Сила массовая поверхностная

Кроме деления сил на поверхностные и массовые, силы, действующие на систему, можно разделить еще на внутренние и внешние. Внутренними силами называются силы, происходящие от взаимодействия частиц (тел), принадлежащих системе силы, происходящие от действия тел, не принадлежащих системе, называются внешними. [c.181]

Очевидно, что последняя формула имеет место как для конечного числа сил, так и для сил массовых и поверхностных. [c.47]

Давление в покоящейся жидкости, закон Паскаля, единицы давления На покоящуюся жидкость действуют две группы внешних сил — силы давления (поверхностные силы) и гравитационные (массовые) силы, т. е. вес жидкости. [c.62]

Проварьируем функционал по напряжениям, относящимся к моменту времени t, принимая в качестве вариаций напряжений статически возможные поля напряжений. Под Этими полями понимаются такие распределения напряжений, которые удовлетворяют однородным уравнениям равновесия и однородным граничным условиям на части поверхности тела Sp (вариации массовых сил и поверхностных нагрузок считаются равными нулю). Тогда [c.357]

Пусть в первом состоянии тело находится под действием массовых сил // и поверхностных сил //, которые вызывают напряженно-деформированное состояние тела, характеризуемое функциями ai, е//, Ы/. [c.93]

Жидкость подвержена действию двух категорий внешних сил объемных (массовых) и поверхностных. Объемными называются силы, пропорциональные объему жидкости (силы тяжести и силы инерции), поверхностными — силы, приложенные к поверхности, ограничивающей объем жидкости, или к поверхности, проведенной внутри этого объема. В общем случае (при равномерном распределении этих сил по поверхности) величина поверхностной силы пропорциональна площади, на которую она действует. В качестве примера поверхностной силы можно привести атмосферное давление, действующее на поверхность жидкости, помещенной в открытом сосуде. [c.15]

Силы массовые и поверхностные. Исследование динамики механизма имеет целью, во-первых, найти закон движения входного звена, т, е. зависимость (рх = <р1 Ц), и, во-вторых, определить силы, действующие на звенья механизма. Удобнее сначала ознакомиться со второй частью проблемы в предположении, что первая ее часть уже решена. [c.36]

Сила тяготения является силой массовой и, в отличие от поверхностных сил, действует непосредственно на каждую из частиц тела. Поэтому, когда на тело действуют только силы тяготения, они непосредственно сообщают каждой из частиц тела одно и то же ускорение и эти частицы движутся как свободные, не оказывая взаимных давлений друг на друга тело находится в состоянии Н. [c.249]

В гетерогенных смесях на межфазных поверхностях раздела действуют поверхностные силы (давление, сила сопротивления, поверхностного натяжения и т. д.) и на каждую фазу в заданном элементарном объеме — массовые силы (сила тяжести, электромагнитная сила и т. д.), причем отдельные фазы существуют в виде макроскопических включений (капель, пузырей, пробок и т. д.), в общем случае изменяющихся в пространстве и во времени. Тогда законы, описывающие межфазное взаимодействие, чрезвычайно осложняются, а проблема вывода основных уравнений сохранения многофазной среды сводится главным образом к правильному заданию сил и потоков энергии и массы на межфазной границе раздела. [c.47]

Силу Р в данном случае следует рассматривать как равнодействующую газодинамических сил, действующих на всю струйку тока 1—2 (или 1 —2, так как при А ->-0 эти силы одинаковы). В общем случае этими составляющими силами являются поверхностные и массовые силы. Поверхностные силы, действующие на струйку со стороны отброшенных соседних масс газа или твердых границ обтекаемых потоком тел, состоят из сил давления и сил трения. Они действуют на боковую поверхность струйки и на ее торцы. К мас-говым силам относится сила тяжести, которой в газовом потоке обычно пренебрегают ввиду ее малости. [c.29]

