Нейтральный вектор

Отсюда следует, что уравнение (1-5.6) не выполняется, т. е. что скорость не является нейтральным вектором. [c.39]

Примерами нейтральных скаляров служат плотность, температура, внутренняя энергия и т. п. Другими примерами нейтральных скаляров являются скаляры, однозначно определяемые нейтральными векторами и тензорами например, длина , или модуль, нейтрального вектора сама является нейтральной. Действительно, если а есть такой вектор, то [c.40]

Здесь был использован тот факт, что Q и Y — не поля, а фиксированные тензор и вектор соответственно (зависимость системы отсчета от времени определяется ее жестким переносным движением). Перенос новой системы отсчета Y (i) дает вклад в v, но не в dv. Действительно, разности скоростей, очевидно, нейтральны по отношению к накладываемому жесткому переносу. [c.62]

Если в некотором сечении бруса, где действуют изгибающие моменты и Му (рис. 322, а), нужно найти положение нейтральной линии, то удобно для наглядности сначала показать положение силовой линии р—р. Наиболее просто выполнить это, построив векторную диаграмму моментов (рис, 322, б), которая показывает направление результирующего вектора-момента М и, следовательно, определяет угол а наклона его плоскости действия (силовой линии р—р) [c.333]

Следовательно, если в каждой точке сечения отложить по нормали вектор а, то концы векторов, как и при простом изгибе, образуют плоскость. Уравнение нейтральной линии в Речении найдем, полагая а==0 [c.153]

Следует заметить, что при плоском косом изгибе вектор f всегда перпендикулярен нейтральной линии (/J. пп). [c.77]

В результате поляризации на поверхности вещества появляются связанные заряды (рис. 143). Эти заряды обусловливают взаимодействие нейтральных тел из диэлектрика с заряженными телами. Вектор напряженности электрического поля, создаваемого связанными зарядами на поверхности диэлектрика, направлен внутри диэлектрика противоположно вектору напряженности Eq внешнего электрического поля, вызывающего поляризацию (рис. 144). Напряженность элект- [c.142]

Здесь Мр — масса покоя протона, am — масса покоя электрона. Однако примерно в одном столкновении из ста АЕ и Др оказываются не равными нулю. Этого следует ожидать, когда при такого рода электронно-протонных столкновениях образуется незаряженная частица (не оставляющая видимых следов своей траектории). Но подобное положение наблюдалось бы и в том случае, если бы сохранение импульса и энергии не всегда соблюдалось. Как определить, какая из этих двух возможностей имеет место Многозначительным является тот экспериментальный результат, что во всех столкновениях при различных значениях и направлениях векторов р[ и р2 недостающая энергия всегда положительна. Если бы она оказалась отрицательной, мы не могли бы утверждать, что недостающая энергия превратилась в энергию покоя и кинетическую энергию ненаблюдаемых частиц. Еще важнее то, что в тех случаях, когда рождается только одна невидимая (нейтральная) частица массы М, уносящая часть энергии АЕ и часть импульса Др, эти две величины должны быть всегда связаны соотношением [c.432]

Поскольку возмущения возрастают с координатой х вниз по течению, а не со временем в заданной точке пространства, то при исследовании этого типа неустойчивости разумно поставить вопрос следующим образом. Предположим, что в заданном месте пространства на поток накладывается непрерывно действующее возмущение с определенной частотой со, и посмотрим, что будет происходить с этим возмущением при его сносе вниз по течению. Обращая функцию (и(к), мы найдем, какой волновой вектор k соответствует заданной (вещественной) частоте. Если Im/г < О, то множитель е - возрастает с увеличением х, т. е. возмущение усиливается. Кривая в плоскости а, R, определяемая уравнением Im/e o3, R)=0 (ее называют кривой нейтральной устойчивости или просто нейтральной кривой) дает границу устойчивости разделяя для каждого R области значений частоты возмущений, усиливающихся или затухающих вниз по течению. [c.149]

Выберем систему координат с началом в какой-нибудь точке нейтральной поверхности и осью г, направленной по нормали к ней. Плоскость х, у совпадает с плоскостью недеформированной пластинки. Обозначим вертикальное смещение точек нейтральной поверхности, т. е. их 2-координату, посредством С (рис. 2). Что касается компонент смещений этих точек в плоскости х, у, то они являются, очевидно, величинами второго порядка малости по сравнению с и потому могут быть положены равными нулю. Таким образом, вектор смещения точек нейтральной поверхности [c.60]

