Амплитуда волны комплексна

Амплитуда волны комплексная [c.301]

Первая составляющая поля i/i —это плоская равномерно ослабленная волна, проходящая через голограмму, которая распространяется по нормали к диапозитиву. Вторая, незначительно расходящаяся волна U2 распространяется в направлении, близком к нормали плоскости позитива. Она не несет информации о фазе рабочей волны и пространственно отделяется от изображений. Третья составляющая i/3 с точностью до постоянного множителя является копией волны, деформированной неоднородностью. Эта составляющая образует мнимое изображение в плоскости Хг фазового объекта, отклоненное от оси голограммы на угол 0. Четвертый член пропорционален комплексно-сопряженной амплитуде волны, идущей от объекта. Он соответствует действительному изображению объекта, расположенному на оси Х с противоположной стороны по отношению к мнимому изображению под углом 6 к оси голограммы. Действительное и мнимое изображения расположены на расстоянии // от голограммы. [c.235]

Метод голографической интерферометрии (МГИ) основан на способности голограмм когерентно складывать комплексные амплитуды волн, попадающих на фотопластинку неодновременно, например спустя некоторое время друг после друга. Если фотопластинка экспонируется в течение различных интервалов времени =1, 2,. .., п, то в результате п когерентных изображений (как мнимых, так и действительных) исходного объекта будут испытывать линейную суперпозицию, а следовательно, интерферировать друг с другом. [c.236]

В некоторых опытах, как и при выпечке хлебобулочных изделий, базовые элементы закладывались на различной глубине заготовки. Изучение кинетики тепловых потоков по слоям показало, что протекают волнообразные процессы, причем отдельные горизонтальные слои в связи со сдвигом фазы и разным значением амплитуды волн можно рассматривать как участки адиабатического калориметра с направленным транзитом или накоплением энергии. Это позволяет применить методику комплексного определения ТФХ, разработанную для лабораторных условий с отбором пробы, непосредственно в процессе выпечки изделий [56]. [c.154]

Замена системы дискретных усилий эквивалентной распределенной нагрузкой. В целях упрощения расчетной модели дискретное динамическое воздействие кольцевых участков стержневой структуры на осесимметричные кольцевые участки (диски, оболочки) можно заменить приближенно эквивалентной распределенной нагрузкой. Такой прием широко используют при рассмотрении колебаний дисков с лопатками [10, 11, 15, 18, 34 и др.], это не влечет практически ощутимых погрешностей, если порядок поворотной симметрии стержневого участка достаточно велик. Тогда матрицы ВДЖ и ВДП осесимметричных участков можно определить как линейные операторы, устанавливающие связь -Между комплексными амплитудами волн компонентов распределенных нагрузок и комплексными амплитудами волн компонентов перемещений. Если такие матрицы обозначить П и Н. то переход от распределенного представления к дискретному должен осуществляться в соответствие с выражениями [c.47]

Эта матрица имеет второй порядок, поскольку независимыми перемещениями являются лишь два прогибы Цг и углы поворота Ру. Матрица (5.1) устанавливает связь комплексных амплитуд волн обобщенной перерезывающей силы и изгибающего момента Муд с комплексными амплитудами волн прогибов и углов поворота Руд [c.70]

Матрица устанавливает связь между комплексными амплитудами волн распределенных усилий и комплексными амплитудами волн перемещений [c.71]

После стыковки лопаток с диском комплексные амплитуды волн перемещений гл и Р.-С.П станут линейно зависимыми [c.72]

Учитывая (5.9), (5.10) и используя комплексную амплитуду волн обобщенной распределенной перерезывающей силы [c.72]

Таким образом, на внешнем радиусе комплексные амплитуды волн усилий и перемещений связаны зависимостью [c.79]

Намного большая чувствительность к малым фазовым возмущениям достигается с помощью метода фазового контраста (метода Цернике). Прозрачный объект, являющийся источником возмущений, освещается идеальной плоской волной после его прохождения распределение комплексной амплитуды волны приобретает вид и о е , где (р — зависящие от поперечных координат фазовые отклонения, к-рые и подлежат регистрации. Транспарант представляет собой прозрачную пластинку с таким утолщением (либо выемкой) в малой при-осевой зоне, что между светом, проходящим через эту зону и через остальную часть сечения, создаётся разность хода Х./4. [c.153]

