Длительность удара

Ударными называют кратковременные механические воздействия, в которых максимальные значения сил являются весьма большими. Функция, выражающая зависимость силы, момента силы или ускорения при ударе от времени, называется формой удара. Основными характеристиками формы являются длительность удара и его амплитуда — максимальное значение механического воздействия при ударе. [c.271]

Ударом называют явление, при котором за малый промежуток вре-жни, т. е. почти мгновенно, скорости части или всех точек системы изменяются на конечные величины по сравнению сих значениями непосредственно перед ударом или после него. Длительность удара составляет обычно десятые и меньшие части долей секунды [c.505]

Ударным воздействием при расчете амортизаторов считается не только мгновенный импульс, но и воздействие сравнительно большой силы за конечный промежуток времени t = ty, называемый длительностью удара. Зависимость силы F, действующей на амортизируемый объект, от времени t при ударе называют формой удара. Эту зависимость можно представить как бесконечную последовательность элементарных импульсов F(l)dl. Подставив в выражение (18.39) [c.343]

На рис. 103, а показаны графики сил F и Q для случая, когда kty >n длительный удар), и максимум силы упругости ) достигается при kty = л. На рис. 103,6 те же графики показаны для случая, [c.345]

Известно, что после первого удара характер контакта меняется. При первом ударе длительность удара больше, а сила удара меньше, чем при последующих. При повторных ударах продолжительность удара сокращается, а сила удара увеличивается. Все эти изменения (при одинаковых энергиях удара) связаны с изменением механических, свойств в поверхностных слоях соударяющихся тел. В этой связи представляет интерес кривая, приведенная на рис. 68, которая показывает зависимость температуры от веса молота при повторном соударении. Сравнительная оценка температурных кривых при первом и повторных соударениях показала, что, имея одинаковый вид, они отличаются в количественном отношении. При повторных ударах температура во всем диапазоне изменения веса приблизительно на 40% меньше, чем при первом ударе. Это связано с тем, что вследствие контактного упрочнения, происшедшего после первого удара, работа пластической деформации при повторных ударах уменьшалась. [c.141]

Расчет энергетического спектра ударных импульсов в рассматриваемом случае может быть выполнен, если считать периодом Г(, средний временной интервал между ударами ролика по кулачкам, а средней длительностью удара Тц — расчетную величину ударного взаимодействия между роликом и холостым кулачком после размыкания зазора на ведущем кулачке. [c.74]

Очевидно, в том случае, когда расстояния между соседними шарами велики по сравнению с их диаметром В, скорость, с которой передается количество движения, мало отличается от скорости, с которой движется каждый шар между двумя ударами. Чем плотнее расположены шары, тем меньше время передачи количества движения на одно и то же расстояние А. Увеличение скорости передачи количества движения можно легко рассчитать, предполагая длительность удара насто.лько малой, что ею можно пренебрегать. В этом случае скорость передачи [c.82]

Характерные осциллограммы сигналов акселерометра (отдельная кривая) и линейного дифференциального преобразователя (огибающая) приведены на фиг. 5.19. Приведенные на фиг. 5.19 три записи, полученные при повторных нагружениях образца, свидетельствует о достаточно хорошей воспроизводимости результатов. По этим осциллограммам были определены значения ускорения и сокращения длины образца в функции времени. Примеры полученных кривых даны на фиг. 5.20. Численное интегрирование по времени графика изменения ускорения (кривая на фиг. 5.20,а) дает график изменения скорости (фиг. 5.20,6). Наконец, численным интегрированием по времени изменения скорости находят изменение длины образца. Результаты определения изменения длины образца тремя указанными выше способами показаны на фиг. 5.20,6. Хотя точное определение длительности удара по записям линейного дифференциального преобразователя было сопряжено с некоторыми трудностями, результаты, полученные тремя способами, хорошо согласуются между собой. [c.151]

Длительность удар-него импульса, / >< [c.365]

При выборе т к с можно руководствоваться и соображениями динамического подобия, когда массы и жесткости выбирают так, чтобы первые п собственных частот модели и стержня были одинаковы. При п оо оба подхода дают в пределе точные результаты. Однако при малых п более точные результаты достигаются при динамически подобных моделях. Эти модели позволяют определить распределение сил в деформируемом теле, определить длительность удара, но не позволяют определить скорость распространения возмущения. В качестве недостатка следует отметить и то, что после удара система дискретных масс находится в деформированном состоянии, а модель системы с распределенными параметрами в момент отрыва недеформирована. [c.173]

Функция, выражающая зависимость силы, момента силы или ускорения при ударе от времени, называется формой удара. Основными характеристиками формы являются длительность удара и его амплитуда — максимальное значение механического воздействия при ударе. [c.21]

В случае длительного удара вычислению и й полезно предпослать исследование функции R (О, поскольку [c.270]

