Полоса бесконечная

Если угол сходимости волн у равен нулю, то на экране должна образоваться в зависимости от разности хода волн равномерно освещенная или затемненная область, называемая обычно полосой бесконечной щирины. [c.223]

Как видно из рис. 6.10 и 6.11< в зажатой полосе на низких частотах все нормальные волны — комплексные. При возрастании частоты комплексные корни поочередно переходят в чисто мнимые, которые затем превращаются в действительные или снова в комплексные. На высоких частотах все действительные ветви стремятся к асимптоте X = Хо. Число критических точек, в которых преобразуются различные типы волн, не ограничивается частотами поперечного резонанса полосы. Бесконечное множество их расположено в плоскости (Im i,, Ло) и соответствует экстремумам мнимых ветвей дисперсионных кривых, [c.196]

При Ь — оо (для полосы бесконечной длины) это уравнение упрощается и принимает вид [c.112]

В интерферометрах с амплитудным делением волнового фронта (рис. 1, (1) из исходной волны с помощью когерентного делителя (напр., частично отражающего элемента) получают 2 волны а У" с одинаковыми волновыми фронтами. Эти волны совмещают в устройстве обычно подобном В31. В результате суперпозиции двух фронтов возникает интерференц. полоса бесконечной ширины. При изменении Аф возникает модуляция интенсивности I выходящего пучка. [c.272]

Рис. 6.18. Оптическое изображение при настройке интерферометра на полосы бесконечной ширины

Голограммы с двойной экспозицией объекта на одну и ту же пленку через некоторый промежуток времени используются для изучения изменений, произошедших с объектом за это время. При восстановлении голограммы образуется интерференционная картина в изображении тех областей, в которых за время между первой и второй экспозициями произошли какие-либо изменения. Можно получить картины, характерные как для настройки интерферометра на полосы бесконечной ширины, так и для настройки на полосы конечной ширины. В последнем случае в изменившихся областях полосы окажутся искривленными. [c.390]

Глубина модуляции интенсивности света Г в области G при перемещении фильтрующего отверстия вдоль оси т) (т.е. контраст интерференционных полос бесконечной ширины), как зто следует из (7.125), определяется соотношением [c.186]

Отметим, что для создания интерференционных полос бесконечной ширины в плоскости изображения объекта или, соответственно, полос конечной ширины, но локализованных в плоскости фурье-голограммы, можно воспользоваться не только изменением наклона опорного пучка между экспозициями, но и малым поступательным смещением объекта. [c.187]

Структура интерференционной картины, образующейся при пересечении сравнительного и измерительного пучков, зависит как от характера деформации волнового фронта измерительного пучка, так и от угла, под которым сводятся лучи на выходе интерферометра. В двухлучевых интерферометрах с плоским фронтом первоначальные волны искажения, вносимые исследуемым фазовым объектом, наблюдаются на фоне полос бесконечной или конечной ширины, которая задается первоначальной юстировкой интерферометра. [c.174]

При настройке интерферометра на полосы бесконечной ширины пучки сводятся таким образом, чтобы направления их распространения совпадали. Картина интерферирующих волновых полей для этого случая показана на рис. 4.1. Прямые линии на рис. 4.1,0 изображают волновые фронты измерительного (пунктир) и опорного пучков, соответствующих определенной фазе колебаний и распространяющихся вдоль оси г. Расстояние [c.174]

Рис. 4.1. Схема интерферирующих волновых полей и образования интерференционной картины при настройке интерферометра на полосы бесконечной ширины

Методу получения интерферограмм объектов на фоне полос бесконечной ширины присущи следующие два недостатка. Во-первых, его точность и пространственное разрешение зависят от величины деформаций волнового фронта. Во-вторых, из полученных этим методом интерферограмм непосредственно нельзя определить характер кривизны фронта измерительной волны. Например, изображенные на рис. 4.1, а фронты 1 и 2 дадут одинаковые интерференционные картины. При отсутствии априорных знаний о распределении приращений оптического пути по сечению исследуемого объекта в какой-то момент времени его характер можно определить, наблюдая в натуральном времени за развитием интерференционной картины, начиная от исходного недеформированного состояния. Однако это увеличивает трудоемкость экспериментов и не гарантирует от ошибок. Применительно к задачам определения термооптических искажений активных элементов лазеров особенно внимательно следует относиться к их исследованиям в переходных режимах работы, когда знак деформации может изменяться во времени (см. п. 1.1), или при знакопеременных деформациях вдоль поперечного сечения (см. п. 1.4). [c.176]