Волновые (в частности, оптические) явления характеризуются как временной зависимостью, так и пространственной, т. е. зависимостью от координат. В Ф.-о. интерес представляет именно пространств, структура волны, к-рая описывается (в случае гармонич, волн фиксированной частоты со) комплексной амплитудой волны /(л, j, z), являющейся решением ур-ния Гельмгольца [c.386]

Аналогично решается задача пространственной фильтрации— нахождение комплексной амплитуды волны в выходной плоскости по заданному полю во входной шюс-кости [c.386]

Это утверждение справедливо при любых значениях параметров и, V. ф-ция (12) есть комплексная амплитуда плоской волны, причём параметры и, v—проекции волнового вектора к этой волны на оси х, у, если + <((o/ ) = f . Если же I и -t-ii >/с , выражение (12) также является решением (1) и наз. неоднородной волной (амплитуда волны спадает с ростом 7 экспоненциально, поскольку k. = k -u — v — в этом случае мнимое число). [c.387]

Согласно принципу излучения частные решения, соответствующие корням с положительными мнимыми частями, должны быть отброшены. С учетом этого среднее значение комплексной амплитуды волны выражается следующим образом [c.231]

Практический вывод из формального доказательства, приведенного выше, состоит в следующем. Пусть комплексная монохроматическая волна распространяется от некоторой плоскости А к другой плоскости В через среду с диэлектрической проницаемостью е(г). Если в окрестности плоскости В мы генерируем каким-то образом волну Е , комплексная амплитуда которой в пределах площади, занимаемой падающим пучком, комплексно-сопряжена с амплитудой волны E (с точностью до постоянного множителя), то волна 2 будет распространяться назад и оставаться всюду комплексно-сопряженной волне E . Таким образом, ее волновые фронты всюду совпадают с волновыми фронтами поля Е,. [c.592]

Рассмотрим простейшие и практически наиболее часто встречающиеся случаи, когда восстановлению подлежат голограммы, снятые в дальней зоне (зона Фраунгофера) или в зоне Френеля, т. е. когда комплексная амплитуда волны в плоскости голограммы связана с комплексной амплитудой поля на объекте преобразованием Фурье или Френеля. [c.162]

Здесь г — радиус-вектор, со -, Vj — частоты и скорости волн (/ = = i, г, d), Ej — амплитуды волн, rtj — показатели преломления граничащих сред, Sj — единичные векторы. Поскольку условие SjK = onst определяет плоскость, перпендикулярную к Sj, то выражения (135.2) описывают плоские волны, распространяющиеся вдоль векторов Sj— Si, s , s . Согласно сказанному в 4 о комплексной записи колебаний, физическое содержание связано с вещественной частью этих выражений. Аргументы декартовых слагающих комплексных векторов Ег, Еа суть начальные фазы соответствующих колебаний. Как разъяснено в ПО, разность начальных фаз составляющих вектора , влияет на состояние поляризации волны. [c.472]

Характеристическое уравнение для имеет еще одну пару корней [18]. Если коэффициент Пуассона материала больше 0,26, то один из этих корней комплексный с положительными действительной и мнимой частями + /к". В результате уравнение плоской волны запишется в виде Таким образом,. действительная часть kg характеризует фазовую скорость, а мнимая — затухание волны вдоль поверхности. Фазовая Kopo ib близка к скорости продольной волны, но несколько отличается от нее, например для железа фазовая скорость равна 1,035с , т. е, больше скорости продольной волны. Мнимая часть корня k" для железа равна 0,09ki, в результате амплитуда волны ослабляется в е раз на расстоянии 1,75Х. Ослабление связано с тем, что в каждой точке [c.12]

Как видно, матрица ВДП устанавливает по окружно-сти тела в го сходственных точках, за которыми установлено наблюдение, линейную зависимость между комплексными амплитудами волн компонентов перемещений и комплексными амп 1нтудами волн компонентов усилий. Элементы этой матрицы зависят от частоты. Для полного описания динамических характеристик тела в заданных сходственных точках необходимо определять последовательность матриц вида (3.8) для всех чисел. волн, допускаемых порядком симметрии, т. е. для 0 /П 5/2. [c.45]

