Лекция третья

Добавления озаглавлены так О нечувствительности формулы Больцмана это добавление естественно относится к 6, 10 12, имеющим то же название, но имеет значение для лекций первой, второй и начала третьей в целом О каноническом собрании Гиббса всецело покоится на предыдущем и относится к началу лекции третьей О системах с переменным числом частиц — дополнение по вопросу, не затронутому в книге о системах, в которых происходят химические превращения дается обоснование метода больших собраний Гиббс а О флуктуациях числа частиц относится к 26, 27 и примечанию III К примечанию V содержит просто разъяснение О броуновском движении относится к 32-35. [c.15]

Удовольствуемся этими краткими сведениями об общем случае свободных малых колебаний системы с п степенями свободы. Более детальное изложение вопроса, а также обобщения на случай вынужденных колебаний системы и влияния на ее колебания сопротивлений можно найти в специальных курсах теории колебаний, а также в третьем томе нашей книги Теоретическая механика (ГТТИ, 1934) или в книге Гант-махер Ф. Р. Лекции по аналитической механике. — 2-е изд.— М. Наука, 1966, гл. VI. [c.595]

Содержание предлагаемой читателю книги состоит из глав, материал которых практически весь излагался автором в лекциях на механико-математическом факультете МГУ и в других университетах. Она разбита на три части. Первая из них написана на вполне элементарном уровне. На примере простейших стержневых систем автор стремился изложить основные идеи общей теории упругих и пластических сред. Вторая часть посвящена теории упругости и ее приложениям. Наконец третья, последняя часть относится к проявлениям неупругости — теории пластичности, ползучести, механике разрушения. [c.10]

В литературе по механике нет единого общепринятого толкования термина аналитическая механика . Некоторые авторы отождествляют аналитическую механику с теоретической ). Другие считают, что определяющим признаком аналитической механики является изложение в обобщенных координатах. Третья точка зрения, из которой исходил автор этой книги, назвав ее Лекциями по аналитической механике , состоит в том, что аналитическая механика характеризуется как системой изложения, так и определенным кругом вопросов, в ней рассматриваемых. [c.8]

Связи не содержат времени, это — первое предположение, которое мы примем. Пусть смещения, получаемые точками при их движении за элемент времени сК, суть виртуальные смещения, которые определены уравнением (1) третьей лекции. Поэтому в производимых в третьей лекции вычислениях можно всюду вместо знака б поставить знак с1, который означает, что речь идет об изменениях, происходящих в действительном движении за элемент времени (11. Проделав это в уравнении (2) и проинтегрировав его, найдем [c.32]

Примем теперь, что связи, которым подчинено движение точек, такого вида, что они допускают смещение точек в направлении оси х без изменения их относительного положения. К такому смещению (которое мы обозначим через и ) можно применить уравнение (2) третьей лекции, выражающее принцип Даламбера. Тогда мы должны положить в этом уравнении [c.33]

Теперь выведем дифференциальные уравнения движения свободного твердого тела из принципа Гамильтона, а следовательно, получим уравнение (9) третьей лекции. Для этого необходимо составить вариацию живой силы 6Т и выражение работы действующих сил и для какого-либо изменения положения тела и преобразовать сумму 57 + У к форме [c.50]

После того как во второй лекции мы получили лагранжевы уравнения движения для системы дискретных материальных точек, мы вывели из них в третьей лекции принцип Даламбера и из него принцип Гамильтона. С уравнениями, полученными нами теперь для движения тела, мы произведем действия, которые соответствуют тем, которые раньше привели нас к принципу Гамильтона. Обозначим, как это мы делали до сих пор, через к, у, г — координаты некоторой материальной точки тела в момент 1. а через Ьх, Ьу, Ьг — составляющие бесконечно малого возможного перемещения этой точки. Возможные перемещения здесь совершенно произвольны [c.102]

ЛЕКЦИЯ ДВАДЦАТЬ ТРЕТЬЯ [c.257]

Интегрируя эти уравнения, мы найдем и ц как функции третьей степени, а ф — как функцию второй степени 5. Тогда и г определят изгиб, а ф — кручение стержня. Мы сделаем рассматриваемый случай более частным, предположив, что вещество стержня изотропно, но сечение его оставим неопределенным. Обозначим определенный в конце 3 двадцать седьмой лекции коэффициент упругости, т. е. величину [c.355]

Первое из них определяет продольные колебания, второе — крутильные колебания стержня. Оба они одинаковой формы (формы, которую мы уже рассматривали в двадцать третьей лекции). Они представляют волны, которые распространяются с постоянной скоростью частью в том, направлении, в котором 8 возрастает, частью же в противоположном. Скорость распространения продольных волн равна [c.362]