На рис. 5.3.16 показана схема управления вектором тяги и пограничным слоем (схема II). Устройство управления вектором тяги (дефлектор 7) представляет собой шарнирный выдвижной механизм, через который в нейтральном (горизонтальном) положении осуществляется полный расход [c.380]

СКОЛЬ угодно сложным образом. Величины Оц удовлетворяют уравнению (16.3.1) при движении по пути нагружения поверхность деформируется и уравнение (16.3.1) меняет свой вид, но таким образом, что конец вектора напряжения всегда лежит на поверхности S. Будем называть нагружение активным, если приращение вектора о направлено в наружную сторону поверхности S и, следовательно, сопровождается пластической деформацией. Если вектор da направлен внутрь объема, ограниченного поверхностью S, и, следовательно, происходит лишь упругая де( )орма-ция, будем называть нагружение пассивным или разгрузкой. Наконец промежуточный случай, когда da лежит на поверхности нагружения, мы будем называть нейтральным нагружением. Сделаем два следующих предположения. [c.539]

Нейтральное нагружение не сопровождается пластической деформацией. Это условие выражает требование непрерывности при переходе от пассивного нагружения к активному. Заметим, что в теории идеальной пластичности дело обстоит совершенно иначе, там величина пластической деформации или скорости деформации неопределенна и становится отличной от нуля при достижении вектором о поверхности текучести. В деформационной теории, как она была сформулирована выше, непрерывности при переходе от пассивного нагружения к активному нет при активном нагружении, бесконечно мало отличающемся от нейтрального, происходит пластическая деформация, при бесконечно близком пассивном пути нагружения деформация упруга. Это обстоятельство служит серьезным доводом, препятствующим расширенному использованию деформационной теории. [c.539]

С — коэффициент вязкого демпфирования Сс — коэффициент критического вязкого демпфирования D — энергия, поглощенная за один цикл в единичном объеме координата нейтральной оси , Е — действительная часть модуля Юнга Е" — мнимая часть модуля Юнга е — экспоненциальная функция аргумента х F — амплитуда возбуждающей колебания силы F — вектор силы <3. G — действительная часть модуля сдвига g — безразмерный параметр сдвига G" — мнимая часть модуля сдвига Н — толщина [c.11]

Т. р. в потоке газа наиболее важен для практич. применения. Поток газа прокачивают чер>ез разл. виды Т. р. для того, чтобы увеличить охлаждение газовой среды. В покоящемся газе охлаждение за счёт теплопроводности часто оказывается недостаточным для практич. потребностей. Поток газа, проходя через разряд, ионизуется, и плазма выносится потоком за пределы электродной системы. Кроме того, охлаждение потоком существенно изменяет температурное поле и соответственно величину EjN N— концентрация нейтрального газа), последняя, в свою очередь, очень сильно влияет на проводимость самостоят. разряда. Часто используется схема поперечного разряда, когда вектор скорости потока газа нормален вектору напряжённости электрич. поля (рис. 3, 4). В таком разряде КС находится в глубине пограничного слоя и практически не отличается от КС Т. р. в покоящемся газе. Весьма существенно поток изменяет свойства АС. Если поток ламинарный, то неустойчивость АС приводит к образованию на аноде полос, вытянутых вдоль потока. В турбулентном патоке наблюдаются хаотичное образование и размытие анодных пятен. [c.118]

Понятие гиперболичности служит матем. выражением и конкретизацией свойства локальной неустойчивости траекторий. Обычно предполагается, что фазовым пространством системы служит нек-рое риманово многообразие (см. Риманово пространство) X, а динамика задаётся гладким отображением Т = Т Х- Х (случай каскада) или гладким векторным полем на X (случай потока). Наличие римановой структуры позволяет измерять длины кривых и объёмы подмножеств, принадлежащих X, а также длины векторов в касательных пространствах к X. Гиперболичность — это свойство отд. траекторий 0(х) = Т х , формулируемое в терминах касательных отображений (решений ур-ний в вариациях — в случае потока), отвечающих ДС Г . Его смысл в том, что при каждом г имеется три типа поведения точек, бесконечно близких к точке Т х при своём дальнейшем движении под действием ДС точки первого типа с экспоненциальной скоростью сближаются с траекторией точки х, точки второго типа с экспоненциальной скоростью удаляются от неё, а точки третьего (нейтрального) типа ведут себя промежуточным образом. Этим трём типам поведения отвечает представление касательного пространства к А" в точке Т х в виде прямой суммы подпространств, переходящих друг в друга вдоль траектории под действием касательных отображений. В случае каскада точек нейтрального типа может не быть совсем, а в случае потока они всегда есть — из таких точек состоит сама траектория 0(х). При изменении направления времени точки первого и второго типа меняются ролями, а точки третьего типа сохраняются. [c.631]