Измерения приращений оптического пути для различных точек поперечного сечения элемента производятся интерференционными методами. В работе [99] для этих целей использовался интерферометр Маха — Цендера, который позволяет наблюдать поле приращений вдоль всего поперечного сечения элемента. Настройку интерферометра в этом случае целесообразно производить на полосы бесконечной ширины. [c.190]

При исследовании напряженно-деформированного состояния тел с трещинами широкое применение нашел метод сингулярных интегральных уравнений. Он особенно удобен и эффективен при решении плоских задач теории упругости для тел сложной геометрии, содержаш,их включения, отверстия и трещины произвольной формы. Впервые [И, 137, 181] сингулярные интегральные уравнения использовались при исследовании распределения напряжений около прямолинейной трещины (или полосы пластичности) в некоторых классических областях (полуплоскость, полоса, бесконечная плоскость с круговым отверстием). Система произвольно ориентированных прямолинейных трещин изучалась в работах [21, 22, 70]. Рассматривался также случай криволинейных трещин в бесконечной плоскости [16, 40, 74, 92, 117]. В работах [94—96] основные граничные задачи для многосвязной области, содержащей изолированные криволинейные разрезы и отверстия произвольной формы, сведены к системе сингулярных интегральных уравнений по замкнутым (контуры отверстий и внешняя граница) и разомкнутым (разрезы) контурам. Эти результаты обобщены на случай, когда разрезы выходят на границу тела, а также соединяют отверстия между собой и (или) с внешней границей [97]. К настоящему времени появилось большое количество работ, в которых методом сингулярных интегральных уравнений изучаются плоские задачи теории трещин. Обзор этих исследований имеется в работах [5, 32, 45, 54, 70, 95, 100]. [c.5]

В данной схеме фронт опорной волны параллелен фронту искаженной и наблюдаются интерференционные полосы бесконечной ширины. Но если ввести в верхнюю часть пучка наклонную плоскопараллельную пластинку L, то -можно получить полосы конечной ширины. Поскольку обе волны проходят через пластинку дважды, соответствующая разность хода будет скомпенсирована и останется только поперечный сдвиг волны. Если волна Sj сферическая, то этот поперечный [c.51]

Ленточными группами (линейными мотивами) называются двумерные полосы, бесконечные в одном направлении и конечные—в другом. Зеркальные плоскости симметрии могут располагаться вдоль полосы или перпендикулярно к ней, а плоскости скользящего отражения возможны лишь вдоль полосы. Оси симметрии второго порядка могут быть только перпендикулярными к полосе. [c.8]

Сравнивая формулы (1-43) и (1-45), видим, что функция ===InX дает положение максимума спектральной плотности излучения, при длине волны, определяющей границу двух частей спектра по сделанной выше интерпретации закона смещения. Оказывается также [2], что этим же соотношением (1-45) определяется температура, при которой лучистый поток, выделяемый полосой бесконечно малой ширины, имеет наибольшее относительное значение в интегральном излучении черного тела. [c.26]

Отошедшая головная ударная волна при обтекании толстого клина. Интерферограмма в полосах бесконечной ширины показывает линии постоянной плотности при обтекании клина А с полууглом раствора клина 45° воздушным потоком Р при числе Маха 2,5. Присоединенной ударной волны, которая могла бы нужным образом повернуть по- [c.143]

Интерферограмма в полосах бесконечной ширины показывает линии постоянной плотности при обтекании комбинации пластины с клином, имеющим полуугол раствора 10°, которая помещена в сверхзвуковой аэродинамической трубе при числе Маха невозмущенного потока, равном 1,32. Го- [c.160]

Решение f 0)Ф y,z,t) соответствует полосе шириной /(0), а решение Ф(у, г, t—x)df x)—полосе бесконечно малой ширины /(т), начинающейся при ( = х. Сложение всех полос дает уравнение (139). Метод Дюамеля очень полезен, так как во всех практических случаях действующие силы не только прилагаются постепенно, но и изменяются произвольно во времени. [c.211]

