Результаты для круглого диска

Результаты для круглого диска [c.391]

Рис. 38. Эффективный поперечник давления ф(Ла) на круглый диск в бегущей волне i) 0 = оо 2) 0 =3,0 5) 0 = 1,0 4) 0 = 0,3 [20]. Точками отмечены экспериментальные результаты для жесткого диска [16].

На рис. 34.4 показана картина изохром для круглого диска, сжатого по диаметру (Р = 1200 Н, / = 5 мм). По полученным картинам изохром проводят расшифровку путем определения порядкового номера полосы. Его легко определить, если в картине присутствуют изотропные точки — такие точки модели, в которых Ох = (72. Они при изменении нагрузки остаются черными. В этих точках порядок т = 0. В других случаях сам контур диска совпадает с полосой нулевого порядка, и потому порядки начинают считать от контура, свободного от приложенной силы. В результате соответствующей обработки картины, и зная цену полосы, можно [c.254]

Для того чтобы применить эти результаты к круглому диску, необходимо выразить уравнения в полярных координатах. Взяв полюс в центре диска, мы получим общее уравнение, которое должно удовлетворяться во всех точках площади [c.377]

Практическое значение принципа Бабине состоит в том, что решение для прямой шели (в проводяще.м экране) сразу дает решение для параллельной полосы, а решение для круглого отверстия сразу дает решение для круглого диска. Так как в этой книге мы занимаемся только изолированными частицами, нас интересуют главным образом задачи о диске и о полосе сообразно с этим приведем имеющиеся результаты. [c.391]

Более важные результаты при исследовании влияния вязкоупругости на двойное лучепреломление дает испытание образцов не при одноосном, а при плоском напряженном состоянии и при наличии градиентов напряжений. Для этой цели годится круглый диск, сжатый вдоль диаметра [7]. [c.134]

Не останавливаясь на подробностях вычислений, порядок которых описан выше, перейдем к анализу и обобщению их результатов. На рис. 82 и 83 представлены частотные спектры круглых дисков для 3 10,5j / = в окрестности частоты толщинного [c.213]

Ниже даны два примера использования метода фиктивных нагрузок. Первый связан с внутренней задачей о круглом диске, сжатом по диаметру, а второй относится к внешней задаче о растяжении бесконечной пластины с круглым отверстием. Для обеих задач имеются аналитические решения, поэтому полученные численные результаты можно сравнить с точными значениями. Некоторые дополнительные примеры использования метода фиктивных нагрузок при более сложных геометрических конфигурациях представлены в гл. 7 и 8. [c.77]

Многие работы посвящены исследованию контактных задач для областей, ограниченных прямыми линиями. Первая граничная задача для прямоугольника в общей постановке рассмотрена Б. Л. Абрамяном [2]. Результаты этой работы были использованы В.Н. Акопяном [9] в контактной задаче о сжатии круглого диска двумя прямоугольниками. [c.10]

Для сплюснутого эллипсоида вращения мы приведем только результаты, относящиеся к предельному случаю, когда одна ось много меньше двух других (круглый диск). Если электрическое поле направлено по оси вращения (перпендикулярно к диску), то Ре имеет порядок объема диска, т. е. дипольный момент мал. Если электрическое поле лежит в плоскости диска, то коэффициент электрической поляризуемости пропорционален кубу ра- [c.191]

Обозначим эти составляющие соответственно через и, и, и . Вычисления выполним сначала для неограниченной вращающейся плоскости, после чего, пренебрегая концевым эффектом, перенесем полученный результат на случай круглого диска, имеющего конечный диаметр В = 2В, [c.101]

Хотя предыдущие вычисления выполнены для бесконечно протяженного диска, тем не менее полученные результаты можно применить к круглому диску конечного радиуса Е, если только этот радиус велик по сравнению с толщиной б слоя, увлекаемого диском. Вычислим момент сопротивления такого диска. Кольцо шириной йг и радиусом г дает момент сопротивления [c.103]