Три недели тому назад, анализируя перед вами современное состояние системы теоретической физики и ее вероятное дальнейшее развитие, я старался главным образом показать, что в теоретической физике будущего наиболее важным и окончательным подразделением всех физических явлений будет подразделение их на обратимые и необратимые процессы. В следующих затем лекциях мы видели, что с помощью теории вероятностей и с введением гипотезы элементарного хаоса все необратимые процессы могут быть разложены на элементарные обратимые процессы, другими словами, что необратимость не является элементарным свойством физических явлений, а является исключительно свойством скопления многочисленных однородных элементарных явлений, из которых каждое в отдельности вполне обратимо, и обусловлена особым, именно макроскопическим, способом рассмотрения самого явления. С этой точки зрения можно с полным правом утверждать, что в конце концов все явления природы обратимы. Необратимость явлений, образованных из средних значений элементарных явлений, т. е. макроскопических изменений состояния, не противоречит этому утверждению, — это я подробно излагал в третьей лекции. Я позволю себе здесь сделать одно более общее замечание. Мы привыкли искать в физике объяснения явлений природы путем разложения их на элементы. Мы рассматриваем каждый сложный процесс, как состоящий из элементарных процессов, анализируем его, рассматривая целое как совокупность частей. Этот метод, однако, предполагает, что при таком подразделении характер целого не меняется, совершенно так же, как каждое измерение физического явления происходит в предположении, что введение измерительных инструментов не влияет на ход явления. Здесь мы имеем случай, когда вышеупомянутое условие не выполняется и где прямое заключение о целом по части привело бы к ложным результатам. Действительно, как только мы разложим какой-либо необратимый процесс на элементарные составные части, беспорядок исчезает, и сама необратимость, так сказать, ускользает из-под рук. Таким образом, необратимый процесс останется непонятным тому, кто стоит на той точке зрения, что все свойства целого могут быть выведены из свойств его частей. Мне кажется, что с подобным затруднением мы встречаемся также в большинстве вопросов, касающихся духовной жизни человека. [c.571]

Третьей задачей Московского высшего технического училища является пропаганда наиболее целесообразных методов производства и оказание населению Союза научно-технической помощи путем организации курсов, устройства экскурсий, выставок, чтения лекций, создания популярной литературы и организации курсов для поднятия квалификации работающих в производстве . [c.16]

ДВАДЦАТЬ ТРЕТЬЯ ЛЕКЦИЯ. [c.156]

Прандтлем в своих лекциях. Третья глава, посвященная течению в ах и каналах, по своему содержанию значительно выходит за пределы лекций Л. Прандтля при ее составлении автор использовал многочисленную старую и новую литературу, а также свои собственные, еще не спуб-ликсвзнные, работы. Четвертая глава, посвященная диференциальному ураннению вязкой жидкости, а также первая половина пятой главы, посвященной пограничным слоям, более или менее точно передают содержание лекций Л. Прандтля. Шестая глава, рассматривающая сопротивление обтекаемых тел, опять значительно отступает по своему содержанию от лекций Л. Прандтля, именно — в сторону большей подробности изложения. Седьмая глава — о теории крыла (особенно последние ее две части) — составлена на основе опубликованных работ Л. Прандтля и его учеников. Наконец, содержание последней (восьмой) главы, посвященной методам экспериментальных исследований и приспособлениям для эксперимента, совершенно не входит в лекции Л. Прандтля. Однако, автор ие счел возможным оставить этот вопрос незатронутым, так как эксперимент играет в гидро- и аэродинамике чрезвычайно большую роль. [c.3]

Предлагаемый вниманию читателя сборник представляет собой консаект лекций к созданному в настоящее время телевизионному кинокурсу по сопротивлению материалов. Это — третий по счету сборник, выпускаемый в помощь изучающим эту дисциплину. Он дает возможность слушателю в любой момент вернуться к изучаемому материалу и восстановить в памяти то, что не было записано с экрана телевизора. Конечно, в дополнение к предлагаемому конспекту необходима практика решения задач и не исключается использование дополнительной литературы. [c.3]

Третий п р и м е р. Некоторая масса быстро вращается вокруг оси, причем ее расстояние от оси является медленно изменяющимся параметром. Это — поучительный пример циклической системы в расширенном смысле, согласно терминологии Герца, системы, которая не является подлинным циклом. Этот пример в дальнейшем, ради краткости, будет именоваться Центробежной моделью. По поводу прекрасной аналогии, которую поведение этого простого устройства обнаруживает с теоремой Карно и с поведением совершенных газов, смотри мои Лекции о максвелловой теории электричества и света , т.1, лекция 2. В той же книге (лекции 4 и 6) описано устройство, в котором возможны два, не зависящих одно от другого циклических движения. [c.474]

Готовясь к чтению нового курса лекций три года спустя, автор исходил из того, что курс на отделении математики, читаемый в пятом, шестом и седьмом семестрах,— первый в ряду естественнонаучных курсов учебного плана и потому в какой-то мере цолжен отражать физический подход к механике, а более конкретно—опыт преподавания механики студентам-физикам. С другой стороны, нельзя было жертвовать строгостью изложения (например, в кинематике, где физики обычно весьма небрежны). Работая в содружестве с С. В. Болотиным и В. А. Прошкиным, которые вели семинарские занятия на потоке, автор постарался уместить в первые два семестра самые основные разделы курса (они и составили ядро первой части книги), а более трудные и специальные вопросы программы были отнесены в третий семестр. В первую часть вошли также некоторые методические указания по решению задач, выработанные автором в процессе преподавательской работы. [c.5]

Солнечная система дает пример задач такой категории. По мы знаем только ее относительное движение. У нас отсутствуют данные для определения движения центра тяжести, так как для этого должны были бы суще-втвовать настоящие неподвижные звезды, что очень сомнительно, я эти звезды должны были бы находиться от нас так близко, что их параллакс по отношению к линии длиною 40 миллионов миль (большая озь земной орбиты) до известной степени мог бы быть принят в расчет. Аргеландер в новейшее время пытался по идее, данной старшим Гершелем, определить отношения а р [смотри уравнение (3) третьей лекции], т. е. направление движения центра тяжести, но это определение покоится на допущениях. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...