Расход при истечении через большое отверстие определяют интегрированием элементарных расходов, проходящих через горизонтальные полосы бесконечной малой высоты йг (рис. 10.6 и рис. 10.7). При переменной ширине по [c.211]

Величина Ые характеризует отношение светового потока, падающего на горизонтальную полосу бесконечной длины шириной, определяемой относительным значением ширины полосы к высоте установки [c.107]

Начальное положение зеркал в общем случае. Интерференционное поле. Полоса бесконечной ширины нулевого порядка. При начальном положении зеркал интерферирующие плоские волновые фронты измерительного (объектного) и сравнительного пучков идентичны. Интенсивность излучения по сечению пучка постоянна максимальна), так как волновые фронты полностью накладываются друг на друга с нулевой разностью хода. [c.169]

При использовании белого света поле зрения имеет однородный белый цвет, поскольку оптические длины световых путей точно выравнены для всех длин волн (А = 0). В дальнейшем такое поле будем называть интерференционной полосой бесконечной ширины нулевого порядка. [c.169]

Полоса бесконечной ширины со сдвигом фазы. При смещении делителя светового пучка М2 на величины Д/, например, по нормали к его плоскости уменьшается длина пути измерительного пучка и настолько же увеличивается длина пути сравнительного пучка (рис. 3.6.1,а). При этом плоскости и /г—смещаются параллельно друг другу и в плоскости изображения возникает изменение интенсив- [c.169]

Рис. 3.6.2. Формирование интерференционной картины а — образование однородно окрашенной полосы бесконечной ширины со сдвигом фазы при использовании источника белого света б — интерференционное поле в интерферометре при повороте зеркала М, на угол ф в — интерференционная картина в интерферометре при повороте зеркала на угол ф и смещении зеркала на расстояние Д/

Оси вращения соответствуют нулевая разность хода и интерференционная полоса нулевого порядка. При использовании же белого света полосы, соответствующие не нулевой разности хода, окрашены в последовательности, соответствующей цветовой шкале Ньютона, т. е. аналогично последовательности изменения цветов в случае полосы бесконечной ширины при увеличении сдвига фазы, поскольку разность оптических путей в клине возрастает при удалении от ребра клина — оси вращения. Формирование цветных полос иллюстрируется рис. 3.6.2, а. [c.172]

Рассмотрим метод равномерного поля. Он заключается в регистрации яркости равномерно освещенного поля, представляющего собой интерференционную полосу бесконечной ширины . По изменению яркости поля судят об изменении разности фаз. [c.226]

В методе двух экспозиций интерференционная картина может наблюдаться в полосах бесконечной ширины. Для получения полос конечной ширины перед второй экспозицией изменяется угол между предметным и опорным пучками. Интересным видоизменением метода двух экспозиций является способ, в котором голограммы для двух состояний объекта зарегистрированы на отдельных фотопластинках. При изменении взаимного расположения двух голограмм на этапе восстановления изменяется частота и ориентация интерференционных полос. [c.401]

В данной работе предлагается оценивать качество компенсатора прямым сравнением световых полей, соответствующих а и сг, в виртуальном двухлучевом интерферометре, выставленном на полосы бесконечной ширины с разностью фаз тг в плечах. [c.547]

Нетрудно видеть, что волны с отрицательными номерами [п = = О, —1, —2,. ..) в точности совпадают с волнами, имеющими положительные номера. Поэтому в формулах (6.54) — (6.56) индекс п нринимает только положительные значения (и = 1, 2, 3,. , .). Из этого, в частности, следует, что на любой частоте число нормальных волн в полосе бесконечно. [c.192]

При настройке на полосы бесконечной ширины все зеркала устанавливаются под углом 45° экран при отсутствии оптической неоднородности равномерно освещен. Изображение оптически неоднородной области содержит чередование светлых и темных полос различной ширины (см. рис. 6.18). В этом случае каждая полоса вьсделяет область с постоянной плотностью. Между областями расположения соседних полос (например, затемненных) плотность отличается на [c.389]