Практически достаточным условием отнесения ударного воздействия к короткому удару можно считать выполнение условия 0 < со т < п/4. При я/4 < со,т < < я, 2 зависимость и w от длительности удара становится более заметной, тогда как зависимость от его формы остается незначительной. Для вычисления X и w можно использовать (20), полагая [c.274]

В теории удара часто рассматривают предельный случай, считая, что длительность удара Д7 = - /g стремится к нулю, значение Pgp - к [c.404]

Следует подчеркнуть, что уравнения (6.66), (6.67) записаны для замкнутой системы, но для двух очень близких моментов времени, ибо длительность удара весьма мала. Поэтому они с известным приближением будут справедливы и для незамкнутой системы двух шаров, если, конечно, силы со стороны третьего тела малы в сравнении с силами взаимодействия шаров (такие силы за короткий промежуток времени не могут заметно изменить импульс и кинетическую энергию шаров). Например, по этой причине соударение двух свободных шаров в воздухе вполне можно описать формулами (6.66), (6.67), хотя система шаров и не является замкнутой, так как на каждый шар действует внешняя сила — сила тяжести. [c.166]

В первый период, продолжительность которого обозначим через i, происходит сжатие поверхностей соприкосновения двух тел до гех пор, пока скорость шара станет равной нулю во второй период, продолжительность которого обозначим через хг, вследствие упругости двух тел форма их поверхностей соприкосновения начинает восстанавливаться, но не до первоначального положения. За второй период длительности удара скорость шара изменяется от нуля до ц в этот момент шар отрывается от неподвижной поверхности и стремительно поднимается на этом явление удара и заканчивается. [c.131]

Величина ударного импульса за весь период длительности удара определится так [c.131]

Величина k называется коэффициентом восстановления. Для изучения явления, происходящего при ударе, удобно разбить длительность удара на два периода. [c.138]

В современной литературе [2, 5, 6, 18] при исследовании соударения тел обычно полагают, что отраженными волновыми процессами можно пренебречь, если размеры тела таковы, что полная длительность удара больше (в 5-10 раз) времени пробега упругой волны, или, наоборот, размеры настолько большие, что отраженная волна не успеет вернуться за время удара. На примере продольного удара тела по стержню конечной длины можно проверить обоснованность этих предположений и исследовать, как влияют волновые явления на процесс удара в случае, когда ими пренебрегать нельзя. [c.530]

Для определения зависимости длительности удара от сближения проинтегрируем (6) и введем безразмерную величину rj = h/hQ, тогда [c.643]

Это выражение называется коэффициентом относительной кратковременности удара. Величина его тем больше, чем меньше относительная длительность удара и, следовательно, больше условная частота возмущающей силы по отношению к собственной частоте (или чем меньше продолжительность удара по отношению к периоду собственных колебаний системы). Соответственно с этим при почти мгновенном ударе сила упругости [c.37]

Остается исследовать динамический коэффициент при а <1 Прежде всего ясно, что при очень небольших величинах а (большой длительности удара, высокой частоте собственных колебаний) коэффициент V должен быть приблизительно равен единице, так как действие силы близко к статическому. При а =0,7— —0,8 получаются по точной формуле наибольшие значения [c.41]

Приведенные выводы действительны для ударного импульса, имеющего синусоидальную форму (график сила — время представляет собой половину синусоиды). При прямоугольной форме ударного импульса (постоянная величина силы при длительности удара ) динамический коэффициент получается равным V = [c.41]

Для определения силы упругого сопротивления основания, вызываемой отдельным ударом, можно рассматривать его действие как баллистическое, так как удары молота отличаются очень малой продолжительностью и высокой степенью внезапности, так что колебания подвергнутого удару фундамента практически начинаются только после окончания явлений удара. Длительность удара составляет приблизительно 7юо сек фиктивная частота возмущающей силы ударного импульса, принимаемого [c.121]

Если сюда подставить значение 5 из уравнения (291), то для получения искомой величины ударной силы надо определить еще только величину. Поскольку речь идет о свободных колебаниях, можно рассматривать длительность удара как половину периода собственных колебаний и выразить ее согласно уравнению (9) через круговую частоту следующим образом [c.130]

Длительность удара (на уровне 3 дБ) AT [c.601]

Совпадение формы теоретической и экспериментальной кривых и длительности удара свидетельствует об удовлетворительной точности расчета. [c.483]

Все известные решения задачи о соударении тел носят приближенный характер. Интерес к этой проблеме возник очень давно и нашел свое отражение еще в работах Галилея, Гюйгенса и особенно Ньютона [37, 125, 132]. Однако в этих классических работах ставился вопрос лишь об итогах соударения абсолютно твердых тел, т. е. о состоянии их движения в момент окончания удара, если состояние движения тел в момент начала удара известно. Процесс соударения тел часто рассматривался как мгновенный. Явления, происходящие во время удара, количественно не учитывались, в частности оставался открытым вопрос а длительности удара, величине и форме области контакта тел, распределении контактных напряжений. [c.334]

