Светящийся диск

Хотя вклад Фуко в развитие практической оптики велик, все же его методы оптических измерений не были безупречны. В 1880 г. Г. Фогель ввел важное усовершенствование измерительного прибора для оценки хроматической аберрации оптических систем. На оси испытуемой оптической системы он предложил установить спектроскоп таким образом, чтобы изображение звезды получалось прямо на щели. Если хроматическая аберрация отсутствовала, то ширина светящегося диска на щели для всех длин волн была одинакова. [c.371]

Блестящая поверхность (зеркальная) отражает, как известно, лучи по определенному направлению. Матовая (диффузная) поверхность отражает лучи во все стороны и характеризуется тем, что она состоит из весьма малых излучающих площадок, расположенных под разными углами между собой. Этим свойством объясняется, например, то, что накаленный матовый шар кажется нам равномерно светящимся диском в отличие от шара, покрытого фосфоресцирующим веществом. [c.23]

Поскольку звезда по существу представляется круглым светящимся диском, то полученный результат требует внесения поправки. Для этого можно воспользоваться методом, применявшимся при выводе разрешающей способности круглой апертуры (разд. 2.3). Конечный результат состоит в том, что первое исчезновение колец наступает не раньше, чем выполнится условие й фц = 1,221. Таким образом, диаметр звезды определяется соотношением [c.124]

Входной зрачок глаза имеет радиус 1,5 мм. На каком расстоянии от глаза светящийся диск диаметром 1 см, испускающий излучение с длиной волны X = 0,55 мкм, создает на входном зрачке глаза когерентное поле [c.234]

Если источник имеет равномерно светящуюся поверхность в форме прямоугольника, размеры области когерентности обратно пропорциональны соответствующим сторонам источника с 1=Я./6ь с 2=>./02. в практически важном случае источника в форме равномерно светящегося диска с угловым диаметром 0 область когерентности представляет собой круг диаметром 1,22Я./6 (для точек 51 и 5г, находящихся на таком расстоянии, 712 первый раз обращается в нуль). Солнечный диск виден с Земли под углом 0 ЗО ж 10 рад. Пренебрегая изменением яркости по его поверхности, для диаметра области когерентности при прямом солнечном освещении получим с 0,06 мм (при >,= 0,5-10" см). Если щели 51 и 5г в опыте Юнга расположить на расстоянии, меньшем 0,06 мм, то интерференцию можно наблюдать без вспомогательного экрана А с отверстием 5 при непосредственном освещении щелей 5 и 5г лучами Солнца. [c.244]

Что касается практической возможности измерять силу света источников, не удаляясь от них чрезмерно далеко, то оказывается (см. 5-3, г), что расстояния, с которых уже можно производить измерение, не так велики. В некоторых случаях (например, когда источником служит равномерно светящийся диск) достаточно, чтобы расстояние до источника превосходило его размер только в пять раз тогда его сила света может быть определена с ошибкой, не превосходящей 1%. [c.26]

Рис. 5-16. К расчету светового вектора в точке А, лежащей на оси равномерно светящегося диска.

Рис. 5-18. К расчету освещенностей двух сторон площадки, расположенной на оси равномерно светящегося диска и сильно к ней наклоненной.

В некоторых случаях может оказаться необходимым определить освещенность элемента поверхности, находящегося на оси равномерно светящегося диска, но наклоненного к оси в такой мере, что продолжение его плоскости пересекает поверхность диска (рис. 5-18). Пусть СО будет сечением светящегося диска плоскостью чертежа, проходящей через ось О А диска и через нормаль АЫ к площ адке йз. [c.201]

Па = —П1 — также единичный вектор нормали к площадке йз, но имеющий противоположное направление. Векторы и 2 определяются постоянной яркостью В светящегося диска, который представлен на рис. 5-19, и контурами Ьх VI тех его частей, на которые светящийся диск делится хордой /г Я/г. Хорда к Нк представляет собой отрезок прямой линии, по которой плоскость диска пересекается с плоскостью 5 освещаемого элемента йз. Как видно из рис. 5-19, контур Ех состоит из дуги кСк и хорды Н Нк, а контур — из дуги к Ок и хорды кНН. За единицу длины примем расстояние АС (рис. 5-18). [c.202]