Ниже обсуждается метод выявления изменений микроструктуры по-вфхности посредством голографического вычитания на основе пространственной фильтрации, позволяющий преодолеть указанные выше трудности и ограничения. Существо метода состоит в регистрации двукратно зкспонированной голограммы в фурье-плоскости, создании в плоскости изображения картины несущих интфференционных полос бесконечной ширины посредством фиксированного наклона опорного пучка на малый угол и проведении на зтапе восстановления пространственной фильтрации посредством ограничения освещаемой области голограммы. [c.182]

На рис. 4.5 приведена интерферо-грамма термодеформированного активного элемента из АИГ Nd, полученная при настройке интерферометра на полосы бесконечной ширины с подсветкой излучением гелиево-неонового лазера на длине волны 0,63 мкм. Активный элемент имел размеры 6,3 X X 80 мм, лампа накачки относительно приведенной интерферограммы располагалась снизу. По виду интерферограммы легко сделать следующие выводы о характере деформаций. Число наблюдаемых полос (восемь) соответствует образованию оптического клина величина клиновидной деформации на длине волны наблюдения равна 5 мкм. Деформация центральной части активного элемента (прогиб интерференционных полос примерно на одну полосу) соответствует образованию собирающей линзы, а деформация периферийных участков — рассеивающей линзы. [c.182]

Рассмотрим некоторые элементы геометрического построения зеркальных интерферометров, разработанного А. А. Забелиным [33, 341. Как известно, условием возникновения интерференционных полос в зеркальных интерферометрах является соединение когерентных световых пучков, прошедших различные пути, с помощью полупрозрачных отражательных слоев. В исходном или начальном положении интерферометра (разность хода равна Нулю, а разделенные лучи по выходе из интерферометра совпадают по направлению и образуют полосу бесконечной ширины) два луча, происшедшие от одного первичного луча вновь соединяются на одной из полупрозрачных пластин. Чтобы выполнить Это условие, в интерферометрах с двумя разделительными пластинами, например интерферометрах Маха-Цендера, необходимо рас-1голожить отражающие зеркала на касательных к эллипсу, а иен- [c.16]

Рис. 98. Отход ударной волны От тела в области передней кри тнческой точки цилинд ра, полученный методом равномерно освещенного воля (полоса бесконечной ширины) и методом клинового интерферометра (поло сы конечной 1цирины)

С помощью иптерференциоп-ного метода можно проводить исследования по распространению газовых примесей в замкнутых объемах 1100]. Интерференционные полосы на равномерно освещенном поле интерферометра настройка на полосу бесконечной ширины) объединяют точки с равными концентрациями Выражая показатель преломления смеси, через объемную концентрацию одного из компонентов, получим дифференциальное уравнение, связывающее смещение интерференционной полосы с концентрацией и показателем преломления каждого из компонентов двухкомцонентной газовой смеси [c.206]

На этом же зеркале нанесен исследуемый тонкий слой. В том месте, где расположен слой, будет иметь место изменение интенсивности (если интерферометр настроен на полосу бесконечной ширины) или смещение полос (если интерферометр настроен на полосы конечной ширины). В последнем случае зеркало В немного смещается, чтобы зеркало В и изображение А на зеркале В образовывали малый двугранный угол, рсбрО которого перпендикулярно полосе отражающего слоя. При реализации метода полос наложения, как указывалось в (л. И п. 4, из-за использования [c.233]

Распределение плотности в вихре от клина. Совершенно иная картина того же явления, что и на фото 82, получается на приводимой здесь интерфе-рограмме в полосах бесконечной ширины, показывающей линии постоянной плотности. Порази- [c.51]

Обыкновенное маховское отражение от клина. На интерферограмме в полосах бесконечной ширины видны линии постоянной плотпости за плоской ударной волной, набегающей симметрич )о на клин с полууглом раствора 22.5. Ясно видны разрывы плотности при переходе че-103 каждую из линий скольжения. [GrifTith. Bleakney. 1954] [c.146]

Ударная волна, взаилюдействующан с lypuy-лентным 1101 раничным слоем в канале. На голографических иитерферограммах в полосах бесконечной ширииы показано трансзвуковое обтекание длинного выступа с задней частью в форме дуги окружности. На верхнем снимке профиль салится [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...