Из (12.7) следует, что нейтральная линия при 1у ф h не параллельна вектору М и, следовательно, не перпендикулярна плоскости нагружения. [c.212]

Такое разложение, вообще говоря, не является однозначным. Электрический дипольный момент определен однозначно лищь в случае, когда единичный элемен объема в целом является нейтральным. Вектор М определен неоднозначно, если производная (ЗР/(Э/ отлична от нуля, а квадрупольный момент определен неоднозначно, если вектор Р отличен от нуля. Тем не менее подобное разложение оказывается полезным, если рассматриваемый объем можно разделить на единичные ячейки, для которых указанные моменты могут быть вычислены как последовательные приближения для величины J. Все они могут содержать, помимо линейных, и нелинейные члены. [c.111]

Вектор а, преобразующийся как геометрический вектор, назовем нейтральным ) [c.38]

Не все векторы и тензоры нейтральны. Мы встретим много примеров тензоров, которые преобразуются по правилам, отличающимся от (1-5.11). Типичным ненейтральным вектором является вектор скорости V. Поскольку эта величина будет использоваться в последующем, мы выведем уравнение преобразования v. [c.39]

До сих пор мы не упоминали о скалярных величинах и их поведении при изменении системы отсчета. Не рассматривая таких скаляров, которые могут изменяться даже в рамках одной системы отсчета (например, компоненты векторов и тензоров), мы вновь видим, что все остальные делятся на две категории по отношению к изменению системы отсчета, а именно на нейтральные и ненейтральные. [c.39]

Направление нейтральной линии легко определить гpaфJ чe ки (рис. 351), так как оно совпадает с направлением вектора М. Опасной точкой в сечении является точка S (рис. 351). Есте- [c.379]

Залхетим, что внутренние силы в сечении, уравновешивающие момент от внешних сил, должны приводиться к паре следовательно, главный вектор их равен нулю. Обозначим через и F2 площади частей, на которые делит сечение нейтральная ось в предельном состоянии. Растягивающая сила равна a-rFi, сжимающая сила От 2- Вследствие сформулированного условия [c.89]

МЫ воспользуемся двумя введенными выше гипотезами. Разложим приращение вектора а на две составляющие da, направленную по касательной к поверхности нагружения, и da", направленную по нормали. Согласно второму предположению вклады в величину de от этих двух составляющих суммируются, но величина da соответствует нейтральному нагружению и, согласно первой гипотезе, вклада в приращение пластической деформации не вносит. Следовательно, приращение пластической деформащнг должно быть пропорционально нормальной составляющей вектора da, [c.540]

Напряжения. Воспользуемся методом сечений. Мысленно отбросим часть бруса, лежащую слева от сечения а Ьх и рассмотрим равновесие оставшейся правой части (рис. 2.24, в). По сечению ахЬх будет действовать напряжение, которое можно разложить на нормальную и касательную составляющие. По элементарной площадке действует нормальная сила момент которой относительно нейтральной оси будет о уо Р = = с1М. Поскольку поперечная сила, являющаяся проекцией на плоскость сечения главного вектора внутренних сил упругости, действующих по сечению, при чистом изгибе равна нулю, и, принимая во внимание, что сила, лежащая в плоскости сечения, не может дать момента относительно любой оси, лежащей в этой же плоскости, касательное напряжение х у должно быть равно нулю и в дальнейшем при рассмотрении чистого изгиба не должно учитываться. Запишем уравнения равновесия для правой части бруса [c.150]

Принципиальная схема измерительного устройства, состоящего из двухкоординатной модульной головки и прямолинейной направляющей, показана на рис. 7. Рука робота 1 связана с измерительным наконечником 2 двухкоординатной модульной головки, являющимся одновременно элементом сферического шарнира. Равноплечий рычаг 3 соединен с корпусом 4 посредством сферического шарнира. На конце рычага закреплен сферический наконечник 6, контактирующий с внутренней конической поверхностью ползуна 7. Угол конуса гнезда 90°. Ползун 7 поджимается пружиной 8 к наконечику 6, а поступательные перемещения ползуна измеряются датчиком 9. Стопор 10 предназначен для фиксации рычага 3. Корпус головки может перемещаться вдоль прямолинейной направляющей 11 только поступательно. Перед обучением робота рычаг 3 закрепляется стопором 10 ъ нейтральном положении. При перемещении головки вдоль направляющей в процессе обучения робота центр измерительного наконечника, траектория движения которого исследуется, постоянно находится на оси X. Перед автоматическим воспроизведением траектории стопор 10 ослабляется. Погрешности функционирования робота вызывают перемещение центра наконечника 2 в плоскости Z, Y. Эти перемещения, равные модулю вектора отклонения фактической траектории от заданной но нормали к последней, передаются ползуну 7 и измеряются датчиком 9. [c.46]