Модели нагружения. Эти модели содержат схематизацию внешних нагрузок по координатам, времени, а также по воздействию внешних полей и сред. Силовые нагрузки, действующие на конструкции, можно разделить на три группы 1) объемные или массовые силы 2) поверхностные силы 3) сосредоточенные силы. Объемные нагрузки действуют на каждую частицу внутри тела. К таким нагрузкам относятся собственный вес конструкции, силы инерции, силы магнитного притяжения и т.п. Поверхностные нагрузки распределены по значительным участкам и являются результатом взаимодействия различных конструктивных элементов одного с другим или с другими физическими объектами (например, давление жидкости или газа на стенки сосуда, давление ветра на оболочку градирни и т.п.). Если силы действуют на небольшую поверхность конструкции, то их можно рассматривать как сосредоточенные нагрузки, условно приложенные в одной точке. По характеру действия нагрузки можно разделить на статические и динамические. Статическая нагрузка возрастает от нуля до своего номинального значения и остается постоянной во время эксплуатации конструкции. Переменное, или динамическое, нагружение — нагружение, изменяющееся во времени. Часто встречающимся видом переменного нагружения являются циклические нагрузки, характеризующиеся периодическим изменением значения и/или знака. Модели нагружения должны учитывать воздействие полей и сред. Наиболее существенным является воздействие температурного поля. Изменение температуры элементов конструкций вызывает температурные деформации. Если они не удовлетворяют уравнениям совместности деформаций, то в элементах конструкций возникают температурные напряжения, значения которых часто оказываются соизмеримы со значениями напряжений, возникающих от воздействия внешних сил. Кроме того, изменение температуры влияет на механические характеристики конструкционных материалов. В некоторых случаях приходится учитывать влияние нейтронного облучения, электромагнитного поля, воздействие коррозионных сред. [c.401]

Возможны два типа внешних сил (а) поверхностные, или контактные, силы, вызываемые напряжениями в жидкости, действующими на поверхность элемента (б) объемные, или массовые, силы (например, сила тяжести), действующие на жидкий элемент. Далее, скорость образования количества движения в объеме просто равна скорости накопления или увеличения количества] движения в объеме плюс скорость истечения количества движения из этого объема через его поверхность. Следовательно, получаем [c.39]

Это изменение импульса равно элементарному импульсу всех внешних сил (массовых и поверхностных), приложенных как к боковой поверхности трубки, гак и к сечениям 1 и 2. Если массовыми силами можно пренебречь, то остаются только поверхностные силы (в случае идеальной жидкости - только силы давления). [c.68]

Мысленно разделим объем V на два объема У и Vs поверхность раздела назовем О, а часть О, ограничивающую V, — 0. В число внешних сил, действующих на среду в объеме Vi, теперь надо включить реакции на него среды в объеме I/2- В противном случае необходимые условия равновесия внешних сил — массовых в Vi и поверхностных сил на Oi — не были бы, вообще говоря, соблюдены. Эти силы должны компенсироваться силами и моментами реактивных воздействий, создаваемых прилегающей к Vi средой в Уа-объеме и распределенных по поверхности раздела О. Принимается, что распределение этих сил на площадке dO поверхности О статически эквивалентно силе t dO, причем ориентация площадки задается единичным вектором нормали к ней N, направленной вовне Vi (рис. 1). [c.17]

Далее принимается, что внешние силы (массовые и поверхностные) отсутствуют. В предположении, что задача теплопроводности может рассматриваться независимо от задачи теории упругости (см. п. 3.5 гл. III), это не идет в ущерб общности, так как линейность задачи для тела, подчиняющегося закону Гука, допускает наложение напряженных состояний, вызываемых действием объемных сил, поверхностных сил и изменением температуры и определяемых по отдельности для каждого из перечисленных факторов. [c.146]

Решение строится обратным методом и состоит из нескольких этапов 1) задаемся формой осуществляемого преобразования V- в V-объем, 2) составляется выражение меры (или тензора) деформации, 3) записывается закон состояния, и осуществляется проверка, что определяемый им тензор напряжений удовлетворяет уравнениям статики в У-объеме, 4) определяются поверхностные силы, требующиеся для поддержания этого напряженного состояния. Получаемые при этом порядке построения решения содержательны, если распределение так найденных поверхностных сил (массовые считаются отсутствующими или наперед заданными) достаточно просто реализуемо, а также если постановка задачи допускает замену найденного распределения статически эквивалентной системой поверхностных сил. [c.686]

Итак, сформулируем краевую задачу теории упругости при конечных перемещениях. Предположим, что на упругое тело действуют массовые силы и поверхностные нагрузки, так что граничные условия следующие [c.87]

Чтобы получить сплошное тело, к начальным деформациям нужно добавить новые из-за несовместности произвольных начальных деформаций. Эти добавочные деформации вызывают внутренние напряжения, даже если внешние силы или перемещения не накладываются. Мы обобщим данную задачу, предполагая далее наряду о начальным( деформациями наличие массовых сил Р -, поверхностных сил f - на Si и перемещений на поверхности S,, где перемещения измеряются от исходного состояния. [c.133]

В 5.2 предполагалось, что при потере устойчивости как заданные массовые силы, так и поверхностные силы на 5] не изменяются ни по величине, ни по направлению и что тело жестко закреплено на Sg. Покажите, что если заданные массовые силы и поверхностные силы на St являются следящими силами, а именно [c.154]

