Лекция вторая

Лекция вторая ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ [c.23]

Курс МФТИ складывался в значительной мере под влиянием Феликса Рувимовича Гантмахера. Ему принадлежат многие методические находки, которые легли в основу принятого в МФТИ построения курса. Неожиданная и преждевременная кончина не позволила Феликсу Рувимовичу самому написать задуманный им курс классической механики. Он успел написать лишь часть этого курса, содержащуюся в его книге Лекции по аналитической механике , которая вышла первым изданием (1960 г.) при его жизни и вторым изданием (1966 г.) посмертно. Влияние Феликса Рувимовича на остальные разделы курса также столь велико, что эта книга по праву должна была бы быть подписана двумя авторами. Я не счел возможным сделать это только потому, что не был убежден, что Ф. Р. Гантмахер согласился бы со всеми теми изменениями, которые были внесены в этот курс за последние годы. [c.8]

Мы умышленно включили в т. I больше материала по сравнению с обычным объемом обязательных лекций по общей физике для студентов первого курса. В Калифорнийском университете в Беркли содержание этого тома излагалось в 1963—1964 гг. в течение одного семестра, состоявшего из 15 недель, при трех лекциях и одном теоретическом семинаре в неделю, причем лекции и семинары имели продолжительность по 50 минут. Нашими студентами были первокурсники второго семестра, проходившие в течение предыдущего семестра математику, курс которой не был специально рассчитан на изложение всех математических вопросов, нужных для преподавания физики. Нижеследующие советы были сформулированы в результате нашего первого опыта преподавания по этой программе, сопровождавшегося широким общением преподавателей со студентами. [c.13]

Траекторией такого движения служит неподвижный эллипс. Таким образом, допущенное при выводе уравнений (58) отбрасывание малых величин второго порядка приводит к потере в интеграле существенных для описания явления членов первого порядка малости — любопытный факт, обнаруженный и объясненный А. Н. Крыловым в уже цитированном месте его Лекций о приближенных вычислениях ( 161). [c.442]

Работы Клаузиуса и Максвелла составляют первый период в развитии молекулярно-кинетической теории материи. Второй ее период связан с работами Больцмана, подытоженными в его Лекциях по теории газов 1896 и 1898 гг., и с работами Гиббса, изложенными в монографии Основные принципы статистической механики (1902). [c.182]

Первая часть курса составлена в точном соответствии с разделом Ряды программы по высшей математике для инженерно-технических специальностей высших учебных заведений. Ее можно использовать не только как учебное пособие для слушателей курса лекций, но и при самостоятельной работе над предметом. Вторая часть представляет собой цикл очерков, посвященный более глубоким вопросам теории рядов [c.158]

Содержание предлагаемой читателю книги состоит из глав, материал которых практически весь излагался автором в лекциях на механико-математическом факультете МГУ и в других университетах. Она разбита на три части. Первая из них написана на вполне элементарном уровне. На примере простейших стержневых систем автор стремился изложить основные идеи общей теории упругих и пластических сред. Вторая часть посвящена теории упругости и ее приложениям. Наконец третья, последняя часть относится к проявлениям неупругости — теории пластичности, ползучести, механике разрушения. [c.10]

Обычно при расчетах стержневых систем нет необходимости вычислять функции перемещений, т. е. выражения для перемещений всех сечений. Достаточно знать несколько характерных перемещений. Например, горизонтальные и вертикальные перемещения некоторых узлов или сечений, т. е. проекции их полных перемещений на некоторые неподвижные оси. Кстати, проекции перемещений на оси X, у, Z обозначаются обычно через и, v, w. На предыдущей лекции для обобщенных перемещений мы использовали обозначение и, снабжая его двумя индексами. В дальнейшем систему индексации мы сохраним. Первый индекс содержит в себе признак направления перемещения, а второй — признак силы, вызвавшей это перемещение. [c.91]

Второе издание учебника переработано и дополнено в соответствии с новой (1982 г.) программой курса Теория механизмов и машин для инженерно-технических специальностей высших учебных заведений, в которую впервые введен раздел Колебания и виброзащита машин . Изучение этого раздела потребовало более подробного рассмотрения методов исследования динамики механизмов, излагаемых на лекциях. При сохранении общего числа лекционных часов более простые разделы курса изучаются на практических занятиях. Поэтому во втором издании учебника распределение всего материала дано не по лекциям, а по главам и параграфам в последовательности, указанной в программе. Некоторые задачи синтеза механизмов излагаются одновременно с решением задач анализа, если разделение этих задач нецелесообразно. [c.4]