ЗАРЯДОВАЯ ЧЁТНОСТЬ (С-чётность) (С) одна из внутр. характеристик (квантовых чисел) истинно нейтральной частицы (или истинно нейтральной системы частиц), определяющая поведение её вектора состоянпя при. зарядовом сопряжении. Является мультипликативным квантовым числом и может прннпмать значения — i. В любых процессах, обусловленных ЭЛ.-магнитным или сильным взаимодействием, 3. ч. сохраняется. [c.53]

Стандартная процедура кваитовааия показывает, что гравитац. волны можно рассматривать как поток квантов — гравитонов, представляющих собой нейтральные частицы с нулевой массой покоя и со спином 2 (в единицах %). Спиральность гравитона (проекция его снниа на направление движения) всегда равна 2. Гравитоны подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике и могут неограниченно накапливаться в одном квантовом состоянии, образуя когерентный конденсат, к-ры 1 представляет собой классич. гравитац. волну. Аналогично вектор-потенциалу эл.-маги. поля йцу является калибровочным полем ур-ппя поля не изменяются при замепе [c.296]

В теории Лоренца все заряды разделяются на свободные и связанные (входящие в состав электрически нейтральных атомов и молекул). Можно показать, что мак-роскопнч. плотность связанных зарядов Рсвяз определяется вектором электрич. поляризации i- (электрич. дипольпым моментом единицы объема среды) [c.612]

Для обоснования добавочного члена в ур-нии ( J Максвелл постулировал аналогию между дизлектрич. и механич. упругой средами. Согласно этой аналогии, иод действием приложенного электрич. поля в ди-электрич, среде происходит электрич. смещение (т. е. относительное смещение положит, и отрицат. элекг-рич. зарядов в электрически нейтральной среде), пропорциональное приложенному полю. Изменение во времени этого смещения представляет собой такой же электрич. ток, как и ток проводимости. Суммарный ток в ур-нии ( ) Максвелл считал полным током в среде и называл его истинным тоном. В совр. электродинамике идея Максвелла об электрич, смещении фактически не используется, но вектор D иногда называют электрич. смещением. [c.566]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Здесь Релей явно использовал аналогию с указанными выше ячейковыми течениями, которые возникают в подогреваемых снизу тонких горизонтальных пленках жидкости, изученных Г. Бенардом [37] и др. Причем при известных условиях получались правильные шестиугольные ячейки жидкости типа пчелиных сот. При больших разностях температур указанное устойчивое течение сменялось неустойчивым, довольно беспорядочным течением. Для потока, находяш,егося между вращающимися цилиндрами, вместо расслоения от воздействия силы тяжести имеет место расслоение от воздействия центробежных сил. Нейтральная форма ячейковых течений с учетом трения изучалась Г. И. Тэйлором [38], который получил отличное совпадение теории и эксперимента. Ячейковые течения в пограничном слое впервые были изучены Г. Гёртлером [39]. Расчетные методы таких ячейковых течений в пограничном слое лишь недавно строго обоснованы Г. Хеммерлином [40]. К сожалению, удачное название ячейковые течения было в последнее время заменено на вихревую неустойчивость . Понятие неисчезающего вектора здесь имеет такой же смысл, как поступательные волны в асимптотической теории устойчивости. Интересно отметить, что> в динамической метеорологии [41] исследуются волны, которые движутся в направлении вращения Земли при этом возмущение составляющих скорости происходит как в широтном направлении, так и по вертикали. Естественно, что образование ячеек происходит здесь в вертикальном направлении. [c.15]

Рассмотрим пример на рис. 5.31, где показано сечение соединения швеллера с пластиной. Система координат сечения швеллера XYназначается при выборе сечения и имеет начало в центре тяжести сечения. Центр сдвига данного сечения смещен вдоль положительного направления оси Z на величину zjoff. При вычислении характеристик сечения включим опцию вычисления смещений нейтральной оси относительно центра сдвига. Знак смещения по оси Z будет отрицательным, поскольку вектор смещения направлен вдоль отрицательного направления оси Z. [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...