Внешние силы, действующие на тело, можно разделить на две категории 1) силы поверхностные, действующие на границе рассматриваемого тела с окружающей средой, и 2) силы массовые (или объемные), действующие, вообще говоря, во всех точках внутри тела. Те и другие могут быть непрерывными или кусочно-непрерывными функциями координат точки (и времени). [c.53]

Если, как это обычно бывает, действующие на тело внешние силы — массовые и поверхностные — заданы и надо определить напряжения в теле, т. е. тройку вектор-функций 5 , то для этого имеем одно дифференциальное уравнение (1.41) с граничным условием (1.40) или эквивалентное им вариационное уравнение (1.42). Таким образом, уравнения статики дают лишь одно уравнение связи между тремя функциями 5 , т. е. задача определения внутренних напряжений в теле является статически неопределимой. Это и понятно, поскольку до сих пор были совершенно независимо рассмотрены внутренние напряжения и внутренние деформации. На самом же деле в реальных телах внутренние взаимодействия частиц (напряжения) зависят от изменения положения частиц друг относительно друга, например от изменения расстояний между атомами, т. е. между напряжениями и деформациями имеются зависимости, которые налагают на напряжения дополнительные ограничения, поскольку перемещения в среде (континууме) должны быть непрерывными функциями координат. [c.60]

Собирая наши выводы, мы можем сказать, что влияние на смещения неравномерного нагрева можно найти из уравнений обычного типа, установленных в 320—322, при следующих условиях (а) в добавление к массовым силам и поверхностным напряжениям, которые приложены к телу в действительности, мы должны ввести фиктивные объемные силы, являющиеся градиентом фиктивного потенциала рб [c.409]

Теперь вместо очень длинного цилиндра 400 рассмотрим очень короткий цилиндр, т. е. пластинку. Пусть ось Oz направлена перпендикулярно граничным плоскостям пластинки. Примем, как и раньше, что направления приложенных массовых сил и поверхностных напряжений перпендикулярны Oz. Вместе с тем мы предположи.м, что торцы цилиндра, т. е. плоскости пластинки, совершенно не напряжены. Согласно нашим предположениям, мы имеем задачу [c.483]

Каждое движение можно реализовать, прикладывая соответствующие массовые и поверхностные силы, определенные по схеме движение тензор напряжений -> поверхностные силы -> массовые силы. Однако такое решение полностью бесполезное, потому что нет технически возможного способа приложения заданных наперед объемных сил. Интересны только те движения, которые можно реализовать при заданной и зафиксированной объемных силах. В настоящем параграфе будем заниматься только такими задачами. При этом предполагаем, что массовые силы равны нулю. [c.190]

Рассмотрим произвольное твердое тело с наложенными на него реакциями связей. Воздействие окружающих тел заменяется силами, которые называются внешними. Внешние нагрузки можно разделить на объемные (массовые), поверхностные и сосредоточенные. Последние могут рассматриваться как предельный случай приложения поверхностных нагрузок на малой части поверхности тела. [c.23]

I силы МАССОВЫЕ И ПОВЕРХНОСТНЫЕ [c.49]

При рассмотрении усилий, возникающих в теле под действием внешних сил, необходимо различать между собою так называемые массовые (или объемные) и поверхностные силы. Массовы.ии назы- [c.325]

Найдем сумму проекций на направление движения всех сил (массовых и поверхностных), действующих на жидкость в пределах выделенного элемента на направление движения. [c.297]

Основные элементы движения жидкости. Причинами движения жидкости являются действующие на нее силы объемные или массовые силы (сила тяжести, инерционные силы) и поверхностные силы (давление, трение). В отличие от гидростатики, где основной величиной, характеризующей состояние покоя жидкости, является гидростатическое давление, которое определяется только положением точки в пространстве, т. е. р=/ (х, у, г), в гидродинамике основными элементами, характеризующими движение жидкости, будут два гидродинамическое давление и скорость движения (течения) жидкости. [c.56]

Кроме поверхностных сил, на жидкость действуют еще массовые силы. Массовыми силами являются сила тяжести и сила инерции. Как известно, эти силы прямо пропорциональны массе тела. [c.9]