Молотковая дробилка состоит из корпуса машины 1, вращаюш,егося ротора, представляющего собой горизонтально расположенный вал 2, на который насажены круглые диски 3 с прикрепленными к ним молотками 4, и колосниковой решетки 5. Дробление происходит в результате ударов о материал вращающихся с большой скоростью по окружности молотков 4, а также ударов дробимого материала о броневые плиты 6. Стенки корпуса дробилки предохраняются от истирания набором сменных броней, изготовляемых из износоустойчивой стали с высоким содержанием марганца. Вал ротора 2 вращается на двух подшипниках, корпусы которых вмонтированы в боковые стенки корпуса дробилки. На свободном конце вала ротора крепится шкив для ременной передачи. Применяются также конструкции молотковых дробилок, у которых на обоих концах вала насажены шкивы. Один из этих шкивов является приводным, а другой служит маховиком. [c.130]

Существенно влияет на показатели электроэрозионного шлифования скорость вращения шлифовального диска или линейная скорость взаимного перемещения электродов (деталь и диск). Как показали исследования, производительность, отнесенная к определенной чистоте поверхности, непрерывно растет с увеличением скорости относительного перемещения. Поэтому желательно иметь максимально возможную по условиям безопасности скорость вращения шлифовального диска. Для круглого наружного, торцового и плоского шлифования скорости линейного перемещения шлифовального диска относительно детали лежат в пределах 25—30 м сек для внутреннего шлифования вследствие малого диаметра диска эта скорость уменьшается до 3—5 м/сек. При таких высоких скоростях смещение в месте контакта за 10 сек составит 0,3 мм. При расстоянии между диском и деталью в несколько сотых миллиметра за такое время происходит либо прекращение разряда, либо его смещение по поверхности детали. В результате, как показали осциллографические исследования, возникают импульсные разряды питающего тока длительностью в несколько микросекунд. [c.205]

Движение эллипсоида в несжимаемой жидкости было исследовано Грином ), и результаты его можно применить к вычислению увеличения эффективной инерции благодаря сжимаемости жидкости, если размеры тела малы по сравнению с длиной волны колебания. Для малого круглого диска, колеблющегося перпендикулярно к своей плоскости, увеличение эффективной инерции относится к массе жидкой сферы, радиус которой равен радиусу диска, как [c.240]

Момент инерции цилиндра. Покажите, что момент инерции однородного твердого круглого цилиндра (или диска) длиной L, радиусом R и массой М равен / = ( /2)MR , если он вычислен относительно его продольной оси. (Указание сначала найдите момент инерции тонкого цилиндрического слоя плотностью р, радиусом г и толщиной Аг. Для твердого цилиндра полученный результат нужно интегрировать.) [c.265]

Предел прочности на изгиб определялся по стандартной методике трехточечного изгиба балочек в соответствии с ГОСТ 24409-80, принятым для испытаний электротехнической керамики. Прочность при изгибе определялась также по оригинальной методике, которая предполагает испытание на изгиб дисковых образцов. Преимущества дисковых образцов заключаются в удобстве их изготовления и отсутствии дополнительных концентраторов напряжений. Схема испытания дисков под действием центральной изгибающей силы, передаваемой через сферу (шарик), теоретически обоснована в [18]. В качестве расчетной модели использовалась свободно опертая круглая пластина, нагруженная центральной изгибающей силой. Сопоставление результатов аналитического, численного (с использованием метода конечных элементов) расчетов и экспериментальных данных позволили сделать вывод о правомочности замены балочек дисками (при И / с1 < 0,3) при испытаниях на изгиб керамических материалов [18]. [c.297]

Пример 3.3. В табл, 3.4 для демонстрации процесса сходимости упругопластического решения методом дополнительных деформаций приведены результаты расчета четырех приближений для задачи о неравномерном нагреве круглого сплошного вращающегося диска постоянной толщины. Табличные зна-тения кривой деформирования материала приведены ниже [c.83]

Поскольку звезда по существу представляется круглым светящимся диском, то полученный результат требует внесения поправки. Для этого можно воспользоваться методом, применявшимся при выводе разрешающей способности круглой апертуры (разд. 2.3). Конечный результат состоит в том, что первое исчезновение колец наступает не раньше, чем выполнится условие й фц = 1,221. Таким образом, диаметр звезды определяется соотношением [c.124]