Более точным названием наших лекций было бы Механика систем с конечным числом степеней свободы в соответствии с этим механику сплошных сред следовало бы назвать Механика систем с бесконечным числом степеней свободы . Но так как понятие степени свободы не является общеизвестным и может быть объяснено только в начале второй главы наших лекций, то мы оставляем за нашей книгой издавна употребляемое название Механика , которое едва ли вызовет недоразумения. [c.11]

Второе издание моих лекций по механике, которое вышло в относительно короткое время после выхода первого, есть перепечатка без существенных изменений первого издания. Были исправлены только некоторые незначительные промахи, которые встречаются в первом издании и частью были указаны моими учеными друзьями. [c.4]

Покой есть частный случай движения. Та часть механики, которая его рассматривает, называется статикой. Для перехода к случаю покоя мы должны предположить, что начальные скорости равны нулю, что связи Ф = с, т) = е,. .. не зависят от времени и что действующие силы таковы, что вызываемые ими ускорения обращаются в нуль. О таких силах говорят, что они находятся в равновесии. Как условие равновесия найдем из уравнений Лагранжа (17) второй лекции [c.31]

М называют массой системы, Л. ь координатами ее центра тяжести. Очевидно, что по этому определению центр тяжести системы не зависит от выбора системы координат. В самом деле, введем наряду с системой X, у, 2, вторую систему х, у, г, как мы это уже неоднократно делали умножим уравнения (I) первой лекции (которые в этом случае имеют место) на т, просуммируем их по всем точкам системы и получим аналогично уравнениям (6) [c.34]

По объяснению, данному в предыдущей лекции, Т — однородная функция второй степени переменных р, q, л допустим, что оси х, у, г совпадают с направлением главных осей тела для начала координат, и обозначим через Р, Q, R моменты инерции тела относительно этих осей тогда [c.56]

Рассмотрим теперь вращение тяжелого твердого тела вокруг неподвижной точки. Рассуждения четвертой лекции приводят к способу нахождения двух интегралов дифференциальных уравнений, относящихся к этой задаче теорема о живой силе дает один интеграл, теорема площадей относительно горизонтальной плоскости — второй. Примем ось направленной вертикально вниз, обозначим координаты центра тяжести тела через I, 11, массу —/ц и силу тяжести — g. При обозначениях, употребляемых в уравнениях (16) и (17) шестой лекции, имеем тогда по формулам, установленным в конце пятой лекции, [c.63]

Они с точностью до обозначений тождественны уравнениям (12) второй лекции, из чего следует, что в рассматриваемом здесь случае прямая линия, проходящая через неподвижную точку и центр тяжести тела, движется так, как простой маятник известной длины. Эта длина / определяется уравнением [c.67]

Согласно 2 второй лекции, оно совпадает с теми уравнениями, которые имеют место для плоских колебаний простого маятника в случае, если длина I этого маятника удовлетворяет уравнению [c.69]

После того как во второй лекции мы получили лагранжевы уравнения движения для системы дискретных материальных точек, мы вывели из них в третьей лекции принцип Даламбера и из него принцип Гамильтона. С уравнениями, полученными нами теперь для движения тела, мы произведем действия, которые соответствуют тем, которые раньше привели нас к принципу Гамильтона. Обозначим, как это мы делали до сих пор, через к, у, г — координаты некоторой материальной точки тела в момент 1. а через Ьх, Ьу, Ьг — составляющие бесконечно малого возможного перемещения этой точки. Возможные перемещения здесь совершенно произвольны [c.102]

Второй член в левой части этого уравнения есть объемное расширение, происходящее за время дt, равное по (29) предыдущей лекции [c.105]