Эти фундаментальные матрицы устанавливают связь для каждого кольцевого участка между комплексными амплитудам волны комлоцентов усилий и комплексными амплитудами волны перемещений, соответствующих как внешней, так н внутреннеГ ницам, т. е. [c.48]

Как и ранее, один из ксйапонентов матрицы-столбца комплексных амплитуд волн перемещений мож но задать произвольно. После определения из (3.33) остальных комплексных компонентов, перемещений найдем на границе системы соотношение абсолютных амплитуд волн различных компонентов и относительный сдвиг этих волн в окружном направлении. Это определит форму колебаний системы на ее границе. Для нахождения формы колебаний на границах участков выражение (3.19) приведем к виду [c.51]

Эта матрица связывает следующие компоненты комплексных амплитуд волн перемешенни и усилий [c.75]

Черта сверху обозначает статистич. усреднение по флуктуациям волнового поля, аричс-м флуктуировать могут как фаза, так и амплитуда волны озиачает комплексное сопряжение. Случайная (мгновенная) интенсивность (плотность анергии) волны пропорц. величине 1 г, t) = u r, г)1 . Её ср. значение связано с Г ф-лой / (г, 0= Га (/ , t г, ) Ср. вектор плотности потока энергин S также выражается через Ги агпг, < Г-, ty [c.394]

Поведение комплексных амплитуд волн, участвующих в таком трёхчастотном ( трёхфотонном ) параметрич. процессе (без учёта потерь), описывается системой трёх ур-ний [ср. (22)1 [c.300]

Здесь К — коэф, пропорциональности. Пусть при записи н восстановлении изображения используется плоская опорная волна, тогда 1Аа(х, у) — пост, величина и третье слагаемое в (2) описывает компоненту ноля, амппнтуда к-рой пропорциональна амплитуде волны Ах(х, у), распространяющейся от объекта при записи голограммы. Эта компонента формирует мнимое изображение объекта. Последнее слагаемое в (2) пропорционально комплексно-сопряжённой амплитуде исходной объектной волны, формирующей сопряжённое действит. изображение. При записи голограмм по схеме Габора оба С. и. и фон, определяемый первыми двумя слагаемыми в (2), находятся на одной оси, что затрудняет ваблюдевие восстановлевных изображений. Этот недостаток отсутствует у голограмм, зарегистрированных по схеме Лейта, где С. и. и фон разнесены в пространстве таким образом, что могут наблюдаться раздельно, [c.601]

В процессе распространения волны через оптич. систему её пространств, структура изменяется. Такая система рассматривается как пространственный фильтр, преобразующий входной сигнал (комплексную амплитуду волны во входной плоскости оптич. системы) в выходной сигнал (комплексную амплитуду волны в выходной плоскости оптич. системы). На рис, 2 представлена схема пространств. фильтра (а) и пример простейшей оптич. системы (б), где f x, у)—комплексная амплитуда волны во [c.386]

Пространственное фурье-разложенне. Комплексную амплитуду волны/(д , у) можно представить в виде интеграла Фурье [двумерный аналог ф-лы (9)] [c.387]

Ф-ция т(х,р) = й(х, > )ехр1ф(х,> ), определяющая характер пространств, модуляции и связывающая комплексную амплитуду волны на входе и выходе транспаранта g-(j ,jn) = = m[x,y)f x,y), наз. ф-цией пропускания (или модуляц. характеристикой) транспаранта. Операция пространств, модуляции изображается с помощью блок-схемы, изображённой на рис. Для осуществления пространств, модуляции в оптике используют различного вида маски, пластинки, амплитудные и фазовые решётки. [c.387]

Смотреть страницы где упоминается термин Амплитуда волны комплексна : [c.67] [c.40] [c.88] [c.40] [c.41] [c.43] [c.44] [c.80] [c.124] [c.124] [c.129] [c.161] [c.287] [c.338] [c.594] [c.601] [c.234] [c.249] [c.46] [c.180] [c.584]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...