При расчете сеточного полотна круглой формы более точный результат получают, воспользовавшись решением, найденным для дисковых электродов. Распределение температуры по диску толщиной к при нагреве источниками с объемной плотностью oj описывается уравнением [c.89]

Движения жесткого и деформируемого штампов с учетом сил трения и тепловыделения изучались в [25, 28, 29]. В [25, 28] рассматривалось движение жесткого штампа с учетом трения и тепловыделения, а в [29] — движение с трением круглого деформируемого диска. Результаты [25, 28] приведены в [16] вместе с решением аналогичной задачи для полосы. В [32] вместо движущегося штампа рассматривалась движущаяся полубесконечная полоса, также с учетом трения. Отметим работы [33, 36], посвященные исследованиям задачи Г алина для полуплоскости. [c.342]

В заключение следует отметить, что интегрирование уравнений теории оболочек и пластинок в элементарных или специальных (табулированных) функциях удается лишь в исключительных случаях. Далеко идущие результаты в этом направлении достигнуты А. Д. Коваленко, разработавшим применение теории обобщенных гипергеометрических функций для определения напряженного состояния в дисках, круглых пластинках переменной толщины и конических оболочках вращения по линейной теории равновесия. Эти результаты частично изложены в монографиях и обзорной ста.тье А. Д. Коваленко (1955, 1959, 1963) и в книге А. Д. Коваленко, Я. М. Григоренко и Л. А. Ильина (1963). [c.234]

Распространение теплоты в сплошном круглом цилиндре при движении точечного источника теплоты по его поверхности описывается сложными зависимостями [5], [8]. Формулы оказываются проще, если исходить из предположения, что источник теплоты быстродвижущийся. Тогда при наплавке по образующей цилиндра процесс распространения теплоты представляется, как выравнивание температур от мгновенного источника Q, расположенного в точке ф=Р в тонком диске радиусом Го, торцы которого теплоизолированы, а теплота отдается лишь с цилиндрической поверхности (рис. 17.20, в). Результаты подсчетов для этого случая для точек по линии наплавки (г=Го, Ф = 0) представлены на рис. 17.21, а, где [c.444]

Главной работой, относящейся к разд. 16.2, является указанный выше обзор Баукампа, в котором имеется много ссылок на литературу и приводятся различные подробности. Вывод формул и результаты для круглого диска (разд. 16.22) можно найти в работах [c.397]

Следует заметить, что те же самые фиктивные элементарные компоненты разрывов смещений, какие использованы при вычислении результатов, данных выше для круглого диска, служат также для нахождения численного решения аналогичной задачи для внешней области. Это задача о бесконечном теле с круглым отверстием, находящемся под действием нормальных усилий а = —р на двух диаметрально расположенных дугах гранищл и свободном от нагрузок на остальной части границы. Напряжения и смещения в неограниченной области можно вычислить и для этой задачи с помощью программы TWODD, если выбрать точки вне круговой гранищ к [c.101]

На фиг. 62 показаны кривые коэфициента сопротиаления для шара и для круглого диска, поставленного своею поверхностью перпендикулар-но к направлению течении. На этой фигура точки, соотв тст8ую цне результатам отдельных из- [c.119]

Результаты решения задачи о распределении напрЯ/Ке-инй в круглом диске, подвергающемся действию двух сжимающих радиальных сил, могут быть использованы для расчета на прочность цилиндрических катков. Цилиндрические катки при нагружении их равномерно распределенными погонными усилиями по образующей находятся в условиях, близких к тем, которые рассмотрены в задаче о диске. [c.114]