С 19112 г. преподавание курса было продолжено совместно с про- фессором У. К. Льюисом, а позднее — одним Льюисом куро назывался Конструкционные материалы . Преподавание коррозии как самостоятельного предмета в Массачусетском технологическом институте было начато в 1922 г. профессором В. Уитменом. Впоследствии этот предмет читали и другие сотрудники кафедры химического машиностроения, включая и Льюиса. С 19 по 1942 г. профессор кафедры металлургии Р. С. Уильямс читал курс Коррозия и жаростойкие сплавы . С 1938 г. я продолжил чтение лекций по курсу коррозии, которые раньше читал Уитмен. После перерыва, вызванного второй мировой войной, эти лекции были возобновлены и продолжаются до настоящего времени. [c.11]

Такая структура и содержание учебного пособия, в главных чертах, были заложены еще в 70-е годы под руководством и при непосредственном участии Дмитрия Александровича Лабунцова (1929— 1992 гг.). Вернувшись в 1973 г. на работу в МЭИ (в качестве заведующего кафедрой) он горячо поддержал включение в учебные планы двух инженерных специальностей курса Механика двухфазных систем . Вместе с тем именно Лабунцов предложил решительно отойти от того содержания курса, которое складывалось в те годы под влиянием отечественных [16] и зарубежных [37, 42, 74] монографий. В 1975 г. в течение одного семестра Дмитрий Александрович прочитал первую часть курса, соответствующую первым трем главам настоящей книги. Вторую часть (осенний семестр 1975 г.) готовить и впервые читать довелось мне, но Лабунцов тогда посетил все мои лекции и его редкие и очень деликатные по форме замечания многое значили для дальнейшей работы над курсом. В условиях полного отсутствия какой-либо учебной литературы для нас было важным издать внутривузовским изданием в МЭИ учебные пособия [19—21], к которым позднее добавилось [23]. Содержание этих пособий в значительной мере вошло в гл. 1—3, 5, 6 настоящей книги. [c.9]

Однако работ, в которых бы формулировались и исследовались общие принципы классификации, известно мало (см., например, [34, 35]). И вместе с тем множество трудов посвящено непосредственно разработке классификаций наук, форм движения, видов взаимодействий, физических явлений, а в последнее время — элементарных частиц. Классификации же видов энергии ни философы, ни физики, ни инженеры внимания не уделяли, если не считать произвольных перечислений видов энергии, приводимых с начала XIX в. Гровом, Ренкиным, Майером, Гельмгольцем, Планком и авторами многочисленных учебников но физике, начиная с Хвольсона и кончая Фейнманом. Даже само понятие классификация видов энергии употребляется очень редко. В качестве примеров таких работ можно назвать Лекции по термодинамике К. А. Путилова, изданные впервые в 1939 г. [36], и монографию О законе сохранения и превращения энергии Р. Г. Геворкяна, изданную в 1960 г. [37]. Однако в первой книге нет обоснования приводимых перечислений видов энергии для различных наук, а во второй книге при наличии обоснований и даже закона сохранения вида энергии нет... классификации. [c.22]

Второй том книги Валле Пуссена Лекции по теоретической механике является продолжением первого тома. В нем излагается динамика системы материальных точек, в частности, динамика твердого тела и основы гидромеханики. Оба тома имеют сквозную нумерацию пунктов и рисунков. [c.4]

Мы вновь примем обозначения предыдущей лекции для е мы можем выбрать обозначения либо и, о, ш, р, у, г, либо V, р,, х, я, X, р таким образом, мы получим искомые дифференциальные уравнения в двух формах, каждая из которых имеет свои преимущества. Работа 7 в требуемой форме в первом случае дается выражением (24), во втором — г.ы-раженнем (25) предыдущей лекции. [c.50]

Поверхность жидкости, по 6 десятой лекции, должна быть зсегда образована из одних и тех же частиц. Представим себе уравнение ее как уравнение между х, у, 2, тогда, если х, у, г будут выражены через а, Ь, с, I, то t исключается уравнение поверхности должно быть уравнением между а, Ь, с. Второе условие, которое должно быть выполнено на этой поверхности, т. е. на поверхности соприкасания жидкости с другим телом, получим из 4 одиннадцатой лекции элемент поверхности соприкасания должен с каждой стороны испытывать одно и то же давление. [c.140]

Смотреть страницы где упоминается термин Лекция вторая : [c.15] [c.31] [c.32] [c.34] [c.36] [c.38] [c.40] [c.42] [c.44] [c.46] [c.24] [c.26] [c.28] [c.30] [c.32] [c.34] [c.36] [c.38] [c.40] [c.17] [c.488] [c.52] [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...