Теория Я. Б. Фридмана и ей аналогичные

В отличие от молекулярной теории газов, в теории турбулентности приходится говорить об условных группах частиц, охваченных одним, общим для них, движением, я об условных скоростях возмущений этих групп, возмущающих основной видимый поток. Теории турбулентности Прандтля и Тэйлора, исходящие из одних и тех же представлений Рейнольдса о природе турбулентности, расходятся в развитии этих представлений. Следуя идеям Максвелла, и Прандтль, и Тэйлор вводят в рассмотрение величину, аналогичную длине среднего свободного пробега молекулы, — длину пути перемешивания. В этой величине заложено различие в протекании и понимании явлений молекулярной вязкости в газах и турбулентности Б жидкостях. Теория турбулентности Рейнольдса излагается помимо его статей [30] во всех руководствах гидродинамики [16, 8, 7]. Турбулентностью в атмосфере занимаются в метеорологии. Методами усреднения метеорологических величин и уравнений гидродинамики, описывающих метеорологические явления, занимался крупный советский метеоролог А. Фридман [15]. Методами оореднения гидродина.мических величин и уравнений гидродинамики в настоящее время занимаются академики А. Н. Колмогоров [17], Л. Д. Ландау [181 и А. М. Обухов [19]. [c.223]

Как было уже сказано в 79а, задача об изгибе пластинки под влиянием нормальной нагрузки сводится в случае, когда края пластинки заделаны, к основной бигармонической задаче, т. е. к такой же граничной задаче, что и первая основная задача плоской теории упругости, а в случае, когда края с в о б о д н ы,— к такой же задаче, чта вторая основная задача. А. И. Каландия [1] и М. М. Фридман [2] (приблизительно одновременно) показали, что случай, когда края пластинки оперты, приводит к задаче, аналогичной некоторой задаче плоской теории упругости, а именно той, которая упомянута в предыдущем пункте (см. также 128 и замечание к нему). [c.334]

Хотя теория равновесия связей для связывания атомов тремя связями не разработана, мы полагаем, что будет трудно описать зависимость с от х и Г в Т1жТе1 х- при х>0,2, если ситуация такова, что з<0, так что значительная часть разорванных связей переходит в тройные связи. Изменение электронных свойств в интервале от х = 0,2 до х = О показывает, что переход к тройным связям может играть некоторую роль в этом интервале. Результаты 3, п. 1, ясно показывают, что при х>0,2 / находится в валентной зоне, и что бы ни происходило, нет никаких указаний на сдвиг Ef в зону проводимости при х<0,2 (рис. 7.21). Эти соображения, по-видимому, показывают, что образование тройных связей происходит рассмотренным выше механизмом, а не механизмом Кабане—Фриделя. Величина Л ( /) может быть большой, как отмечалось в их рассмотрении, а отрицательное значение Ни может объясняться с помощью теоретических соображений, аналогичных предлагавшимся Фридманом, как это обсуждалось в гл. 6, 2. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...