Плоскость 5 освещаемой площадки проходит через центр О светящегося диска. В этом случае Ф = 1о = /2, [c.204]

Плоскость S не пересекает светящегося диска, а только касается его в одной точке. В этом случае р + ф = = я/2, = О и о = л. Освещенность Е = пВ sin р os ф, а освещенность Е = О, что также соответствует ожидаемым результатам. Действительно, в разбираемом случае освещается только одна сторона площадки, освещенность которой вычисляется обычным образом как произведение Eg os ф. [c.204]

Точка в стороне от оси. Пусть отрезок D (рис. 5-20) представляет сечение равномерно светящегося диска плоскостью чертежа, проходящей через ось 0Q диска и произ- [c.204]

Вспоминая известное свойство гиперболы (касательная к гиперболе делит пополам угол между радиусами-векторами, соединяющими точку гиперболы с ее фокусами), приходим к заключению, что световой вектор S в поле равномерно светящегося диска совпадает по направлению с касательной к гиперболе, которая проходит через выбранную точку А и имеет своими фокусами точки С и D (ветви некоторых гипербол этого семейства показаны на рис. 5-20 пунктиром). [c.205]

Для того чтобы найти абсолютную величину вектора ё, поступим следующим образом. Через точку А и контур светящегося диска проведем сферическую поверхность S с центром в точке G, которая пересечется с плоскостью чертежа по дуге F O DAQ. Равномерно светящийся диск, пересекающийся с плоскостью чертежа по диаметру OD, заменим столь же равномерно и с той же яркостью светящимся сферическим сегментом, пересекающим плоскость чертежа по дуге O D. Сферический сегмент имеет тот же контур, что и светящийся диск, а, согласно выражению (5-20), такая замена не повлияет на вектор . [c.205]

Пример 1. Найдем световой поток F, падающий с поверхности равномерно и по закону Ламберта светящегося диска радиуса а на поверхность коаксиального с ним другого диска радиуса Ь (рис.5-24). Пусть яркость светящегося диска будет В, а расстояние между центрами параллельных дисков — h. Обозначим буквой контур светящегося диска и буквой 1 — контур освещаемого диска. На плоскости освещаемого диска нанесем произвольный диаметр сс и рассмотрим элементарный вектор dia контура 1 , находящийся у одного из его концов. На плоскости светящегося диска парал- [c.212]

Пусть отрезок А А = 2а (рис. 5-25) представляет сечение равномерно с яркостью В светящегося диска плоскостью чертежа, проходящей через ось 00 диска, а отрезок СС = 2Ь пусть является сечением освещаемого диска. Для определения потока, падающего с первого диска на второй, воспользуемся представлением о световой трубке, вдоль которой распространяется световой поток от источника (см. 5-2). В симметричном относительно оси 00 поле светящегося диска выберем трубку, проходящую через контур освещаемого диска и возникающую в плоскости светящегося диска вдоль окружности радиуса с. Световой поток, излучаемый диском радиуса с, является искомым потоком Р. Легко видеть, что Р = л с В, [c.214]

Вспоминая, что в случае равномерно светящегося диска световые линии являются гиперболами с фокусами в точках А и А, воспользуемся тем их свойством, согласно которому разность расстояний между любой точкой гиперболы и ее фокусами есть величина постоянная. Применив это свойство к вершине е гиперболы и к точке С, найдем, что 2с = V — I, где = А С и I = АС — расстояния от точки С до фокусов гиперболы. Считая, что отрезок 00 = к, напишем [c.215]

Рис. 5-25. К расчету све тового потока, падаЮ щего с равномерно светящегося диска АА на соосный с ним диск СС.