Этот результат представляет собой случай изгиба пластинок, исиользоваиный впоследствии А. Надаи для экспериментального подтверждения приближенной теории изгиба ), предложенной Кирхгоффом. О другой интересной краевой задаче упоминается н Натуральной философии Томсона—Тэйта. Здесь сообщается по этому поводу До сих пор, к сожалению, математикам не удалось решить, а возможно, что они даже и не пытались решать, прекрасную задачу об изгибании широкой, весьма тонкой полосы (подобной, например, часовой пружине) в круговое кольцо ). Лэмб исследовал антикластический изгиб по краю тонкой полосы ) и достиг большого прогресса в решении задачи о балке ). Рассматривая бесконечно длинную балку узкого прямоугольного сечения, нагруженную через равные интервалы равными сосредоточенными силами, действующими поочередно вверх и вниз, он упростил решение двумерной задачи а для некоторых случаев получил уравнения кривых прогиба. Таким путем было показано, что элементарная теория изгиба Бернулли достаточно точна, если высота сечения балки мала в сравнении с ее длиной. При этом было также показано, что поправка на поперечную силу, даваемая элементарной теорией Рэнкина и Грасхофа, несколько преувеличена и должна быть снижена до 75% от рекомендуемого этой теорией значения. Надлежит упомянуть также и о труде Лэмба, посвященном теории колебаний упругих сфер ) и распространению упругих волн по поверхности полубесконечного тела ), а также в теле, ограниченном двумя плоскими гранями ). Он изложил также и теорию колебаний естественно искривленного стержня ). Особый интерес для инженеров представляет его и Р. В. Саусвелла трактовка колебаний круглого диска ). [c.407]

Круглая струя жидкости с осесимметричными свободными границами представляет собой исторический и уникальный пример безвихревого течения, поле скоростей которого было точно описано с помощью аналитических функций. В других случаях, в том числе и в случае осесимметричных трехмерных течений, не существует формул, аналогичных полученным в двумерной теории. Важный вклад в строгую математическую теорию трехмерных струй и каверн внесли Рябушинский [62], Гилбарг [29], Серрин [72, 73], Гарабедян, Леви и Шеффер [23] и др. Однако практический расчет осесимметричных свободных струйных течений по-прежнему основан на разнообразных приближенных методах. К ним относятся, например, два метода расчета полей течения и сил с помощью замены каверны телом, близким по форме к телу Рэнкина, определяемому методами распределения источников — стоков [59, 89], а также релаксационные [53, 77] и электролитические [67] методы расчета осесимметричных течений. Гарабедян [22] предложил итерационный метод аппроксимации функции тока и использовал его для расчета поля кавитационного течения и сопротивления круглого диска по модели Рябушинского. Сопротивление дисков, конусов и других тел рассчитывалось по известным распределениям давления для аналогичных двумерных профилей [4, 58, 60]. В случае кавитационных течений для трехмерных аналогов двумерных тел получаются другие формы каверн. Однако распределения скоростей (и следовательно, давления) на смоченной части эллипсов и сфероидов подобны. Поэтому для тел с затупленной носовой частью лобовое сопротивление определяется с достаточной точностью. Наоборот, результаты для клина и конуса с одинаковым углом при вершине различны. [c.226]

На фиг. 62 [[Оказаны кривые коэфициента сопротивления для шара и д тя круглого диска, поставленного своею поверхностью перпендикулярно к направлению течения. На этой фигуре точки, соогв тствую цие результатам отдельных измерений, не отмечены однако все ОНИ — как для различных по величине шаров, так и для дисков — [c.119]

Бенгу1 и его сотрудники в своей работе употребляли круглые диски (фиг. 83, Ь), помещаемые в стеклянном сосуде на три тонкие стеклянные опоры принимаются все меры предосторожности для получения воспроизводимых условий, но для некоторых целей отсутствие геометрической простоты усложняет объяснение результатов опытов. Каждый образец имеет четыре различно расположенных площадки, вершину, края, дно и поддерживающие точки. [c.790]