В гидравлике как массовые, так и поверхностные силы обычно рассматривают в виде единичных сил массовые силы относят к единице массы, а поверхностные — к единице площади. Единичная массовая сила численно равна соответствующему ускорению. Единичная поверхностная сила представляет собой напряжение этой силы и в общем случае раскладывается на составляющие нормальное напряжение (его называют гидромеханическим давлением) и напряжение касательное. [c.7]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Остановимся на рассмотрении второй категории внутренних усилий (см. 20). При этом будЬм различать так называемые массовые (или объемные) и поверхностные силы. Массовыми называют силы, действующие на каждую из частиц данного тела и численно пропорциональные массам этих частиц примером массовых сил являются силы тяготения. Поверхностными называют силы, приложенные к точкам поверхности данного тела примером таких сил являются реакции всевозможных опор, сила тяги, силы сопротивления среды и т. п. При определении закона движения (или условий равновесия) физическая природа приложенных к телу сил роли не играет. Важно лишь, чему равны модуль и направление каждой из сил. Однако на значениях возникающих в теле внутренних усилий это различие, как мы увидим, сказывается весьма существенно. Объясняется такой результат тем, что массовые силы действуют на каждую из частиц тела непосредственно действие же поверхностных сил передается частицам тела за счет давления на них соседних частиц. [c.258]

Пусть тело, представляюп1.ее собой тело вращения около оси Хз, деформируется под действием поверхностных сил (массовые силы отсутствуют) симметрично относителыно этой оси вращения. Тогда перемещение в направлении, перпендикулярном плоскости, проходящей через ось Ха, будет равно нулю, а две другие проекции Ur и Из не будут зависеть от полярного угла ф. Для решения этой задачи удобно пользоваться цилиндрическими координатами г, ф, хз. Компоненты симметрического тензора деформаций в цилиндрической системе координат, согласно формулам (3.29), будут иметь вид [c.236]

Жидкость в состоянии покоя подвергается действию двух категорий внещних сил массовых и поверхностных. Массовые силы пропорциональны массе жидкости — это силы тяжести и инерции. Поверхностные силы действуют на поверхность жидкости (давление атмосферы на свободную поверхность воды в реке). [c.12]

Здесь через обозначена объемная плотность массовых сил,. Рц — тензор напряжений поверхностных сил. Преобразуя поверхностный интеграл к объемному и записывая (1.11) в дифференциальной форме, найдем [c.11]

Покоящаяся л<идкость подвержена действию двух категорий внешних сил массовых и поверхностных. Массовыми являются силы, пропорциональные массе жидкости силы тяжести, а также силы инерции. Последние действуют, например, в том случае, когда жидкость находится в относительном покое, будучи помещена, например, в движущуюся цистерну и т. д. Поверхностные силы — это силы, действующие на поверхности исследуемых объемов жидкости, например, сила давления поршня на поверхность жидкости. В результате действия внешних сил внутри жидкости возникают напряжения, измеряемые в килограммах на квадратный метр (кГ1м ) и т. д. [c.21]

Силы, действующие на самолет в полете, делятся на поверхностные (контактные) и массовые. Поверхностные силы возникают в результате взаимодействия воздуха, газовой среды с поверхностями самолета и двигателя. К поверхностным силам относятся тяга двигателя Р и аэродинамические силы подъемная сила Y, лобовое сопротивление Q и боковая сила Z. К массовым силам отно- [c.154]

Жидкость находится в сосуде, который дв1шется по горизонтальному закруглению с постоянной скоростью (рис. 6.5). В данном случае на жидкость действуют поверхностные силы, массовые силы тяжести и инерции. [c.102]

Если участок горизонтальной поверхности жидкости подвергается малому отклонению от равновесия, то под действием восстанавливающих сил (массовых и поверхностного натяжения) этот участок приходит в движение, проходит состояние равновесия, снова попадает под действие восстанавливающих сил, таким образом, возникает волновое движение жидкости. Большинство задач гидродинамики, связанных с образованием волн на поверхности жидкости, рассматривается в предположении, что жидкость идеальная несжимаемая, а движение ее потенциальное. Для таких волновых движений справедливо уравнение Лапласа (1.72), а поле давлений описывается интегралом Лагранжа — Кощи (1.39). Если плоскость хОу совпадает с горизонтальной поверхностью жидкости, а ось z направлена вертикально вверх, то волновая поверхность может быть представлена уравнением [c.85]

Классификацию насосов естественно построить в зависимости от вида Преобладающих сил, действующих на жидкость в энергосообщигеле. В МЖГ различают силы массовые и поверхностные, причем последние могут быть силами трения и давления. [c.174]

Рассмотрим НДС произвольного трехмерного тела V, ограниченного поверхностью S. Для описания геометрии будем использовать общую декартову систему координат Xj, Х2. -х з или цилиндрические координаты г, 0, г. В каждой точке Q поверхности S зафиксируем единичную внешнюю нормаль п (п , Пз, з)- Пусть материал тела V изотропный и линейно деформиуемый с коэ ициентом Пуассона v и модулем упругости Е. В общем случае объект подвержен воздействию массовых сил В(, поверхностных нагрузок и температурного поля Т. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...