, совпадающей с осью абсцисс (aj=0). Для равнопеременного движения (в изображенном на рис. 127, б случае — ускоренного) график движения изображается ветвью параболы, график скорости — прямой, направленной нод углом к оси абсцисс, а график касательного ускорения — прямой, параллельной оси абсциис (aT.= onst), Наконец, для гармонических колебаний (рис. 127, в) соответствующие графики изображаются косинусоидами или синусоидами. [c.113]

Пример 3. Груз весом G подвешен на двух пружинах с различными ко )фициентами жесткости l и с, . Определить периоды свободных колебаний груза при последовательном и параллельном соединении пружин при условии, что удлинения па-раллел1.но соединенных пружин одинаковы (рис. 23 и рис. 24, а). [c.33]

Колебание длины общей нормали L контролируют на приборах, имеющих два наконечника с параллельными плоскостями и в за-виеимости от требуемой точности отсчетное нониусное, микрометрическое 2 или индикаторное устройство. Нормалемеры с индикаторами (схема V табл. 13.1) имеют тарельчатые измерительные наконечники, вводимые во впадины зубьев колеса 1. Особенностью контроля длины общей нормали является отсутствие необходимости базирования колеса по его оси. [c.331]

Пусть имеем две системы плоских волн, распростраияющнхся по направлениям, образующим между собой угол а (рис. 8.12). Определим результирующее колебание в некоторой точке Л в момент времени i. Будем полагать, что амплитуды обеих волн одинаковы и векторы напряже,нностн E и Е. параллельны. Тогда колебания в точке А соответствующих волн выразятся так [c.216]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Обруч радиусом Я, массой М, весом Р вращается вокруг горизонтальной ОСИ- Ог, проходящей через точку обруча О, перпендикулярно к плоскости обруча. На обруч насажено колечко В массой т, скользящее по обручу. Найти малые колебания системы относительно положения равновесия, при котором три- точки О, С, В С — центр обруча) находились на одной вертикали. В точке О поместим начало неподвижной системы координат Огху, ось Оу направлена вниз, находится в плоскости обруча, ось Ох перпендикулярна к оси вращения Ог и тоже, следовательно, находится в плоскости обруча. Положение системы при движении будет определяться углом 0 между Оу и ОС углом ф между вектором СВ и вертикалью, проходящей через С параллельно оси Оу. Координаты точки С обозначим х , у -, точки В Хд, Уд. [c.518]

Вернемся теперь к выявлению тех ограничений, которые связаны с введенными вьипе упрощениями в постановке задачи. Выше уже указывалось, что закрепление направления колебаний векторов Е и Н соответствует переходу от эллиптической к линейной поляризации электромагнитной волны. Постановка одномерной задачи [Е = плоских волн, в этом случае излучению с плоским волновым фронтом соответствует в оптике параллельный пучок лучей. Отклонимся от вопроса о том, сколь реально экспериментальное осуществление плоской волны, и исследуем подробнее ее свойства. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...