Или, например, освещенность от светящегося диска радиуса а в точке, лежащей на перпендикуляре, восстановленном нз центра диска на расстоянии й от его центра, приближенно равна [c.271]

Освещенная поверхность коллекторной линзы является как бы вторичным источником света, обладающим равномерной яркостью по всему полю. Вплотную к коллектору устанавливается ирисовая диафрагма, ограничивающая диаметр светящегося диска. Отверстие диафрагмы определяет размеры вторичного источника света. [c.143]

Источником теперь является небольшой светящийся диск с центром в 5 и диаметром й. Каждая точка источника создает освещенность которая зависит от промежутка, пока- [c.45]

Найти освещенность, создаваемую равномерно светящимся диском радиуса а на его геометрической оси, перпендикулярной к плоскости диска, если освещаемая поверхность перпендикулярна к этой оси и находится на расстоянии Я от центра диска. Диск излучает по закону Ламберта с поверхностной яркостью [c.153]

Если предположить, что звезда излучает как равномерно светящийся диск (что ближе соответствует действительности), то идейно простые, но громоздкие вычисления показывают, что интерференционные полосы пропадут, когда [c.381]

Аналогичные расчеты могут быть сделаны для протяженного источника произвольной формы. В случае светящегося диска (Солнце, круглое отверстие в экране, на которое фокусируется свет от электрической дуги, и т. п.) расчет показывает, что кривая видимости имеет такой же качественный характер, что и на рис. 449, причем при увеличении диаметра диска В видимость обращается в первый раз в нуль при [c.470]

Дифракционные картины, создаваемые на экране Е отдельными точечными источниками, расположенными на диаметре светящегося диска, перпендикулярном к краю экрана, смещены одна относительно другой в направлении, перпендикулярном к дифракционным полосам. Крайние картины смещены одна относительно другой на расстояние ЛВ = 2 tg (ф/2). Если рас- стояние 2 от до экрана Е мало по сравнению с расстоянием 1/гХ между соседними дифракционными полосами (т. е. шириной первой полосы Френеля), т. е. если [c.474]

Что касается диаметра й светящейся точки, то переход от светящейся точки к светящемуся диску, грубо говоря, увеличит диаметр центрального кружка на величину диаметра изображения где для случая [c.67]

Рассмотрим светящийся плоский диск 5 (рис. 3.4) и светящуюся полусферу 3. Предположим, что обе поверхности подчиняются [c.48]

Если световой пучок излучается протяженным светящимся телом, например диском, расположенным симметрично относительно щелей 5х и 5г, то нетрудно предсказать качественный результат обследования пространственной когерентности по сечению этого светового пучка. Очевидно, что пространственная когерентность будет максимальна вблизи центра сечения пучка. Кроме того, номере удаления диска от плоскости экрана со щелями 5х и 5а пространственная когерентность светового пучка будет возрастать. [c.85]

Такие фосфоресцирующие вещества характеризуются длительным послесвечением и, как уже упоминалось, сильной зависимостью длительности от температуры. Повышение температуры значительно сокращает длительность свечения, причем одновременно очень сильно повышается яркость его. Явление можно наблюдать на следующем простом опыте. Возбудим фосфоресценцию экрана сернистого цинка, осветив его ярким светом электрической дуги. Перенесенный в темноту экран будет светиться в течение ряда минут, постепенно угасая. Если к светящемуся экрану с противоположной стороны прижать нагретое тело, например диск, то нагревшаяся область экрана ярко вспыхнет, отчетливо передавая контуры нагретой области. Однако через короткое время эта область окажется темнее окружающей, ибо более яркое свечение сопровождается более быстрым затуханием (высвечиванием). Измерения показывают, что световая сумма, т. е. интеграл по времени от интенсивности свечения, остается практически постоянной даже при ускорении высвечивания в тысячи раз (так, например, при нагревании до 1300 время свечения с нескольких часов сокращается до 0,1 с). [c.765]

Параметры Галактики [1, 3, 46, 47]. Наша Галактика представляет собой светящийся диск из звезд. Принадлежит к классу спиральных. В центре диска имеется утолщение — балдж, внутри которого находится компактное ядро Галактики. В диске выделяют плоскую составляющую — тонкий слой межзвездного газа и образующихся из него молодых звезд. Диск окружен сфероидальным гало из слабосветящихся старых звезд-Из динамических соображений [анализ кривой вращения (рис. 45.29) и устойчивости] следует, что Галактика должна быть окружена короной, содержащей основную часть массы системы. Непосредственно корона не наблюдается, поэтому она должна состоять из темной материи [маломассивные звезды низкой светимости, мертвые звездные остатки, нейтрино с ненулевой массой покоя ( )]. [c.1214]