Теория Герца позволяет определить все основные параметры, характеризующие соударение упругих тел, в частности установить-опытно наблюдаемы факт уменьшения длительности удара при возрастании начальной относительной скорости соударения тел. С другой стороны, она не учитывает упругие колебания тел, возникающие в них в результате соударения. Принимается, что возмущения в телах во время удара успевают принять вид статических, что возможно лишь при условии, что время удара значительно превосходит период наиболее медленных колебаний соударяющихся тел. [c.334]

Автомодельное решение, строго говоря, отвечает идеализированным начальным условиям, в которых длительность удара т бесконечно мала, а давление на поршне в течение удара IIi бесконечно велико. При этом предельный переход т -> О, -> оо совершается таким образом, что произведение которому пропорционален параметр А (см. фор- [c.649]

Энергия Е газа, движущегося с ударной волной вправо, успевает уменьшиться к данному моменту t в тем большее число раз по сравнению с начальной энергией Е, чем короче был удар. Неудивительно, что в пределе исчезающе малой длительности удара т -> О нужна бесконечная работа [c.649]

По существу, идеализированное предельное решение отвечает не просто нулевой длительности удара х, а бесконечно большому отношению i/x i/x-> оо и Е 1Е- 0, 7 /7- оо. [c.650]

Ближе к реальности иное толкование предельного условия, когда не длительность удара устремляется к нулю, а при фактически конечной длительности удара и конечной энергии Е рассматриваются времена i, большие по сравнению с т t/x оо не за счет х -> О, а за счет t -> оо). [c.650]

Терми1Тология гто ударным спектрам еще не полностью устоялась, поэтому как в отечественной, так н в зарубежной литературе для обозначения приведенных понятий иногда применяют н другие термины Так, в т 1 (гл 6) ударный спектр — это зависимость d iax (г/Т ), где rf,nax максимальное перемещение массы т, X — длительность удара, — период свободных колебаний механической системы с учетом демцфированлч. [c.479]

В табл. 1 пригедены формулы, определяющие закон изменения ускорения объекта при ударах с различными формами импульсов. Для импульсов 1—4 с четко выраженной длительностью т наряду с формулами для ы> ((), из которых получается значение й при длительном ударе, приводятся выражения для ш (т), опреде ляющие й при коротком ударе. Для импульсов 5—6, не имеющих четкого окончания действия, приведены формулы для ш [c.270]

Таким образом, зная текущий амплитудный спектр i (/, /со) воздействия о (/) и собственную частоту виброизолкрованиого объекта, можно получить оценку сверху для его наибольшего отклонения х и для максимальной перегрузки w при длительном ударе, а также точные значения х ч т при коротком ударе. [c.272]

В рассматриваемом приближении наибольшее отклонение J при длительном ударе равно 2а, причем момент времени /= согласно (40) равен пУ(о. Таким образом, при сот > п удар оказывается длительным, при сот < я — коропсим, В последнем случае [c.281]

При абсолютно жесткой муфте Л1тах = = Мо 4- Му. Таким образом, упругая муфта смягчает длительный удар в том случае, если J2 > /f. Это положение справедливо при любой жесткости муфты. При коротком ударе, когда т<5 nik, ф не успевает принять максимального значения, нарастая в течение всего удара. Максимальный момент при коротком ударе [c.64]

Эти эксперименты Дюве и Хопмана заслуживают более подробного рассмотрения. В опытах Дюве устройство для приостановления удара по достижении заданной деформации показано на рис. 4.127. Материал под канавкой V-образного сечения, обозначенный символом N, ломался, когда шайба А, державшая проволоку, ударяла по стержню В. Выбирая расстояние D при известной скорости массы Я, можно было определить длительность удара или время, в течение которого волна разгрузки проходит по проволоке, вызывая замороженное или фиксированное распределение деформаций, поддающихся определению. Несколько лет назад, повторяя опыты Дюве в моей лаборатории, как часть программы изучения ранее выполненных экспериментов по динамической пластичности. [c.221]

Диаграмма показывает, что длительность удара возрастает с уменьшением отношения г, а резкие скачки в максимумах деформации дают объяснение тому, почему решение не имеет удо-влетворительных результатов, когда оно берется в виде ряда. Диаграммы, подобные представленной на рис. 128, построены Сен-Венаном для нескольких форм поперечных сечений стержня, причем на основании их Сен-Венан показывает, что наибольшее напряжение, вызванное ударом, возникает в защемленном торце. [c.291]

До сих пор мы рассматривали мгновенный удар, т. е. принималось, что длительность удара так мала, что колебания воспри- [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...