Излучатель круговой поляризации. Известно, что поле круговой поляризации получается как результат суперпозиции двух линейнополяризованных полей, находящихся в пространственной и временной квадратуре. Излучатели могут излучать поле круговой поляризации при возбуждении в них двух вырожденных ортогональных типов колебаний с относительным сдвигом фазы 90°. Для этой цели могут быть использованы квадратные и круглые диски при включении двух ортогонально расположенных возбудителей, обеспечивающих сдвиг по фазе 90°. Такие излучатели могут возбуждаться от общей линии питания с использованием 90-градусного гибридного моста или делителя с дополнительным отрезком линии, обеспечивающим необходимый набег фазы. [c.56]

В результате ЭШП содержание кислорода в металле снижается в 1,5—2 раза, понижается концентрация серы, в 2—3 раза уменьшается содержание неметаллических включений, они становятся мельче и равномерно распределяются в объеме слитка. Слиток отличается плотностью, однородностью, хорошим качеством поверхности благодаря наличию шлаковой корочки 5, высокими механическими и эксплуатационными свойствами стали и сплавов. Слитки выплавляют круглого, квадратного, прямоугольного сечения массой до ПО т. Наиболее широко ЭШП используют при выплавки высококачественных сталей для шарикоподшипников, жаропрочных сталей для дисков и лопаток турбин, валов компрессоров, авиацпониых конструкций. [c.47]

Составное меандро-обр азное колесо ДРОС можно представить как оребренный диск с приставными дельтовидными лопатками. При наличии в диске окон трапециевидной формы или эксцентричных круглых отверстий (в случае применения сболченной конструкции) необходим точный учет неравномерности напряжений в диске в окружном и радиальном направлениях. Решение такой задачи может быть получено МКЭ для плосконапряженного состояния. Сегмент диска МРК с угловым размером в один шаг рабочей решетки разбивается на элементы треугольной или четырехугольной формы. Применение четырехугольных элементов обеспечивает достижение большей точности результата при том же числе элементов. При [c.105]

А. Тимпе ), рассмотрев несколько частных случаев, пришел к решениям X. С. Головина для изгиба части кольца парами и силами, приложенными по концам. Круглое кольцо представляет собой простейший случай многосвязной области, и общее решение для него содержит многозначные члены. Тимпе дает физическое истолкование факту многозначности решений, принимая во внимание остаточные напряжения, возникающие в результате разрезания кольца, смещения одного конца в месте разреза относительно другого и последующего соединения их тем или иным способом. Как мы уже упоминали выше (см. стр. 421), общее исследование решений двумерных задач для многосвязных контуров было проведено Дж. Мичеллом ), показавшим, что распределение напряжений в этом случае не зависит от упругих постоянных материала, если объемные силы отсутствуют, а поверхностные силы таковы, что их равнодействующая обращается в нуль на каждом контуре. Это заключение представляет большую практическую важность в тех случаях, когда исследование напряжений производится поляризационно-оптическим методом. Случай кругового диска, нагруженного в произвольной точке сосредоточенными силами, был исследован Р. Миндлином ). Автор настоящей книги изучил частный случай напряженного кругового кольца, именно сжатие его двумя равными противоположно действующими по диаметру силами ). При этом было показано, что в сечении, расположенном на некотором расстоянии от точек приложения нагрузок, достаточно точным для практических целей является даваемое элементарной теорией Винклера гиперболическое распределение напряжений. Другие примеры деформации круговых колец были изучены Л. Файлоном ) и Г. Рейсснером ). К. В. Нельсон ) в связи с задачей [c.486]

В настоящее время Елецким заводом выпускаются также модернизированные пластинчатые насосы серии Г12-2 (рис. 104), в которых применены плавающие распределительные диски 2 из стали 20Х, прижимаемые в начале работы пружинами 9, а в процессе работы — давлением масла, подводимого к торцам статора, что способствует увеличению к. п. д. и срока службы насоса. Для предотвращения утечек на валу 7 насоса во фланце 5 установлена манжета 6 из маслостойкой резины, перед которой при помощи подпорного клапана (на рисунке не показан) создается в результате утечки давление 0,5—1,5 кПсм . Это давление способствует надежному уплотнению вала и препятствует засасыванию воздуха по валу насоса. Стыки между корпусом 3 и крышками 4 и 1 уплотняются резиновыми кольцами 8 круглого сечения. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...