Во-первых, это тела Солнечной системы, теория движения большинства к-рых разработана с высокой степенью трчности. Недостаток этой системы К. а, — малое кол-во воплощающих её объектов), а также трудности их наблюдеии11, связанные с наличием у них неравномерно светящегося диска, фазы и т. д. [c.460]

Пересекая светящийся диск по хорде hHh, плоскость s освещаемого элемента ds сечет конус краевых лучей по двум прямым Ah и Ah, составляющим между собой угол Вектор этого угла, перпендикулярный его плоскости совпадает по направлению с единичным вектором tij нор Мали к освещаемой площадке, а их скалярное произведение умноженное на В/2, войдет слагаемым в выражение осве щенности El- Окончательно получим [c.203]

Рассматривая рис. 5-20, можно заметить, что угол ф, который вектор составляет с радиусом шара GA, равен углу О АН, который тот же вектор составляет с направлением НА, параллельным оси 0Q диска. Действительно, / О АН GO А = ф, следовательно, освещенность сферы в точке А равна освещенности площадки, помещенной в точку А и параллельной плоскости диска. Таким образом, сфера, проходящая через точку А и контур равномерно светящегося диска, является эквилюксной , т. е. имеющей постоянную освещенность не только для всех элементов своей внутренней поверхности, но и для всех элементов, расположенных в точках этой сферы и ориентированных параллельно плоскости диска. [c.206]

Угол обхват а—телесный угол, вершина к-рого находится в световом центре источника света, а образующие пересекают крайние точки рабочей части оптики.) Обычно в П. с вольтовой дугой а=110—120°, в П. с лампой накаливания а > 180°. Всякий источник света, прим еняемый в П., можно рассматривать либо в виде светящегося диска либо светящейся шаровой поверхности. К группе источников света в виде диска относятся вольтова дуга и специальные лампы накаливания,имею- I щие светящееся тело в виде диска, а к источникам света шарового типа относятся почти все остальные лампы накаливания. Если [c.437]

В момент времени, когда температура hi. фронте Тф меньше 2000° К, скажем, когда Тф = 1000° К, издалека будет виден светящийся диск, радиус которого меньше радиуса фронта ударной волны. Горизонтальное сечение взрыв-Рис. 9.9. Схема свечения ной волны изображено на рис. 9.9. Лучи типа В огненного шара после от-нересекают слои воздуха, нагретые ударной волной до температуры, меньшей 2000° К, и потому несветящиеся. [c.481]

В качестве примера возьмем источник в видеJ)aвнoмepнo светящегося диска с поверхностной яркостью В = В, пе зависящей от [c.152]

Принимая звезду за равномерно светящийся диск, можно теоретически рассчитать распределение освещенности в дифракционной картине. Сравнивая его с распределением освещенности, найденным экспериментально, можно опреде-л 1ть угловой диаметр звезды, что и было фактически выполнено в 1946 г. Уайт-Я ордом для четырех звезд на стодюймовом рефлекторе Маунт-Вильсоновской обсерватории. Оценить угловые размеры звезд, для которых может быть пригоден этот метод. [c.287]

Дифракция от края экрана в случае протяженного источника. Тень и полутень. Вернемся к дифракции от края экрана, рассмотренной в гл. IX, 7. Пусть источник—светящийся диск, лежащий в плоскости, параллельной дифрагирующему экрану пусть центр диска 3 находится на перпендикуляре к плоскости экрана Еу, проходящем через точку О его края пусть расстояние от центра диска до экрана настолько велико, что излучаемая им волна может рассматриваться в плоскости экрана как плоская (рис. 455). [c.474]

При включении отечетного устройства начинают произвольно светиться декатроны. НажатиегЛ на кнопку сброс они приводятся в нулевое положение. Переключатель устанавливают на требуемую точность отсчета 0,05 мм за 1 оборот 0,01 мм за 5 оборотов. Перемещением суппорта диск измерительного устройства доводят до контакта с обрабатываемой деталью и подводят дальше до загорания лампочки, сигнализирующей о достижении необходимого усилия прижатия диска к детали. После этого включают кнопку сброс и измеряют диаметр. Размер детали считывают по положениям светящихся штырьков декатронов на оцифрованной шкале. [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...